Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Скачиваний:
33
Добавлен:
02.04.2015
Размер:
161.79 Кб
Скачать

Министерство общего и профессионального образования РФ

Санкт – Петербургский государственный горный институт

имени Г.В. Плеханова (технический университет)

Кафедра общей и технической физики СПГИ (ТУ)

отчет

по лабораторной работе №18

определение отношения теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме для воздуха методом адиабатического расширения

Выполнил: Субботин Илья Фёдорович, студент группы ТПП-03-2

Проверил: асс. Чернобай В.И.

САНКТ - ПЕТЕРБУРГ

2003

Цель работы – изучить законы идеального газа и основные положения классической теории теплоёмкости, определить коэффициент Пуассона - отношение теплоёмкости при постоянном давлении Ср к теплоёмкости при постоянном объёме Сv методом адиабатического расширения(методом Клемана-Дезорма).

Краткое теоретическое обоснование. Количество тепла, которое необходимо сообщить единице массы вещества, чтобы повысить его температуру на I0С, называют удельной теплоёмкостью. Теория и опыт показывают, что теплоёмкость газа зависит от условий, при которых газ нагревается. Если газ нагревать на I0C при постоянном объёме, то потребуется меньше тепла, чем для нагревания при постоянном давлении. Поэтому различают удельную теплоёмкость при постоянном давлении Ср и удельную теплоёмкость при постоянном объёме Сv.Теплоёмкость Ср больше Сv. Отношение теплоёмкости при постоянном давлении к теплоёмкости при постоянном объёме определяется методом адиабатического расширения, через уравнения Бойля-Мариотта () и Пуассона ().

h1-разность уровней в манометре после закачивания воздуха.

h2-разность уровней в манометре после выпуска воздуха.

- коэффициент Пуассона.

Схема установки.

Z

A

Z-кран. А-сосуд

Расчетная формула.

Таблица для записи результатов измерений.

Номер опыта

h1

∆h1

h2

∆h2

h1-h2

i

Единицы измерения

мм

мм

мм

мм

мм

1

150

1

30

1

120

1,25

2

140

40

100

1,40

3

120

30

90

1,33

4

110

30

80

1,37

5

150

40

110

1,36

6

140

30

110

1,27

7

130

30

100

1,3

8

120

30

90

1,33

9

130

20

110

1,18

10

150

20

130

1,15

Расчет результатов эксперимента.

1) h1-h2=150-30=120

2) h1-h2=140-40=100

3) h1-h2=120-30=90

4) h1-h2=110-30=80

5) h1-h2=150-40=110

6) h1-h2=140-30=110

7) h1-h2=130-30=100

8) h1-h2=120-30=90

9) h1-h2=130-20=110

10) h1-h2=150-20=130

1)=

2) ==1,4

3) ==1,33

4) ==1,37

5) ==1,36

6) ==1,27

7) ==1,3

8) ==1,33

9) ==1,18

10) ==1,15

Расчёт погрешностей эксперимента.

=

=

=

1) 1,25·=0,033366

2) 1,40·=0,03737

3) 1,33·=0,035502

4) 1,37·=0,036569

5) 1,36·=0,036302

6) 1,27·=0,0339

7) 1,30·=0,034701

8) 1,33·=0,035502

9) 1,18·=0,031498

10) 1,15·=0,030697

Окончательные результаты

1) =1,2940,033366

2) =1,2940,03737

3) =1,2940,035502

4) =1,2940,036569

5) =1,2940,036302

6) =1,2940,0339

7) =1,2940,034701

8) =1,2940,035502

9) =1,2940,031498

10) =1,2940,030697

Анализ полученных результатов.

Изучив законы идеального газа и основные положения классической теории теплоёмкости, мною был определён коэффициент Пуассона - отношение теплоёмкости при постоянном давлении Ср к теплоёмкости при постоянном объёме Сv методом адиабатического расширения (методом Клемана-Дезорма). На основании полученных результатов и сделанных расчетов, можно сделать вывод, что при среднеквадратичном отклонение 0,026693 аппроксимация данных приводит к коэффициенту Пуассона, который имеет значение 1,745.

Соседние файлы в папке 18