- •1.Расчёт режима эц методом контурных токов.
- •2.Расчёт режима эц методом узловых потенциалов
- •3.Расчёт режима эц методом эквивалентного генератора
- •4.Расчёт режима эц методом наложения
- •5.Расчёт режима эц методом законов Кирхгофа
- •2.1.2. Параметры гармонических колебаний
- •8.Метод комплексных амплитуд в тэц. Область его применения.
- •9.Описание эц в режиме постоянного тока и гармонического тока.
- •11.Понятие баланса мощности в эц при негармонической периодической эдс
- •12.Понятие комплексного сопротивления эц
- •13.Ачх и фчх в описании эц
- •14.Резонансные явления в эц. Основные виды резонансов в эц
- •Резонанс напряжений
- •15.Схема и основные параметры последовательного колебательного контура
- •16.Схема и основные параметры параллельного колебательного контура
- •17.Анализ эц при негармоническом периодическом воздействии.
- •18.Применение рядов Фурье в анализе работы эц.
- •19.Форма представления ряда Фурье (одна из трёх по выбору)
- •Тригонометрическая форма
- •Вещественная форма
- •Комплексный (экспоненциальный) ряд Фурье
- •20.Спектры гармонического и негармонического колебаний. Графическая иллюстрация.
- •21.Классический метод решения при анализе переходных процессов в эц
- •22.Вынужденные и свободные составляющие переходных процессов
- •23.Виды начальных условий и законы коммутации.
- •24.Диффенцирующие и интегрирующие цепи. Частотные характеристики этих цепeй
- •25.Процедура и этапы расчёта эц операторным методом.
- •26.Методы определения оригинала тока или напряжения по известному изображению.
- •27.Единичная функция (включения) её связь с импульсной функцией. 1-14
- •28.Переходная характеристика и её связь с импульсным откликом 1-15
- •29.Определение параметра скважность импульсной последовательности. Влияние скважности на форму спектра.
- •30.Определение формы спектра производной периодического сигнала по известной форме спектра этого сигнала.
- •31.Интегральное преобразование Фурье. Его отличие от ряда Фурье с позиции тэц.
- •32.Прямое и обратное преобразование Фурье. Их связь с характеристиками эц.
- •33.Условие безыскажённой передачи сигнала по эц.
- •34. Теорема запаздывания в преобразовании Фурье и её применение в тэц.
- •35.Теорема о свёртке и её применение в тэц.
- •36.Физический смысл равенства Парсеваля и его применение
- •37.Дискретизация непрерывного сигнала. Теорема Котельникова.
- •38.Связь спектров непрерывного сигнала до и после дискретизации.
- •39.Условие безыскажённого восстановления непрерывного сигнала из дискретизированного.
- •40.Определение дпф. Область применения дпф. Прямое и обратное дпф
- •41.Основные свойства дпф. Операции циклической свёртки и циклического сдвига.
- •42.Эффект растекания дпф. Средства борьбы с растеканием.
- •43.Алгоритмы бпф их виды и роль в цифровой обработке сигналов.
- •44.Эффективность бпф и теоретические основы алгоритмов
- •45.Классификация основных видов частотно-избирательных фильтров. Частотные характеристики.
- •46.Рабочие параметры частотно-избирательных фильтров. Графическая иллюстрация этих параметров.
- •47.Нереализуемость идеальных фильтров на примере идеального фнч.
- •48.Дифференциальные уравнения и передаточные функции. Нули и полюса передаточной функции.
- •49.Условия физической реализуемости и устойчивости передаточной функции.
- •50.Полиномиальные фильтры. Основные типы: фильтры Баттерворта и Чебышева.
- •51.Процедуры синтеза полиномиальных фильтров. Определение порядка фильтра.
- •52.Нормированные и денормированные частотные характеристики фильтров прототипов. Переход от фнч прототипа к фвч фильтру. Нормирование параметров фильтра и преобразование частоты
- •Понятие фнч-прототипа
- •53.Активные rc фильтры. Преимущества и недостатки arc фильтров на примере схем с операционными усилителями.
- •54.Цепи с сосредоточенными и распределёнными параметрами. Первичные параметры длинных линий, их физический смысл.
- •55.Уравнение передачи однородной длинной линии. Падающие и отражённые волны.
- •56.Вторичные параметры длинных линий. Входное сопротивление длинной линии.
1- Михаил Бобылёв
2-Юля Узлова
3-Литостанский Михаил
4-Александр Филипов
Под редакцией Андрюхи, с Богом!!!
1.Расчёт режима эц методом контурных токов.
Общий план составления уравнений
1 – Выбор направления действительных токов.
2 – Выбор независимых контуров и направления контурных токов в них.
3 – Определение собственных и общих сопротивлений контуров
4 – Составление уравнений и нахождение контурных токов
5 – Нахождение действительных токов
пример.
Выполняем все поэтапно.
1. Произвольно выбираем направления действительных токов I1-I6.
2. Выделяем три контура, а затем указываем направление контурных токов I11,I22,I33. Мы выберем направление по часовой стрелке.
3. Определяем собственные сопротивления контуров. Для этого складываем сопротивления в каждом контуре.
R11=R1+R4+R5=10+25+30= 65 Ом ;R22=R2+R4+R6=15+25+35 = 75 Ом; R33=R3+R5+R6=20+30+35= 85 Ом
Затем определяем общие сопротивления, общие сопротивления легко обнаружить, они принадлежат сразу нескольким контурам, например сопротивление R4 принадлежит контуру 1 и контуру 2. Поэтому для удобства обозначим такие сопротивления номерами контуров к которым они принадлежат.
R12=R21=R4=25 Ом; R23=R32=R6=35 Ом; R31=R13=R5=30 Ом
4. Приступаем к основному этапу – составлению системы уравнений контурных токов. В левой части уравнений входят падения напряжений в контуре, а в правой ЭДС источников данного контура.
Так как контура у нас три, следовательно, система будет состоять из трех уравнений. Для первого контура уравнение будет выглядеть следующим образом:
Ток первого контура I11, умножаем на собственное сопротивление R11 этого же контура, а затем вычитаем ток I22, помноженный на общее сопротивление первого и второго контуров R21 и ток I33, помноженный на общее сопротивление первого и третьего контура R31. Данное выражение будет равняться ЭДС E1 этого контура. Значение ЭДС берем со знаком плюс, так как направление обхода (по часовой стрелке) совпадает с направление ЭДС, в противном случае нужно было бы брать со знаком минус.
Те же действия проделываем с двумя другими контурами и в итоге получаем систему:
В полученную систему подставляем уже известные значения сопротивлений и решаем её любым известным способом.
5. Последним этапом находим действительные токи, для этого нужно записать для них выражения.
Контурный ток равен действительному току, который принадлежит только этому контуру. То есть другими словами, если ток протекает только в одном контуре, то он равен контурному.
Но, нужно учитывать направление обхода, например, в нашем случае ток I2 не совпадает с направлением, поэтому берем его со знаком минус.
Токи, протекающие через общие сопротивления определяем как алгебраическую сумму контурных, учитывая направление обхода.
Например, через резистор R4 протекает ток I4, его направление совпадает с направлением обхода первого контура и противоположно направлению второго контура. Значит, для него выражение будет выглядеть
А для остальных
2.Расчёт режима эц методом узловых потенциалов
Последовательность расчёта следующая.
Пронумеровать все узлы и задать произвольное направление токов в схеме.
Стянуть узлы с одинаковым потенциалом. Узлы будут иметь одинаковый потенциал, если между ними находится чистая ветвь с нулевым сопротивлением. Желательно перерисовать схему со стянутыми узлами, иначе следует учесть, что потенциалы узлов по концам закоротки будут од инаковыми.
Выбрать базисный узел(обозначается символом заземления) и приравнять его потенциал нулю
φ3=0 В. В качестве базисного узла можно выбрать любой, за исключением случая, когда имеются особые ветви. Если в схеме есть хотя бы одна особая ветвь, то за базисный узел следует принимать один из концов одной из таких ветвей. При этом потенциал другого конца будет равен ЭДСφ1=E1, если источник напряжения направлен в этот узел, и равен минус ЭДСφ6=−E2, если источник направлен к базисному узлу.
Составить уравнения для узлов без особых ветвей, потенциалы которых неизвестны. Уравнения записываются по следующему принципу
потенциал рассматриваемого узла умножается на сумму проводимостей всех примыкающих к нему ветвей
вычитаются потенциалы узлов, находящихся на противоположных концах примыкающих ветвей, умноженные каждый на свою проводимость соединяющей их ветви
приравнивается алгебраической сумме примыкающих к данному узлу источников тока и источников ЭДС, последние умножаются на проводимость ветви, в которой они расположены. Под алгебраической суммой подразумевается необходимость учёта направленности источников, если источник направлен в рассматриваемый узел, то он записывается со знаком «+», в противном случае со знаком «-»
Если имеется более одной особой ветви, и они не имеют общие узлы, то уравнения для узлов, в состав которых входит особая ветвь, не примыкающая к базисному узлу, записываются следующим образом.
потенциал рассматриваемого узла умножается на сумму проводимостей всех примыкающих к нему ветвей и проводимостей ветвей, примыкающих к узлу противоположного конца особой ветви
вычитаются потенциалы узлов, находящихся на противоположных концах примыкающих ветвей к узлам особой ветви, умноженные каждый на свою проводимость примыкающей ветви
приравнивается алгебраической сумме примыкающих к узлам особой ветви источников тока и источников ЭДС, последние умножаются на проводимость ветви, в которой они расположены, за исключением источника ЭДС особой ветви, который умножается на сумму проводимости ветвей, примыкающих к узлу противоположного конца особой ветви
При составлении уравнения проводимость особой ветви не учитывается (1/0=∞). Следует также учитывать, что направление ЭДС особой ветви и соответственно её знак учитываются относительно рассматриваемого узла
Рассчитать токи в ветвях по закону Ома как алгебраическую сумму разности потенциалов и ЭДС в ветви с искомым током, делённую на сопротивление этой ветви. Вычитаемым будет тот потенциал, в который направлен ток, а знак ЭДС выбирается в зависимости от направления: в случае со направленности с током ЭДС берётся со знаком «+», в противном случае со знаком «-». Ток в закоротке следует искать по первому закону Кирхгофа, составленному для одного из узлов рассматриваемой ветви в исходной схеме, после расчета всех остальных токов в схеме
Правильность расчёта по методу узловых потенциалов проще всего проверить по первому закону Кирхгофа для уникальных узлов без особых ветвей, подставив полученные значения токов. Под уникальными узлами подразумеваются те узлы, при рассмотрении которых имеется хотя бы одна ветвь, не примыкающая к другим из рассмотренных узлов