- •Статика
- •Тема №1. Введение. Основные понятия статики.
- •Введение
- •Элементы векторной алгебры
- •1. Понятие вектора.
- •2. Правые и левые системы координат.
- •3. Длина, проекции и направляющие косинусы вектора.
- •4. Скалярное произведение двух векторов
- •5. Векторное произведение двух векторов
- •Основные понятия статики
- •Основные понятия: Сила
- •1. Величина, являющаяся количественной мерой механического взаимодействия материальных тел, называется в механике силой.
- •Система сил
- •Аксиомы статики.
- •Аксиома 1.
- •Аксиома 2.
- •Следствие из 1-й и 2-й аксиом.
- •Аксиома 3 (аксиома параллелограмма сил).
- •Аксиома 4.
- •Аксиома 5 (принцип отвердевания).
- •Связи и их реакции.
- •Некоторые основные виды связей
- •1. Гладкая плоскость (поверхность) или опора.
- •2. Нить.
- •3. Цилиндрический шарнир (подшипник).
- •4. Шаровой шарнир и подпятник.
- •5. Стержень.
- •6. Подвижная шарнирная опора
- •7. Неподвижная шарнирная опора
- •8. Неподвижная защемляющая опора или жесткая заделка (рис.19).
- •Вопросы для самопроверки по теме №1
- •Тема №2. Равновесие системы сил. Пара сил
- •Проекция силы на ось и на плоскость.
- •Геометрический способ сложения сил.
- •Равновесие системы сходящихся сил.
- •Геометрическое условие равновесия
- •Аналитические условия равновесия
- •Пример 1.
- •Пример 2.
- •Пример 3.
- •Момент силы относительно центра (или точки).
- •Теорема Вариньона о моменте равнодействующей.
- •Пара сил. Момент пары.
- •Свойства пар
- •Сложение пар
- •Теорема о параллельном переносе силы.
- •Приведение плоской системы сил к данному центру.
- •Условия равновесия произвольной плоской системы сил. Случай параллельных сил.
- •Теорема о трех моментах.
- •Равновесие плоской системы параллельных сил.
- •Статически определимые и статически неопределимые задачи.
- •Советы при решение задач.
- •Вопросы для самопроверки по теме №2
- •Тема №3. Расчет ферм. Трение скольжения и качения.
- •Равновесие систем тел.
- •Расчет ферм. Понятие о ферме. Аналитический расчет плоских ферм.
- •Метод вырезания узлов.
- •Метод сечений (метод Риттера).
- •Графический расчет плоских ферм.
- •Трение.
- •Трение покоя, скольжения.
- •Сила трения скольжения
- •Сухое трение
- •Реакции шероховатых связей. Угол трения.
- •Равновесие при наличии трения.
- •Пример 1.
- •Пример 2.
- •Пример 3.
- •Трение качения и верчения.
- •Сопротивление среды.
- •Сопротивление воздуха.
- •Сопротивление воды.
- •Момент силы относительно центра как вектор.
- •Момент пары сил как вектор.
- •Момент силы относительно оси.
- •Пример 4.
- •Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси.
- •Приведение пространственной системы сил к данному центру.
- •Условия равновесия произвольной пространственной системы сил.
- •Условия равновесия произвольной пространственной системы сил.
- •Принципы решения задач на равновесие тела под действием пространственной системы сил.
- •Пример 5.
- •Пример 6.
- •Вопросы для самопроверки по теме №3
- •Тема №4. Центр тяжести.
- •Сложение параллельных сил. Центр параллельных сил.
- •Параллельные силы, распределенные по отрезку прямой.
- •Координаты центров тяжести неоднородных тел.
- •Координаты центров тяжести однородных тел.
- •Способы определения координат центра тяжести.
- •Центры тяжести некоторых однородных тел.
- •Вопросы для самопроверки по теме №4
- •Вопросы к экзамену и зачету по статике
- •Список литературы
Момент пары сил как вектор.
Действие пары сил на тело характеризуется: 1) величиной модуля момента пары, 2) плоскостью действия, 3) направлением поворота в этой плоскости. При рассмотрении пар, не лежащих в одной плоскости, для характеристики каждой из пар необходимо будет задать все эти три элемента. Это можно сделать, если условиться, по аналогии с моментом силы, изображать момент пары соответствующим образом, построенным вектором, а именно: будем изображать момент пары вектором т или М, модуль которого равен (в выбранном масштабе) модулю момента пары, т.е. произведению одной из ее сил на плечо, и который направлен перпендикулярно плоскости действия пары в ту сторону, откуда поворот пары виден происходящим против хода часовой стрелки (рис. 38).
Рис. 38
Как известно модуль момента пары равен моменту одной из ее сил относительно точки, где приложена другая сила, т. е. ; по направлению же векторы этих моментов совпадают. Следовательно.
Момент силы относительно оси.
Чтобы перейти к решению задач статики для случая произвольной пространственной системы сил, необходимо ввести еще понятие о моменте силы относительно оси.
Момент силы относительно оси характеризует вращательный эффект, создаваемый силой, стремящейся повернуть тело вокруг данной оси. Рассмотрим твердое тело, которое может вращаться вокруг некоторой оси z (рис. 39).
Рис.39
Пусть на это тело действует сила , приложенная в точке А. Проведем через точку А плоскость ху, перпендикулярную оси z, и разложим силу на составляющие:, параллельную оси z, и , лежащую в плоскости ху (является одновременно проекцией силына плоскостиху). Сила , направленная параллельно осиz, очевидно, не может повернуть тело вокруг этой оси (она только стремится сдвинуть тело вдоль оси z). Весь вращательный эффект, создаваемый силой , будет совпадать с вращательным эффектом ее составляющей . Отсюда заключаем, что, где символ) обозначает момент силыотносительно осиz.
Для силы же , лежащей в плоскости, перпендикулярной к оси z, вращательный эффект измеряется произведением модуля этой силы на ее расстояние h от оси. Но этой же величиной измеряется момент силы относительно точкиО, в которой ось z пересекается с плоскостью xу. Следовательно, или, согласно предыдущему равенству,.
В результате приходим к следующему определению: моментом силы относительно оси называется скалярная величина, равная моменту проекции этой силы на плоскость, перпендикулярную оси, взятому относительно точки пересечения оси с плоскостью.
Рис.40
Момент будем считать положительным, если с положительного конца оси z поворот, который сила , стремится совершить, виден происходящим против хода часовой стрелки, и отрицательным, если по ходу часовой стрелки.
Из чертежа (рис.40) видно, что при вычислении момента плоскость ху можно проводить через любую точку оcи z. Таким образом, чтобы найти момент силы относительно оси z (рис. 40) надо:
1) провести плоскость ху, перпендикулярную к оси z (в любом месте);
2) спроектировать силу на эту плоскость и вычислить величину;
3) опустить из точки О пересечения оси с плоскостью перпендикуляр на направление и найти его длинуh;
4) вычислить произведение ;
5) определить знак момента.
При вычислении моментов надо иметь в виду следующие частные случаи:
1) Если сила параллельна оси, то ее момент относительно оси равен нулю (так как ).
2) Если линия действия силы пересекает ось, то ее момент относительно оси также равен нулю (так как h = 0).
Объединяя оба случая вместе, заключаем, что момент силы относительно оси равен нулю, если сила и ось лежат в одной плоскости.
3) Если сила перпендикулярна к оси, то ее момент относительно оси равен произведению модуля силы на расстояние между силой и осью.
Рис. 3.4.