- •1. Движение. Виды движений. Описание движения. Система отсчета.
- •2. Траектория движения. Пройденный путь. Кинематический закон движения.
- •14. Центр масс системы материальных точек.
- •3. Скорость. Средняя скорость. Проекции скорости.
- •4. Ускорение. Понятие нормального и тангенциального ускорения.
- •5. Вращательное движение. Угловая скорость и угловое ускорение.
- •6. Центростремительное ускорение.
- •7. Инерциальные системы отсчета. Первый закон ньютона.
- •8. Сила. Второй закон Ньютона.
- •9. Третий закон Ньютона.
- •10. Виды взаимодействий. Частицы переносчики взаимодействий.
- •11. Полевая концепция взаимодействий.
- •12. Гравитационные силы. Сила тяжести. Вес тела.
- •13. Силы трения и упругие силы.
- •15. Закон сохранения импульса.
- •16. Момент силы относительно точки и оси.
- •17. Момент инерции твердого тела. Теорема Штейнера.
- •18. Основное уравнение динамики вращательного движения.
- •19. Момент импульса. Закон сохранения момента импульса.
- •20. Работа. Вычисление работы. Работа упругих сил.
- •21. Мощность. Вычисление мощности.
- •22. Потенциальное поле сил. Силы консервативные и неконсервативные.
- •23. Работа консервативных сил.
1. Движение. Виды движений. Описание движения. Система отсчета.
Механическим движением тела (точки) называется изменение его положения в пространстве относительно других тел с течением времени.
Виды движений:
А) Равномерное прямолинейное движение материальной точки: Начальные условия
Б) Равноускоренное прямолинейное движение материальной точки:. Начальные условия
В) Движение тела по дуге окружности с постоянной по модулю скоростью:
Г) Гармоническое колебательное движение. Важным случаем механического движения являются колебания, при которых параметры движения точки (координаты, скорость, ускорение) повторяются через определенные промежутки времени.
Описания движения. Существуют различные способы описания движения тел. При координатном способе задания положения тела в декартовой системе координат движение материальной точки определяется тремя функциями, выражающими зависимость координат от времени:
x=x(t), y=у(t) и z=z(t).
Эта зависимость координат от времени называется законом движения (или уравнением движения).
При векторном способе положение точки в пространстве определяется в любой момент времени радиус-вектором r=r(t), проведенным из начала координат до точки.
Существует еще один способ определения положения материальной точки в пространстве при заданной траектории ее движения: с помощью криволинейной координаты l(t).
Все три способа описания движения материальной точки эквивалентны, выбор любого из них определяется соображениями простоты получаемых уравнений движения и наглядности описания.
Под системой отсчета понимают тело отсчета, которое условно считается неподвижным, систему координат, связанную с телом отсчета, и часы, также связанные с телом отсчета. В кинематике система отсчета выбирается в соответствии с конкретными условиями задачи описания движения тела.
2. Траектория движения. Пройденный путь. Кинематический закон движения.
Линия, по которой движется некоторая точка тела, называется траекторией движения этой точки.
Длина участка траектории, пройденного точкой при ее движении, называется пройденным путем.
Изменение радиус- вектора с течением времени называют кинематическим законом: При этом координаты точек будут являться координатами по времени:x=x(t), y=y(t) и z=z(t).
При криволинейном движении путь больше модуля перемещения, так как длина дуги всегда больше длины стягивающей её хорды
Вектор, проведенный из начального положения движущейся точки в положение ее в данный момент времени (приращение радиус-вектора точки за рассматриваемый промежуток времени), называется перемещением. Результирующее перемещение равно векторной сумме последовательных перемещений.
При прямолинейном движении вектор перемещения совпадает с соответствующим участком траектории, и модуль перемещения равен пройденному пути.
14. Центр масс системы материальных точек.
Центр масс двух материальных точек А и В массами m1 и m2, называется точка С, лежащая на отрезке, соединяющем А и В, на расстоянии l1 и l2 , обратно пропорциональных массам точек.
Умножим наm1, а второе уравнение на m2 и складываем:
, где R радиус-вектор центра массы 2-х тел., гдеМ – полная масса системы.