Lecture8

	для вектора электрического смещения
На границе двух диэлектриков нормальная компонента вектора индукции
претерпевает	на величину поверхностной плотности сторонних зарядов:

D2n ! D1n = !	поверхности нет, то:
Если сторонних

Разрыв претерпевает нормальная компонента вектора напряженности.

Тангенциальная компонента вектора напряженности непрерывна (теорема о циркуляции). Тангенциальная составляющая вектора индукции терпит скачок.

n

E2

E2n

!2	E		E	2!
	1!
!1	E		E1n
	1

D2n = D1n

!2 E2n = !1E1n E2! = E1!

D2! = D1!

2 1

Электрическое поле в однородном диэлектрике

Рассмотрим простейший случай диэлектрической среды, когда все поле , т.е. участки пространства в которых напряженность поля отлична от нуля, заполнено однородным диэлектриком. Например, система проводников погружена в однородный бесконечный диэлектрик иди однородный диэлектрик ограничен замкнутой проводящей оболочкой.

!	!	!	!
divD = div! !E = ! !divE =			divE =
0		0		!0!

Это означает, что при заданном распределении сторонних зарядов потенциал

инапряженность поля в однородном диэлектрике в ε раз меньше потенциала

инапряженности поля в вакууме. Для точечного заряда:

	! =	1		q	E =	1		q
		4#0 #r				4#0 #r2

В неоднородной среде нельзя установить простой зависимости поля от расположения сторонних зарядов, необходимо решать дифференциальные уравнения.