книги / Физика и философия подобия от преонов до метагалактик

252	§35. Черные дыры
	16. Заряд черной дыры. Из условия (330) находим:
	д = М 4 2 л е 0 у = 1,7М0“ Кл,	q/M = 61(ГП Кл/кг.
	Полученное отношение qjM можно сравнить с гиромагнитными отношениями
КРЕ	- 3.6910-9 Кл/кг из (127) и КРР = 2,ОНО'12 Кл/кг из (128), откуда следует, что

наша черная дыра попадает в область между двумя прямыми на рисунке 40, где нахо­ дятся многие звездные обьекгы.

Заряд из теории размерностей:
q' ~	= 6,8-10|9Кл.

Еще одну оценку заряда черной дыры можно получить с помощью коэффициен­ тов подобия Ф\ Р\ S'. Размерность заряда в системе физических единиц СГС такова:

fo] = L l-5M°-5T - 1,

где L - размерность длины,

М—размерность массы,

Т— размерность времени.

Отсюда получаем соотношение, справедливое и в системе физических единиц СИ:

£ . = фЪ5 JJ>-1 —р>0,5 ф»0.5 у

е

Подставляя коэффициенты подобия из пункта 2 и элементарный электрический заряд е, находим q':

q’ = 1,2-1019 Кл.

17. Магнитный момент: Рм = q l/M = 7,5-1031 Дж/Тл.

Для данного значения Рм и спина I из пункта 3 на рисунке 40 нанесена увели­ ченная точка, означающая положение экстремальной черной дыры.

18.Напряженность магнитного поля согласно [164]:

Внаправлении полюсов существует только радиальная компонента:

н_ 2Рм гМ *сА

*(г2М 2с2 + / 2)2*

где г - текущий радиус.

На горизонте г =R и Нл = 7,4*1021 А/м. Прямо на экваторе магнитное поле рав­

но нулю, а при г > R магнитное поле вначале увеличивается, а затем спадает как у магнитного диполя.

19.Электрический потенциал горизонта событий черной дыры согласно [207]:

	<P = J ^1 = 7TL ^ = 4>9-10“ в ,
	е 0 А	6 ж е 0 К
здесь q —заряд черной дыры,
R -	радиус горизонта,
е 0 -	электрическая постоянная,
А —площадь горизонта.

Быстрое вращение черной дыры может привести к тому, что электромагнитное поле вокруг нее начнет закручиваться и станет вихревым. Если же рассматривать экстремальные черные дыры Рейснера-Нордстрема, в которых заряд максимален в

§36. Метагалактика по теории подобия

253

отсутствие вращения, то для этих объектов взаимное электрическое отталкивание может полностью компенсировать гравитационное притяжение.

20. Напряженность электрического поля черной дыры. Радиальная компонента в направлении полюсов:

Е	= g(r2^ c2 ~ /2)М 2с2
*	“ 4я е 0(г2М гс2 + / 2)2'

При г = R напряженность ER = 7,9-Ю22 В/м. На экваторе напряженность электрического поля несколько больше и равняется 3,5 • 1023 В/м.

Как видим, теоретические параметры черных дыр изучены довольно хорошо. Од­ нако, как будет показано в § 46, не черные дыры, а нейтронные звезды должны быть реальными аналогами нуклонов и составлять основу вещества из звезд. Соответст­ венно следует ожидать открытия комплексов из нейтронных звезд, эквивалентных атомным ядрам. Впрочем, двойные пульсары уже обнаружены. Вероятно, некоторые массивные рентгеновские источники в Таблице 59 действительно являются тесно связанными комплексами нейтронных звезд.

§ 36. М етагалактика по теории подобия

а) Место Метагалактики во Вселенной.

По мере перехода от атомных к звездным и далее к галактическим системам число наблюдаемых нами объектов резко уменьшается. Для примера в Таблице 60 приведены характерные массы и количества однотипных объектов, вычисленные по распределениям по массе (259) и (273).

Таблица 60

Содержание различных объектов в р-метагалактике.

			Количество объектов	Коэффициент
	Объект	Масса объекта, кг		подобия
			в р-метагалакгнке
				по массе
	Протон	1,6726-10-”	1,42-10”	К
	р-звезда	1,11-10”	2,13-10”	д .
	р-галактика	1,621-10*	1,46-10"	Д1
	р-метагалактика	2,368-Ю51	1	1

В Таблице 60 коэффициент Дф= 3,8222-105 является множителем прогрессии по массе (257), масса p-звезды взята согласно (14), масса р-галактики согласно (275), масса р-метагалактики была найдена в соответствии с (273) путем умножения массы р-галактики на Д 2ф.

Из Таблицы 60 следует, что отношение массы р-метагалактики к массе протона равно Д ф или 1,42 • 1078.

Поскольку мы наблюдаем лишь часть Метагалактики, будучи внутри нее, то ока­ зывается совсем не просто определить, что же она из себя представляет. Например, некоторые теории ограничиваются единственностью Метагалактики, полагая, что

254 §36. Метагалактика по теории подобия

пространство-время искривлено так, что бессмысленно говорить о чем-то ином, чем об этом, видимом нами и возможно замкнутом пространстве-времени. С другой сто­ роны, Вселенную можно представить и в виде множества метагалактик, существую­ щих отдельно друг от друга.

Вопрос о нашей Метагалактике оказывается тесно связанным с гипотетическими гигантскими черными дырами. В самом деле, известно, что плотность черных дыр должна падать по мере увеличения массы. Связь между радиусом и массой черной

дыры такова:
_ 2	- для невращающейся дыры Шварцильда,	(332)
------------2
RK = —г—	для дыры Керра с предельным вращением.

Возьмем теперь массы самых больших объектов в (273), вычислим для этих масс радиусы черных дыр по (332) и результат занесем в Таблицу 61. Для сравнения сюда же занесем характерные размеры рассматриваемых объектов согласно распределения по размерам (278).

					Таблица 61
	Характерные параметры метагалактик и гигантских черных дыр.
	Объект	Масса	Riu9пк	■Я*» пк	Характерный
		объекта, М с			радиус, пк
	Сверхскопление галактик	6,51-1017	6,22 104	3,11 1 0 4	1,79-10*
	р-метагалакгика	1,19-1021	1,14-10*	5,7-107	2,63-10*
	Гигантская метагалактика	2,49-1073	2,38-10‘°	1,19Ю10	1,405-10'°
	Характерный размер р-метагалакгики в Таблице 61 вычислен по формуле:
		=	2,63Т08пк,		(333)

гдеЛду - радиус р-звезды (252), Д Р- множитель прогрессии по размерам (260).

Данные Таблицы 61 удобнее анализировать с помощью рисунка 58, где приведе­ ны следующие зависимости:

- Штриховая линия Rx показывает размеры метагалактик (278) в зависимости от их массы по (273), точка RPM соответствует по (333) характерному радиусу р-метагалактики.

—Линия RU1 показывает зависимость радиуса черных дыр Шварцильда от массы, а линия RK - радиус черных дыр Керра с предельным вращением.

Из рисунка 58 видно, что массивные метагалактики должны быть черными дыра­ ми, то есть их характерные размеры совпадают с радиусами черных дыр. В противо­ положность этому, сверхскопления галактик (аналоги планет) имеют размеры, значительно превышающие шварцильдовские радиусы. Р-метагалакгика, имеющая минимальную массу среди нормальных метагалактик (аналогов звезд), довольно близка к черным дырам.

Обратимся теперь к наблюдениям далеких галактик. Согласно [181], прямые из­ мерения расстояний до галактик с помощью вспышек Сверхновых (по их блеску и скорости расширения оболочек) выполнены до 2 *109 пк. До 109 пк возможны оценки расстояний просто по форме галактики [193], считая, что она спиральная и имеет абсолютную звездную величину (—20т). Еще на большие расстояния позволяет

Рис. 58. Сравнение характерных размеров сверхскоплений галактик и метагалактик с радиусами соответствующих гигантских черных дыр. Штриховая линия Ях - положение объектов по распределениям (278) и (273), линия Яш - черные дыры Шварцильда, линия RK- черные дыры Керра, точка —радиус р-метагалактики по соотношению (333).

заглянуть нам радиоастрономия. Все эти измерения согласуются с законом Хаббла (197), (198), связывающим расстояния до галактик с красным смещением их спек­ тров.

С другой стороны, при размерах пространственной ячейки около 200 Мпк в каж­ дой ячейке находится приблизительно одинаковое число галактик, что говорит об однородности Метагалактики в больших масштабах. Если предположить, что наша Метагалактика имеет размер более 109 пк, то тогда из рисунка 58 следует, что Метагалактика представляет из себя черную дыру либо очень близка к этому состоя­ нию. Данный вывод можно считать верным только в том конечно случае, если законы гравитации справедливы и в таких больших объемах, которые занимают метагалакти­ ки. Допустим, что:

— Теория тяготения действительно применима к Метагалактике в целом и гигантские черные дыры возможны;

256	§36. Метагалактика по теории подобия

-Красные смещения в спектрах далеких галактик объясняются эффектом Допплера, а разбегание галактик описывается законом Хаббла (197);

-Верна теория Большого взрыва, в соответствии с которой Метагалактика рас­ ширяется от какого-то компактного состояния;

-Влиянием других метагалактик можно пренебречь;

-Масса (полная энергия) Метагалактики в ходе расширения не меняется.

Тогда в прошлом все вещество Метагалактики было сконцентрировано в объеме с радиусом В настоящий момент радиус Метагалактики близок к величинеRUI по (332). Что может происходить дальше? В зависимости от кинетической энергии, полученной веществом в момент Большого взрыва, для удаленного наблюдателя воз­ можны следующие варианты:

-Разлетающиеся галактики пересекают радиус Шварцильда и достигают беско­ нечности с положительной энергией, то есть с ненулевой скоростью движения;

-Полная энергия равна нулю, скорость разлета галактик на бесконечности также равна нулю;

-Полная энергия отрицательна. В этом случае галактики могут пересечь радиус Rjjjy но через некоторое время начнется обратное падение в черную дыру.

-Полная энергия отрицательна и меньше некоторого предела. Разлет галактик тормозится внутри радиуса Rlu, а внешний наблюдатель никакого движения не отме­ чает. Все рассмотренные процессы можно обратить во времени и представить себе коллапс галактик в черную дыру, в центре которой они сталкиваются, происходит Большой взрыв и новый разлет вещества.

Использование теории Большого взрыва позволяет обьяснить некоторые наблю­ дательные факты, например, красные смещения в спектрах галактик. Нестационарность гравитационно связанных систем неизбежно вытекает из самой природы гравитации. Даже для квазистационарности требуются какие-то силы, препятствую­ щие сжатию. Тем не менее, можем ли мы однозначно распространять теорию Большого взрыва на всю Вселенную, если она состоит из множества метагалактик? На наш взгляд, это будет эквивалентно тому, чтобы предсказывать судьбу множества взаимодействующих частиц, зная лишь приблизительно эволюцию одной частицы. Легко, например, представить себе заряженные метагалактики, которые связаны ме­ жду собой, как атомы в куске вещества, и тогда о гравитационной неустойчивости можно просто забыть. Будем считать, что Вселенная в общем случае содержит метага­ лактики как наибольшие на сегодняшний день известные нам структурные единицы материи.

б) Характерные параметры.

К сожалению, в настоящее время мы не можем уверенно определить ни массу, ни радиус нашей Метагалактики. Самые далекие галактики наблюдаются на расстояни­ ях более 109 пк, а квазары, видимо, еще дальше. Тогда из рисунка 58 следует, что мас­ са Метагалактики превышает \022М С, при этом Метагалактика, если справедливы законы гравитации в таких размерах, является черной дырой или близка к этому со­ стоянию.

Для оценки возможных параметров метагалактик рассмотрим самую большую метагалактику в Таблице 61 с массой М = 2,49Т023 М с. Предположим, что эта мета­ галактика является экстремальной черной дырой Керра-Ньюмана, то есть обладает и спином и электрическим зарядом. Тогда мы сможем использовать выводы, сделан­ ные в § 35 в отношении таких экстремальных черных дыр. В случае, если какие-либо параметры будут обращаться в нуль, мы в качестве оценки используем параметры для черной дыры Шварцильда той же массы, снабжая их значком «ш».

§36. Метагалактика по теории подобия

257

1. Радиус горизонта (радиус метагалактики) согласно (331):

R =

= 1Д9ТО,0 пк.

(3 3 4 )

2. Спин по (330) равен:

I = = 3,910“ Дж-с.

■Jlc

3. Характерный спин по (269):

Lx = M R c = 5,5-1088Дж -с.

4.Характерный интервал времени:

/= - = 3,89-Ю10лет.

С

Учитывая, что R = уМ	Af =4- n p R	, для времени / находим:
с1	3
	/	3
		лур*
	4

то есть время t одновременно близко к характерному времени релаксации вещества в поле регулярных сил и времени свободного падения под действием сил гравитации в отсутствие значительного вращения.

5. Средняя плотность: р	ЪМ	кг/м3.
	= ------г = 2,4-10~27
	4яВг

6 . Среднее расстояние между галактиками. Предположим, что метагалактика состоит из р-галактик, тогда с учетом соотношения (145) можно записать:

G	р	ЪМ
	МРГ	D = G~l/i = 615 кпк,
		4л М РГЯ2 9

здесь G—концентрация р-галактик в метагалактике, р - средняя плотность вещества метагалактики, МРГ— масса р-галактики (275), М —масса метагалактики,

R —радиус метагалактики,

D —среднее расстояние между р-галакгиками.

Найдем отношение величины D к характерному радиусу р-галакгики:

D/Rpr = 1,1-Ю3,

здесь Rpr = 544 пк согласно (297).

В § 21 было найдено, что для кокса отношение среднего расстояния между атома­ ми углерода к радиусу атома углерода равно 105. Для рассматриваемой нами модели метагалактики аналогичное отношение равно 1,1 • 103и можно сделать вывод, что она также представляет из себя твердое тело. Это согласуется с тем, что найденное сред­ нее расстояние между p-галактиками D = 615 кпк вполне соответствуетхарактерному радиусу взаимодействия р-галактик. В твердом теле расстояния между ядрами двух соседних атомов приблизительно равны сумме радиусов данных атомов. Тогда вели­ чина D/2 одновременно должна быть характерным радиусом «атома», состоящего из р-галактики (аналог протона) и карликовой е-галактики (аналог злектрона). Если вспомнить, что для нашей Галактики все ближайшие карликовые галактики лежат внутри радиуса 230 кпк, а расстояния до ближайших больших галактик равны 670 - 760 кпк (смотри Таблицы 50, 51), то получается, что р-галактики упакованы

258	§36. Метагалактика по теории подобия

достаточно плотно и метагалактика - твердое тело. Это, видимо, справедливо и для нашей Метагалактики в ее сегодняшнем состоянии.

7. Угловая скорость вращения:

со =	1 М с 2	сек-1.
	= 3,8*10-19

R2M 2C2 + / 2

8 . Период вращения:

Т = — = 5,2-10" лет.

СО

Полученный период близок к величине минимально возможного периода враще­ ния, поскольку мы рассматриваем экстремальную модель метагалактики с предельно быстрым вращением. Для сравнения с оценками вращения Метагалактики смотри §18, §37.

9. Эффективное давление:

Р ~ Щ - = 7,2-10" ' 1 Па.

Предположим, что через центр рассматриваемой метагалактики проходит беско­ нечная проницаемая для материи плоскость, с помощью которой можно измерять среднее давление. Если движение материи, несущей импульс, хаотично, то мы за­ фиксируем одинаковое давление с обеих сторон плоскости. Однако если есть общее

вращение материи перпендикулярно плоскости, то давление Рх на одной стороне

плоскости не будет равно давлению Рг на другой стороне плоскости. При малых ско­

ростях можно определить в качестве среднего давления следующую величину:

р = К ± А

2

Однако когда скорость вращения существенно больше хаотической скорости, то

Рх О, Р

Р2и все давление приложено с одной стороны плоскости.

10. Характерное ускорение на горизонте экстремальной метагалактики равно нулю согласно данным § 35, формулы (331). Шварцильдовское ускорение равно:

°ш = = Г 1 7 = 6>110"" м/с2-

Кгш АуМ

11 . Модуль полной энергии:

Е= М с2 = 4,45-1070 Дж.

12.Максимальная светимость:

L = — = — = 3,6-Ю52 Вт. t У

Полученная величина совпадает с максимальной светимостью экстремальной черной дыры в § 35, поскольку не зависит от массы.

13. Максимальная энергия, в принципе извлекаемая из метагалактики, как из чер­ ной дыры согласно [164] равна:

Е.ш = (М - М т )с2 = 1,7И0мДж,

где Мш =

■JR2 М 1 с2 + 12 = 3,05-Ю53 кг-неприводим ая масса,

2уМ

§37. Космологические принципы

259

R —радиус горизонта,

М = 2,49-1023 Мс —масса метагалактики в массах Солнца,

с—скорость света,

у—гравитационная постоянная,

/- спин метагалактики.

Отношение EhiAXjE = 0,38 , то есть извлекаемая энергия составляет 38 % от полной энергии, а электростатическая энергия и энергия вращения составляют приблизительно по 19 % от полной энергии Е.

14. Электрический заряд:

q= M p 7 ie 0 Y = 3-1043 Кл.

15.Магнитный момент:

Л, = ^ 7 = 2,4-1078Дж/Тл.

м

16. Напряженность магнитного поля на полюсе:

2P„RM4с4

=(R2M 2C2 + / 2) 2 = 4,2-10"2А/м.

Согласно [162], напряженность регулярного крупномасштабного междугалактического магнитного поля в Метагалактике меньше, чем 8 • 10"® А/м. Если считать, что внутри метагалактики должно быть такое же магнитное поле, как и на полюсе, то то­ гда наша Метагалактика имеет магнитный момент на шесть порядков меньший, чем у рассматриваемой метагалактики. Следовательно, собственный электрический за­ ряд нашей Метагалактики и ее спин существенно меньше экстремальных значений.

Дальнейшее обсуждение связи между гипотетическими гигантскими черными дырами и Метагалактикой будет продолжено в § 48. 6 . в разделе, посвященном гравитонам.

§ 37. Космологические принципы

Целью данного параграфа является формулировка основных принципов, дейст­ вующих во Вселенной. Почему это может быть таким важным, хорошо видно в са­ мых различных областях знаний. Классическим примером является обычная геометрия, которую целиком можно вывести из нескольких аксиом (постулатов Евклида). Другой пример: если мы знаем зависимости потенциальной и кинетиче­ ской энергий от координат и импульсов, то с помощью принципа наименьшегодейст­ вия можно сразу получить уравнения движения механической системы. В ядерной физике знание внутренней симметрии элементарных частиц позволило создать квар­ ковый конструктор, с помощью которого можно составить любой адрон - мезон из кварка и антикварка или барион из трех кварков. Подобные примеры можно продол­ жать без конца. В конце концов, любая новая теория должна сделать хотя бы одно но­ вое предположение для того, чтобы могли получиться нетривиальные результаты.

а) Принцип Эйнштейна.

В 1543 году Коперник выдвинул теорию, согласно которой Земля не может находиться в центре Вселенной. Изучение галактик на фотопластинках, снятых в различных направлениях, показывает, что галактики везде встречаются приблизительно одинаково часто (с тем исключением, что согласно карте небесной сферы Жерара де Вокулера из Техасского университета, на которую к 1976 году было

260 §37. Космологические принципы

нанесено 4364 галактики, вблизи северного полюса Галактики наблюдается повышенная плотность галактик, связанная с крупным скоплением галактик в созвездии Дева). Видимо в связи с этим в статье «Космологическое обсуждение общей теории относительности», опубликованной в 1917 году, Эйнштейн постулировал, что «ни одна из усредненных характеристик космической среды не выделяет преимущественного положения или преимущественного направления в пространстве». Эйнштейн назвал эту гипотезу космологическим принципом. По существу, данным принципом утверждается однородность и изотропность распределения масс в космическом пространстве. Считая, что этот принцип применим ко всей Вселенной, в 1922 году А. Фридман нашел нестационарное решение уравнений Эйнштейна.

Однако нам трудно согласиться с тем, что рассматриваемый принцип носит абсо­ лютный, а не относительный характер. Например, при первом взгляде на ночное не­ бо кажется, что количество звезд везде одинаково. Но уже древние астрономы знали, что Млечный Путь есть выделенная плоскость, пересекающая весь небосвод, и одно­ временно плоскость нашей Галактики. Как известно, вещество во всех галактиках распределено неоднородно и неизотропно — плотность вещества зависит как от радиуса, так и от других галактических координат.

Переходя от галактик к сверхскоплениям галактик, находим, что в ячейках про­ странства размером порядка 200 Мпк содержатся приблизительно одинаковые коли­ чества галактик. Может быть, принцип Эйнштейна справедлив только для больших масштабов? Некоторые сомнения имеются и в этом случае. В § 36, исходя из средне­ го расстояния между галактиками в Метагалактике и динамики их взаимодействия, был сделан вывод, что Метагалактика представляет из себя твердое тело. В этом слу­ чае хорошо известную ячеистую структуру Метагалактики, получающуюся из-за своеобразного расположения скоплений галактик в пространстве, можно трактовать как некую кристаллическую структуру этого твердого тела. Но даже если Метагалактика твердое тело, разве может оно быть совершенно однородным и изот­ ропным? В лучшем случае гравитационно связанное тело будет иметь симмметрию, близкую к сферической, с плотностью, зависящей от текущего радиуса.

Для дальнейшего важно разграничить понятия Вселенная и Метагалактика. Если Метагалактика меньше Вселенной и является лишь одним из ее объектов, то она как и любой объект имеет ограниченные размеры и массу. При другом подходе Метагалактика и Вселенная одно и то же и ничего другого в мире больше нет. Что бли­ же к истине, могут показать будущие наблюдения и эксперименты. Нам остается сей­ час использовать философские аргументы и историю физики. В частности, уже при открытии элементарных частиц возник вопрос, являются ли они простейшими кир­ пичиками мироздания? Ответ оказался отрицательным, и сейчас никто не сомневает­ ся в существовании сложной внутренней структуры элементарных частиц. Для того, чтобы структурная лестница материи закончилась либо в области малых, либо в обла­ сти больших масс, нужны очень веские причины. Например, схлопывание, самозамыкание пространства вокруг большой массы. Но если есть один замкнутый мир, всегда можно представить себе другой такой же. Здесь мы используем гипотезу о том, что природа ничего не делает в одном экземпляре. Будем считать, что нет никаких причин ограничивать наш мир, и Метагалактика лишь часть большой и вероятно бес­ конечной Вселенной.

В то же время в любом космологическом обьекте, например, в Метагалактике, галактиках, звездах или элементарных частицах, можно найти преимущественное положение, находящееся внутри объекта и являющееся центром симметрии относительно главных действующих сил типа гравитации, кулоновских или ядерных сил. Можно предположить, что центр Метагалактики лежит в северной

§37. Космологические принципы

261

галактической полусфере, где яркие галактики расположены чаще, a QRS в среднем на одну величину ярче, чем в южной галактической полусфере. Здесь же, в созвездии Северная Корона, находится крупнейшая сверхструктура размером 360 Мпк, включа­ ющая в себя 15 богатых кластеров галактик [333].

Вращение объектов делает их осесимметричными, в результате возникает анизотропия свойств в разных направлениях. Наконец, в каждом объекте существует выделенная система отсчета, которая неэквивалентна другим системам отсчета с точ­ ки зрения симметрии. В Метагалактике такой выделенной системой отсчета, по-видимому, может служить система, связанная с микроволновым фоновым излуче­ нием (смотри § 42, пункт в )).

б) Принцип движения.

Известно, что простейшими видами движения являются равномерное поступате­ льное движение по прямой в отсутствие действующих сил (сохраняется импульс системы) и вращение (сохраняется момент импульса). Впервом случае система удаля­ ется без возврата, во втором случае - двигается, оставаясь в замкнутом пространстве за счет действия удерживающей центральной силы. Оба ввда движения видимо суще­ ствуют совершенно неразрывно, легко переходя друг в друга в зависимости от дейст­ вующих сил. Допустим, что в какой-то миг в мире отсутствует вращение, а тела взаимодействуют друг с другом посредством центральных сил. Первое же упругое не­ центральное столкновение двух тел придаст этим телам взаимно противоположное вращение в силу закона сохранения момента импульса. В результате вскоре все тела будут вращаться, хотя в целом общий момент импульса может быть равен нулю.

Подобные рассуждения можно применить ко всем объектам Вселенной, кроме нее самой (Вселенная, как бесконечно большой объект, может обладать сразу всеми свойствами, в том числе и взаимоисключающими друг друга). Поэтому если Метагалактика есть часть Вселенной, то не будет ничего удивительного в том, что мы когда-нибудь определим точную скорость ее вращения. По крайней мере, еще не от­ крыто ни одного объекта, который бы никак не хотел вращаться. Найди мытакой объ­ ект, его сразу же можно было бы назвать центром Вселенной.

Исследование крупномасштабных движений галактик довольно сложно и резуль­ татов здесь еще не очень много. Так, согласно [343] из исследования 400 эллиптиче­ ских галактик выводится движение единым потоком целой области размером 50 Мпк с пекулярной скоростью около 600 км/с, а обнаруженная П. Берчем в [246], [260] ди­ польная анизотропия при измерениях поляризации 132 галактик-радиоисточников связывается с общим вращением Метагалактики пордцка 10" 13 рад/год. Результаты работ [6 ], [7] поддерживают вывод Берча о вращении Метагалактики. В [97] был сде­ лан анализ анизотропии радиоизлучения 51 объекта с известными красными смеще­ ниями (а значит, известны и расстояния до них по закону Хаббла) и найдено общее направление их вращения; Ь° = 24° ± 20°, £° = 295° ± 225° в галактических коор­ динатах (Ь°, О , а также угловая скорость вращения со = (1,84 ± 0,87)*Н ~ 10“ 10 год-1

при постоянной Хаббла Н = 50 км/(с*Мпк). Вопросы, связанные с анизотропией Метагалактики, рассматриваются также в [245], [305], [342].

По данным Вокулера [263], [264], [265], распределение радиальных скоростей галактик Местного сверхскопления вдоль сверхгалактического экватора свидетельст­ вует об общем вращении с периодом порядка 10й лет.

Для каждого обьекта можно определить его характерный спин, являющийся максимально возможным спином (вращательным моментом) данного обьекта без по­ тери его целостности. Закон сохранения момента импульса и бесчисленные