Учебные материалы по разделам курса физики
1 Механика
Основные формулы и определения
● Согласно второму закону Ньютона, произведение массы тела на его ускорение равно результирующей силе, действующей на тело: = m· .
В другой форме второй закон Ньютона имеет вид: = d/dt, где - импульс тела, d/dt – производная от импульса по времени.
Для движения вдоль оси x второй закон Ньютона имеет вид: Fx =dpx /dt , где Fx -проекция силы на ось , dpx /dt – производная от компоненты импульса по времени.
● Полное ускорение равно векторной сумме нормального и тангенциального ускорения: = n + τ .
Нормальное ускорение a n характеризует изменение скорости по направлению, направлено перпендикулярно скорости и равно:
a n = v 2/R, где v – скорость точки, R – радиус кривизны траектории .
Тангенциальное ускорение а τ характеризует изменение скорости по величине (или по модулю), направлено параллельно скорости и равно производной от скорости по времени: а τ=dv/dt .
● Импульсом тела называется произведение массы тела на его скорость: = m. Импульсом системы тел называется сумма импульсов всех тел, входящих в систему. Импульс замкнутой системы тел сохраняется.
● Кинетическая энергия поступательного движения тела равна Wk= mv 2/2.
Потенциальная энергия тела, поднятого на высоту h, равна Wp = m g h ,
где g = 9,8 м/с2 – ускорение свободного падения, причём, высота h много меньше радиуса Земли RЗемли .
Потенциальная энергия упруго деформированной пружины равна: W p= k x2/2, где k – коэффициент упругости, x – деформация (изменение длины пружины).
● Полная механическая энергия тела равна сумме кинетической и потенциальной энергий: W ПОЛН. =Wk + Wp .
Закон сохранения энергии формулируется так: полная механическая энергия замкнутой системы, между телами которой действуют только консервативные силы (например, сила тяжести, сила упругости), сохраняется.
● Если потенциальная энергия зависит только от одной координаты, то проекция силы на ось х равна производной от потенциальной энергии по этой координате, взятой с обратным знаком: Fx = - .
● Угловой скоростью называется производная от угла поворота по времени: ω = dφ /dt.
Угловым ускорением называется производная от угловой скорости по времени: ε = dω /dt.
● Моментом инерции материальной точки называется произведение массы материальной точки на квадрат её расстояния до оси вращения: I = m r 2.
● Моментом инерции твёрдого тела называется сумма произведений масс материальных точек на квадраты их расстояний до оси вращения: I = i 2. Момент инерции тела относительно оси симметрии, проходящей через центр масс тела, равен:
1) для обруча (полого цилиндра) I0 = m R 2,
2) сплошного цилиндра (диска) I0 = m R 2 / 2,
3) шара I0 =(2/5)·m R 2 ,
4) стержня, I0 = (1/12) ml2, где l – длина стержня.
Согласно теореме Штейнера, момент инерции тела относительно произвольной оси равен моменту инерции этого тела относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр масс, плюс произведение массы тела на квадрат расстояния между осями: I = I0 + m·d2.
● Момент силы равен векторному произведению радиуса – вектора на силу: = [· ], где – радиус – вектор, проведенный от оси вращения в точку приложения силы. Модуль момента силы равен:
M = F·r·sin(α), где α – угол между силой и радиусом – вектором .
● Момент импульса материальной точки равен векторному произведению радиуса – вектора на импульс: = [· ], где – радиус – вектор, проведенный от оси вращения в точку приложения импульса. Модуль момента импульса материальной точки равен L = m∙v∙r·sin α, где α – угол между вектором импульса m и радиусом – вектором .
Модуль момента импульса твердого тела численно равен произведению момента инерции тела на его угловую скорость: L= I·ω.
● Согласно основному закону динамики вращательного движения, результирующий момент сил, действующих на тело, равен производной от момента импульса по времени: M = dL / dt. В другой форме: M = I∙ε (при I=const).
Тест 1 - 1
Если аи аn-тангенциальное и нормальное ускорение, то соотношения а>0 и а n= 0 справедливы для:
Варианты ответов:
1) равномерного и прямолинейного движения;
2) ускоренного и прямолинейного движения;
3) равномерного и криволинейного движения;
4) ускоренного и криволинейного движения;
5) замедленного и криволинейного;
6) равномерного движения по окружности.
Решение.
Нормальное ускорение ап характеризует изменение скорости по направлению. Следовательно, если аn = 0, то скорость по направлению не изменяется, и движение будет прямолинейным. Тангенциальное ускорение а характеризует изменение скорости по модулю (или величине). Поэтому, если а>0, то скорость по модулю возрастает, и движение будет ускоренным.
Ответ: вариант 2.
Тест 1 - 2
Точка М движется по спирали с постоянной по величине скоростью в направлении, указанном стрелкой. При этом величина полного ускорения...
Варианты ответов:
1) увеличивается ;
2) не изменяется;
3) уменьшается.
Решение.
Полное ускорение равно векторной сумме нормального и тангенциального ускорения: = п + τ . Нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению и равно a n = v 2/R, где v – скорость точки, R – радиус кривизны траектории. Так как по условию задачи v = const, а R при движении, показанном на рисунке (т. е. по часовой стрелке) уменьшается, то a n увеличивается. Другая составляющая ускорения - тангенциальное ускорение аτ характеризует изменение скорости по величине (или по модулю) и равно производной от скорости по времени: а τ = dv/dt. Так как скорость v = const, то её производная равна нулю и а τ =0. Тогда а =a n , т.е. полное ускорение по модулю равно нормальному ускорению. Следовательно, полное ускорение увеличивается.
Ответ: вариант 1.
Тест 1 – 3
Точка движется по окружности с постоянным тангенциальным ускорением. Если проекция тангенциального ускорения на направление скорости положительна, то величина нормального ускорения…
Варианты ответов:1) уменьшается; 2) не изменяется; 3) увеличивается.
Решение.
Нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению и равно a n = v 2/R, где v – скорость точки, R – радиус кривизны траектории. Так как по условию задачи точка движется по окружности, то R = const. Тангенциальное ускорение характеризует изменение скорости по величине (или по модулю) и равно а τ = dv/dt . По условию а τ= const и проекция тангенциального ускорения на направление скорости положительна. Следовательно, движение по окружности будет равноускоренным. Поскольку при равноускоренном движении скорость по модулю увеличивается, то величина нормального ускорения a n по модулю также увеличивается.
Ответ: вариант 3.
Тест 1 – 4
Материальная точка М движется по окружности со скоростью . На рис. 1 показан график зависимости vτ от времени ( -единичный вектор положительного направления, vτ - проекция на это направление). На рис.2 укажите направление вектора полного ускорения.
Варианты ответов:
1) Направление 1; 2) Направление 2; 3) Направление 3; 4) Направление 4.
Решение.
Полное ускорение тела складывается из векторной суммы тангенциального ускорения τ , характеризующего изменение скорости по модулю (или величине), и нормального ускорения n , характеризующего изменение скорости по направлению. Рассмотрим, как направлены вектора τ и n . При равнопеременном движении вектор тангенциального ускорения совпадает по направлению с вектором скорости, если движение равноускоренное, и противоположен ей, если движение равнозамедленное. Вектор нормального ускорения перпендикулярен вектору скорости.
Из рис. 1 следует, что модуль вектора скорости линейно убывает со временем. Следовательно, движение будет равнозамедленным, и вектор тангенциального ускорения будет противоположен по направлению вектору скорости vτ. Так как скорость направлена по касательной к траектории (направление 1 на рис. 2), то направление тангенциального ускорения τ при равнозамедленном движении будет противоположно направлению 1.
При движении тела по окружности скорость изменяется по направлению, и нормальное ускорение n будет направлено к центру окружности (направление 3 на рис.2). Результирующее ускорение, равное векторной сумме = τ + n , будет иметь направление 4.
Ответ: вариант 4.
Тест 1 – 5
Материальная точка М движется по окружности со скоростью . На рис. 1 показан график зависимости vτ от времени ( - единичный вектор положительного направления, vτ - проекция на это направление). На рис.2 укажите направление силы, действующей на точку М в момент времени t1.
Варианты ответов:
1) Направление 1; 2) Направление 2; 3) Направление 3; 4) Направление 4.
Решение
Согласно второму закону Ньютона, ускорение пропорционально результирующей силе, действующей на тело. Полное ускорение тела складывается из векторной суммы тангенциального ускорения τ, которое характеризует изменение скорости по модулю, и нормального ускорения n , характеризующего изменение скорости по направлению. Из рис.1 следует, что для момента времени t 1 скорость по модулю линейно возрастает. Следовательно, движение будет равноускоренным, и вектор тангенциального ускорения τ будет совпадать по направлению с вектором скорости τ (направление 1 на рис. 2) .
При движении тела по окружности скорость изменяется по направлению, и нормальное ускорение n будет направлено к центру окружности (направление 3 на рис.2). Результирующее ускорение равно векторной сумме = τ+ n и будет иметь направление 2. Следовательно, результирующая сила также будет иметь направление 2. Ответ: вариант 2.
Тест 1 – 6
Материальная точка М движется по окружности со скоростью . На
рис. 1 показан график зависимости проекции скорости vτ от времени, где - единичный вектор положительного направления vτ - проекция .на это направление. При этом для нормального аn и тангенциального аτ ускорения выполняются условия...
Варианты ответов:
1) аn>0; аτ= 0; 2) an = 0; aτ= 0;
3) аn>0; аτ<0. 4) ап>0; аτ>0.
Решение
Нормальное ускорение аn характеризует изменение скорости по направлению. Если точка движется по окружности, то её скорость изменяется по направлению, следовательно, аn> 0. Тангенциальное ускорение аτ характеризует изменение скорости по модулю (или величине). Из рис. 1 следует, что скорость по модулю не изменяется, т.е. тангенциальное ускорение аτ=0. Следовательно, аn>0, аτ = 0. Ответ: вариант 1.
Тест 1 - 7
Тело массой 2 кг поднято над Землёй. Его потенциальная энергия равна 400 Дж. Если на поверхности Земли его потенциальная энергия равна нулю и силами сопротивления воздуха можно пренебречь, скорость, с которой оно упадёт на Землю составит…
Варианты ответов:
1) 14 м/с; 2) 20 м/с; 3) 10 м/с; 4) 40 м/с.
Решение
Поскольку силами сопротивления воздуха можно пренебречь, то нужно применить закон сохранения энергии, согласно которому, потенциальная энергия тела, поднятого над Землёй, равна его кинетической энергии в конце падения: W p= Wk. Кинетическая энергия тела равна Wk = mv 2/2. Отсюда v = . После численной подстановки получим: v = 20 м/с.
Ответ: вариант 2.
Тест 1 – 8
Небольшая шайба начинает движение без начальной скорости по гладкой ледяной горке из точки А. Сопротивление воздуха пренебрежимо мало. Зависимость потенциальной энергии шайбы от координаты х изображена на графике U=U(x).
Скорость шайбы в точке С … Варианты ответов:
1) в раз больше, чем в точке В;
2) в 4 раза больше, чем в точке В;
3) в раза больше, чем в точке В;
4) в 2 раза больше, чем в точке В.
Решение.
Поскольку силами сопротивления воздуха и силами трения шайбы о лед можно пренебречь, то нужно применить закон сохранения энергии, и полную механическую энергию замкнутой системы считать постоянной. Так как полная механическая энергия системы равна сумме кинетической и потенциальной, то W = Wк + WP = const. Потенциальную энергию можно найти из графика, приведённого на рисунке, а кинетическую найти как разность между полной энергией и потенциальной: Wк = W - WP . Следовательно, в точке А энергия равна:
W= WP =100 Дж, Wк = 0. В точке В WP =70 Дж, Wк В= 100 -70 = 30 Дж.
В точке С WP =40 Дж, Wкс = 100 -40 = 60 Дж.
Чтобы сравнить скорости в точках С и В, нужно найти отношение их кинетических энергий. Учитывая, что кинетическая энергия равна W k= m v 2/2, получим:
= = = . Таким образом, скорость шайбы в точке С в раз больше, чем в точке В. Ответ: вариант 1.
Тест 1 – 9
В потенциальном поле сила пропорциональна градиенту потенциальной энергии WP. Если график зависимости потенциальной энергии WP от координаты х имеет вид, представленный на рисунке, то зависимость проекции силы Fх на ось Оx будет…
Варианты ответов: