новая папка 1 / 773161
.pdf2 |
2 |
2 |
x3 |
+ y3 |
= a3 . |
Огибающей семейства прямых является не вся астроида, а только ее левая половина (так как из параметрических уравнений огибающей видно, что x ≤ 0) — рис. 2.2.
Рис. 2.2
3. УРАВНЕНИЕ ЛАГРАНЖА
Определение. Уравнением Лагранжа называется уравнение вида
= |
ϕ |
′ |
) |
+y |
′ |
), |
(3.1) |
y |
x |
|
|
||||
(y |
|
(y |
|
||||
где ϕ и ψ — известные функции от |
dy . |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
dx |
Уравнение Клеро является частным случаем уравнения Лагранжа при ϕ(y′)= y′.
Решается уравнение Лагранжа с помощью введения вспомогательного параметра p. Для этого положим y′ = p, тогда исходное уравнение
запишется в виде
11
y = xϕ(p)+y (p).
Продифференцируем по x:
y′ =ϕ(p)+ xϕ′(p)dpdx +y′(p)dpdx ;
p =ϕ(p)+ xϕ′(p)+ψ′ |
(p) dp |
; |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
dx |
|
|
|
p |
(p) x |
′ |
(p) |
|
′ |
(p) |
dp |
. |
(3.2) |
−ϕ |
= ϕ |
|
+ψ |
|
dx |
|
|||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Это уравнение обращается в ноль при любом постоянном p = p0 , удовлетворяющем условию
p −ϕ(p)= 0.
Ясно, что dpdx = dpdx0 = 0.
Подставим в уравнение (3.1) p = p0 :
y = xϕ(p0 )+y (p0 ).
Это решение может быть особым. Если оно не получается из общего, то оно особое.
Найдем общее решение. Для этого запишем уравнение (3.2) в виде
dx |
− x |
ϕ′(p) |
|
ψ′(p) |
|
dp |
|
= |
|
. |
|
p −ϕ(p) |
p −ϕ(p) |
Это линейное уравнение относительно x. Переменная x рассматривается как функция от p.
Решением этого уравнения является функция
x = f (p;c).
12
Рассмотрим
x = f (p;c)
y = xϕ(p)+y (p)
Исключим параметр p из этих уравнений. Получим общий интеграл уравнения (3.1) в виде
φ(x; y;c)= 0.
Пример 1. Решить уравнение
y = x(y′)2 +(y′)2 .
Положив y′ = p, будем иметь:
y = xp2 + p2.
Дифференцируя по x, получим
p = p2 + |
2 px dp |
+ 2 p dp |
; |
|
|
|
|
dx |
dx |
|
|
|
|
p − p2 = (x +1)2 p dp . |
|
|
|
|
||
|
|
dx |
|
|
|
|
1) Пусть |
p = const. Тогда dp = 0 и |
p − p2 = 0. Отсюда p |
= 0, |
p =1. |
||
|
|
|
dx |
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
Подставим их в y = xp2 + p2 ,
y = 0 — одно решение
y = x +1 — второе решение
Являются ли они особыми, проверим после нахождения общего решения.
2) Общее решение. Уравнение
13
p − p2 = (x +1)2 p dpdx
разделим на dpdx (p − p2 ). Получим
dpdx = (x +1) p2−pp2
или dpdx − x p2−pp2 = p2−pp2 . dpdx −12−xp = 12−pp .
Это линейное уравнение относительно x как функции от p. Решаем его. Положим x = uϑ. Продифференцируем
dpdx = dudp ϑ +u ddpϑ.
Подставим в уравнение
dudp ϑ +u ddpϑ −12−uϑp = 1−2 p ;
du |
|
|
2ϑ |
|
|
|
2 |
|
|
ϑ +u dϑ |
− |
|
= |
. |
|||||
dp |
|
1− p |
|||||||
dp |
|
1− p |
|
|
Потребуем, чтобы ϑ удовлетворяло условию
ddpϑ −12−ϑp = 0. Тогда dudp ϑ = 1−2 p .
Отсюда имеем:
14
∫dϑ |
= ∫ |
2dp |
; |
lnϑ = 2ln(1− p); ϑ = (1− p)2 . |
|
||||
ϑ |
1− p |
|
|
Подставим во второе уравнение:
du |
(1− p) |
2 |
= |
2 |
; |
∫du = ∫ |
2dp |
; |
u = |
1 |
+c. |
|
dp |
|
|
1− p |
(1− p)3 |
(1− p)2 |
Решение уравнения:
|
1 |
|
(1 |
− p) |
2 |
=1+с(1− p) |
2 |
|
x =uϑ = |
|
+c |
|
|
. |
|||
(1− p)2 |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Общее решение исходного уравнения:
x =1+с(1− p)2
y = xp2 + p2
Исключаем p из этих уравнений. Получаем общий интеграл
y =(c + x +1)2 .
Проверим решения
Решение получается из общего при c = 0. Это частное решение. Решение y = 0 не получается из общего ни при каком значении c. Следовательно, оно является особым.
Ответ: общее решение y =(c + x +1)2
особое решение y = 0. Пример 2. Решить уравнение
yy′ − yy′ = 2x.
15
Запишем его в виде y = |
2y′ |
x. |
|
1−(y′)2 |
|||
|
|
Это уравнение Лагранжа.
Для того чтобы проинтегрировать, удобнее записать его в виде
x = |
1−(y′)2 |
y или |
x = |
x′ |
− |
y |
2y′ |
|
2x′ |
||||
|
|
2 |
|
и считать, что x есть функция аргумента y. Положим x′ = p, тогда
|
yp |
|
y |
|
|
y |
|
1 |
|
|
x = |
− |
или |
x = |
p − |
. |
|||||
|
2 p |
2 |
|
|||||||
2 |
|
|
|
|
p |
Продифференцировав по y, имеем
|
1 |
|
1 |
|
|
y |
|
|
1 |
|
|
x′ = |
p − |
|
+ |
1 |
+ |
dp . |
|||||
2 |
|
2 |
2 |
||||||||
|
|
p |
|
|
|
p |
dy |
Заменив x′ через p и произведя преобразования, получим
dyy = dpp .
Откуда y = cp. Общий интеграл в параметрической форме примет
вид
x = cp2 p − 1p
y = cp
Исключим p. Для этого из второго уравнения находим p = cy и подставляем в первое; получим
16
x = y2 − c
2c 2
или
2cx = y2 −c2.
Это семейство парабол.
УПРАЖНЕНИЯ (1)
1)y = xy′−(y′)4 .
2)y = xy′−ey′.
3)y = xy′+ y′.
4)y = xy′+ y1′.
5)y = xy′+ y′−(y′)2 .
6)y = xy′+ 1+(y′)2 .
7)y = xy′+sin y′.
8)y = 2xy′+ln y′.
9)y = 2xy′−(y′)2 .
10)y = x(y′)2 +(y′)2 .
11)yy′ = 2x(y′)2 +1.
12)y1+(y′)2 = a(x + yy′).
17
4. УРАВНЕНИЯ В ПОЛНЫХ ДИФФЕРЕНЦИАЛАХ
Определение. Если левая часть уравнения
M (x; y)dx + N (x; y)dy = 0 |
(4.1) |
представляет собой полный дифференциал некоторой функции U (x; y) т.е. если
M (x; y)dx + N (x; y)dy =U (x; y),
то уравнение (4.1) называется уравнением в полных дифференциалах. В этом случае уравнение можно записать так:
dU (x; y)= 0,
откуда интегрированием получаем общий интеграл:
U (x; y)= c. |
(4.2) |
Если левая часть уравнения (4.1) является полным дифференциалом некоторой функции, то выполняется условие
∂M (x; y) = ∂N (x; y).
∂y ∂x
Функцию U (x; y) |
по ее полному дифференциалу dU = M (x; y)dx + |
|
+N (x; y)dy можно найти по формуле |
||
x |
y |
N (x0 ; y)dy +c. |
U (x; y)= ∫M (x; y)dx + ∫ |
||
|
|
|
x0 |
y0 |
|
Пусть M (x; y)= 2xcos2 y, N (x; y)= 2y − x2 sin 2y.
Так как
18
∂M |
= −4xcos ysin y = −2xsin 2y; |
∂N |
= −2xsin 2y, |
|
∂y |
∂x |
|||
|
|
то условие ∂∂My = ∂∂Nx выполнено, и мы имеем уравнение в полных диф-
ференциалах.
Найдем функцию U (x; y):
U (x; y)= ∫x |
2xcos2 ydx + ∫y ( |
2y − x02 sin 2y)dy = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
x0 |
|
|
|
|
|
|
|
y0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= x2 cos2 y − x |
2 cos2 |
y + y2 + x2 cos2y − y2 |
− x2 |
cos2y0 |
|
= |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
2 |
|
|
|
0 |
|
0 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
= x2 cos2 y + y |
2 − x2 1+cos2y + x2 cos2y − y2 |
− x2 |
cos2y0 |
|
= |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
2 |
|
|
0 |
|
2 |
|
|
0 |
|
|
|
0 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
= x |
2 |
cos |
2 |
y + y |
2 |
− |
x2 |
|
− x |
2 cos2y |
+ x |
2 cos2y |
− y |
2 |
− x |
2 cos2y |
= |
|||||||||||||||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
0 |
2 |
|
0 |
2 |
|
|
|
0 |
|
|
0 |
|
2 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
2 |
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
x02 |
|
2 |
|
2 cos2y0 |
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
||||
= x |
|
cos |
|
y + y |
|
+ − |
|
|
|
− y0 |
− x0 |
|
|
|
|
= x |
|
cos |
|
|
y + y |
|
+c. |
|||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c
Общее решение уравнения:
x2 cos2 y + y2 = c.
5. ИНТЕГРИРУЮЩИЙ МНОЖИТЕЛЬ
Если уравнение ∂∂My = ∂∂Nx не выполнено, то дифференциальное уравнение (4.1) не является уравнением в полных дифференциалах. Од-
19
нако это уравнение можно превратить в уравнение в полных дифференциалах умножением на подходящую функцию µ(x; y). Такая функция
носит название интегрирующего множителя для данного дифференциального уравнения:
µM (x; y)dx + µN (x; y)dy = 0.
Для уравнения в полных дифференциалах должно быть выполнено условие
∂(µM ) = ∂(µN )
∂y ∂x
или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
∂µ |
−M |
∂µ |
|
∂M |
− |
∂N |
|
(5.1) |
= µ |
. |
||||||||
|
∂x |
|
∂x |
|
∂y |
|
∂x |
|
|
Для нахождения μ надо проинтегрировать это дифференциальное уравнение.
Рассмотрим два случая:
1) Пусть µ = µ(x), тогда уравнение (5.1) принимает вид
|
∂µ |
( |
x |
) |
|
|
|
|
∂ |
|
∂ |
|
|
∂µ |
( |
x |
) |
|
∂M |
− |
∂N |
|
||
N |
|
|
|
= µ |
M |
− |
|
N |
|
или |
|
|
= |
∂y |
|
∂x |
dx, |
|||||||
∂x |
|
|
|
∂y |
|
∂x |
µ(x) |
|
N |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂M |
− ∂N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln µ(x)= ∫ |
|
∂y |
|
∂x |
|
dx +c, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∂M |
−∂N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
т.е. µ(x) |
= e |
∫ |
∂y |
∂x |
dx |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.2) |
|||||
|
|
N |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
20