Электрический заряд- это внутреннее свойства тел или частиц, характеризующие их способность к электромагнитным взаимодействиям. (единицы измерения Кулон)-электрический заряд проходящий через поперечное сечение проводника при силе тока 1 А за 1 единицу времени.

Существует элементарный эл заряд e-1,602177*10^19Кл

Me-9,11*10^-31Кг

Мр-1,67*10:-27Кг

Функциональные свойства эл заряда:

1. Существует 2 вида положительный и отрицательный

2. эл заряд инвариантен -его величина не зависит от системы отчета , а значит, не зависит от того, движется этот заряд или покоится.

3. Эл заряд дискретен - то есть заряд любого тела составляет целое кратное от элементарного электрического заряда.

4. эл заряд аддитивен -заряд любой системы тел равен сумме зарядов тел входящих в систему.

Закон сохранении энергии -алгебраическая сумма электрических зарядов тел или частиц, образующих электрически изолированную(замкнутую) систему, не изменяется при любых процессах, происходящих в этой системе

q1+q2+q3...=const

----------------------------------------------------------------------------------------------

Закон кулона -сила взаимодействия между 2 не подвижными точечными зарядами находящийся в вакууме пропорционально зарядам обратно пропорционально квадрату расстояния между ними.

где где ε₀ ≈ 8,854187817×10⁻¹² Ф/м — электрическая постоянная.

Сила F направлена по прямой соединяющий взаимодействующие заряды то есть

является центральной и соответствует притяжению F<0 в случае разноименных зарядов. и отталкиваются F>0 в случае одноименных зарядов.

F12=-F21 Закон нютона

Если взаимодействующие заряды в изолированной среде то кулоновскую силу можно найти

добавляется диэлектрическая проницаемость среды ε.

показывает во сколько раз сила взаимодействия F между зарядами в даной среде меньше их силы взаимодействия F0 в вакуме

Всякое заряженое тело можно рассмотреть как совокупность точечных зарядов по этому электростатическая сила с которой одно заряженное тело действует на другое равно геометрической сумме сил приложены ко всем точечным зарядам. второго тела со стороны каждого точечного заряда первого тела.

Объемная плотность эл зарядов это заряд малого элемента заряженного тела V. это заряд малого участка заряженной поверхности.

Напряженность эл поля

Электростатическим полем называется полем с неподвижным электрическим зарядами. эл.стат поле описывается 2 величинами.

потенциалом энергетическая скалярная характеристика поля. Напряженность силовая характеристика поля.

Напряженность -эл стат поля это векторная физ величина опр силой действующая на ед положительного заряда q0 помещенный в данную точку поля

Напряженность поля точечного заряда в вакууме и в диэлектрике.

Направление ветрора Е схожи с направлением силы действующей на положительный заряд . Если поле создаеться положительным зарядом то вектор Е направлен в доль радиуса вектора от заряда во внешнее пространство тоесть оталкиваеться. если отрицательный то наоборот. линии напряженности (силовые линии) это линии касательные которой в каждой точке совпадает напряженностью вектора Е. и .

Потоки вектора напряженности. с помощью линий напряжоности можно охарактирезовать не только направление но и значение эл стат поля. с опр густотой. Именно линий напряженности пронизывают их площадь поверхности под прямым углом (перпендикулярно)

линию напряжоност. должна быть по модулю равна Е. тогда число линий напряжоности пронизывающие эл площадь ds равна -проекция ветора Е на n нормали.

Принцип супер позиции

Напряженность результирующего поля создаваемого системой зарядов равна геометрической сумме напряженности создаваемой в этой в данном точке в каждой из зданий точке.

он позволяет рассчитать эл поле любой системы не подвешены зарядов. представляет ее в виде совокупности точечных зарядов.

------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------

Теорема гаусса эл стат поля системы

Вычисление напряженности поля системы эл зарядов с помошью принципа супер позиций можно значительно упростить используя теорему гаусса. опр потоков вектора напряженности эл поля с сквозь произвольно замкнутую поверхность.

Рассмотрм потоки вектора напряжености через сферическую поверность радиусом r охваченую точечным зарядом q находиться в ее центре

Этот результат справедливен для любой замкнутой поверхности произвольной формы обхватывающий заряд. Если замкнутая поверхность не обхватывает заряд. то поток сквозь нее равен 0. тк число линий напряженности входящих в поверхность = числу напряженности выходящего из него.

Теорема Гаусса для эл. стат поля в вакуме.

поток вектора напряженности эл стат поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверность равно алгебраической сумме зарядов деленные на

Если заряд заряд распределен в пространстве с объемом плотности p то тогда по т гаусса

Циркуляция вектора напряженности

Если в эл поле точечный заряд q из точки 1 в точку 2 вдоль произвольной траектории перемещается к другой точке заряд q то сила совершает работу.

Работа сила на эл перемещение dl

Работа при перемещении заряда q0 из точки 1 в точку 2

работа А не зависит от траттории перемещения а определяется только начальными и конечными точками.-> раблта по любому замкнутому кругу равнина 0.

Если переносимый заряд еденичный то элементарная работа сил поля на пути dl = где проекция вектора E направление эл перемещения dl

называется циркуляция вектором напряженности по замкнутому кругу L.

Т о циркуляции вектора E

Циркуляция вектора напряженности электрического поля вдоль любого замкнутого контура равна 0.

Силовое поле обладающее таким свойство называется потенциальным.

Эта формула справедлива только для эл поля неподвижных зарядов.

---------------------------------------------------------------------------------------------------------------

Потенциальная энергия зарядов

в потенциальном поле тела обладает потенциальной энергией и работа концеративных сил совершается за счет убыли потенциальной энергии. Работа Аможно представеть как разность потенциальных энергий заряда qp вначальной и конечной точке поля заряда q/

потенциальна энергия заряда q0 находиться в поле q на расстоянии r от него равна

считается что при циркуляции заряда на бесконечность точечная энергия обращается в 0. \

Потенциал электра статического поля

Отношение не зависит от пробного заряда q и являеться энергетической характеристикой поля называется потенциалом Потенциал физ вел. показываает в любой точке эл тат поля есть скалярная физ величина определяемая потенциалом электрической единицей положительного заряда помещенного в эту точку.

Разность потенциалов

работа совершаемая стал эл полем.

определение напряженности можно записать

-> Потенциал -физ величина определяемая работу по перемещению ед заряда при удаленности его из данной точки в бесконечность(В)

Принцип супер позиции потенциального эл поля.

-----------------------------------------------------------------------------------------

Связь между напряженностью и потенциалом

Для потенциального поля ,между потенциальной конечной силой и потенциальном элементом существует связь где V = знак - показывает что вектор Е направлен в сторону убывания потенциала.

связь между напряженности и потенциалом.

----------------------------------------------------------------------------------------------

Эквипотенциалая поверность

для графического распределения потенциала используют эквипотенальную поверность во всех точках потенциал имеет одно и тоже значение.

эквипотенциальные поверхности проводят так что разность потенциалов между 2 соседними была одинакова. тогда густота эквипотенциальных поверхности наглядно характеризует напряженность поля в разных точках.

можно показать

вектор Е он перпендикулярен еквапотенцианльны поверхностям

вектор Е направлен в сторону убывания потенциала.

--------------------------------------------------------------------------------------

Распределение зарядов на проводнике. Электрическое поле у поверхности проводника. Электроемкость проводника.

Все вещества в соответствии с их способностью проводить электрический ток подразделяются на проводники, диэлектрики и полупроводники. Проводниками называют вещества, в которых электрически заряженные частицы - носители заряда - способны свободно перемещаться по всему объему вещества. В отсутствие внешнего электростатического поля электрические поля положительных ионов и электронов проводимости взаимно скомпенсированы, так что напряженность внутреннего результирующего поля равна нулю.

При внесении металлического проводника во внешнее электростатическое поле с напряженностью Е0 на ионы и свободные электроны начинают действовать кулоновские силы, направленные в противоположные стороны. Эти силы вызывают смещение заряженных частиц внутри металла, причем в основном смещаются свободные электроны, а положительные ионы, находящиеся в узлах кристаллической решетки, практически не меняют своего положения. В результате внутри проводника возникает электрическое поле с напряженностью Е'.

Смещение заряженных частиц внутри проводника прекращается тогда, когда суммарная напряженность поля Е в проводнике, равная сумме напряженностей внешнего и внутреннего полей, станет равной нулю:

Если незаряженный изолированный проводник внести в электрическое поле, то в результате действия электрических сил поля в проводнике происходит разделение электрических зарядов. Свободные электроны проводника придут в движение в направлении, противоположном направлению электрического поля. В результате на конце проводника, обращенном к заряженному шару, окажется избыток электронов, обусловливающий отрицательный заряд этого конца, а на другом конце проводника окажется недостаток электронов, обусловливающий положительный заряд этой части проводника.

Электроемкость уединенного проводника есть физическая величина численно равная величине заряда, который необходимо сообщить данному проводнику для увеличения его потенциала на единицу. В СИ единицей емкости является Фарад (Ф).

Конденсаторы. Электроемкость конденсатора. Соединение конденсатора.

Конденса́тор; устройство для накопления заряда и энергии электрического поля. Конденсатор является пассивным электронным компонентом. Обычно состоит из двух электродов в форме пластин (называемых обкладками), разделённых диэлектриком, толщина которого мала по сравнению с размерами обкладок. Плоские конденсаторы, сферические, цилиндрические. Основной характеристикой конденсатора является его ёмкость, характеризующая способность конденсатора накапливать электрический заряд.

Ёмкость плоского конденсатора, состоящего из двух параллельных металлических пластин площадью каждая, расположенных на расстоянии друг от друга, в системе СИ выражается формулой: , где ε — относительная диэлектрическая проницаемость среды, заполняющей пространство между пластинами (в вакууме равна единице), ε0 — электрическая постоянная, численно равная Ф/м (эта формула справедлива, лишь когда много меньше линейных размеров пластин). Для получения больших ёмкостей конденсаторы соединяют параллельно. При этом напряжение между обкладками всех конденсаторов одинаково. Общая ёмкость батареи параллельно соединённых конденсаторов равна сумме ёмкостей всех конденсаторов, входящих в батарею. Для получения больших ёмкостей конденсаторы соединяют параллельно. При этом напряжение между обкладками всех конденсаторов одинаково. Общая ёмкость батареи параллельно соединённых конденсаторов равна сумме ёмкостей всех конденсаторов, входящих в батарею. плоский цилиндр сфера.

Электрический диполь и его поведение во внешнем однородном и неоднородном полях.

Электрический диполь — идеализированная электронейтральная система, состоящая из точечных и равных по абсолютной величине положительного и отрицательного электрических зарядов.

Другими словами, электрический диполь представляет собой совокупность двух равных по абсолютной величине разноимённых точечных зарядов, находящихся на некотором расстоянии друг от друга.

Произведение вектора l проведённого от отрицательного заряда к положительному, на абсолютную величину зарядов q называется дипольным моментом:

Потенциальная энергия электрического диполя в (постоянном) электрическом поле равна (В случае неоднородного поля это означает зависимость не только от момента диполя - его величины и направления, но и от места, точки нахождения диполя).

Однородное поле создаёт вращающий момент М = pE sina (a — угол между вектором напряжённости внешнего электрического поля Е и дипольным моментом р; рис. 3), стремящийся повернуть Д. так, чтобы его дипольный момент был направлен по полю. В неоднородном электрическом поле на Д., кроме вращающего момента, действует также сила, стремящаяся втянуть Д. в область более сильного поля

Вектор поляризации. Электрическое поле при наличии диэлектрика. Связанные заряды. Вектор электрического смещения.

Вектор поляризации — векторная физическая величина, приведённый внешним электрическим полем дипольный момент единице объёма вещества, количественно характеристики диэлектрической поляризации.Обозначается буквой , в СИ измеряется в В/м. Диэлектрическая поляризация обусловлена ​​смещением связанных зарядов во внешнем электрическом поле. Если выделить какой либо объём в диэлектрике, то в результате приложения поля на его поверхности могут возникнуть поверхностные электрические заряды σsur. Такие заряды могут возникнуть или благодаря смещению электронной оболочки относительно ядра атома, или же в результате переориентации молекул, которые имеют собственный дипольный момент. Можно ввести вектор электрической индукции D, который удобен при описании электрического поля в сплошной среде: Связанные заряды. В результате процесса поляризации в объеме (или на поверхности) диэлектрика возникают нескомпенсированные заряды, которые называются поляризационными, или связанными. Частицы, обладающие этими зарядами, входят в состав молекул и под действием внешнего электрического поля смещаются из своих положений равновесия, не покидая молекулы, в состав которой они входят. Связанные заряды характеризуют поверхностной плотностью . Электри́ческая инду́кция (электри́ческое смеще́ние) — векторная величина, равная сумме вектора напряжённости электрического поля и вектора поляризации.

Энергия заряженного конденсатора. Энергия электрического поля и её плотность.

Конденсатор - это система заряженных тел и обладает энергией. Энергия любого конденсатора:

где С - емкость конденсатора

q - заряд конденсатора

U - напряжение на обкладках конденсатора

Энергия конденсатора равна работе, которую совершит электрическое поле при сближении пластин конденсатора вплотную,

или равна работе по разделению положительных и отрицательных зарядов , необходимой при зарядке конденсатора.

ЭНЕРГИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ПОЛЯ КОНДЕНСАТОРА

Энергия конденсатора приблизительно равна квадрату напряженности эл. поля внутри конденсатора.

Плотность энергии эл. поля конденсатора: Плотность энергии

Плотность энергии электролитического конденсатора зависит от конструктивного исполнения. Максимальная плотность достигается у больших конденсаторов, где масса корпуса невелика по сравнению с массой обкладок и электролита. Например, у конденсатора EPCOS B4345 ёмкостью 12000 мкФ x 450 В и массой 1.9 кг плотность энергии составляет 639Дж/кг или 845Дж/л. Особенно важен этот параметр при использовании конденсатора в качестве накопителя энергии, с последующим мгновенным её высвобождением, например, в пушке Гаусса

Электрический ток и его характеристики. Закон Ома для участка цепи. Дифферинциальная форма закона Ома.

Электри́ческий ток — упорядоченное нескомпенсированное движение свободных электрически заряженных частиц, например, под воздействием электрического поля. Такими частицами могут являться: в проводниках — электроны, в электролитах — ионы (катионы и анионы), в газах - ионы и электроны, в вакууме при определенных условиях - электроны, в полупроводниках — электроны и дырки (электронно-дырочная проводимость). Для возникновения и поддержания электрического тока проводимости необходимы следующие условия:

1) наличие свободных носителей тока (свободных зарядов);

2) наличие электрического поля, создающего упорядоченное движение свободных зарядов;

3) на свободные заряды, помимо кулоновских сил, должны действовать сторонние силы неэлектрической природы; эти силы создаются различными источниками тока (гальваническими элементами, аккумуляторами, электрическими генераторами и др.);

4) цепь электрического тока должна быть замкнутой. Сила и плотность тока Силой тока называется физическая величина, равная отношению количества заряда, прошедшего за некоторое время через поперечное сечение проводника, к величине этого промежутка времени. Плотностью тока называется вектор, модуль которого равен отношению силы тока, протекающего через некоторую площадку, перпендикулярную направлению тока, к величине этой площадки, а направление вектора совпадает с направлением движения положительного заряда в токе.

9Мощность При наличии тока в проводнике совершается работа против сил сопротивления. Эта работа выделяется в виде тепла. Мощностью тепловых потерь называется величина, равная количеству выделившегося тепла в единицу времени. Согласно закону Джоуля — Ленца мощность тепловых потерь в проводнике пропорциональна силе протекающего тока и приложенному напряжению: ватт Закон Ома для участка цепи. Сила тока I прямо пропорциональна напряжению U и обратно пропорциональна электрическому сопротивлению R участка цели. Сопротивление зависит как от материала, по которому течёт ток, так и от геометрических размеров проводника.

Полезно переписать закон Ома в так называемой дифференциальной форме, в которой зависимость от геометрических размеров исчезает, и тогда закон Ома описывает исключительно электропроводящие свойства материала. Для изотропных материалов имеем:

где:

j— вектор плотности тока,

o — удельная проводимость,

E— вектор напряжённости электрического поля.

Работа и мощность в цепи постоянного тока. Закон Джоуля Ленца в интегральной и диферинциальной форме. Поэтому для работы электрического тока в течение отрезка времени получим зависимость: W=UIt Здесь U - напряжение, I - сила тока, t - время, W - количество произведенной работы. Теперь о самой мощности. Под мощностью понимают работу, совершаемую за определенное время. Таким образом, P=W/t. Если теперь вместо W подставить выражение для электрической работы, то P=UIt/t=UI Таким образом, мощность - это произведение напряжения на силу тока. Единицей мощности служит 1Вт,

Так как работа идет па нагревание проводника, то выделяющаяся в проводнике теплота Q равна работе электростатических сил Соотношение выражает закон Джоуля-Ленца в интегральной форме. Формула выражает закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме: объемная плотность тепловой мощности тока в проводнике равна произведению его удельной электрической проводимости на квадрат напряженности электрического поля.

Сторонний силы. Электродвижущая сила источника тока. Закон Ома для участка цепи, содержащего ЭДС и, для замкнутой цепи.

СТОРО́ННИЕ СИ́ЛЫ в электродинамике, силы неэлектростатического происхождения, действующие на заряды со стороны источников тока и вызывающие перемещение электрических зарядов внутри источника постоянного тока. Сторонние силы совершают работу по разделению зарядов и поддержанию разности потенциалов на концах цепи.

В цепи, в котоpой действуют только электpостатические силы, постоянный ток возникнуть не может Энергетической характеристикой источника тока является электродвижущая сила ЭДС, равная отношению работы, совершенной сторонними силами при перемещении электрического заряда по замкнутой цепи, к величине этого заряда. Сила тока в цепи пpямо пpопоpциональна ЭДС источников в ней и обpатно пpопоpциональна полному сопpотивлению цепи Электродвижущая сила (ЭДС) — физическая величина, характеризующая работу сторонних (непотенциальных) сил в источниках постоянного или переменного тока. В замкнутом проводящем контуре ЭДС равна работе этих сил по перемещению единичного положительного заряда вдоль контура. dl длина контура Если источник энергии, совершая работу A, обеспечивает перенос по всей замкнутой цепи заряда q, то его электродвижущая сила (Е) будет равна За единицу измерения электродвижущей силы в системе СИ принимается вольт (в).

Источник электрической энергии обладает эдс в 1 вольт, если при перемещении по всей замкнутой цепи заряда в 1 кулон совершается работа, равная 1 джоулю.

для цепи с ЭДС Последняя формула представляет собой закон Ома для замкнутой цепи постоянного тока. Сила тока в цепи прямо пропорциональна ЭДС источника и обратно пропорциональна полному сопротивлению цепи.

Мощность и кпд источника постоянного тока. Так как значения силы тока и напряжения постоянны и равны мгновенным значениям в любой момент времени, то среднюю мощность можно вычислить по формулам: Перемещая электрические заряды по замкнутой цепи, источник тока совершает работу. Различают полезную и полную работу источника тока. Полезная работа – это та, которую совершает источник по перемещению зарядов во внешней цепи; полная работа – это работа источника по перемещению зарядов во всей цепи: Коэффициентом полезного действия (КПД) источника тока называют отношение: полезная работа, полная работа

Вопрос 15

Расчет разветвленных цепей упрощается, если пользоваться правилами Кирхгофа. Первое правило относится к узлам цепи. Узлом называется точка, в которой сходится более чем два тока. Токи, текущие к узлу, считается имеют один знак (плюс или минус), от узла - имеют другой знак (минус или плюс).

Первое правило Кирхгофа является выражением того факта, что в случае установившегося постоянного тока ни в одной точке проводника и ни на одном его участке не должны накапливаться электрические заряды и формулируется в следующем виде: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю (17.15)

Второе правило Кирхгофа является обобщением закона Ома на разветвленные электрические цепи.

Рассмотрим произвольный замкнутый контур в разветвленной цепи (контур 1-2-3-4-1) (рис. 1.2). Зададим обход контура по часовой стрелке и применим к каждому из неразветвленных участков контура закон Ома.

Сложим эти выражения, при этом потенциалы сокращаются и получаем выражение (17.16)

В любом замкнутом контуре произвольной разветвленной электрической цепи, алгебраическая сумма падений напряжений (произведений сил токов на сопротивление) соответствующих участков этого контура равна алгебраической сумме эдс входящих в контур.

При решении задач рекомендуется следующий порядок:

Произвольно выбрать и обозначить на чертеже направление токов во

всех участках цепи.

Записать уравнение для всех n-1 узлов.

Выделить произвольный контур в цепи и выбрать направление обхода.

Записать второе правило Кирхгофа.

Вопрос 16

В естественном состоянии газы не проводят электрического тока, т.е. являются диэлектриками. В этом легко убедиться с помощью простого тока, если цепь прервана воздушным промежутком.

Изолирующие свойства газов объясняются тем, что атомы и молекулы газов в естественном состоянии являются нейтральными. Отсюда ясно, что для того, чтобы сделать газ проводящим, нужно тем или иным способом внести в него или создать в нем свободные носители заряда – заряженные частицы. При этом возможны два случая: либо эти заряженные частицы создаются действием какого-нибудь внешнего фактора или вводятся в газ извне – несамостоятельная проводимость, либо они создаются в газе действием самого электрического поля, существующего между электродами – самостоятельная проводимость.

В приведенном рисунке гальванометр в цепи показывает отсутствие тока несмотря на приложенное напряжение. Это свидетельствует об отсутствии проводимости газов в обычных условиях.

Нагреем теперь газ в промежутке 1-2 до очень высокой температуры, внеся в него зажженную горелку. Гальванометр укажет появление тока, следовательно при высокой температуре доля нейтральных молекул газа распадается на положительные и отрицательные ионы. Такое явление называется ионизацией газа.

Если направить в газовый промежуток струю воздуха от маленькой воздуходувки, и на пути струи, вне промежутка, поместить ионизующее пламя, то гальванометр покажет некоторый ток.

Это значит, что ионы не исчезают мгновенно, а перемещаются вместе с газом. Однако при увеличении расстояния между пламенем и промежутком 1-2 ток постепенно ослабевает, а затем исчезает. При этом разноименно заряженные ионы стремятся сблизиться под влиянием силы электрического притяжения и при встрече вновь воссоединяются в нейтральную молекулу. Такой процесс носит название рекомбинации ионов.

Нагревание газа до высокой температуры не является единственные способом ионизации молекул или атомов газа. Нейтральные атомы или молекулы газа могут ионизироваться также и под воздействием других факторов.

Ионная проводимость имеет рад особенностей. Так, нередко положительные и отрицательные ионы представляют собой не единичные ионизированные молекулы, а группы молекул, прилипших к отрицательному или положительному электрону. Благодаря этому, хотя заряд каждого иона равен одному-двум, редко большему числу элементарных зарядов, массы их могут значительно отличаться от масс отдельных атомов и молекул. Этом газовые ионы существенно отличаются от ионов электролитов, представляющих всегда определенные группы атомов. В силу этого различия при ионной проводимости газов не имеют место законы Фарадея, столь характерные для проводимости электролитов.

Второе, также очень важное, отличие ионной проводимости газов от ионной проводимости электролитов состоит в том, что для газов не соблюдается закон Ома: вольтамперная характеристика имеет более сложный характер. Вольтамперная характеристика проводников (в том числе и электролитов) имеет вид наклонной прямой (пропорциональность I и U), для газов она имеет разнообразную форму.

В частности, в случае несамостоятельной проводимости, при небольших значениях U график имеет вид прямой, т.е. закон Ома приближенно сохраняет силу; с ростом U кривая загибается с некоторого напряжения и переходит в горизонтальную прямую.

Это означает, что начиная с некоторого напряжения, ток сохраняет постоянное значение, несмотря на увеличение напряжения. Это постоянное, не зависящее от напряжения значение силы тока называют током насыщения.

Нетрудно понять смысл полученных результатов. Вначале с ростом напряжения увеличивается число ионов, проходящих через сечение разряда, т.е. увеличивается ток I, ибо ионы в более сильном поле движется с большей скоростью. Однако, как бы быстро не двигались ионы, число их, проходящее через это сечение за единицу времени, не может быть больше, чем общее число ионов, создаваемых в разряде в разряде в единице времени внешними ионизирующим фактором.

Опыты показывают, однако, что если после достижения тока насыщения в газе продолжать значительно повышать напряжение, то ход вольтамперной характеристики внезапно нарушается. При достаточно большом напряжении ток резко возрастает.

Скачок тока показывает, что число ионов сразу резко возросло. Причиной этого является само электрическое поле: оно сообщает некоторым ионам столь большие скорости, т.е. столь большую энергию, что при соударении таких ионов с нейтральными молекулами последние разбиваются на ионы. Общее число ионов определяется теперь не ионизирующим фактором, а действием самого поля, которое может само поддерживать необходимую ионизацию: проводимость из несамостоятельной становится самостоятельной. Описанное явление внезапного возникновения самостоятельной проводимости, имеющее характер пробоя газового промежутка, - не единственная, хотя и весьма важная, форма возникновения самостоятельной проводимости.

Процессы, влияющие на проводимость газов