ТОЕ / 1.1
.docx1. Пассивные элементы электрических цепей, основные уравнения.
Электрической цепью называют совокупность устройств и объектов, предназначенных для распределения, взаимного преобразования и передачи электрической и других видов энергии и (или) информации. Свое назначение цепь выполняет при наличии в ней электрического тока.
Электрическая цепь состоит из отдельных частей (объектов), выполняющих определенные функции и называемых элементами цепи.
Различают активные и пассивные элементы цепи. К пассивным относят элементы, в которых рассеивается и (или) накапливается энергия (резисторы, индуктивные катушки, конденсаторы, трансформаторы).
Различают двухполюсные и многополюсные (трехполюсные, четырехполюсные и т. д.) элементы цепи. Двухполюсные элементы имеют два зажима; к ним относятся источники энергии (за исключением многофазных и управляемых источников), резисторы, конденсаторы, индуктивные катушки.
Основными двухполюсными пассивными элементами схемы являются резистивный (сопротивление или проводимость), индуктивный и ёмкостный элементы.
Резистивный элемент. Двухполюсный элемент, характеризуемый зависимостью и=и(i) или i(u), называют резистивным элементом — сопротивлением или проводимостью
|
Если зависимость u=u(i) представляет собой прямую линию, то сопротивление (проводимость) называют линейным. Линейное сопротивление описывается соотношением (закон Ома):
и=ri,
или
i=gu,
где r — сопротивление; g=1/r — проводимость,
Сопротивление r>0 — пассивный элемент. Энергия, поступающая в данный элемент,
.
Эта энергия преобразуется в тепловую энергию (необратимо рассеивается). При этом мощность p=i2r (закон Джоуля — Ленца).
Сопротивление r как элемент схемы соответствует элементу цепи — резистору, если последний идеализируется.
Резистор представляет собой, например, проводящий однородный цилиндр длиной l и поперечным сечением S (рис. 1.9). Проводящие свойства материала цилиндра характеризуют удельной проводимостью . Сопротивление и проводимость цилиндра равны, соответственно:
r=l/(S), g=S/l
Индуктивный элемент. Индуктивная катушка часто представляет собой кольцевой сердечник, на который равномерно нанесена обмотка с числом витков w (рис. 1.12); материал сердечника характеризуется магнитной проницаемостью . Ток i в обмотке создает магнитный поток Ф, замыкающийся в сердечнике (потоком вне сердечника можно пренебречь). Направления тока i и потока Ф связаны правилом правого винта.
Потокосцепление катушки =wФ, так как поток, сцепленный с каждым витком обмотки, в этом случае можно считать одинаковым. Магнитный поток
где — вектор магнитной индукции; S — сечение сердечника. В однородной линейной среде вектор
,
где — вектор напряженности магнитного поля; 0=4л10-7 Гн/м — магнитная постоянная.
По закону полного тока,
,
где l — замкнутый путь интегрирования.
Если внутренний и внешний диаметры сердечника превышают размеры поперечного сечения S, то поток Ф можно считать равномерно распределенным по сечению. В этом случае потокосцепление равно
где l определяется по среднему диаметру (по средней силовой линии).
Величина L=/i называется индуктивностью, она измеряется в генри (Гн). В нашем случае:
L=0w2S/l
Напряжение на зажимах индуктивности равно:
Если индуктивность постоянна, то:
Ток в линейной индуктивности равен:
.
Как видно из формулы, напряжение ul на зажимах индуктивности отлично от нуля только при iconst (const). Изменяющийся ток i создает изменяющийся магнитный поток. По закону электромагнитной индукции, изменение магнитного потока вызывает э. д. с. (называемую э. д. с. самоиндукции), противодействующую, согласно правилу Ленца, изменению потока:
или в случае линейной индуктивности
(положительные направления eL и i совпадают).
Если потокосцепление (ток) возрастает, то eL<0; если потокосцепление (ток) убывает, eL>0. Напряжение на зажимах катушки (положительные направления uL и i совпадают) uL=‑eL, так как оно должно уравновешивать э. д. с. eL.
Линейная индуктивность при L=const>0 - пассивный элемент. Энергия, поступающая в такой элемент, равна:
,
при условии i(0)=0.
Индуктивный элемент не рассеивает энергию, а запасает в своем магнитном поле.
Емкостной элемент. Рассмотрим конденсатор, представляющий собой два проводящих параллельно расположенных электрода площадью S, разделенных диэлектрическим слоем толщиной d, свойства которого характеризуются диэлектрической проницаемостью (рис. 1.15).
При напряжении u=1-2>0 между электродами на одном из них будет положительный заряд q+=q, на другом — отрицательный заряд q-=-q. Заряд
,
где — вектор электрического смещения, связанный в однородной линейной среде с вектором напряженности равенством
(0=1/(49109) Ф/м — электрическая постоянная).
Если поле в конденсаторе считают равномерным, то
Величина С=q/uC называется емкостью. Емкость измеряется в фарадах (Ф). В нашем случае:
У линейного емкостного элемента заряд q пропорционален напряжению:
q=CuC
Ток через емкость
Если С=const, то
(1.9)
Напряжение на зажимах емкости
Обозначение линейной емкости приведено на рис. 1.14.
Как видно из равенства, ток через емкость отличен от нуля только при иСconst. Изменение напряжения на электродах вызывает изменение величины заряда каждого из них. Если напряжение возрастает, ток i>0, т. е. конденсатор заряжается; заряд q=q+=-q- увеличивается. Если напряжение убывает, ток i<0, т. е. конденсатор разряжается; заряд q=q+=-q- уменьшается.
Формула (1. 9) записана для совпадающих положительных направлений иС и i (рис. 1.14 и 1.15); при этом знаки иС и q+=-q- всегда одинаковы. Ток i между электродами конденсатора является током смещения.
Линейная емкость при С=const>0 представляет собой пассивный элемент. Энергия, поступающая в такой элемент,
[при иС(0)=0].
В данном случае энергия запасается в электрическом поле, связанном с емкостью.
Процесс запасания энергии как в магнитном, так и в электрическом полях является обратимым. Запасенная энергия может быть отдана другим элементам цепи. Например, энергия заряженного конденсатора при разряде его на сопротивление рассеивается в этом сопротивлении; разряжающийся конденсатор можно рассматривать в указанном смысле как активный элемент — источник энергии.