Бушуев Методы и приборы измерений ядерных материалов 2011

Порядок выполнения работы

1. Подготовка спектрометра к измерениям:

включите питание на измерительном блоке и на персональном компьютере;

запустите управляющую программу “Maestro” в режим связи с измерительным блоком;

установите время измерения 2-3 мин (по указанию преподавателя).

2. Определение оптимального напряжения на детекторе, обеспечивающего наилучшее разрешение:

поместите источник 239Pu из набора ОСАИ на 4-5 полочку измерительной камеры;

откачайте воздух из камеры в течение 1-2 мин с помощью форвакуумного насоса, повернув вакуумный кран в положение PUMP.

Оналичии вакуума можно судить по показаниям вакуумметра; поверните вакуумный кран в положение HOLD; установите напряжение на детекторе 3 В;

запустите измерение. Убедитесь в том, что происходит набор

спектра на экране монитора; по окончании набора спектра выделите с помощью «мыши» зо-

ну α-пика и определите положение максимума, ширину пика на половине высоты (ПШПВ) с помощью команд Mark ROI и Peak Info;

результаты измерения занесите в табл. 2.3; рассчитайте значения относительного энергетического разреше-

ния спектрометра (ПШПВ)/Е. Результаты расчета занесите в табл. 2.3;

повторяйте измерения для напряжений, указанных в табл. 2.3 до тех пор, пока разрешение спектрометра не начнет ухудшаться или в течение двух-трех измерений будет оставаться постоянным;

установите напряжение на детекторе, соответствующее наилучшему энергетическому разрешению.

61

Таблица 2.3

Зависимость ПШПВ спектрометра от напряжения на детекторе

U, В	Е, кэВ	ПШПВ, кэВ	ПШПВ/E
5
10
20
…
80

Оптимальное напряжение на детекторе составляет __________ В.

3.Градуировкаэнергетической шкалыспектрометра

Градуировка энергетической шкалы заключается в получении

зависимости положения вершины пика на шкале спектрометра от энергии α-частицы. Для градуировки следует использовать источник, содержащий несколько хорошо разрешенных α-линий, или источник, состоящий из смеси нескольких изотопов:

поверните вакуумный кран в положение Open. Откройте крыш-

ку вакуумной камеры и установите в нее источник, содержащий два изотопа: 238Pu и 239Pu;

поверните вакуумный кран в положение PUMP и откачайте воздух из камеры в течение 1-2 мин;

наберите спектр от установленного источника в течение 3-5 мин;

используя данные табл. 2.1 об энергиях α-частиц и их выходах на распад, отградуируйте шкалу спектрометра по двум любым пикам с помощью опции Calibration в управляющей программе, предварительно удалив существующую градуировку;

проверьте правильность градуировки по третьему пику, определив его энергию с помощью маркера.

4. Исследование влияния расстояния источник-детектор на формуи положениепика:

поместите в камеру на верхнюю полочку источник 239Pu и откачайте воздух;

наберите спектр от этого источника в течение 1 мин;

62

по окончании набора спектра определите положение максимума пика, полуширину на половине максимума и на 1/5 максимума, как это было сделано в пункте 2;

результаты измерения занесите в табл. 2.4; рассчитайте значения энергетического разрешения спектромет-

ра (ПШПВ)/Е. Результаты расчета занесите в таблицу; откройте камеру и переставьте источник на одну полочку ниже.

Повторите измерение в течение 2 мин; рассчитайте значения энергетического разрешения спектромет-

ра (ПШПВ)/Е для нового положения источника, результаты измерений и расчета занесите в таблицу;

повторяйте измерения, постепенно удаляя источник от детектора и одновременно увеличивая время измерения;

после проведения измерений на нижней полочке установите источник в верхнее положение, поместив на него коллиматор. Выполните измерения с коллиматором.

Таблица 2.4

Зависимость энергетического разрешения от расстояния между детектором и источником

Номер полочки	Е, кэВ	ПШПВ, кэВ
1
2
4
6
10
Коллиматор

Объясните полученные результаты.

5. Изучение влияния уровня давления воздуха в камере на форму иположениепика:

поверните вакуумный кран в положение Open, откройте крышку

вакуумной камеры, снимите коллиматор и установите источник 239Pu на третью полочку;

наберите спектр при половине атмосферного давления в камере в течение 2-3 мин;

63

значение величин энергии и ПШПВ занесите в табл. 2.5; откачайте воздух из камеры до 1/10 атмосферного давления и

повторите измерения; повторяйте измерения для величин давления воздуха, указанных

в таблице.

Таблица 2.5

Изменение положения пика в спектре и энергетического разрешения от давления воздуха в камере

Давление воздуха, %	Е, кэВ	ПШПВ, кэВ
10
5
2
1

Объясните полученные результаты.

6.Влияниетолщины источникана параметрыα-спектра:

установите в измерительную камеру источник из набора ОСАИ,

откачайте воздух из камеры; наберите спектр этого источника в течение 3 мин. Зарисуйте

форму одного из пиков в набранном спектре; откройте камеру и замените источник на аналогичный из друго-

го набора ОСАИ; откачайте воздух, выполните такое же измерение с этим источ-

ником. Зарисуйте форму того же пика из второго спектра; определите по форме пиков, какой из источников имеет боль-

шую толщину.

7.Влияниетолщинызащитнойпленкина параметрыα-спектра:

установите в измерительную камеру источник 239Pu из набора

ОСАИ, откачайте воздух из камеры; наберите спектр этого источника в течение 2-3 мин. Определите,

насколько отличаются энергия α-пиков изотопов 238Pu и 239Pu в набранном спектре от табличных значений;

повторите измерения с другими источниками, содержащими 238Pu и 239Pu. Результаты измерений запишите в табл. 2.6.

64

Сравните полученные значения энергий α-пиков в разных спектрах. Определите по полученным результатам, какой из источников имеет самую толстую и самую тонкую защитную пленку.

Таблица 2.6

Зависимость параметров измеренного спектра от толщины защитной пленки

Источник	238Pu		239Pu
	Еизм, кэВ	Еизм-Етабл,	Еизм, кэВ	Еизм-Етабл,
		кэВ		кэВ
1
2
3
4

8.Определениеэффективностирегистрацииα-частиц:

установите на четвертую полочку измерительной камеры источ-

ник, содержащий изотоп плутония 238Pu;

наберите спектр от этого источника в течение 3 мин;

с помощью программы Maestro рассчитайте суммарное количество отсчетов в пиках, принадлежащих 238Pu;

по приведенной в табл. 2.2 активности источника рассчитайте эффективность регистрации α-частиц для использованной геометрии измерений. Результаты измерений запишите в табл. 2.7;

повторите измерение с источником 239Pu. По суммарной скорости счета в пиках 239Pu и полученной величине эффективности регистрации α-частиц рассчитайте активность источника 239Pu.

Таблица 2.7

Эффективность регистрации α-частиц

Источник	Активность ис-	Скорость счета от	Эффективность
	точника, Бк	источника, имп/сек
238Pu
239Pu

65

9.Идентификация радионуклидовпоспектру ихα-излучения:

наберите спектр неизвестного источника в течение 3-5 мин;

определите энергии пиков в спектре и их площади. Результаты измерений занесите в табл. 2.8;

используя данные библиотеки нуклидов JEFPC, идентифицируйте нуклиды данного источника.

Таблица 2.8

Идентификация нуклидов неизвестного источника

	Номер	Энергия пика в	Площадь		Энергия пика
				Нуклид	по библиотеке
	п/п	спектре, кэВ	пика
					нуклидов
	1
	2
	3
	4
	5
	6

Напишите схему распада неизвестного нуклида.

10. Определениеизотопногосоотношения:

установите в измерительную камеру источник, содержащий два изотопа плутония 238Pu и 239Pu;

наберите спектр от этого источника в течение 3-5 мин;

с помощью программы Maestro рассчитайте суммарное количество отсчетов в пиках, принадлежащих 238Pu и 239Pu. Результаты запишите в табл. 2.9;

рассчитайте изотопное отношение 238Pu/239Pu в образце. Таблица 2.9

Определение изотопного соотношения

Изотоп	S, имп	Т1/2, лет	R8/9 = N8/N9
238Pu
239Pu

66

Отчет о работе

По результатам, полученным при выполнении работы, составляется краткий отчет, включающий:

1.Заполненные таблицы с результатами измерений.

2.Анализ результатов измерений по каждому пункту лабораторной работы.

3.Графики зависимости ПШПВ и скорости счета в пике от расстояния между источником и детектором.

4.Эффективность регистрации α-частиц и измеренную активность источника.

5.Изотопное соотношение238Pu /239Pu с погрешностью.

6.Схему распада неизвестного нуклида.

7.Заключение.

Все результаты представляются с погрешностями.

Вопросы к работе 2

1.От чего зависит величина ПШПВ α-пиков в спектре?

2.Перечислите факторы, искажающие спектр α-излучения.

3.Что происходит с регистрируемым α-спектром при увеличении толщины образца?

4.Как выглядит спектр источника α-излучения бесконечной толщины?

5.Как влияет диаметр и количество отверстий в коллиматоре на величину ПШПВ?

6.Можно ли измерить α-спектр от образца, содержащего кроме α-излучателей продукты деления?

7.Как устроен Si(Au)-детектор? Почему этот полупроводниковый детектор работает при комнатной температуре?

8.Можно ли определить относительную концентрацию 239Pu и

240Pu в плутониевом образце с помощью α-спектрометрии?

67

Работа 3 Определение неоднородностей топливного столба в твэлах

методом гамма-сканирования

Цель работы – изучение метода γ-сканирования твэлов, определение обогащения топлива, контроль дефектов твэлов.

Самым распространенным типом ядерного топлива является двуокись урана. Тепловыделяющие элементы (твэлы) реакторов представляют собой трубки из циркония (РБМК, ВВЭР) или стали (БН), заполненные таблетками из спрессованного, спеченного и специально обработанного UO2. Плотность таблеток UO2 составляет около 10 г/см2, что примерно в два раза меньше, чем у металлического урана. В процессе облучения топлива в пористой структуре UO2 аккумулируются газообразные продукты деления (криптон, ксенон), что замедляет процессы их выхода под оболочку твэла и распухания топлива. В результате становится допустимым глубокое выгорание топлива, что улучшает экономику реактора.

Твэлы из UO2 изготовляют путем набивки таблеток в трубки в перчаточном боксе. Согласно требованиям учета и контроля ЯМ, паспортные данные о количестве и обогащении UO2 в сфабрикованных твэлах необходимо подтвердить измерениями (выходной контроль на производстве твэлов, входной контроль на производстве ТВС). Также необходим технологический контроль за однородностью топливного столба внутри твэлов. Неоднородности могут возникать из-за неплотного прилегания таблеток друг к другу (зазоры) или случайного попадания в столб таблеток с другим обогащением урана. В локальных объемах вблизи неоднородностей происходят возмущения нейтронного потока, ведущие к температурным возмущениям и образованию “горячих” точек. Появление таких точек может привести к возникновению аварийных ситуаций, например пережогу твэлов с выходом радиоактивности в теплоноситель.

Стремление к росту глубины выгорания ведет к увеличению обогащения топливных таблеток. Для профилирования нейтронного поля используют для набивки твэлов таблетки с разным обога-

68

щением. В итоге может возникать путаница, растет опасность появления твэлов, состав которых не соответствует заданному.

Для контроля топливного столба в сфабрикованных твэлах применяют неразрушающие методы анализа. Из них чаще всего используют γ-сканирование твэлов. Один из вариантов анализа состоит в следующем. Измеряют спектр гамма-излучения, испускаемого определенным участком твэла. В спектре присутствуют пики с энергиями 185,7 кэВ и 1001,0 кэВ, интенсивность которых характеризует содержание 235U и 238U в топливе.

По относительной интенсивности этих излучений можно судить о величине обогащения уранового топлива. Поглощение излучения внутри таблеток и в оболочке твэла влияет на результат определения относительной интенсивности указанных излучений. Влияние этих процессов можно устранить, если провести дополнительное измерение со стандартным твэлом (твэл с известным обогащением и аналогичной конструкцией). Тогда относительное содержание 235U и 238U в исследуемом твэле можно определить из следующего соотношения:

	N 235		N 235			S185		S1001
		=								,	(3.1)
	N 238		N 238			S1001		S185
				ст					ст

где		N 235		– обогащение топлива стандартного твэла; S185 , S185, ст
		N 238
			ст

скорости счета в пиках с энергией 185,7 кэВ в спектрах исследуе-

мого и стандартного твэлов; S1001, S1001, ст – те же величины для излучения 1001 кэВ.

В настоящей работе используются макеты дефектных твэлов типа РБМК и ВВЭР с разным обогащением и соответствующие макеты стандартных твэлов. Дефектные твэлы наряду со стандартными таблетками UO2 содержат таблетки другого обогащения и имитаторы пустот (рис.3.1.).

69

– таблетка основного обогащения;

– дефект – таблетка с обогащением, отличным от основного;

– дефект – полость.

Рис. 3.1. Макет твэла типа ВВЭР

Система сканирования состоит из устройства перемещения твэла относительно щели коллиматора и полупроводникового коаксиального Ge-детектора γ-излучения. Применение коллиматора с регулируемой шириной щели обеспечивает возможность измерений с необходимым линейным разрешением (детектор “видит” только участок твэла, ограниченный щелью) при подходящей загрузке спектрометрического тракта. Таким образом, с помощью гаммасканирования можно обнаружить и установить природу дефекта, определить его размер.

Принципиальная схема измерительной системы представлена на рис. 3.2. В приложении 4 содержится инструкция по работе с устройством для сканирования твэлов.

Порядоквыполненияработы

1.С помощью стандартного γ-источника 152Eu (см. табл. П1.1) проведите градуировку спектрометрической системы по энергии. Время измерения – 10-15 мин.

2.Измерение отношения (S185/S1001)ст, необходимого для дальнейшего определения обогащения топлива исследуемых твэлов.

Проведите измерение спектра излучения стандартного твэла в трех точках. В каждом спектре определите отношение площадей пиков S185/S1001 и вычислите среднее значение этого соотношения. Время каждого измерения – 5-10 мин.

70