Лекции_6_переходы
.pdf
Райков Д.В., кафедра экспериментальной физики
p |
n |
δp δn
δ
+
-
x
p
|
|
Eдиф |
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
- |
+ |
|
δp |
|
δn |
|
||
|
||
|
δ |
|
n
+
+
Райков Д.В., кафедра экспериментальной физики
Таким образом:
¾n-область ПП заряжается «+», а p-область ПП «-»;
¾Между ними возникает диффузионное электрическое поле напряженностью ЕДИФ;
¾Этому полю соответствует разность потенциалов Uк между n- и р-областями, называемая контактной.
¾За пределами области объемного заряда полупроводниковые области n- и р-типа остаются
электрически нейтральными.
Райков Д.В., кафедра экспериментальной физики
p |
n |
δp δn
δ
Uk/2
x
-Uk/2
Райков Д.В., кафедра экспериментальной физики
Диффузионное электрическое поле является
тормозящим для основных носителей заряда и
ускоряющим для неосновных.
p |
n |
δp δn
δ jn.диф
Wдн
Wi 
Wдн
Wфр 
Wфn
Wi
Wв
jp.др |
|
|
Wв |
x |
|
|
|||
jp.диф |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Райков Д.В., кафедра экспериментальной физики
Электроны р-области и дырки n-области, совершая
тепловое движение, попадают в пределы диффузионного
электрического поля, увлекаются им и перебрасываются в
противоположные области, образуя ток дрейфа, или ток
проводимости.
p
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
-
δp δn
δ
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
+
n
+
+
Райков Д.В., кафедра экспериментальной физики
Выведение носителей заряда из области полупроводника, где они являются неосновными, через электронно-дырочный переход ускоряющим электрическим полем называют экстракцией носителей заряда.
Райков Д.В., кафедра экспериментальной физики
Используя выражение j=q(nμn+pμp) и учитывая, что
Е=-dU/dx, определяем плотность полного дрейфового тока через границу раздела р- и n-областей:
nμ
p