- •Министерство образования и науки Российской Федерации
- •Научный редактор
- •Введение
- •1. Основные термические параметры состояния
- •Удельный объем
- •Давление
- •Соотношения единиц измерения давления
- •Температура
- •1.1. Задачи
- •1.2. Контрольные вопросы
- •2. Законы и уравнения состояния идеальных газов. Смеси идеальных газов
- •2.1. Задачи
- •2.2. Контрольные вопросы
- •3. Теплоемкости газов и газовых смесей
- •3.1. Задачи
- •3.2. Контрольные вопросы
- •4. Первый закон термодинамики для закрытой системы
- •4.1. Задачи
- •4.2. Контрольные вопросы
- •5. Политропные процессы изменения состояния идеальных газов
- •5.1. Задачи
- •5.2. Особенности расчета процессов идеальных газов при учете влияния температуры на их изобарную и изохорную теплоемкости
- •5.3. Задачи
- •5.4. Контрольные вопросы
- •6. Термодинамические свойства воды и водяного пара. Процессы водяного пара
- •6.1. Задачи
- •6.2. Контрольные вопросы
- •7. Влажный воздух
- •Основные характеристики влажного воздуха
- •Характеристики атмосферного влажного воздуха
- •Область влажного ненасыщенного воздуха h,d- диаграммы
- •Область перенасыщенного влажного воздуха h,d- диаграммы
- •Пример пользования h,d- диаграммой
- •7.1. Задачи
- •7.2. Контрольные вопросы
- •8. Второй закон термодинамики
- •8.1. Задачи
- •8.2. Контрольные вопросы
- •9. Первый закон термодинамики для потока. Работа изменения давления в потоке. Эксергия в потоке
- •Работа изменения давления в потоке для адиабатных процессов
- •Эксергия в потоке
- •9.1. Задачи
- •9.2. Контрольные вопросы
- •10. Истечение газа и пара через сопловые каналы
- •Особенности расчета процесса истечения через сопло реальных веществ
- •Необратимое истечение газов и паров через сопло
- •Процессы торможения. Параметры заторможенного потока
- •Методика расчета соплового канала при истечении через него газа или пара с начальной скоростью больше нуля
- •10.1. Задачи
- •10.2. Контрольные вопросы
- •11. Дросселирование газов, паров и жидкостей
- •11.1. Задачи
- •11.2. Контрольные вопросы
- •12. Процессы смешения газов и паров
- •Смешение в объёме
- •Смешение в потоке
- •Смешение при заполнении объёма
- •12.1. Задачи
- •12.2. Контрольные вопросы
- •13. Циклы двигателей внутреннего сгорания
- •Цикл двс с подводом теплоты к рабочему телу при постоянном объеме
- •Цикл двс с подводом теплоты к рабочему телу при постоянном давлении
- •Цикл двс со смешанным подводом теплоты к рабочему телу
- •13.1. Задачи
- •13.2. Контрольные вопросы
- •14. Циклы воздушных реактивных двигателей
- •Цикл прямоточного врд
- •Цикл турбокомпрессорного врд
- •14.1. Задачи
- •14.2. Контрольные вопросы
- •15. Циклы газотурбинных установок
- •Методика расчета тепловой экономичности обратимого цикла гту
- •Тепловая экономичность реального цикла гту
- •Регенеративный цикл гту
- •Регенеративный цикл гту с двухступенчатым сжатием и расширением рабочего тела
- •15.1. Задачи
- •15.2. Контрольные вопросы
- •16. Циклы паротурбинных установок
- •16.1. Базовый цикл пту – цикл Ренкина
- •Расчет простого обратимого цикла пту
- •Расчет необратимого цикла простой пту
- •Система кпд цикла пту
- •16.2. Цикл пту с вторичным перегревом пара
- •16.3. Регенеративный цикл пту
- •Выбор оптимальных давлений отборов пара турбины на регенеративные подогреватели пту
- •Особенности расчета регенеративных пту с подогревателями поверхностного типа
- •16.4. Теплофикационные циклы пту
- •Теплофикационные пту с отборами пара на тепловые потребители
- •16.5. Термодинамические особенности расчета циклов аэс на насыщенном водяном паре
- •16.6. Задачи
- •16.7. Контрольные вопросы
- •17. Циклы парогазовых установок
- •17.1. Цикл пгу с котлом-утилизатором
- •17.2. Циклы пгу со сжиганием топлива в паровом котле
- •Цикл пгу с низконапорным парогенератором
- •Цикл пгу с высоконапорным парогенератором
- •Полузависимая пгу
- •17.3. Задачи
- •17.4. Контрольные вопросы
- •18. Циклы холодильных установок и тепловых насосов
- •18.1. Цикл воздушной холодильной установки (вху)
- •Методика расчета вху
- •18.2. Цикл парокомпрессорной холодильной установки
- •Методика расчета цикла пкху
- •18.3. Парокомпрессорный цикл теплового насоса
- •Методика расчета цикла парокомпрессорного теплового насоса
- •18.4. Задачи
- •18.5. Контрольные вопросы
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Приложения
- •Оглавление
- •Чухин Иван Михайлович
- •Редактор н.Б. Михалева
- •153003, Г. Иваново, ул. Рабфаковская, 34.
1. Основные термические параметры состояния
Термодинамическая система характеризуется определенными значениями ее свойств. Эти свойства термодинамического тела (системы) называются параметрами состояния.
Параметр состояния – любая величина, присущая телу, изменение которой определяется только начальным и конечным состояниями тела и не зависит от характера процесса изменения его состояния при переходе тела из первого состояния во второе.
Все термодинамические параметры введены человеком для удобства изучения окружающего мира. Однако не все параметры поддаются измерению приборами. Ряд параметров, не поддающихся измерению, человек ввел для удобства расчета термодинамических процессов. Эти параметры получаются расчетным путем и имеют в размерности величину работы (энергии) джоуль или калория. Например, к ним относятся энтальпия и энтропия. Такие параметры получили название энергетических или калорических параметров, или функций состояния. Параметры, которые возможно измерить приборами, называются термическими. К основным термическим параметрам состояния относятся: удельный объем, давление и температура.
Удельный объем
Удельный объем – это объем единицы массы вещества (м3/кг):
, (1.1)
где V – объем тела, м3; m – масса тела, кг.
Величина, обратная удельному объему, называется плотностью (кг/м3):
. (1.2)
В практике часто используется понятие удельного веса – это вес единицы объема тела (Н/м3):
, (1.3)
где g – ускорение свободного падения (приблизительно 9,81 м/с2).
При переводе любой величины с несистемной размерностью в СИ, руководствуются следующим правилом: умножают эту величину на эквивалент ее единицы в СИ, получаемый заменой единиц несистемных составляющих параметра величинами, эквивалентными СИ, и выполняют с ними арифметические действия операторами размерности. Например, для перевода удельного веса из г/см3 в СИ необходимо
.
При этом надо помнить, что 1 кгс = 9,81 Н. Этим соотношением часто пользуются при переводе несистемных единиц в СИ.
Давление
Давление – это силовое воздействие (F) тела и его частей на окружающую среду или оболочку и на соседние части того же тела, приходящееся на единицу поверхности (S). Это силовое воздействие направлено перпендикулярно к любому элементу поверхности и уравновешивается обратно направленным силовым воздействием окружающей среды, оболочки или соседнего элемента того же тела.
.
В СИ используется единица давления паскаль (Па), это 1 Н/м2, т.е. сила в один ньютон, действующая по нормали к поверхности площадью в один квадратный метр. Для технических измерений паскаль очень маленькая величина, поэтому ввели кратную паскалю единицу давления бар: 1 бар = 105 Па. Выбор этой единицы измерения давления объясняется тем, что атмосферное давление воздуха на поверхности Земли приблизительно равно одному бару.
В технике часто используется единица измерения давления в старой системе (СГС) – техническая атмосфера 1 атм = 1 кгс/см2 (не путать с понятием физической атмосферы).
Часто измеряют давление, особенно небольшое, высотой столба жидкости (ртуть, вода, спирт и т.д.). Столб жидкости производит на дно сосуда давление, определяемое равенством
, (1.4)
где ρ – плотность жидкости, кг/м3;
Н – высота столба жидкости, м;
g – ускорение свободного падения, м/с2;
F, S – сила, действующая на дно сосуда, и площадь поверхности дна.
Из уравнения (1.4) следует, что давлению р соответствует высота столба жидкости Н = р/(ρg), т.е. высота Н прямо пропорциональна давлению, поскольку ρg – величина постоянная.
В практике высоту столба жидкости часто берут для оценки давления. Поэтому метры и миллиметры столба жидкости стали единицами измерения давления. Для перехода от высоты столба жидкости к паскалям необходимо в формулу (1.4) подставить все величины в СИ.
Например, в земных условиях плотность воды при 4 оС составляет 1000 кг/м3, ртути при 0 оС – 13595 кг/м3. Подставив эти величины в формулу (1.4), получим соотношения для 1мм столба этих жидкостей и давления в Па:
Н = 1 мм вод. ст. соответствует р = 103·9,81·10-3= 9,81 Па;
Н = 1 мм рт.ст. соответствует р = 13595·9,81·10-3= 133,37 Па.
При определении давления высотой столба жидкости необходимо учитывать изменение ее плотности в зависимости от температуры. Это следует делать для сопоставления результатов измерения давления. Так, при определении атмосферного давления с помощью ртутного барометра его показания приводятся к 0 оС исходя из соотношения
, (1.5)
где В – действительная высота ртутного столба барометра при температуре ртути t оС;
Во – показания барометра, приведенные к 0 оС.
В расчетах используются давления столбов жидкости, приведенные к 0 оС.
Измерение давления в технике основано на показаниях различных приборов, действующих по принципу отражения на шкале величины, численно равной разности давлений в месте замера и давления окружающей среды. Как правило, приборы имеют положительную шкалу, т.е. разность между большим и меньшим давлением. Поэтому они подразделяются на приборы для замера давления: больше атмосферного – манометры, меньше атмосферного – вакуумметры.
Давление по шкале этих приборов называется манометрическим давлением рМ и вакуум рВ соответственно. Давление в месте замера называется абсолютным р. Давление окружающей среды называется давлением атмосферного воздуха или барометрическим В, поскольку приборы, как правило, установлены в окружающем его атмосферном воздухе.
Расчетные зависимости давления по приборам следующие:
манометрическое давление
, (1.6)
где рм – манометрическое давление (по прибору);
р – абсолютное давление,
В – давление атмосферного воздуха (барометрическое);
вакуум
, (1.7)
где рв – вакуум (показания вакуумметра).
Параметром состояния термодинамического тела является абсолютное давление, при использовании приборов оно будет определяться в зависимости от прибора по следующим зависимостям:
для манометра
, (1.8)
для вакуумметра
. (1.9)