тепло шпоры / 4-6

4 Согласно определению теплоемкость называется истинной и соответствует определенной температуре. При практических расчетах в широком температурном диапазоне используется средняя теплоемкость где-средние значения теплоемкостей, приводимые в таблицах в интервале температур от 0С до t1 иt2С. В термодинамике важное значение имеет соотношение теплоемкостей ср и сv, которое обозначается буквой k и называется показателем адиабаты: Абсолютная влажность D, кг/м3 — масса водяного пара, Мв. п., содержащегося в единице объема воздуха V: Относительная влажность отношение абсолютной влажности к максимально возможной абсолютной влажности при данной температуре воздуха t, ^0С: Молярное влагосодержание x, кмоль/кмоль-отношение массы водяного пара к массе сухого воздуха с учетом их молярных масс: Влагосодержание d граммов водяного пара на 1 кг су2 хого воздуха— масса водяного пара, Mв. п., содержащегося в единице массы сухого воздуха Mс. в.. Степень насыщения - отношение влагосодержания d к максимально возможному влагосодержанию влажного воздуха при данной температуре dнас:

5 pv = RT Уравнение, показывающее связь между параметрами идеального газа, характеризует то состояние, когда по всей его массе одни и те же давление и температура, а значит,и удельный объем. Такое состояние газа называется равновесным. При соблюдении перечисленных условий процесс изменения состояния газа обладает свойством обратимости,т. е. проведения в обратном направлении.. Все процессы, протекающие в тепловых двигателях, происходят при конечных значениях скоростей и разности температур, поэтому обладают всеми признаками необратимости. Сумма всех n элементарных работ процесса 1–2: Координаты pv применяются для вычисления работы газа. В процессе 1–2 давление все время меняется, поэтому используется следующий прием. Весь процесс разбивается на n очень малых элементов Δv, в каждом из которых давление pi принимается постоянным. Поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок Δh. Если площадь поршня обозначим через f, то сила, действующая по нормали, будет равна pi* f, а элементарная работа Δl на Δh составит Δl=pi*fΔh.Произведение fΔh есть объем, опи- санный поршнем на пути Δh, так что Δl = piΔv. Стоящее справа произведение соответствует площади заштрихованного на рисунке прямоугольника, следовательно, этой площадью измеряется работа. Масса влажного воздуха Mв. в., кг— сумма массовых долей сухого воздуха и водяного пара во влажном воздухе: в практических расчетах Мв. в. можно принимать как массу сухого воздуха с точностью до 3%: Так как доля водяного пара мала, то в инженерных расчетах можно принять и и Давление pв. в., Па, по закону Дальтона Молярная масса (Ню)в. в., кмоль

6 Процессы в термодинамике изучаются двумя методами: аналитическим; графическим. Последний метод ценен своей простотой и наглядностью. В нем в основном используются две системы координат— pv (рис. 1.1) и Ts (рис. 1.2). Координаты pv применяются для вычисления работы газа. В процессе 1–2 (рис. 1.1) давление все время меняется, поэтому используется следующий прием. . Весь процесс разбивается на n очень малых элементов Δv, в каждом из которых давление pi принимается постоянным. Поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок Δh. Если площадь поршня обозначим через f, то сила, действующая по нормали, будет равна pi* f, а элементарная работа Δl на Δh составит Δl=pi*fΔh.Произведение fΔh есть объем, опи- санный поршнем на пути Δh, так что Δl = piΔv. Стоящее справа произведение соответствует площади заштрихованного на рисунке прямоугольника, следовательно, этой площадью измеряется работа. Сумма всех n элементарных работ процесса 1–2: Удельная массовая изобарная теплоемкость cp, кДж/ (кгК), которая относится к (1 + d* 10^–3) килограмму влажного воздуха или к 1 килограмму сухого воздуха; равна сумме теплоемкостей массовых долей сухого воздуха и водяного пара во влажном воздухе: Или Для инженерных расчетов можно принять Удельная энтальпия i, кДж/кг, равна сумме энтальпий массовых долей сухого воздуха и водяного пара во влажном воздухе: