EE_1_2009

4.1.10.

Связь между электрическим током и напряженностью магнитного поля устанавливается:

1)законом электромагнитной индукции;

2)законом полного тока;

3)принципом непрерывности магнитных силовых линий;

4)постулатом Максвелла.

4.1.11.

Закон полного тока записывается в виде:

1) ∫ Edl = ∂D ;

l

∂t

b

2) ∫ Hdl = j ;

a

3) ∫ Hdl = ∑i ;

l

4) ∫ Hdl = − ∂Φ . ∂t

l

4.1.12.

Возникновение электрического поля при изменении во времени связанного с ним магнитного поля устанавливается:

1)законом электромагнитной индукции;

2)законом полного тока;

3)в соответствии с принципом непрерывности магнитных силовых линий;

4)в соответствии с постулатом Максвелла.

4.1.13.

Положение о том, что магнитный поток через замкнутую поверхность равен нулю, выражается:

1)законом электромагнитной индукции;

2)законом полного тока;

3)принципом непрерывности магнитных силовых линий;

4)постулатом Максвелла.

70

4.1.14.

Закон электромагнитной индукции описывается уравнением:

∂

;

1)

e = ∫

dl

= −

Φ

E

l

∂t

2)

e = ∫

dl

= Φ;

E

l

∂Φ ;

3)

∫

=

Hdl

l

∂t

4)

∫

= − ∂Φ .

Hdl

l

∂t

4.1.15.

Закон полного тока для контура магнитной цепи, состоящего из n участков и сцепленного с катушкой числом витков w, по которой протекает ток I, записывается в виде:

n	n
1) ∑ H k w = ∑lk I ;
k =1	k =1

n

2) ∑ H k lk = Iw ;

k=1 n

3)∑ H k I = lw ;

k=1

nn

4)∑lk w = ∑ H k I .

k =1

k =1

4.1.16.

Принцип непрерывности магнитных силовых линий в интегральной форме записывается в виде:

1)

∫

dl

= 0 ;

B

l

2)

∫

dl

= 0 ;

E

l

3)

∫

Hdl = 0 ;

l

4)

∫

= 0 .

B

dS

S

71

4.2. Ферромагнитные материалы и их свойства

4.2.1.

Величина относительной магнитной проницаемости ферромагнитных материалов:

1)μr <1;

2)μr =0;

3)μr >>1;

4)μr =1.

4.2.2.

К ферромагнитным материалам относится:

1)алюминий;

2)электротехническая медь;

3)электротехническая сталь;

4)чугун.

4.2.3.

Магнитопровод электротехнического устройства выполняется из:

1)электротехнической стали;

2)электротехнической меди;

3)алюминия;

4)чугуна.

4.2.4.

Основная характеристика ферромагнитных материалов, которая применяется при расчете магнитных цепей это:

1)зависимость магнитной индукции B от наряженности магнитного поля H;

2)зависимость магнитного потока Ф от напряженности электрического поля Е;

3)зависимость напряженности электрического поля Е от напряженности магнитного поля H;

4)зависимость магнитной индукции B от напряженности электрического поля Е.

72

4.2.5.

Зависимость магнитной индукции B от напряженности магнитного поля H характеризуется гистерезисом, который проявляется:

1)в линейности соотношения между магнитной индукцией и напряженностью магнитного поля;

2)в отставании изменения магнитной индукции от изменения напряженности магнитного поля;

3)в однозначности нелинейного соотношением между магнитной индукцией и напряженностью магнитного поля;

4)в отставании изменения напряженности магнитного поля от изменения магнитной индукции.

4.2.6.

Основной кривой намагничивания ферромагнитных материалов называется

1)предельная петля гистерезиса зависимости B (H);

2)частная петля гистерезиса зависимости B (H);

3)геометрическое место вершин симметричных частных петель гистерезиса и предельной гистерезисной петли;

4)кривая первоначального намагничивания.

4.2.7.

		Зависимость	магнитной
В	ж	индукции B от напряженности

е магнитного поля H, описывае-

				д		мая кривой а-б-в-г-0-д-е-ж-з на-
						зывается:
				Н		1)	основная кривая намаг-
						ничивания;
		0
						2)	частная петля гистере-
				г		зиса;
а б				в		3)	предельная петля гис-
						терезиса;
						4)	кривая первоначально-
						го намагничивания.

73

4.2.8.

		Точка Br предельной пет-
В	С	ли гистерезиса называется:
Вr		1)	коэрцитивная сила;
		2)	индукция насыщения;
Нc	Н	3)	магнитная проницае-
0		мость;
		4)	остаточная индукция.

А

4.2.9.

ВС Точка HC предельной

Вr		петли гистерезиса называется
		1)	магнитная проницае-
Нc	Н	мость;
0		2)	индукция насыщения;
		3)	коэрцитивная сила;
А		4)	остаточная индукция.

4.2.10.

Ферромагнитный материал принято считать магнитно-мягким, если он характеризуется:

5)низким значением остаточной индукции Br ;

6)высоким значением индукции насыщения BS ;

7)низким значением коэрцитивной силы HC ;

8)высоким значением коэрцитивной силы HC .

4.2.11.

Ферромагнитный материал принято считать магнитно-твердым, если он характеризуется:

5)низким значением коэрцитивной силы HC ;

6)высоким значением коэрцитивной силы HC ;

7)высоким значением индукции насыщения BS ;

8)низким значением остаточной индукции Br .

74

4.2.12.

Магнитопровод выполняется из ферромагнитного материала для:

1)снижения стоимости электротехнического устройства;

2)повышения надежности электротехнического устройства;

3)создания в электротехническом устройстве магнитного поля нужной конфигурации и интенсивности;

4)для увеличения жесткости конструкции электротехнического устройства.

4.2.13.

Область интенсивного намагничи-

В

в

г

вания

соответствует участку основной

б

кривой намагничивания B(H):

1)

0-а;

2)

в-г;

3)

б-в;

а

4)

а-б.

0

Н

4.2.14.

Зависимость магнитной индукции B

В

от напряженности магнитного поля H,

описываемая замкнутой кривой а-б-в-г-а,

в

называется:

г

5)

частной петлей гистерезиса;

0

Н

2) основной кривой намагничивания;

б

а

3) предельной петлей гистерезиса;

4)

кривой первоначального на-

магничивания.

	4.2.15.
					К магнитно-твердым ферро-
	Тл В				магнитным материалов		относится
а	б 2,0	в	г		материал, с зависимостью В(Н)
					обозначенный буквой:
				Н	1)	г;
					2)	б;
	-4000 0		4000	А/м
					3)	в;
					4) a.
	-2,0
75

4.3. Магнитные цепи с постоянными магнитодвижущими силами

4.3.1.

Из характеризующих магнитную цепь положений:

а) магнитная цепь образует замкнутый путь для основного магнитного потока;

б) магнитная цепь состоит из ферромагнитных тел и иных

сред;

в) электромагнитные процессы в магнитной цепи могут быть описаны с помощью понятий о магнитодвижущей силе (МДС), магнитном потоке Ф и разности магнитных потенциалов Uм;

г) магнитная цепь нелинейна; справедливыми являются утверждения:

1)а;

2)а, б, в, г;

3)б, в, г;

4)а, б, в.

4.3.2.

Основной магнитный поток в электротехническом устройстве создается:

1)магнитным полем земли;

2)электрическим полем межвитковой емкости;

3)током обмотки, расположенной на ферромагнитном сердечнике

–элементе магнитной цепи или постоянным магнитом;

4)вихревыми токами в сердечнике.

4.3.3.

Нелинейность магнитной цепи обусловлена:

1)нелинейностью магнитного сопротивления воздушного зазора;

2)нелинейностью зависимости магнитной индукции B от напряженности магнитного поля H материала сердечника;

3)наличием потоков рассеяния и выпучивания;

4)сложной конфигурацией сердечника электротехнического устройства.

76

4.3.4.

Магнитная цепь, основной магнитный поток которой во всех сечениях одинаков называется:

1)разветвленной;

2)неразветвленной;

3)симметричной;

4)несимметричной.

	4.3.5.
	I	S		Магнитная цепь в виде тороида с
				постоянным поперечным сечением S
				классифицируется как:
	w			1) однородная, разветвленная;
				2) однородная, неразветвленная;
				3) неоднородная, несимметричная;
				4) неоднородная, симметричная.
	4.3.6.
				Магнитная цепь классифицирует-
I				ся как:
				1) разветвленная, однородная;
w	l1, S1		l2, S2	2) неразветвленная, неоднородная;
				3) разветвленная, неоднородная;
				4) неразветвленная, однородная.
	4.3.7.
				Магнитная цепь классифицирует-
	l1,S1	l3,S3		ся как:
I				1) неразветвленная, однородная;
				2) разветвленная, однородная;
w	l2,S2		δ	3) неразветвленная, неоднородная;
				4) разветвленная, неоднородная.
	l4,S4

77

4.3.8.

Законом Ома для магнитной цепи называют уравнение:

1) Ф = Rм = Rм ;

IW F

2)Ф = IW = F ; Rм Rм

3)Ф = IW = F ; Uм Uм

4)Ф = IW· Rм =F · Rм.

4.3.9.

I			Если при неизменном числе вит-
		l	ков w уменьшить площадь поперечно-
		S	го сечения S и длину l магнитопрово-
			да, то, для того чтобы магнитный по-
	w
			ток Ф остался неизменным, величину
		Ф	тока I следует:
			1)	оставить неизменной;
			2)	уменьшить;
			3)	увеличить;
			4)	не хватает данных.

	4.3.10.
I
w	S2
	S1
	Ф

Если при неизменном магнитном потоке Ф, для площадей поперечного сечения участков магнитопровода справедливо: S1 <S2 , то для магнитных индукций В1 и В2 на участках выполняется соотношение:

1)В1 > В2 ;

2)В1 < В2 ;

3)В1 = В2 ;

4)В1<< В2 .

78

	4.3.11.
			Если при неизменных: магнитодви-
I			жущей силе Iw и длине участка магнито-
			проводаl2 увеличить длину участка l1 ,		то
w	l1, S1	l2, S2	магнитный поток Ф:
	Ф		1)	увеличится;
			2)	уменьшится;
			3)	не изменится;
			4)	не хватает данных.

4.3.12.

Отношение магнитодвижущей силы F вдоль всей цепи к магнитному потоку Ф называют:

1)магнитным напряжением Uм цепи ;

2)магнитным сопротивлением Rм цепи;

3)магнитной индукцией В;

4)напряженностью магнитного поля H.

	4.3.13.					Магнитодвижущую силу (МДС)
						вдоль магнитной цепи можно представить
	I					в виде:
						1) Iw = (H1 + Н2 )(l1 + l2 ) ;
	w		l1, S1		l2, S2	2) Iw = H(l1 + l2 );
						3) Iw = H1l1 + H2l2 ;
						4) Iw = H1 / l1 + H2 / l2.
	4.3.14.
						Если напряженность магнитного
	I					поля первого участка магнитной цепи
						H1 = 400 А/м, а второго - H2 = 200 А/м,
	w		l1, S1		l2, S2	то при l1 = 0,25		м иl1 = 0,1 м, то магни-
						тодвижущая сила Iw составляет:
						1)	200	А;
						2)	80 А;
						3)	105	А;
						4)	120	А.

79