- •13. Маскирующие и пассивирующие свойства окисла кремния
- •14.Зарядовые свойства окисла кремния
- •15. Методы контроля параметров диэлектрических слоев
- •Контроль толщины слоя диэлектрика
- •Контроль дефектности пленок
- •Метод электролиза воды
- •Электрографический метод
- •16. Диффузия примеси в кремнии. Механизм диффузии основных легирующих кремний примесей
- •17. Диффузия из бесконечного источника
- •18. Диффузия из ограниченного источника
- •19. Особенности диффузии примесей в кремнии при термообработке в окисляющей среде
- •20. Практические методы термодиффузии
- •21. Параметры диффузионных слоев и методы их контроля
- •22.Ионное легирование кремния. Достоинства и недостатки.
- •23.Характер распределения примеси в кремнии после ионного легирования
- •24.Особенности ионного легирования монокристаллического кремния
13. Маскирующие и пассивирующие свойства окисла кремния
14.Зарядовые свойства окисла кремния
На основании экспериментальных данных принята следующая классификация состояний и зарядов на границе раздела Si - SiO2.
1. Поверхностные состояния определяются как энергетические уровни в запрещенной зоне полупроводника, способные обмениваться зарядом с объемом полупроводника в течение короткого времени. Их плотность Nss измеряется количеством состояний на квадратный сантиметр на единичном энергетическом интервале (см–2эВ–1).
Причинами возникновения поверхностных состояний в присутствии диэлектрика, как и на неокисленной поверхности полупроводника, могут быть: свободные связи поверхностных атомов и другие дефекты поверхности полупроводника; примесные атомы, адсорбированные поверхностью в процессе окисления и последующих обработок образца.
Плотность поверхностных состояний Nss зависит от кристаллографической ориентации полупроводника, состава атмосферы. (При окислении во влажном кислороде концентрации Nss невелики - до 1010 см–2, тогда как при окислении в сухом кислороде они могут достигать 1012 см–2.)
2. Неподвижный (фиксированный) заряд в окисле Qso локализуется вблизи поверхности полупроводника (около 20 нм) и не способен перемещаться под действием приложенного нормально поверхности полупроводника электрического поля, измеряется в кулонах на квадратный сантиметр (Кл/см2).
Физическая природа неподвижного заряда в окисле Qso объясняется наличием избыточных ионов кремния в SiO2 и является собственным свойством поверхности раздела Si - SiO2, т.е. не связан с посторонними ионными загрязнениями. Этот заряд присутствует только в термически выращенном окисле кремния. Он локализован в области, простирающейся не более чем на 20 нм от поверхности кремния.
3. Подвижный (медленнорелаксирующий) заряд Qi (Кл/см2) изменяется при наличии значительного поперечного поля, совмещенного с термическими воздействиями в диапазоне умеренных температур (примерно 100 - 300 °С).
Медленнорелаксирующий заряд Qi связан с различного рода загрязнениями и дефектами диэлектрика. Считается, что он распределен по всей толщине диэлектрика, поэтому его иногда называют объемным зарядом в диэлектрике. Одной из основных причин возникновения этого заряда является присутствие в окисле примесей щелочных металлов, в особенности натрия. Действительно, натрий - широко рассеянная в окружающей среде примесь. Подвижность его положительных ионов в SiO2 при 100 °С и напряженности электрического поля около 5105 В/см столь высока, что они за несколько минут способны пройти весь слой окисла. Другой причиной появления медленнорелаксирующего заряда в окисле являются протоны H+.
Величина медленнорелаксирующего заряда зависит от влияния примесей металлов, органических загрязнений в диэлектрике, а также от метода получения диэлектрического слоя. Суммарный заряд на границе раздела кремний - термический окисел равен:
Qs = Qso + Qss + Qi.
4. Заряд на ловушках в диэлектрике Q+ возникает под действием ионизирующего излучения или большого по величине электронного тока, протекающего через диэлектрик (Кл/см2).
На границе кремния с диэлектриком, нанесенным на его поверхность, могут присутствовать три последние вида зарядов.
Основным методом контроля поверхностного заряда в системе полупроводник - диэлектрик является метод вольт-фарадных характеристик структуры металл - диэлектрик - полупроводник (МДП-структур). Измерение вольт-фарадных характеристик до внешних воздействий на МДП-структуру и после них позволяет разделить различные виды зарядов в структуре и исследовать их стабильность.