Fizika_Semestr_1_b / Лр10. Метод Стокса (теория)
.pdfЛабораторная работа
Определения коэффициента внутреннего трения жидкости
ВВЕДЕНИЕ
При течении слоёв жидкости с различными скоростями (рис. 1), между ними возникает сила внутреннего трения, которую можно вычислить по закону Ньютона:
F =η |
∆υ |
∆S, |
(1) |
|
∆y |
|
|
где ∆υ∆y – градиент скорости, ∆S - площадь соприкасающихся слоёв, η – коэффициент
внутреннего трения или коэффициент динамической вязкости. Из формулы (1)
η = |
|
|
F |
. |
|
|
∆V |
|
|||
|
|
|
∆S |
||
|
|
∆y |
|
||
|
|
|
|
|
Рис. 1
Коэффициент динамической вязкости численно равен силе внутреннего трения, возникающей на каждой единице поверхности соприкосновения двух слоёв, движущихся один относительно другого с градиентом скорости, равным единице.
В системе СИ коэффициент динамической вязкости измеряется в Па с. Коэффициент динамической вязкости зависит от природы жидкости и температуры. С
увеличением температуры коэффициент динамической вязкости уменьшается. |
|
В гидравлике и аэродинамике пользуются понятием кинематической вязкости: |
|
ν = η , |
(2) |
ρ |
|
где ρ – плотность жидкости. В системе СИ единица кинематической вязкости имеет размерность: [ν]= м2 с−1 . Определение коэффициента динамической вязкости может быть выполнено различными методами.
1
МЕТОД СТОКСА
Приборы и принадлежности: стеклянный цилиндр с жидкостью, микроскоп, секундомер, металлическая дробь, масштабная линейка.
При движении шарика в вязкой среде, слой жидкости, непосредственно
прилегающий к шарику, прилипает к его поверхности и увлекается им |
полностью. |
Остальные слои двигаются со всё уменьшающейся скоростью (рис.2). |
Если шарик |
падает равномерно в жидкости, простирающейся безгранично по всем направлениям, не оставляя за собой завихрений (малая скорость, малые размеры шарика), то сила сопротивления, обусловленная внутренним трением жидкости и действующая на шарик, определяется по закону Стокса:
Fc = 6πηVr = 3πηυD, |
(3) |
где υ – скорость падения шарика, r – его радиус, D – диаметр шарика, η – коэффициент динамической вязкости.
Рис. 2 Рис. 3
Кроме силы сопротивления на шарик действует сила тяжести:
P = m1 g,
где m1 = ρ1 V , ρ1 – плотность шарика, V – объём шарика, и архимедова сила, численно равная весу вытесненной жидкости в объёме погружённого в неё тела:
Fa = m2 g,
где m2 = ρ2V , ρ2 – плотность жидкости.
Fa = 16 π D3 ρ2 g.
Все три силы направлены по вертикали: сила тяжести Р – вниз, архимедова сила Fa и сила сопротивления Fc – вверх.
В начале падения шарика Р> Fa + Fc и его движение ускоренное. С увеличением скорости растёт сила сопротивления, и спустя некоторое время сила тяжести
уравновешивается архимедовой силой и силой сопротивления: |
|
||||
|
|
|
P = Fa + Fc . |
(4) |
|
В результате движение становится равномерным с постоянной скоростью υ . |
|||||
Такое движение шарика называется установившемся. |
|
||||
Выражение (4) можно записать в виде: |
|
||||
|
1 |
π D3 ρ1 g = |
1 |
π D3 ρ2 g +3πηυD, |
|
6 |
6 |
|
|||
|
|
|
2
откуда коэффициент внутреннего трения:
η = |
1 (ρ1 − ρ2 )D2 g |
. |
(5) |
|
18 |
υ |
Принять значениеρ1 = 7800 кгм3 , ρ2 = 800 кгм3 .
В лабораторной работе падение металлических шариков наблюдают в стеклянном цилиндре, наполненном исследуемой жидкостью. На цилиндре нанесены две горизонтальные метки 1 и 2 (рис. 3), расположенные друг от друга на расстоянии l = 0,2 м.
ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТЫ
1.Ввести рекомендуемый диаметр шарика 1.4, 1.5, 1.6 и выбрать температуру.
2.Включить секундомер и при прохождением шариком метки 2 выключить его. Определить время прохождения шариком расстояние между метками.
3.Изменяя значение диаметра при неизменной температуре провести 3 опыта. Данные температуры, диаметра шарика и времени занести в таблицу.
4.Опыт (пункты 1 - 3) повторить ещё для шариков других диаметров и значений температур. Перед началом нового эксперимента нажать клавишу сброс.
ВЫЧИСЛЕНИЯ
1.Вычислить скорость падения шарика по формуле υ = τl .
2.Рассчитать коэффициент внутреннего трения по формуле (5) для каждого шарика.
3.Построить график зависимости коэффициента внутреннего трения от температуры.
4.Вычислить абсолютную погрешность ∆η по правилам оценки случайных
погрешностей при прямых измерениях с доверительной вероятностью α = 0,8 .
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
D, |
τ , |
l , |
ρ1 , 103 кг м3 |
ρ2 , 103 кг м3 |
υ , |
η, |
<η >, |
t, ο C |
10−3 м |
c |
м |
|
|
м с |
Па·с |
Па·с |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Контрольные вопросы
1.В чём суть явления внутреннего трения? Уравнение для этого явления. Физический смысл коэффициента динамической вязкости.
2.Как определяется коэффициент динамической вязкости по методу Стокса?
3