книги / Методы оценки трещиностойкости конструкционных материалов
..pdfИспользуя выражение (11.83), интегральное уравнение (11.80) преобразуем к виду
ф(0 = |
------— л-^)СГо |
[V е2 — с2 + |
~ |
arcsin |
----- -у- cj — |
|
||||
__ . |
v) Р |
I |
(1 |
v) °0 |
/г2 |
-,2\ |
|
2<То(1 |
v) /т/Та *2_ |
|
ярсД* |
i |
^ |
|
Vе |
— с ) ----------Hji------КУ 6 |
|
||||
— У с2 — *2) |
|
4 (1 — у) а0 |
1‘ |
Кг (у) |
Г |
elj (еу) |
elj (су) |
X |
||
|
|
|
J |
Ii(v) |
[ |
У |
У |
|||
|
|
|
|
|
|
х р г 1ch до]^+4 -^ w |
] i M |
r х |
О |
О |
|
X р sh (су) — у ch (<у)| ch (ху) dydx. |
(11.84) |
|
Сделав замену переменных |
|
(11.85) |
t = 4 ; х = crii |
|
интегральное уравнение (11.84) запишем в безразмерной форме
|
Ф (СЮ = |
|
|
J ф (сг|) F (|, л) *1. |
|
(Н.86) |
|||
где |
|
|
|
|
о |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с. |
2(1 — у ) Р |
( 1 - у ) р , ( < Р - < ф |
2^ 1 - |
у) ст0 |
|||||
1 |
|
|
|
|
2^ / ) |
|
|
Я|х£) |
|
X (-4-V rd, - 4 |
+ - ^ - n r cs i n - | - - - ^ -----K d2- d ? i 2 + |
||||||||
_l_ /? 1/ГГГТг\ |
4 (1 — у) а0 |
Г |
X, (v) |
Г |
eMei/) |
с/х (су) 1 |
|||
+ l V 1 |
* ) |
|
— |
] |
“ м Г |
Г |
^ --------- у |
J |
|
|
|
|
|
О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(И .87) |
а ядро F (£, г]) определяется соотношением (11.29).
Уравнение (11.86) решаем методом последовательных прибли жений. За нулевое приближение примем
Ф(0) (eg) = (g). (Н.88)
Для вычисления нулевого приближения с заданной точностью разложим в (11.87) функции 1г (еу), 1Х (су), sh (су), ch (tcy) в ряды по аргументам с точностью до малых величин 0 (е8, с8). На основании этого, а также осуществляя необходимые преобра зования и вычисления, получаем следующую приближенную
формулу: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
<р«(eg - |
М + too^ ~ --(K < p -< if{! - <i,V l = ? ) - |
|
||||||||||||
- |
(' l |
Z — |
{ B ‘ V |
- |
'■ ) |
( T |
- |
51) |
+ В г |
<‘ s - |
«■) [ - Й - ( - Г |
- |
E j + |
|||
|
+ |
4 - (e> + |
if) (4 - - ! |
’) ] + |
Й [ т £ г |
<** - |
if) (4-- |
r) + |
|
|||||||
+ -£ -< *- «•)(-Г- |
sj + W |
|
<s*-''*>(4-■-p)l}+ 0<* ’’>•< |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(11.89) |
где |
коэффициенты |
B\ |
определяются |
из |
соотношений |
(II.33), |
||||||||||
а величина |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d2a0 |
aresm J i ____ 2Р |
\ |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
di |
J* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(11.90) |
|
Подставив |
в |
(11.89) |
значение В, из |
(11.33), |
после |
несложных |
|||||||||
вычислений получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
ф<°) (ci) = м + |
-2-(^=д-)-°- |
(Kd2- ^ |
- а, V i = f ) - |
|
|||||||||||
~ |
{1щ Т ° - |
{ ( - f - |
d>)(0’2656 - |
° ’7968^ |
с3 - |
с5 [(-а г - |
dl) * |
|||||||||
|
X (0,0200 — 0,1000|4) + |
^ |
- |
d.'j (0,0500 — 0,1500|2)] + |
||||||||||||
|
+ с7 [(■ § - - |
d,) (0,0030 - |
0,0207ge) + |
^ |
- |
d^ (0,0155 - |
||||||||||
|
|
- 0,0777^) + |
|
|
- di) (°.°129 - |
0,0388g*)|J. |
(11.91) |
Интегральное уравнение (11.86) решаем с точностью до малых величин 0 (е8, с8). Для достижения такой точности необходимо вычислить первое приближение, так как члены второго прибли жения начинаются с малых величин порядка е8 и с8. Первое при
ближение получим, подставив значение ср(0) (с£) из (11.91) в урав нение (11.86), т. е.
1 |
|
Ф(1) (с1) = Ф(0) (с1) + [ Ф(0) (СГ|) F (£, Т]) dr\. |
(11.92) |
о |
|
Интеграл в соотношении (11.92) вычисляем следующим образом. Ядро F (|, т]) представляем рядом по формуле (11.34) и перемно жаем с соотношением (11.91). Почленное интегрирование полу-
ченного выражения приводит к равенству
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
J ф<°> (сто F (g, п) df] = |
_ 2 ^ - ^ - |
[с3 (0,1691 — 0,5073g2) + |
||||||||
+ с5 (0,0551 — 0,1274|2— 0,0637£4) + с7 (0,0282— 0,0396£2 - |
||||||||||
— 0,0659g4 — 0,0132£6)] + |
|
|
|с5(1 — 3£2) |
х |
||||||
X ^0,0212 - 0,0318 -| |
-j + с7 (0,2000 — £4) ^0,0330 — 0,0495 |
+ |
||||||||
+ |
с7 (1 — 3|2) ^0,0087 - |
0,0060 ~ |
- |
0,0087 |
|
— |
|
|||
- |
2 2 - arcsin 2k - |
с5- (i _ |
3|2) ^0,0425 — 0,0318 |
j + |
|
|||||
+ с7 (0,2000 - |
£4) ^0,0659 — 0,0495 |
j + с7 (1 - |
3£2) Jo,0132 — |
|||||||
|
|
d* |
+ с3 ( - J - - dx) (0,2656 — 07968£2) -\- |
|
||||||
— 0,0082 —j- |
|
|||||||||
+ с5Jo,0867 ~ |
- |
0,0700йг + 0,1500^2 + 0,1000^4 — |
|
|||||||
— 0,2000 |
12 — 0,1000 22_ |4) + с7 Jo,0444 22- _ 0,03Ш Х+ |
|||||||||
+ 0,0388^2 + 0,0777^4 + 0,0207^» - |
0,0621 2k- g*_ |
|
||||||||
|
-0 ,1 0 3 6 |
- j - l * — 0,0207 |
g«JJ + 0 (c8). |
(11.93) |
||||||
Решение интегрального уравнения (11.86) с оговоренной точ |
||||||||||
ностью можно представить так: |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
ф (ф = ф(1)(сН)+0(с8). |
|
|
(11.94) |
|||||
Подставляя |
(11.91) |
и (11.93) в соотношение (11.94), получаем |
||||||||
Ф(eg = |
М — |
2 (* ~ |
Р [с3(0,1691 — 0,5073£2) + |
с5 (0,0551 - |
|
|||||
— 0,1274£2 — 0,0637|4) + с7 (0,0282 — 0.0396?2 — 0,0659g4 — |
|
|||||||||
—0,01326»)] + |
|
{2 lSd2 — dff2 - |
Z d ^ r ^ |
+ V dF^dl х |
X j^c6 (1 — 3g2) ^0,0212 - 0,0318 -| -j+ c7 (0,2000 - £4) ^0,0330 —
- 0,0495 |
j + |
с7 (1 - |
3£2) ^0,0087 — 0,0060 4Л*- O’OOS? |
||||
— - J - arcsin A - jс5 (1 - |
3£2) ^0,0425 — 0,0318 |
j + |
c7 (0,2000 |
||||
— £4) ^0,0659 — 0,0495 |
+ с7 (1 — 3g2) ^0,0132 — 0,0082 - A j + |
||||||
d2 |
c5(1 - |
3£2) ^0,0667— 0,0500 - A j + |
c7(0,2000— |4) x |
||||
di |
|
|
|
|
|
|
|
|
X (0,1036 - |
0,0777 d2 |
) + |
с7 (1 - |
3£2) x |
|
|
|
|
X (0,0207 — 0,0129 |
d4 |
+ 0 (c8). |
(11.95) |
||
|
|
|
|
4 |
|
|
|
Соотношения (11.64), (11.66), (11.68), (11.85), (11.95) дают реше ние парных уравнений (11.62).
3. Определение нормальных напряжений, перемещений и пре дельного значения внешних нагрузок. Растягивающие напряже ния о 2 (г, 0), которые возникают в области перешейка трещины, аналогично предыдущему (см. параграф 2 настоящей главы) можно определить по формуле
аг (г, 0) = |
- 4 |
-------- |
Ф (<) tdt |
(11.96) |
||
' |
|
1 — V |
pdp J |
у 12 — Р2 |
|
|
Делая замену переменной |
t = |
e\, |
|
(11.97) |
||
|
|
|
|
|||
соотношение (11.96) приводим к такому виду: |
|
|||||
|
Pdi |
|
_ Л |
1 |
(с|) <% |
|
аг (г, 0) -■ |
|
г |
|
|||
2 (1 — v) |
rdr |
»«■ |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 < 2г < d±. |
|
(11.98) |
||
После подстановки в |
(11.98) |
значения ср (с£) из |
равенства |
(11.95) и осуществления необходимых преобразований получим
а* (г, 0) = |
------- 4 |
\Р (1 — 0,3382с3 — 0,1359с5 — |
|||
|
яd iV d\ — 4r2 L |
|
|
|
|
— 0,0904c7) + d2a0( - |
0,7854 |
+ |
0,0667c5 + |
0,0621c7) + |
|
+ Q0d, V d 2 — d\(— 0,5000 + |
0,0212c5 + |
0,0220c7) + |
|||
+ Лт0 aFcsia - A |
(0,5000 — 0,0424c5 |
— 0,0395c7) -----J - a 0 (0,0500c5+ |
|||
|
|
|
|
|
dj |
4 - <r0 arcsin A - (0,0318c6 + |
0,0198c7) —0,0129 |
a0c7 — |
||
— 0,0082c7 |
cr0] /d 2 — d® + |
0,0082c7 - J - a0 x |
|
|
|
X arcsin - y - |
+ |
0 (1). |
(11.99) |
Равенство (11.99) и есть искомая величина нормальных напряже ний в перешейке трещины при 2г < dx.
Для нахождения области предразрушения в окрестности конту ра трещины поступим следующим образом. Выразим величины d±и с, входящие в выражение (11.99), через величину зоны предраз рушения х0 (см. рис. 7, а) и диаметры контуров трещины d и D:
d1 = d( 1 — а); с = е (1 — а); а = ^ ~ . |
(11.100) |
На основании соотношений (11.100), а также соответствующих преобразований и вычислений равенство (11.99) примет вид
nd(1 — а) у (1 — a)2 d2— 4г2 [Р (1 — 0,3382е3 —
— 0,1359еб — 0,0904е7) — 1,8007Р0 |/а + Ра (1,0146е3 +
+ 0,6795еб + 0,6331е7) + Р 0a V a (1,0504 — 0,2040еб —
— 0,2533е7) — Ра2(1,0146е3 + 1,3590еб + 1,8992е7) +
+ Р 0a2 V a (— 0,2137 + 0,8052еб + 1,4062е7) + Ра3(0,3382е3 +
+ 1,3590е5 + 3,1654е7) + Р0а3 V * (— 0,0282 — 1,2541е6 —
— 3,3681е7) + 0 (е8)], |
(11. 101) |
В соответствии со свойствами бк-модели (см. параграф 2 гл. I) линейный параметр х0, характеризующий величину области пред разрушения в плоскости расположения трещины, должен быть таким, чтобы значение нормальных напряжений аг (г,\0) было ко нечным в области перешейка трещины. Как следует из формулы (11.101), напряжения oz (г, 0) будут ограничены, если выражение в квадратных скобках этой формулы равно нулю. На основании этого для приближенного нахождения параметра 2х0 = da, опре деляющего зону предразрушения, получим уравнение
Р (1 _ 0,3382е3 — 0,1359е5 — 0,0904е7) — 1,8007Р0 V а +
+ Ра (1,0146е3 + 0,6795е6 + 0,6331е7) + Р0а / а (1,0504 —
+ Р0аг 1/а (— 0,2137 + 0,8052е5 + 1,4062е7) + + Ра3(0,3382е3 + 1,3590е5 + 3,1654е7) +
+ Р0а3 V а (— 0,0282 — 1,2541е — 3,3681е7) = 0. (11.102)
Так как величина а < 1, то уравнение (11.102) решаем методом последовательных приближений. Для этого соотношение (11.102)
представим в |
виде |
У а = <р (а), |
(11.103) |
||
|
|
|
|
||
где |
ф (а) = |
Ыг (0,5553 — 0,1878е3 — 0,0755е5 — 0,0502е7) + |
|||
|
|||||
+ |
N1а (0,5634е3 + 0,3774е5 + 0,3533е7) — |
а2 (0,5634е3 + |
|||
|
+ |
0,7547е5 + |
1,0547е7) + ^ а 3 (0,1878е3 + |
0,7547е5 + |
|
|
+ |
1,7579е7) + |
а [/а (0,5833 — 0,1133е5 — 0,1409е7) + |
||
|
|
+ |
а21 /а (— 0,1187 + 0,4472е5 + 0,7809е7) + |
||
+ |
а31 /а (— 0,0157 — 0,6965е5 — 1,8704е7), |
= - £Г-0< 1 . |
|||
За нулевое приближение в данном случае принимаем величину |
|||||
(У а )0= |
Nj, (0,5553 — 0,1878е3 — 0,0755е6 — 0,0502е7). (11.104) |
Тогда для определения первого приближения необходимо про
делать следующую операцию: |
|
||
|
|
(^ a )i = 9 [0/a)o]- |
(11.105) |
Повторяя данный процесс три раза, получаем, что |
|||
У а = |
Nt (0,5553 — 0,1878е3 — 0,0755е5 — 0,0502е7) + N\ (0,0999 + |
||
+ |
0,0725е3 + |
0,0563е5 — 0,0832ee + 0,0578е7) + |
N\ (0,0476 + |
+ |
0,0222е3 + |
0Д032е5 + 0,0243ев — 0,0087е7) + |
N\ (0,0295 + |
+ |
0,0118е3 + |
0,0014е5 — 0,0029е6 — 0,0006е7) + |
0 (N\). (11.106) |
Используя аналитическую зависимость (11.100) между величи нами а и х0, а также соотношение (11.106), получаем такую формулу для установления протяженности зоны предразрушения:
х0= |
dN\ [0,1542 — 0,1043е3 — 0,0419е5 + |
0,0176е6 — 0,0279е7 + |
||
+ |
N\ (0,0555 + |
0,0215е3 + |
0,0238е8 — 0,0598е + 0,0271е7) + |
|
+ |
N\ (0,0314 + |
0,0106е3 + |
0,0038е5 + |
0,0037е* — 0,0014е7) + |
+ N\ (0,0106 + О.ООЗЗе3 + 0,0008е5 — 0,0019ев) + 0 (Лф]. (11.107)
Нормальные перемещения иг (г, 0) точек поверхности трещины определяем аналогично, как и в предыдущем параграфе, по фор
муле (11.37). При этом для вычисления величины и^ (г, 0) исполь зуем соотношения (11.61), (11.64), (11.66), (11.68). В результате ряда преобразований и вычислений найдем значение
|
|
D * |
|
Г |
^ |
|
/o K " l “ ) cos(v) |
I |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
— |
|
] « |
- |
п |
|
\ „ п |
е |
Г |
|
|
Jo <Ч«*) J0 (Лп |
|
1 |
(11.108) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где 21< 2г < |
2). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Функцию / 0 (Цпх) представим известным [15] интегральным раз |
|||||||||||
ложением по |
формуле |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
^ |
пno (Vi |
гЛ |
|
|
(11.109) |
|
|
|
|
|
|
|
|
dt. |
|
|
|
Учитывая соотношения (11.15) и (11.109), выражение (11.108) |
|||||||||||
можно записать в таком виде: |
|
|
|
|
|
|
|
||||
(г, 0) - |
-§■ j |
ф (0 [ |
■ |
D |
- L (t. |
- £ - ) ] d t - |
|||||
(1 — v) a0D |
( х Г ——-1- |
■ [ — |
- ■D |
-----b ltx, |
dtdx, |
||||||
n\l |
J |
J |
V i - t 2 |
[ |
У 4 г 2 - П |
2хЧ2 |
\ |
D |
j\ |
||
|
c |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
(11.110) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где d±< 2dr < D.
Подставим значение и^ (г, 0) из равенства (11.110), а также определяемую формулой (11.83) величину X в соотношение (11.37). После осуществления необходимых преобразований и вычислений получим
(г. 0) - (У ^ = Щ + arcsinА - - -2 2 -) +
+ |
Ц -У )Р |
| (1 - |
v) a.D j |
sh ш |
[d t ы _ c h ш , iy + |
^ |
2]xdi |
i " |
ЛЦС |
|
|
|
C |
oo |
|
|
|
|
+ -JT ( Ф (*) J |
fity)- ch (ХУ) [7« (РУ) — |
- 7 f sh ^ )] dydx + |
0 0
j |
D |
с |
, ч |
dx |
|
(1 - V) a0D |
e |
1 |
С |
|
|
dtdx |
|||||
|
|
|
|
x2 |
|
яр |
M VT=t2Y P2 — *2z2 |
|
|
|
|
|
|
8 |
1 oo |
c |
0 |
|
|
|
2(1„.r,D |
|
|
|||
|
|
|
Н |
К м п - ”* I ° w d»dtdx' <iwlI) |
||||
|
|
|
|
|
c |
0 0 |
|
|
где |
p = |
2r/D\ |
dx < 2r < |
Z>. |
|
|
|
|
|
Вычислим нормальные перемещения точек внешнего контура |
|||||||
(2г = /)) |
трещины. Для этого в формуле (11.111) положим р = 1 |
|||||||
и вычислим такие интегралы: |
|
|
_
Лх =
(1 — у) PQZ) |
Г |
К1 |
Г sh {су) |
|
|
П\1 |
С |
*i(y(у) |
f |
[e/i (еу) — с /х (су)] — |
|
.) |
Wi(l/) |
\ |
|||
|
е1
|
|
- |
- |
|
dfctojjdy; |
( Н. 112) |
|
|
|
|
с |
0 |
|
|
|
|
|
С |
оо |
|
|
|
|
Л2= X |
f ф |
f'ty) ch |
[/. W ~~^~sb(С^1 dVdX' (п-113 |
||||
|
|
0 |
6 |
|
|
|
|
Л - |
D |
г ........ |
<** |
(1 — у) СГ0О |
г |
|
dtdx |
3 |
2 j Ф( |
V I — |
»Ч* |
J |
J /1 - <*/1 —г2х2 |
||
|
|
|
|
|
с |
0 |
(11.114) |
|
|
|
|
|
|
|
На основании работы [24] внутренние интегралы в соотношении (11.112) будут иметь вид
8 1
f * \ - у = г dtdx = ~w[e/l to) - с/1(^)Ь (И-115
с0
Врезультате этого равенство (11.112) примет вид
Л1 = |
(1 — у) ОдР |
1 1 Ш [е11 № ) - clх (су)1 [ - ^ - /о (у)] dy. |
яр |
||
|
|
(11.116) |
В соотношении (11.116) функции 1Х(гу),11 (су), sh (q/) и / 0 (г/) представим в виде рядов, а величины dx и с заменим их значениями через d и е по формулам (11.100). На основании этого, а также со отношений (II.33) и (11.43) интеграл Лх можно окончательно записать так:
Лх = (1 ~~2^ °°d [а (— 0,4436е + 0,0382е3 + 0,0234еБ+ 0,0539е7) +
+ а2 (0,2217е — 0,3123е3 — 0,1784е5 — 0,2870е7) + 0 (а3; 88)j.
Представим в соотношении (11.113) функции ch (ху), 10 (у), sh (су) в виде рядов и сделаем замену х = eg. В результате полу чим
Л, = А_ Г m(ct) у |
у |
f |
Ki (у) |
Ш 2п[ |
У* |
(су )2ft |
||||||
\dyd£. |
||||||||||||
п |
J |
v l & 2 l 2 l |
} |
Ii ( |
(2га)! I |
22ft (И), |
||||||
|
пО |
пь |
|
|
ЛУ) |
(2л)I |
2^ (kip |
(2* + 1)!. |
||||
|
71=0 |
Яh=0 По |
|
|
|
L |
х' |
'7 |
J |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(11.118) |
|
Используя соотношения (11.33) и (11.43), равенство |
(11.118) при |
|||||||||||
ведем к виду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Л2 = |
. |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-^ -{ф (е| ) [0,6989 — 0,4172с2 — 0,0314с1 — 0,0046св + |
||||||||||||
|
|
О |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
с%2(0,7524 — 0,3143с2 — 0,0976с4) + |
с4£4 (0,6609 — |
||||||||||
|
|
— 0,1627с2) + 0,5619с6£6 + 0 (с8)] d|. |
(11.119) |
|||||||||
На основании соотношений (11.95), (11.100) для вычисления ин |
||||||||||||
теграла Л2 получим приближенную формулу |
|
|
||||||||||
Л2 = |
2(1~ v) |
{— -J- [0,0708е — 0,0168е3 — 0,0004еБ— |
||||||||||
— 0,0034ев + 0,0011е7 + |
а (О.ОЗЗбе3 + |
0,0016еБ+ |
0,0170е« — |
|||||||||
— 0,0066е7) + а2 (— 0,0168е3 — 0,0024еБ— 0,0340ee + |
0,0165e7)J + |
|||||||||||
+ |
|
[а (0,4449е — 0,0261е3 + |
0,0377вБ+ 0,0391 е7) + |
|||||||||
+ |
а2 (— 0,2225е + |
0,3048е3 + |
0,0458еБ— 0,0273е7) + |
|||||||||
+ а У а (— 0,1917е3 — 0,1220еБ— 0,1094е7) + |
а2 / а (0,0726е3 + |
|||||||||||
|
|
+ 0,0576еБ+ |
0,1124е7)] + |
0 (а3; |
е8) ] . |
(11.120) |
||||||
В соотношении |
(11.114) |
сделаем |
замену |
переменных х = eg |
и подставим в него значение ф (с£) по формуле (11.95), используя зависимости (11.100). В результате этого, а также в результате соответствующих преобразований и вычислений для определения интеграла Л3 получим приближенную формулу
Л3 = |
-2(1~ v) |
|-----L [0,1592е + 0,0265е3 + 0,0119еБ— 0,0036е* + |
||
+ |
0,0071е7 + |
а (— 0,0530е3 - 0,0476еБ+ 0,0180е« — 0,0426е7) + |
||
|
+ |
а2 (0,0265е3 + 0,0714еБ— 0,0360ев + |
0,1065е7)] + |
|
|
+ |
|
V a [а (— 0,2000е3 — 0,1801еБ- |
0,1608е7) + |
|
+ |
а2(0,1900е3 + 0,3872е5 + 0,5387е7) ] + 0 ( а 3; е8), (11.121) |
|
В выражении |
|
|
|
Л4 |
(1 — V) д„ |
( K ^ - ^ + -^ -a rcsm -^ |
nd* \ |
Р { 1 - У ) |
|
4ц |
|
2di ) |
|
(11 . 122)
заменим величину d± ее значением по формуле (11.100). В резуль тате получим
Л4 = ± = Z - |
|
|
(1 + |
а + |
а?) + - й ! У а (0,9428а + 0,8014а2) + |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
+ 0(об»)]. |
|
|
|
(11.123) |
|
|
Подставляя |
значения |
(11.117), |
(11.119), |
(11.121) |
и (11.123) |
||||||
в (11.111), при 2г = D находим |
|
|
|
|
|
|||||||
щ ( 4 - , ° ) = |
" (1 ~^v) |
{# ! [0,25 — 0,23е — 0,0096е3 — 0,0115е5 + |
||||||||||
+ |
0,0070ев — 0,0082е7 + |
а (0,25 + 0,0192е3 + 0,0460е6 - |
0,0350s9 + |
|||||||||
|
+ 0,0492е7) + |
а2 (0,25 — 0,0096в3 — 0,0690е5 + 0,0700s9 — |
||||||||||
|
— 0,1230s7)] + а (0,0004s + |
0,0038s3 + |
0,0194s8 + 0,0296s7) — |
|||||||||
- |
a V a (0,3001 + |
0,1247s3 + |
0,0962s5 + |
0,0892s7) — a2 (0,0002e + |
||||||||
|
+ 0,0024s3 + |
0,0422s5 + |
0,1000s7) + |
a2 / a (— 0,2551 + |
||||||||
|
+ 0,0836s3 + 0,1416s5 + 0,2073s7) + |
0 (a3; s8) ) , |
(11.124) |
|||||||||
|
На основании соотношений (11.107) и (II.100) равенство (11.124) |
|||||||||||
можно представить в виде |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
иг (-J -. о) = |
— - Г2^ |
a°d- Ml [0,2500 — 0,2300s — 0,0096s3 — |
|||||||||
|
- 0,0115s5 + |
0,0070s9 — 0,0082s7 + |
Nx(0,0001s + 0,0012s3 - |
|||||||||
|
— 0,0001s1 + |
0,0060s5 — 0,0008s9 + |
0,0091s7) + |
Nl (0,0257 — |
||||||||
|
— 0,0155s3 - |
0,0024s5 — 0,0019s9 — 0,0001s7) + |
N* (0,0002s3 — |
|||||||||
|
— 0,0018s5 + |
0,0005s9 — 0,0062s7) + |
N\ (0,0104 — 0,0059s3 — |
|||||||||
- |
0,0028s5 + |
0,0013s9 — 0,0035s7) + N\ (— 0,0017s5 + 0,0001s9— |
||||||||||
|
— 0,0049s7) + Nl (0,0025 + 0,0020s3 + |
0,0012s5 — |
||||||||||
|
|
- 0,0293s9 + |
0,0004s7) + 0 (N}, |
S8)]. |
(11.125) |