физика мет.указ. к.р. №1
.pdf• Закон Кулона
F = |
1 |
|
|
|
q1 |
q2 |
, |
|
|
|
|
|
|
||
4πε |
0 |
ε |
|
r2 |
|||
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
где F - сила взаимодействия двух точечных зарядов q1 и q2 , находящихся на расстоянии r друг от друга; ε0 = 8,85 10−12 Ф / м - электрическая постоянная,
ε- диэлектрическая проницаемость среды (для воздуха ε = 1);
•Напряженность электрического поля
R |
F |
|
1 q |
|
||||||
E = |
|
|
, E = |
|
|
|
|
|
; |
|
q |
0 |
4πε |
0 |
ε r2 |
||||||
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
где q0 - положительный точечный заряд, помещенный в точку поля, в которой определяют напряжённость.
• Принцип суперпозиции электрических полей
R R |
|
R |
R |
|
|
R |
|
|
|
|
|
E = E1 |
+ E2 |
+ E3 |
+ ...+ En ; |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R R |
|
|
В случае двух полей E = |
|
|
+ E |
|
+ 2E2 E2 |
cosα , |
|
|
|||
|
E2 |
2 |
α -угол между E иE |
2 |
; |
||||||
|
1 |
|
2 |
1 |
2 |
|
|
1 |
|
• Поток вектора напряжённости через замкнутую поверхность
ФЕ = ∫EndS ;
S
где En - проекция вектора напряженности на нормаль к поверхности, dS - элемент поверхности.
• Теорема Гаусса.
Поток вектора напряжённости через замкнутую поверхность, охватывающую заряды q1,q2 ,...qn, равен
|
n |
qi |
|
|
ФЕ = ∫EndS = ∑ |
; |
|||
|
||||
S |
i=1 |
ε0 |
• Потенциал электрического поля
ϕ = |
Wp |
, |
ϕ = |
1 |
|
|
|
q |
, |
ϕ = |
A |
, |
q |
4πε |
0 |
ε |
|
r |
q |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Wp - потенциальная энергия электрического поля; А- работа по
перемещению положительного точечного заряда из данной точки в бесконечность;
• Работа поля по перемещению заряда из одной точки поля в другую
A= q(ϕ1 − ϕ2 ) ;
•Для однородного электрического поля
E = (ϕ1 −ϕ2 ) , d
где d - расстояние между эквипотенциальными поверхностями.
Конденсаторы. Электрическая ёмкость.
• Электроёмкость конденсатора или уединенного проводника
|
|
C = |
|
|
q |
|
|
= |
q |
; |
|
|
|
|
|
|
ϕ |
|
−ϕ |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
1 |
2 |
|
|
ϕ |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
• Электроёмкость плоского конденсатора |
|
|
||||||||||||
|
|
C = |
ε0εS |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
d |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где |
S- площадь |
пластин, |
|
|
d |
- расстояние |
между пластинами, ε - |
|||||||
диэлектрическая |
проницаемость |
диэлектрика |
между |
пластинами |
||||||||||
конденсатора; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
• Электроёмкость шарового конденсатора
C = 4πε0εR , R – радиус шара (сферы);
• Электроёмкость плоского |
конденсатора, заполненного n |
слоями |
||
диэлектрика (слоистый конденсатор) |
|
|
||
C = |
|
ε0 S |
; |
|
d1 ε1 + d2 ε 2 + ...+ dn ε n
•Электроёмкость последовательно соединенных конденсаторов
1 |
= |
1 |
+ |
1 |
+ ... + |
1 |
, |
|
|
|
|
||||
C C1 C2 |
Cn |
В случае двух конденсаторов
C = C1C2 ;
C1 + C2
• Электроёмкость параллельно соединенных конденсаторов
C = C1 + C2 + ... + Cn
В случае n одинаковых конденсаторов C = nC1 .
• Энергия заряженного конденсатора
W = CU 2 = q2 = qU .
2 2C 2
Постоянный электрический ток
• Сила постоянного тока
I = q , t- время;
t
• Сопротивление однородного проводника
R = ρ S , L
где S – площадь поперечного сечения проводника; L - длина проводника;
ρ- удельное сопротивление.
•Сопротивление последовательно соединенных n проводников
R= R1 + R2 + ... + Rn ;
•Сопротивление параллельно соединенных n проводников
1 |
= |
1 |
+ |
1 |
+ ... + |
1 |
, |
|||
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
R |
|
R1 |
|
R2 |
|
Rn |
|||
Для двух проводников |
R = |
|
R1R2 |
; |
||||||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
R1 + R2 |
• Закон Ома для участка цепи
I = U , U - напряжение на концах проводника;
R
• Закон Ома для замкнутой цепи (содержащей источник тока)
I = |
ε |
, |
|
||
|
R + r |
где ε - электродвижущая сила (эдс) источника, r –внутреннее сопротивление источника тока;
• Работа на участке цепи
A = IUt = I 2 Rt , t- время;
•Мощность тока
P = A = IU ; t
• Закон Джоуля –Ленца
Q = I 2 Rt = IUt ,
где Q – количество теплоты, выделившееся в участке цепи за время t.
Магнитное поле постоянного тока
• Вектор магнитной индукции
|
|
R |
M |
|
|
|||||
|
|
B = |
Rмех |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Pm |
R |
|
|||||
|
M мех - механический момент контура с током, |
R |
||||||||
|
|
|||||||||
где |
Pm = ISn -магнитный момент |
|||||||||
контура с током, S- площадь контура, n - нормаль к поверхности; |
||||||||||
• Закон Био-Савара-Лапласа |
|
|
||||||||
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
Модуль вектора dB |
|
|
||||||||
|
|
|
dB = |
µ0 µ |
|
I sinα |
dl , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
4π r2 |
|
|
|||
где |
µ0 |
= 4π 10−7 Гн / м -магнитная постоянная, µ - магнитная проницаемость |
||||||||
среды, |
dl - длина элемента проводника, r - расстояние от середины элемента |
проводника до точки, в которой определяется магнитная индукция, α - угол между элементом проводника dl и r;
• Принцип суперпозиции магнитных полей
B= B1 + B2 + ...+ Bn ;
Вслучае двух полей B = B12 + B22 + 2B12 B22 cosϕ ;
RR
ϕ- угол между B1иB2 ;
•Сила Ампера (сила, действующая на проводник с током в магнитном поле)
FA = BIl sinα ,
где I – сила тока, В- магнитная индукция, l - длина проводника, α - угол
R
между l и B ;
• Сила Лоренца (сила, действующая со стороны магнитного поля на заряд,
R
движущийся со скорость V )
FЛ = qVBsinα ,
RR
где α - угол между V и B ;
• Закон электромагнитной индукции (закон Фарадея)
ε |
|
= −N |
dФ |
= − |
dψ |
, ε |
|
= −N |
Ф , Ф = Ф |
|
− Ф , |
i |
|
|
i |
2 |
|||||||
|
|
dt |
|
dt |
|
t |
1 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
где εi - электродвижущая сила индукции, N – число витков контура, Ф – магнитный поток, пронизывающий поверхность, ограниченную контуром, ψ - потокосцепление;
•Потокосцепление контура
ψ= LI ,
где L – индуктивность контура, I - сила тока.
•Электродвижущая сила самоиндукции
εC |
= −L |
dI |
, |
εC |
= −L I |
; |
|
||||||
|
|
dt |
|
t |
|
• Индуктивность соленоида
L = µ0 µ N 2 S = µ0 µn2V . l
Механические колебания и волны
• Уравнение гармонических колебаний
x = Asin(ωt + ϕ0 ) ,
где А – амплитуда колебаний, ω -циклическая частота, t- время, ϕ0 -начальная фаза колебаний, (ωt + ϕ0 )- фаза колебаний;
• Циклическая частота
ω = 2πν , ω = 2π , T = 1 - период колебаний;
T ν
• Скорость точки, совершающей гармонические колебания
V= dx = Aω cos(ωt + ϕ0 ); dt
Vmax = Aω
• Ускорение точки, совершающей гармонические колебания
a = dV = −Aω 2 sin(ωt + ϕ0 )= −ω 2 x ; dt
amax = Aω 2
•При сложении колебаний одного направления и одинаковой частоты
-результирующая амплитуда колебаний находится по формуле:
A = A12 + A22 + 2A12 A22 cos(ϕ02 −ϕ01 )
- начальная фаза результирующего колебания
tgϕ |
|
= |
A1 sinϕ01 |
+ A2 |
sinϕ02 |
; |
||
0 |
|
+ A cosϕ |
|
|||||
|
|
A cosϕ |
01 |
02 |
|
|||
|
|
1 |
2 |
|
|
• Дифференциальное уравнение колебаний материальной точки
d 2 x + ω 2 x = 0 ; dt2
• Период колебаний пружинного маятника
|
T = 2π |
m |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
m- масса груза, k –коэффициент упругости пружины |
|||||||||||||
• Период колебаний математического маятника |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
T = 2π |
|
l |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
g |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где |
g – ускорение свободного падения, l |
- длина нити маятника; |
||||||||||||
• Период колебаний физического маятника |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
T = 2π |
|
L |
|
= 2π |
J |
|
, |
||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
g |
mgl |
где L – приведённая длина физического маятника, J- момент инерции, l - расстояние от точки подвеса до центра масс маятника;
• Полная энергия гармонических колебаний
E = mA2ω 2 ;
2
• Уравнение плоской волны
y(x,t) = Acos(ωt − kx) ,
где k = ω - волновое число, V - модуль скорости распространения волны;
|
|
V |
|
|
k = |
2π |
, λ - длина волны, |
V = λ = λν ; |
|
λ |
||||
|
|
T |
• Разность фаз колебаний точек, отстоящих друг от друга на расстоянии x
ϕ = 2π x = 2π (x2 − x1 ) ;
λ λ
• Эффект Доплера для звуковых волн
ν = Vзв ± Uпр ν 0 ,
Vзв M Uист
где ν - частота звуковых колебаний, воспринимаемая движущимся приемником, ν 0 - частота звуковых колебаний, испускаемых источником;
Оптика
• Скорость света в среде
V = c , n
где c = 3 108 м / с-скорость света в вакууме, n – абсолютный показатель преломления;
•Закон отражения света – угол падения равен углу отражения
•Закон преломления света
|
sin i |
|
= |
n2 |
= n , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
sin β n1 |
12 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||||
где i - угол падения, β - |
угол |
преломления. |
n |
= |
n2 |
- относительный |
|||
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
12 |
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
показатель преломления второй среды относительно первой;
• Условие образования максимума освещенности при интерференции световых волн
= ±mλ ,
где m =0,1,2,……-номер максимума, -оптическая разность хода, λ - длина волны.
• Условие образования минимума освещенности при интерференции световых волн
= ±(2m +1) λ , 2
где λ - длина волны, (2m +1) =0,1,2,……-номер минимума, -оптическая разность хода;
• Условие образования максимума освещенности при дифракции световых волн
d sinϕ = ±mλ ,
где d - постоянная решетки, m =0,1,2,……-номер максимума, = d sinϕ - оптическая разность хода;
• Условие образования главных минимумов освещенности при дифракции световых волн
asinϕ = ±mλ , |
|
где a - ширина щели решётки, |
m =0,1,2,……-номер минимума, = asinϕ - |
оптическая разность хода;
• Условие образования дополнительных минимумов освещенности при дифракции световых волн
d sinϕ = ±(2m +1)λ / 2,
где d - постоянная решетки, (2m +1) =0,1,2,……-номер минимума, = d sinϕ - оптическая разность хода;
• Закон Малюса (интенсивность плоскополяризованного света)
I = I0 cos2 α ,
где I - интенсивность света, прошедшего через анализатор, I0 - интенсивность света, падающего на поляризатор;
• Закон Брюстера
tgiB = n2 = n12 ; n1
где iB - угол, при котором отраженный луч полностью поляризован;
Квантовая оптика
• Закон Стефана-Больцмана (закон теплового излучения)
Rλ = σT 4 .
где Rλ - энергетическая светимость чёрного тела, Т – абсолютная температура, σ = 5,67 10−8 Вт / м2 К 4 - постоянная;
• Закон смещения Вина (закон теплового излучения)
λmax = b ,b = 2,9 10−3 м К ;
T
• Закон Вина (закон теплового излучения)
(rλ,T )max = CT 5 ,
где (rλ,T )max - максимальная спектральная плотность энергетической светимости, C = 1,30 10−5 Вт/ м2 К 5 - постоянная;
• Закон внешнего фотоэффекта (формула Эйнштейна)
hν = A |
+ |
mVmax2 |
, |
|
|
|
|
||||
вых |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
где A - работа выхода электрона из металла, ε = hν = |
hc |
- энергия фотона; |
|||
|
|||||
вых |
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
• Красная граница фотоэффекта (максимальная длина волны или минимальная частота, при которой ещё возможен фотоэффект)
|
|
|
λ0 = |
hc |
, |
ν 0 = |
Aвых |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
A |
|
h |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
вых |
|
|
|
|
|
|
|
|
• Эффект Комптона |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
λ' |
− λ = 2 |
h |
sin2 |
θ , |
λ' − λ = λC (1− cosθ ), |
λC |
= |
h |
, |
|||
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
m0ec |
2 |
|
|
|
|
|
|
m0ec |
||
где |
λ' |
-длина волны рассеянного фотона, |
λ - длина волны падающего |
фотона, m0e - масса покоя электрона, с – скорость света, λC - комптоновская длина волны;
Молекулярная физика и термодинамика
•Законы идеального газа:
-изотермический (Т=const) , V1 = P2 ;
V2 P1
- изобарический (Р=const) |
, |
|
|
V1 |
= |
|
T1 |
|
; |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
V2 |
|
|
T2 |
|
|
|
|
|
||||||||
- изохорический (V=const) , |
|
|
T1 |
|
= |
P1 |
|
; |
|
|
|||||||||
|
|
T2 |
P2 |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
P |
V |
2 |
|
|
γ |
|
|
|||||||||
- адиабатический (δQ = 0) |
, |
|
1 |
= |
|
|
|
|
,γ = C |
|
C - показатель адиабаты. |
||||||||
|
|
|
|
P |
|||||||||||||||
|
|
|
P2 |
|
|
|
|
|
V |
||||||||||
|
|
|
V1 |
|
|
|
|
||||||||||||
• Уравнение состояния идеального газа |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
PV = |
m |
RT , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
µ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где m, - соответственно, |
|
масса |
|
|
газа и |
молярная масса газа, |
R = 8,31 Джмоль К - универсальная газовая const, Т- абсолютная температура;
• Первое начало термодинамики
δQ = dU ± δA,Q = U ± A,
где Q-количество теплоты, ∆U – изменение внутренней энергии, A- работа газа (над газом);
• Применение первого начала к изопроцессам:
- изотермический (Т=const) ∆U=0, |
Q = A = |
m |
|
|
RT ln |
V2 |
; |
|||||||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
µ |
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
||
- изобарический (Р=const) |
A = P V = P(V |
|
−V ) = |
m |
R T , |
|||||||||||||||||||||
2 |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
µ |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q = |
m |
C |
|
T, |
|
U = |
m |
C T ; |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
µ |
|
P |
|
|
|
µ |
|
|
|
V |
|||||||||
- изохорический (V=const) |
А=0, |
|
U = Q = |
m |
C |
|
|
|
T , |
|||||||||||||||||
|
|
V |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
µ |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
- адиабатический (δQ = 0) |
U = −A = − |
m |
C T , |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
µ |
V |
|
|
|
|
|
|
||||||||
где C = |
i |
R,C |
|
= |
i + 2 |
R - удельные теплоемкости при постоянном объёме и |
||||||||||||||||||||
|
P |
|
||||||||||||||||||||||||
V |
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
давлении, i – число степеней свободы молекулы; для одноатомной молекулы i = 3, для двухатомной - i = 5, для трёхатомной и многоатомной - i = 6 .
• Цикл Карно – замкнутый цикл, состоящий из двух изотерм и двух адиабат. Коэффициент полезного действия цикла Карно
η = |
Q1 − Q2 |
, |
η = |
T1 − T2 |
= 1− |
T2 |
, |
|
|
|
|||||
|
Q1 |
|
T1 |
|
T1 |
|
где Q1 - полученная теплота от нагревателя, Q2 - теплота, переданная холодильнику, T1 - температура нагревателя, T2 - температура холодильника.
Атомное ядро. Ядерные реакции
• Ядро обозначается символом ZA X , где z- зарядовое число (число протонов в ядре), А – массовое число (число нейтронов и протонов в ядре); число нейтронов в ядре N = A − Z .
• Закон радиоактивно распада
N = N0 exp(−λt) ,
где N – число нераспавшихся ядер за время t , N0 - начальное число ядер,
λ - постоянная распада, |
λ = |
ln 2 |
, |
T1 - период полураспада (время, за |
|
||||
|
|
T1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
которое распадается половина исходного числа ядер);
• Активность изотопа
A= A0 exp(−λt) ;
•Дефект массы m ядра (разность между суммой масс свободных нейтронов и протонов и массой, образовавшегося из них ядра)
m = (ZmP + Nmn ) − mя ;
• Энергия связи ядра
Eсв = mc2 ,
Если энергия выражена в мегаэлектрон-вольтах (МэВ), а масса в атомных единицах (а.е.м.), то c2 = 931,4 МэВ/а.е.м.
• Энергия ядерной реакции
Q = c2[(m1 + m2 ) − (m3 + m4 )],
где m1 ,m2 - массы покоя ядра мишени и бомбардирующей частицы; m3 + m4 - сумма масс покоя ядер продуктов реакции.
ПРИМЕРЫ РЕШЕНИЯ ЗАДАЧ
Задача 1. Зависимость пройденного пути S от времени t выражается уравнением S = At + Bt2 + Ct3 , где A = 2м / с, B = 3м / с2 ,C = 4м / с3 .Определите для момента времени t = 2c после начала движения: 1) пройденный путь;
2) скорость; 3) ускорение.
Дано: |
|
|
Решение |
S = At + Bt2 + Ct3 , |
1) Для нахождения пройденного пути подставим |
||
A = 2м / с |
значение времени t=2c в кинематическое уравнение |
||
В = 3v | c2 |
движения S = S(t) . |
||
C = 4м/ с3 |
2) Находим скорость движения. По определению |
||
t = 2c |
мгновенная скорость – это производная пути по времени |
||
______________ |
V = |
dS |
поэтому дифференцируем исходное уравнение по |
|
|||
|
|
dt |
Найти: S-? V-? a-? времени:
V = d (At + Bt2 + Ct3 ) = A + 2Bt + 3Ct2 . dt
3) Находим ускорение движения. По определению мгновенное ускорение – это производная скорости по времени
a = dV , поэтому дифференцируем полученное уравнение
dt
для скорости:
a = d (A + 2Bt + 3Ct2 ) = 2B + 6Ct . dt
Проверяем размерность:
[V ]= |
м |
+ |
|
м с |
|
+ |
м с2 |
= |
м |
, |
||||
|
|
с2 |
|
с3 |
|
|||||||||
|
|
с |
|
|
|
|
|
|
с |
|||||
[а]= |
м |
|
+ |
м с |
= |
м |
. |
|
|
|
||||
с2 |
|
с3 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
с2 |
|
|
|
Вычисления
S = 2 2 + 3 4 + 4 8 = 46(м)
V = 2 + 2 3 2 + 3 4 4 = 56(м/ с)
а = 2 3 + 6 4 2 = 54(м/ с2 )