Лаба_2
.docxМИНОБРНАУКИ РОССИИ
Санкт-Петербургский государственный
электротехнический университет
«ЛЭТИ» им. В.И. Ульянова (Ленина)
Кафедра ЭПУ
отчет
по лабораторной работе №4
по дисциплине «КОЭ»
Тема: ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОХОЖДЕНИЯ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ЧЕРЕЗ СВЕТОВОД
Студенты гр. 5209 |
|
Хабибулин А.Р. Соловьев В.А. Мирзоалиев З.Э. |
Преподаватель |
|
Киселев А.С. |
Санкт-Петербург
2018
Цель работы. Исследовать прохождение лазерного излучения через многоволоконный световод, оптические потери в световоде, трансформацию распределения излучения в сечении лазерного пучка после световода.
Описание лабораторной установки
Установка состоит из газоразрядного лазера, укрепленного на оптической скамье соосно с входным торцом световода (рис. 1). Поворотный столик П1 обеспечивает изменение угла издания лазерного пучка на входной торец световода. Мощность пучка, отраженного от входного торца световода Ротр регистрируется фотоприемником ФП1 и измерительным прибором ИП1. При необходимости зарегистрировать полную мощность излучения лазера Рвх фотоприемник ФП1 устанавливается перед световодом. Мощность пучка, прошедшего световод Рвых, регистри-руется тем же фотоприемником ФП1, устанавливаемым вплотную к выходному торцу световода. Снятие радиального распределения интенсив-ности в поперечном сечении выходного пучка производится с помощью перемещаемого подвижкой П2 фотоприемника ФП2 с малым диаметром приемного окна.
Рис. 1. Структурная схема лабораторной установки
Оценка степени пространственной когерентности излучения производятся с помощью дифракционной структуры Д, устанавливаемой либо на пути прямого лазерного пучка перед световодом, либо – прошедшего световод.
Обработка результатов
Мощность излучения лазера Pвх=536
Таблица 1.
ϕ |
Pотр,отн.ед |
Pвых,отн.ед |
α,дБ |
|
τ |
α |
5 |
16 |
196 |
4,37 |
0,030 |
0,366 |
0,604 |
10 |
15,8 |
193 |
4,44 |
0,029 |
0,360 |
0,610 |
15 |
15,8 |
170 |
4,99 |
0,029 |
0,317 |
0,653 |
20 |
16,3 |
117,1 |
6,61 |
0,030 |
0,218 |
0,751 |
25 |
17,8 |
81,7 |
8,17 |
0,033 |
0,152 |
0,814 |
30 |
20,2 |
42,1 |
11,05 |
0,038 |
0,079 |
0,884 |
35 |
21,2 |
14 |
15,83 |
0,040 |
0,026 |
0,934 |
40 |
24 |
5,7 |
19,73 |
0,045 |
0,011 |
0,945 |
45 |
29,2 |
1,8 |
24,74 |
0,054 |
0,003 |
0,942 |
50 |
32,4 |
1,7 |
24,99 |
0,060 |
0,003 |
0,936 |
55 |
38,4 |
1,7 |
24,99 |
0,072 |
0,003 |
0,925 |
60 |
48,5 |
1,6 |
25,25 |
0,090 |
0,003 |
0,907 |
65 |
59 |
1,6 |
25,25 |
0,110 |
0,003 |
0,887 |
70 |
75,9 |
1,5 |
25,53 |
0,142 |
0,003 |
0,856 |
75 |
99,2 |
1,5 |
25,53 |
0,185 |
0,003 |
0,812 |
80 |
118,7 |
1,5 |
25,53 |
0,221 |
0,003 |
0,776 |
Пример расчета для α, τ при φ=20:
α = 10*lg(Pвх/Pвых)= 10*lg(536/117,1)= 6,61 дБ
τ= Pвых/Pвх=117,1/430=0,218
= Pотр/Pвх=16,3/536=0,03
α=1-τ-ρ=1-0,218-0,03=0,751
Рис. 2. Зависимость отраженной и входной мощности от угла падения луча.
Рис. 3. Зависимость коэффициента потерь от угла падения луча в дБ.
Рис. 4. Зависимость коэффициента потерь от угла падения луча.
Рис. 5. Зависимость коэффициента отражения от угла падения луча.
Рис. 6. Зависимость коэффициента пропускания от угла падения луча.
Построение зависимостей для нормального и наклонного падения луча.
Таблица 2
ϕ |
0 |
ϕ |
10 |
ϕ |
20 |
Pвых |
X,мм |
Pвых |
X,мм |
Pвых |
X,мм |
0,5 |
40 |
0,8 |
37 |
0,9 |
35 |
5,6 |
41 |
1,5 |
40 |
1,1 |
37 |
8,4 |
43 |
1,7 |
43 |
0,9 |
40 |
6,1 |
44 |
1,5 |
46 |
0,9 |
44 |
2,7 |
45 |
2,8 |
47 |
1 |
47 |
0,6 |
46 |
1,7 |
48 |
0,9 |
50 |
0,2 |
47 |
0,2 |
50 |
1,1 |
52 |
|
|
|
|
0,6 |
54 |
Рис. 7. Зависимость распределения интенсивности в поперечном сечении выходного пучка для нормального падения входного луча.
Рис. 8. Зависимость распределения интенсивности в поперечном сечении выходного пучка для наклонного падения входного луча φ=10.
Рис. 9. Зависимость распределения интенсивности в поперечном сечении выходного пучка для наклонного падения входного луча φ=30.
Вывод: В ходе лабораторной работы были исследованы: прохождение лазерного излучения через многоволоконный световод, оптические потери в световоде, трансформация распределения излучения в сечении лазерного пучка после световода.
Отраженная мощность увеличивается с возрастанием угла падения входного луча, а выходная мощность уменьшается.
При нормальном падении излучения на входной торец световода "входное" излучение без искажения передается на выход световода; при наклонном падении излучения на отдельное волокно выходной поток из него в значительной мере концентрируется по краям, формируя в итоге светящийся конус. При сложении излучения многих волокон выходной поток, начиная с определенного расстояния, будет иметь в поперечном сечении вид кольца с возрастающим в направлении распространения радиусом.
Таким образом, при нормальном падении лазерного пучка в выходном излучении качественно сохраняется вид радиального распределения интенсивности. Оно имеет вид светящегося круга со слабый кольцевым фоном. При наклонном падении яркий светящийся круг на выходе световода переходит в кольцо со слабым фоном.