Готт Корпускулярная диагностика 2008
.pdfФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ
МОСКОВСКИЙ ИНЖЕНЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ)
Ю.В. Готт, В.А Курнаев., О.Л. Вайсберг
КОРПУСКУЛЯРНАЯ ДИАГНОСТИКА ЛАБОРАТОРНОЙ И КОСМИЧЕСКОЙ ПЛАЗМЫ
Под редакцией В.А. Курнаева
Рекомендовано УМО «Ядерные физика и технология» в качестве учебного пособия
для студентов высших учебных заведений
Москва 2008
УДК 621.039.66(075) ББК 22.333я7 Г74
Готт Ю.В., Курнаев В.А., Вайсберг О.Л. Корпускулярная диагностика лабораторной и космической плазмы: Учебное пособие / Под ред. В.А. Курнае-
ва. – М: МИФИ, 2008. – 144 c.
Рассмотрены основные методы корпускулярной диагностики плазмы, применяемые в установках управляемого термоядерного синтеза с магнитным удержанием и в космическом пространстве. Рассмотрены основные типы анализаторов ионов и нейтральных атомов, а также детекторов, применяемых в корпускулярной диагностике. Изложены методы нахождения ионной температуры по нейтралам перезарядки в установках токамак, а также основные методы активной корпускулярной диагностики. Кратко изложена специфика измерений потоков частиц в космическом пространстве и описаны применяемые для этого аналитические приборы.
Предназначено для студентов, аспирантов и специалистов, работающих в области физики плазмы, в том числегорячей.
Пособие подготовлено в рамках Инновационно-образовательной программы МИФИ.
Рецензент проф., д-рфиз.-мат. наук В.С. Стрелков
ISBN 978-5-7262-0958-6
©Московский инженерно-физический институт (государственный университет), 2008
Содержание |
|
Предисловие………………………………………....... |
5 |
Введение………………………………………………. |
7 |
Глава 1. Основные представления об анализе потоков |
|
заряженных частиц по энергиям и массам…………… |
9 |
1.1. Анализ частиц по энергиям и массам……....... |
11 |
1.2. Общие требования к анализаторам………....... |
27 |
1.3. Восстановление истинного распределения час- |
|
тиц в регистрируемом потоке………………… |
29 |
Глава 2. Детекторы ионов и нейтралов…………....... |
35 |
Глава 3. Анализаторы потоков быстрых нейтральных |
|
атомов …………………………………………………. |
50 |
3.1 Методы ионизации (конверсии) потока нейтра- |
|
лов в ионы……………………………………….. |
51 |
3.2 Схемы анализаторов потоков нейтралов…….. |
65 |
Глава 4. Корпускулярная диагностика плазмы в уста- |
|
новках с магнитным удержанием……….........…... |
72 |
4.1. Потоки эмитируемых плазмой атомов переза- |
|
рядки…………………………………………… |
73 |
4.2. Особенности применения методов корпуску- |
|
лярной диагностики для определения ионной |
|
температуры плазмы в токамаках……………. |
80 |
4.3 Результаты измерений на токамаках методом |
|
пассивной корпускулярной диагностики……… |
85 |
4.4.Активные методы корпускулярной диагностики |
|
плазмы…………………………............................ |
95 |
Глава 5. Корпускулярная диагностика космической |
|
плазмы…………………………………………. |
109 |
Заключение…………………………………………… |
123 |
3
Приложение 1. Эффективность регистрации ней- |
|
тральных атомов водорода анализатором с фольговым |
|
конвертером…………………………….......................... |
124 |
Приложение 2. Скоростные коэффициенты взаимо- |
|
действия для определения параметров потоков ней- |
|
тралов перезарядки……………………………………… |
126 |
Список литературы……………………………………… |
136 |
4
ПРЕДИСЛОВИЕ
Данное учебное пособие – четвертое из серии «Учебная книга по диагностике плазмы» начатой в 2003 году. Основой данного пособия послужили обзорные доклады, прочитанные авторами в МИФИ в рамках российских семинаров "Современные методы диагностики плазмы и их применение для контроля веществ и окружающей среды". Необходимость его издания связана с практически полным отсутствием учебной литературы по методам диагностики плазмы. Ставшая уже классической монография под редакцией Хаддлстоуна и Леонарда, лекции Подгорного [1], в которых рассмотрены различные виды диагностик, в том числе и корпускулярная, были написана более 40 лет назад. Последние монографии по диагностике высокотемпературной плазмы Кузнецова и Щеглова [1] и под редакцией С.Ю.Лукьянова [1] вышли более 20 лет назад. С тех пор содержание понятия «корпускулярная диагностика плазмы» существенно изменилось. Появились и стали основными совершенно новые методы. Выпуск чрезвычайно полезных для экспериментаторов сборников, издававшихся под редакцией М.И.Пергамента по материалам всесоюзных конференций по диагностике высокотемпературной плазмы, прекратился в начале 1990-х. Вышедшая недавно в названной серии книжка В.С.Стрелкова [2] посвящена лишь краткому описанию физических основ различных диагностик плазмы в токамаках и не содержит столь необходимых для физиков-экспериментаторов подробностей. Таким образом, данное пособие можно считать первым систематическим изложением методов и приборов, используемых в корпускулярной диагностике плазмы.
Юрий Владимирович Готт – доктор физ-мат. наук, ведущий научный сотрудник РНЦ «Курчатовский институт», известный специалист в области диагностики плазмы. Именно им впервые был предложен анализатор нейтральных атомов перезарядки с твердотельным конвертером в виде сверхтонкой фольги и установлены важные закономерности при интерпретации результатов корпускулярной диагностики в токамаках. Хорошо известна и до сих пор пользуется большой популярностью его книга «Взаимо-
5
действие частиц с веществом в плазменных исследованиях», изданная в конце семидесятых годов и, пожалуй, первая на эту тему.
Олег Леонидович Вайсберг – доктор физ-мат. наук, профессор, главный научный сотрудник Института космических исследований РАН, один из пионеров корпускулярных исследований плазмы в космическом пространстве. Под его руководством разработано множество оригинальных приборов для корпускулярной диагностики и осуществлены важные эксперименты на искусственных спутниках Земли и межпланетных зондах.
Валерий Алесандрович Курнаев много лет занимался исследованием взаимодействия легких ионов с твердым телом применительно к термоядерным исследованиям. На базе созданных для этих целей установки и приборов в свое время была поставлена лабораторная работа для студентов кафедры физики плазмы по корпускулярной диагностике, в которой спектр нейтралов из термоядерной установки имитировался спектром нейтральных атомов, образовавшихся после взаимодействия ионного пучка с твердотельной мишенью.
Личный опыт авторов (а возможно, и их пристрастия) в определенной мере и определил конкретное содержание данного пособия, в котором наряду с наиболее важными для студентов и начинающих исследователей сведениями и понятиями приведена и более детальная информация, обобщение и изложение которой в одном издании представляется вполне целесообразным. Материал, который можно рассматривать как справочный, вынесен в приложения, а места, которые в первом чтении можно опустить, напечатаны другим шрифтом.
В качестве рекомендуемой учебной литературы можно взять книги из списка литературы к предисловию и введению.
6
ВВЕДЕНИЕ
Для понимания процессов, происходящих в лабораторной и космической плазме, необходимы сведения о функции распределения ее ионной компоненты по различным параметрам. В космической плазме необходимо измерять, в основном, распределение потоков ионов по массам и энергиям, хотя иногда приходится анализировать и потоки нейтральных атомов. Во многих лабораторных установках, например в установках для стационарного управляемого термоядерного синтеза, плазма удерживается магнитным полем, и использовать для анализа плазмы заряженные частицы в этом случае довольно сложно. Поэтому в таких установках приходится анализировать невзаимодействующие с магнитным полем нейтралы, возникающие в результате перезарядки ионов на атомах и рекомбинации ионов с электронами. В термоядерных установках с инерционным удержанием плазмы и других импульсных установках плазма существует лишь кроткое время, поэтому предметом анализа являются импульсные потоки атомных частиц, сформировавшихся в момент образования и разлета плазмы.
Методы, используемые для исследований распределения заряженных частиц плазмы по массам и энергиям, называются методами корпускулярной диагностики.
В приборах, применяемых для измерений в лабораторной и космической плазме, используют ряд элементов, описание которых содержится в данном пособии. Для анализа частиц по энергиям в лабораторных и космических условиях обычно применяются методы, основанные на торможении или отклонении заряженных частиц в электростатических и магнитных полях. Анализ потоков частиц при помощи электростатических полей позволяет определить отношение энергии частицы к ее заряду, а при помощи магнитных полей – отношение импульса частицы к ее заряду. Для импульсных, а также в некоторых случаях и стационарных плазменных процессов иногда удобен анализ по времени пролета, который дает распределение частиц по скоростям. Поэтому для определения одновременно и массового, и энергетического состава
7
потока заряженных частиц обычно используют комбинацию различных методов.
В первой главе будет дано краткое описание некоторых типов электростатических, магнитных и других анализаторов, являющихся «элементарными ячейками» для аналитического оборудования. Более подробно с этими и другими типами анализаторов можно познакомиться в [3-5]. Во второй главе будут подробно рассмотрены детекторы, которые наиболее части используются при регистрации ионов и нейтральных атомов в корпускулярной диагностике плазмы. Третья глава посвящена конструкциям анализаторов энергий потоков нейтральных частиц – основным приборам, используемым при корпускулярной диагностике в термоядерных установках с магнитным удержанием, а четвертая глава – особенностям измерений с их помощью параметров плазмы в установках типа токамак. Там же кратко описаны диагностические инжекторы нейтралов и методы измерения параметров плазмы с помощью ионных пучков. Пятая глава содержит описание анализаторов, применяемых при измерениях потоков атомных частиц в космическом пространстве
8
Глава 1
ОСНОВНЫЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЯ ОБ АНАЛИЗЕ ПОТОКОВ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ ПО ЭНЕРГИЯМ И МАССАМ
Для дальнейшего обсуждения необходимо дать объяснение некоторых терминов, используемых в этой книге.
Монокинетический поток заряженных частиц с энергией E0 при прохождении того или иного анализатора «размывается» по энергиям. Поэтому детектор регистрирует сигнал, имеющий некоторое распределение по энергиям. Это связано с тем, что пропускание анализатора, настроенного на определенную энергию Е0, имеет некоторое распределение вокруг этой энергии (рис.1.1). Такое распределение называется приборной линией (или аппаратной функцией). Отношение E0 к полной ширине на половине высоты (ПШПВ, E1/2 или FWHM в английской аббревиатуре) называется разрешающей способностью по энергии
RE = |
E0 |
. |
(1.1) |
|
E1/ 2 |
||||
|
|
|
Аналогично определяются разрешающие способности по импульсу и по массе. Форма приборной линии, а, следовательно, и разрешающая способность прибора, зависит от геометрии пучка на входе анализатора, размеров входных и выходных щелей анализатора, качества фокусировки частиц на детектор, пространственного заряда в пучке. Величина, обратная разрешающей способности, называется разрешением
прибора ρE≡(RE)-1= Ε1/2/E0..
Коэффициентом, или функцией пропускания прибора Т называется отношение зарегистрированного детектором потока частиц
9
с данной энергией к потоку частиц, попадающих в анализатор. В идеальном случае Т = 0 или Т = 1. В реальных условиях Т является функцией энергии. Для каждого анализатора существует максимальный угол Ω , при котором частица еще регистрируется детектором. Такой угол называется телесным углом или аксептансом анализатора.
Отношение (обычно выраженное в процентах) количества частиц, зарегистрированных детектором, к полному количеству частиц, испускаемых источником за то же время, называется светосилой (относительным углом) анализатора,
G |
|
= |
Ω |
100 |
(1.2) |
|
% |
4π |
|||||
|
|
|
|
Энергогеометрическим фактором прибора называется произведение эффективной площади входной щели прибора Sвх, телесного угла анализатора и ПШПВ:
K = S |
вх |
ΩΔE |
см2 стер кэВ, |
(1.3) |
|
1/ 2 |
|
|
а геометрическим фактором – произведение двух первых величин.
Чувствительностью называется минимальный поток частиц, попадающий на вход анализатора, который еще может быть зарегистрирован. Чувствительность анализатора определяется его геометрическим фактором, энергетической полосой пропускания, эффективностью детектора и также, в общем случае, зависит от ширины энергетического и углового окна прибора (аппаратной функции) по отношению к этим же величинам измеряемого потока.
Диспергирующие анализаторы, т.е. те, в которых отклонение заряженных частиц от своих первоначальных траекторий зависит от величины приложенного поля (электрического или магнитного), могут использоваться для анализа потоков заряженных частиц в режиме спектрометра или в режиме спектрографа. В последнем случае весь спектр (или его значительная часть) регистрируется одновременно, а роль переменной играет координата в фокальной плоскости прибора. В спектрометрах же анализ параметров пучка частиц осуществляется при изменении значений диспергирующих электрического или магнитного полей и (или) времени с использованием одноканального детектора.
10