- •Основы кристаллохимии и рентгеновской дифракции
- •Кристаллы и аморфные тела
- •Объекты с нарушенным порядком
- •Дифракционная картина от монокристалла
- •Дифракционная картина от порошкового образца
- •Дифракционная картина от полимеров и ЖК
- •Элементы симметрии и пространственные группы
- •Пример: дифракция от растянутого натурального каучука (700 %)
- •Интерференция рентгеновских лучей
- •Электроны в кристаллах
- •Рассеяние рентгеновских лучей и природа атомов
- •Электронная плотность
- •От чего зависит интенсивность дифракционной картины в частично-упорядоченных системах?
- •Лабораторные дифрактометры
- •Источник рентгеновского излучения (рентгеновская трубка)
- •Как возникает рентгеновское излучение в трубке?
- •Спектр рентгеновской трубки с медным анодом
- •Рентгеновская оптика
- •Асферические зеркала
- •Моно- и поликапиллярные системы
- •Приемники рентгеновского излучения
- •Двумерные детекторы
Пример: дифракция от растянутого натурального каучука (700 %)
H3C |
|
|
|
|
|
H3C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
H3C
8.53 Å
На дифрактограмме наблюдаются линии, для которых d = 7.85 Å (вдоль оси с моноклинной ячейки) , что позволило установить цис-конфигурацию основной цепи
Интерференция рентгеновских лучей
Интерференция двух волн рассеянных электронами. Вторичные волны показаны как перемежающиеся черные и зеленые области
Вторичные волны порожденные в результате взаимодействия первичных волн и электронов взаимодействуют между собой приводя к появлению результирующей дифракционной картины.
Источник: http://www.xtal.iqfr.csic.es/Cristalografia/parte_07-en.html
Электроны в кристаллах
Как известно, электроны являются заряженными частицами, степень локализации (или делокализации) которых зависит от природы вещества. Электроны порождают электромагнитное поле (стоячие волны). Визуализировать их можно с помощью туннельной микроскопии при работе поверхностями
Стоячие волны на поверхности меди Стоячие волны на
поверхности графена
Рассеяние рентгеновских лучей и природа атомов
Дифракцию рентгеновских лучей можно рассмотреть как взаимодействие электромагнитных полей принадлежащих падающему излучению и электронам.
Способность к рассеянию рентгеновского излучения зависит от атомного номера. Чем он больше тем интенсивность выше.
Интенсивность рассеяния быстро спадает при увеличении угла θ.
Тепловое движение также приводит к уменьшению интенсивности рассеяния
f(q) –атомный фактор рассеяния для (табулированная величина рассчитанная при помощи методов квантовой химии)