- •Задание
- •1. Лазерная обработка
- •1.1 Общие сведения
- •1.2 Типовые операции и технологические характеристики лазерной обработки.
- •1.3 Оборудование для лазерной обработки
- •1.4 Ограничение использования лазерной технологии
- •2. Ультразвуковая обработка
- •2.1 Общие сведения
- •2.2 Технологические показатели ультразвуковой обработки
- •2.3 Продуктивность при ультразвуковом алмазном сверлении
- •2.4 Преимущества и недостатки ультразвуковой обработки
- •3. Электронно-лучевая обработка
- •4. Заключение
- •Список использованной литературы.
Содержание
-
Задание………………………………………………………………………………………..3
-
Лазерная обработка…………………………………………………………………..4
-
Ультразвуковая обработка……………………………………………………….….9
-
Электронно-лучевая обработка……………………………………..…………..13
-
Заключение………………………………………………………………………………..15
-
Список использованной литературы…………………………………………16
Задание
Согласно индивидуального задания провести анализ 3 – 4 методов нетрадиционной обработки.
Задание:
Получить отверстие меньше одного миллиметра в композиционном материале.
1. Лазерная обработка
1.1 Общие сведения
Лазерной обработкой целесообразно получать микро-отверстия в изделиях типа фильер, диафрагм, сит, часовых и приборных камней, а также щели и пазы, разрезать материалы (контурно-лучевая микрообработка), устранять дисбаланс при динамической балансировке, локально изменять свойства материала и т. д.
Возможность обработки сфокусированным фотонным лучом появилась вследствие интенсивного развития квантовой электроники. Известно, атомы и молекулы могут находиться в различных энергетических состояниях.
Когда атом не возбужден, он находится в нижнем, или основном, состоянии. При изменении внутренней энергии системы атомы или молекулы, составляющие эту систему, изменяют свое энергетическое состояние. Чтобы атом (молекула) перешел с нижнего уровня на верхний, ему необходимо сообщить дополнительную энергию либо от электромагнитного поля, либо соударением с другими частицами. При переходе с верхнего уровня на нижний частица отдает эту энергию в виде фотона — кванта энергии соответствующей частоты, определяемой разностью энергетических уровней: = (Е2-Е1)/h, где Е1, Е2 — энергия атома соответственно на нижнем и верхнем уровнях; h = 6,62 х 1034 Дж с — постоянная Планка.
Наиболее распространены квантовые устройства, выполненные по трехуровневой схеме (рис. 1),предложенной Н. Г. Басовым и А. М. Прохоровым. При этом кристалл выбирают так, чтобы два уровня были разделены энергетическим интервалом h, где — требуемая частота выходного излучения. Таким условиям удовлетворяет кристалл розового рубина (оксид алюминия с примесью ионов хрома).
В оптических квантовых генераторах (ОКГ) с рубином в качестве источника возбуждения активных атомов рабочего тела используется импульсная газоразрядная лампа. Облучение рабочего тела светом мощной газоразрядной лампы называется накачкой. При накачке кристалла рубина излучением длиной полны = 5600 А ионы хрома поглощают это излучение и переходят на верхний энергетический уровень. В основное состояние ионы возвращаются в результате двух последовательных переходов. На первом ионы передают часть своей энергии кристаллической решетке. Это — безизлучательный переход на промежуточный (мета-стабильный) уровень. На этом уровне ионы сохраняют свою энергию в течение небольшого промежутка времени.
В результате создастся так называемая избыточная населенность метастабильного уровня, после чего ноны переходят на основной уровень, излучая при этом красный свет l = 6943 А и l = 6929 А. Достаточно перейти одному из ионов, как выделенный при этом квант энергии стимулирует излучение других ионов, в результате чего все ионы, находящиеся на метастабильном уровне, лавинообразно переходят на основной, излучая энергию на частоте перехода.
Процесс взаимодействия излучения с веществом можно представить в следующем виде. После поглощения веществом световой энергии она переходит в тепловую и материал очень быстро разогревается до высоких температур. Высокие температуры и плотности фотонов вызывают термоэмиссию частиц с поверхности материала. Наблюдается интенсивное плавление и испарение материала, углубление луча ОКГ в материал. При скоплении испаренного материала большой плотности в полости отверстия образуется мощная струя паров, и продукты разрушения выбрасываются из зоны обработки в виде факела.
Характер разрушения диэлектрических материалов и металлов различен. Картина разрушения диэлектриков под воздействием светового излучения весьма сложна. Даже механизм разрушения одного и того же материала в различных условиях обработки может быть различен. Чтобы объяснить разрушение прозрачных диэлектриков, приняты следующие механизмы разрушения: тепловой, связанный либо с распределенным остаточным поглощением энергии на длине волны излучения, либо с поглощением энергии и местах дефектов материала; разрушение вследствие вынужденного рассеяния Мандельштамма-Бриллюэна; многофотонное поглощение; ударная лавинная фотоионнзация. Первый механизм в настоящее время наиболее достоверен. Поглощение тепловой энергии в местах дефектов материала приводит, к появлению и развитию упругих напряжений в прозрачных и полупроводниковых материалах. В записи? мости от характера зарождения и развитии этих упругих напряжений разрушение может произойти либо от действия термонапряжений вследствие нагрева определенного объема, либо от появления локальных очагов, (зародышей), являющихся источником упругих полей.