книги / Радиопередающие устройства

Основные достоинства платинотрона — широкая				полоса	частот
в усилительном	режиме (до	15 %); высокий	КПД	(до 0,6);	боль­
шая импульсная	и средняя	мощность (до	нескольких тысяч ки­

ловатт в импульсе и до нескольких сот ватт в непрерывном ре­ жиме); малые габаритные размеры и масса. Недостаток — малый коэффициент усиления: 3.

Для осуществления режима самовозбуждения в платинотроне создается дополнительная цепь обратной связи. Это достига­ ется включением на его вход высокодобротного резонатора с по­ глощающей нагрузкой. На выход включаются отражающий эле­ мент и полезная нагрузка. Наличие в цепи обратной связи высо­ кодобротного резонатора обеспечивает высокую стабильность час­ тоты платинотрона, названного в этом случае стабилотроном. Он

широко применяется в качестве	автогенератора СВЧ.	Например,
в бортовых метеонавигационных	РЛС «Градиент»,	«Контур»,

«Гроза», АТСР 22/24, посадочном радиолокаторе РП-ЗГ и др.

4.12. ГЕНЕРАТОРЫ НА ЛАМПАХ БЕГУЩЕЙ ВОЛНЫ

Лампой бегущей волны называют электровакуумную лампу, в которой осуществляется длительное взаимодействие электронного потока с бегущей электромагнитной волной, распространяющейся в нерезонансной колебательной системе. В зависимости от на­ правления движения электромагнитной волны относительно на­ правления движения электронного потока различают лампы пря­ мой волны, называемые ЛБВ, и лампы обратной волны — ЛОВ.

Устройство ЛБВ показано на рис. 4.28. Стеклянный баллон ЛБВ выполнен в виде трубки диаметром 12 см и длиной 20 ...

40 см. Вдоль оси трубки помещена проволочная спираль, диа­ метром 3... 5 мм. На одном конце баллона расположена электрон­ ная пушка, на другом — коллектор. Трубка с обоих концов запая­ на, и внутри создан высокий вакуум. Лампа помещается в латун­

ный цилиндр — экран,			выполняющий роль			наружного провода
коаксиальной	линии,	внутренний			провод которой (в виде спира-
				\вх	СЗС	| Вых
к	А	/	■	■ ■ ! ) ■	» ■ .......
\	1 '
				/7/7		/Г

4 h r

Рис. 4.28. Устройство лампы бегущей волны

ли) выполняет роль замедляющей системы. Поверх экрана распо­ лагается магнитная фокусирующая система, создающая продоль­ ное магнитное поле, фокусирующее электронный поток внутри спирали. Энергия входного сигнала подается через входной вол­ новод к входному концу спирали, а усиленная энергия снимается с волноводного выхода у коллектора.

Принцип действия ЛБВ удобно рассмотреть по этапам.

1. Сначала допустим, что источники питания включены, а сиг­ нала на входе нет. Электронный поток, излучаемый катодом, фо­ кусируется в электронной пушке и устремляется к коллектору с большой скоростью. Внутри спирали имеется только одно про­ дольное магнитное поле фокусирующих катушек. Оно не изменя­ ет энергии электронов, а только удерживает электронный поток в виде тонкого луча. Электроны летят внутри спирали с постоян­ ной скоростью и постоянной плотностью. Колебаний на выходе нет.

2. На вход ЛБВ подается радиосигнал, но источники питания схемы не включены. Нет электронного потока, и нет магнитного фокусирующего поля. Входной сигнал возбуждает в замедляю­ щей системе колебания СВЧ. Они создают в лампе электромаг­ нитное поле, перемещающееся вдоль оси спирали. При согласо­ вании лампы с входным и выходным волноводами вдоль оси спи­ рали распространяется только бегущая волна.

Поскольку спираль является центральной жилой коаксиально­ го кабеля, то бегущая волна проходит по виткам спирали и по­ ступательно перемещается от витка к витку вдоль оси спирали от входа к выходу. При этом фазовая скорость вдоль витков прово­ да почти равна скорости света со, а фазовая скорость поступа­ тельного движения волны вдоль спирали будет меньше во столько оаз. во сколь™ шаг спирали меньше длины витка спирали. Таким образом осуществляется замедление скорости распространения электромагнитной волны вдоль оси ЛБВ, обычно в 10... 30 раз. В этом случае, когда источники питания не включены, мощность сигнала на выходе равна мощности на входе, т. е. усиления сиг­ нала ие происходит. Лампа выполняет роль коаксиального фиде­ ра, в котором электромагнитная энергия распространяется с ма­ лом (замедленной) скоростью.

3. Источники питания схемы включены, и на вход ЛБВ посту­ пает сигнал СВЧ. В этом случае лампа работает в качестве уси­ лителя. Вдоль оси спирали распространяется бегущая волна сиг­ нала н летит тонкий пучок электронов. Вследствие периодической структуры замедляющей системы распространение поля бегущей волны вдоль нее также будет периодическое: области поля, тор­ мозящего электроны, чередуются с областями, ускоряющими их.

При совместном движении электромагнитной волны сигнала и потока электронов происходит группирование электронов в сгуст­ ки. В спираль электроны входят с одинаковой скоростью. Затем те же электроны, которые попадают в тормозящее поле СВЧ, при­ тормаживаются и отстают от тех, которые проходят в местах

нулевого значения продольного электрического поля СВЧ. А те электроны, которые попадают в ускоряющее поле, выходят не­ сколько вперед, догоняя отставшие. При одинаковой скорости волны и электронов такое их взаимодействие будет по всей длине спирали.

Если скорость перемещения электронных сгустков несколько больше скорости волны, то сгустки переместятся в область тормо­ зящего поля, так как в тормозящую область будет влетать элект­ ронов больше, чем вылетать из нее. Одновременно будет продол­ жаться процесс концентрации электронов в сгустках. При таком режиме работы ЛБВ движущиеся электронные сгустки в момен­ ты торможения отдают часть своей энергии полю СВЧ, усиливая его. В результате мощность колебаний на выходе будет больше, чем на входе. Таким образом происходит процесс усиления коле­ баний СВЧ в ЛБВ.

Условие максимального значения коэффициента усиления ЛБВ со спиральной замедляющей системой в зависимости от по­ стоянного ускоряющего напряжения Е а можно получить из следу­ ющих соображений. Для длительного взаимодействия электро­ нов с электромагнитным полем СВЧ необходимо обеспечить усло­ вие фазового синхронизма, т. е. приблизительного равенства ско­ рости электронов v0 фазовой скорости распространения волны вдоль оси спирали: о0 = Оф. Коэффициент замедления волны, рас­ пространяющейся по спирали, равен отношению длины витка к шагу спирали s. Скорость движения электрона

V o = Y (2em)Ea.

Фазовая скорость замедленной волны оФ= CS/ V (2яа)2+ S 2» CS/2na,

где а — радиус витка спирали.

Оптимальное ускоряющее напряжение Еаопт, при котором ЛБВ работает в режиме усиления, определим из условия синхронизма

При s = 1 мм и а = 2 мм £ аопт=1625 В.

Усилители на ЛБВ используют в мощных каскадах передат­ чиков как в непрерывном, так и в импульсном режиме с выход­ ной мощностью в импульсе порядка десятков и сотен киловатт и даже мегаватт. Применяются они также и ,во входных каскадах приемников дециметровых, сантиметровых и миллиметровых волн. КПД усилителей на ЛБВ невысок— не более 10 %.

Важной особенностью усилителя на ЛБВ является его широкополосность. В связи с тем, что в ЛБВ нет резонансной систе­ мы, полоса пропускания усилителя составляет сотни мегагерц при частоте оигнала в несколько тысяч мегагерц. Полоса пропускания в нем ограничивается только переходными и согласующими уст­ ройствами, которые очень широкополосны. Обычно полоса про­ пускания усилителя на ЛБВ составляет 10... 40 % несущей часто­

ты усиливаемого сигнала. Это дает возможность усиливать или генерировать радиоимпульсы очень малой длительности (едини­ цы наносекунд).

Для использования ЛБВ в качестве автогенератора СВЧ не­ обходимо осуществить обратную связь выхода ЛБВ со входом и выполнить условия самовозбуждения: баланс фаз и баланс амп­ литуд. Для выполнения баланса фаз необходимо, чтобы в замкну­ том контуре, состоящем из замедляющей системы и цепи обрат­ ной связи, укладывалось целое число волн. Но такие генераторы из-за ряда недостатков не применяются.

4.13. ГЕНЕРАТОРЫ НА ЛАМПАХ ОБРАТНОЙ ВОЛНЫ

В периодических замедляющих системах электромагнитное поле содержит множество прямых и обратных пространственных гар­ моник, имеющих различные скорости и бегущих по системе в про­ тивоположных направлениях. Скорость и направление движения электронов можно подобрать так, что необходимое для усиления условие синхронизма может выполняться для одной из пространственных гармоник. Таким образом, электронный поток может взаимодействовать как с прямыми, так и с обратными вол­ нами.

Лампа обратной волны является разновидностью лампы бегу­ щей волны. Конструктивно ЛОВ имеет те же элементы, что и ЛБВ. Преобразование энергии в ЛОВ осуществляется так же, как и в ЛБВ: в результате длительного взаимодействия элект­ ронного луча с электромагнитной волной, распространяющейся в

нерезонансной колебательной системе.	Обычно	ЛОВ	работает
на первой обратной пространственной	гармонике,	для	которой
выполняется условие синхронизма.

Различие между лампами в том, что в ЛОВ электромагнитная волна движется навстречу электронному потоку. Схематическое устройство ЛОВ приведено на рис. 4.29. ЛОВ может работать как в качестве усилителя, так и в качестве генератора, но чаще

она используется как автогенератор. При работе	в режиме уси­
ления вход лампы располагается у коллектора,	а выход — у

электронной пушки. Усиливаемый сигнал подается на вход, и его волна движется навстречу электронному потоку. При движении их происходит группирование электронов в сгустки. Концентрация электронов в сгустках нарастает к выходу лампы, достигая мак­ симального значения у начала электронного потока. Процесс группирования электронов принципиально не зависит от направ­ ления движения волны относительно направления электронного потока. Передача энергии полю СВЧ происходит при движении электронов в тормозящих полуволнах поля СВЧ.

Для эффективного взаимодействия скорость электронного потока v0 так же, как и в ЛБВ, должна немного превышать ско­ рость волны вф.

- Ео +

Рис. 4.29. Схема конструкции и лампы обратной волны

Генераторные ЛОВ отличаются от усилительных отсутствием высокочастотного входа; выход же располагается, как и у уси­ лительных ЛОВ, — у электронной пушки. Вследствие того что в лампе обратной волны энергия поля СВЧ нарастает в направле­ нии, обратном движению электронного потока, через электронный поток осуществляется внутренняя обратная связь и часть энергии волны возвращается электронному потоку, что способствует са­ мовозбуждению. При определенной скорости движения электрон­ ного потока обратная связь становится положительной, т. е. вы­ полняется баланс фаз. А скорость электронного потока определя­ ется ускоряющим напряжением. Второе условие самовозбужде­

ния— баланс	амплитуд — достигается	подбором тока электрон­
ного потока.	При некотором значении	тока электронного луча

происходит самовозбуждение. Мощность возникших колебаний оп­ ределяется током электронного луча.

Важным достоинством ЛОВ является возможность электрон­ ной перестройки частоты колебания в широком диапазоне изме­ нением ускоряющего напряжения. Обычно диапазон электронной перестройки ЛОВ бывает около 30... 40 % средней частоты гене­ рируемых колебаний. Частота генерируемых колебаний ЛОВ не зависит от характера внешней нагрузки, так как в ЛОВ нет ре­ зонансной колебательной системы.

Лампы бегущей — прямой	и обратной — волны подразделя­
ются на две основные группы,	различающиеся направлением и

назначением постоянного магнитного поля: типа О и типа М. В лампах типа О постоянное магнитное поле продольное, оно на­ правлено вдоль электронного потока и предназначено только для фокусировки прямолинейного электронного потока. В лампах ти­ па М постоянное магнитное поле — поперечное, оно направлено перпендикулярно постоянному электрическому полю.

В аппаратуре гражданской авиации лампы бегущей и обрат­ ной волны используют в качестве генераторов и усилителей не­ прерывных и импульсных колебаний в диапазонах дециметровых,

сантиметровых и миллиметровых волн. Широкополосность этих приборов дает возможность генерировать и усиливать импульсы очень малой длительности — до 0,001 мкс. А это часто бывает необходимо в устройствах радиолокации и многоканальной связи.

4.14. КВАНТОВЫЕ ГЕНЕРАТОРЫ

Общие сведения. Для создания электромагнитных колебаний СВЧ в квантовых генераторах используется внутренняя энергия микро­ частиц — атомов, молекул, ионов.

Квантовые генераторы называют еще лазерами. Слово «ла­ зер» составлено из начальных букв английского названия кванто­ вых генераторов — усилитель света за счет создания стимулиро- ванного излучения.

Принцип действия квантового генератора состоит в следую­ щем. При рассмотрении энергетической структуры вещества было показано, что изменение энергии микрочастиц (атомов, молекул, ионов, электронов) происходит не непрерывно, а дискретно — порциями, названными квантами (от латинского quantim — коли­ чество).

Микросистемы, в которых элементарные частицы взаимодейст­ вуют между собой, называются квантовыми системами. Переход квантовой системы из одного энергетического состояния Е х в дру­ гое Е 2 сопровождается излучением или поглощением кванта элект­ ромагнитной энергии hv = E 2—Ей где h — постоянная Планка; v — частота. Энергия W кванта зависит от частоты электромагнит­ ного поля и определяется по формуле W = hft где / — частота. Ин­ тервал между двумя энергетическими уровнями называется пере­ ходом. На рис. 4.30 показано несколько переходов, каждому из которых соответствует различная энергия кванта W2— Wu W3— Wi и Wз—W2. Это, в свою очередь, означает, что частота электромаг­ нитного поля для каждого перехода приобретает определенное значение /,_2 = (W2- W lyh; /4_3 = (W3— Wi)/h; /2- з = (W3—W2)/h.

Энергетическое состояние квантовой системы подчиняется за­ кону Больцмана, что показано штриховой линией на рис. 4.30,6.

Из рисунка

видно,

что большим запасом

энергии,

например

W2>

обладает

меньшее

число

микрочас­

тиц N2I наибольшее число микро­

ч\

частиц

Ni

имеет

меньший

запас

\\V

энергии

Wi.

Известно, что

наиболее

устой­

\

\\

чивым состоянием

любой

системы,

\У

в том числе и атома, и молекулы,

является

состояние

с наименьшей

/

энергией. Поэтому

каждая

система

стремится занять и сохранять со­

N j N z

N t

N

стояние

с

наименьшей

энергией.

Рис. 4.30. Энергетические уров­

Следовательно, в

нормальном

со­

ни микросистемы

стоянии электрон движется по наи*

196

более близкой к ядру орбите. Такое состояние атома называется

основным или стационарным.

Под действием внешних факторов — нагрева, освещения, электромагнитного кода — энергетическое состояние атома может изменяться.

Если атом, например водорода, взаимодействует с электро­ магнитным полем, он поглощает энергию Е 2—E\ = hv и его элект­ рон переходит на более высокий энергетический уровень. Такое состояние атома называется возбужденным. В нем атом может находиться некоторое очень малое время, называемое временем жизни возбужденного атома. После этого электрон возвращается на нижний уровень, т. е. в основное устойчивое состояние, отдавая избыток энергии в виде излучаемого кванта энергии — фотона.

Излучение электромагнитной энергии при переходе квантовой системы из возбужденного состояния в основное без внешнего воздействия называется самопроизвольным или спонтанным. При спонтанном излучении фотоны испускаются в случайные моменты времени, в произвольном направлении, с произвольной поляриза­ цией. Поэтому оно называется некогерентным.

Однако под действием внешнего электромагнитного поля электрон может быть возвращен на нижний энергетический уро­ вень еще до истечения времени жизни атома в возбужденном со­ стоянии. Если, например, два фотона воздействуют на возбуж­ денный атом, то при определенных условиях электрон атома воз­ вращается на нижний уровень, излучая квант энергии в виде фо­ тона. При этом все три фотона имеют общую фазу, направление и поляризацию излучения. В результате энергия электромагнит­ ного излучения оказывается увеличенной.

Излучение электромагнитной энергии квантовой системой при снижении ее энергетического уровня под действием внешнего электромагнитного поля называется вынужденным, индуцирован­ ным или стимулированным.

Индуцированное излучение совпадает по частоте, фазе и на­ правлению с внешним облучением. Отсюда такое излучение назы­ вают когерентным (когерентность — от латинского cogerentia — сцепление, связь).

Так как на стимулирование перехода системы на более низ­ кий энергетический уровень энергия внешнего поля не затрачи­ вается, то электромагнитное поле усиливается и его энергия воз­ растает на значение энергии излучаемого кванта. Это явление ис­ пользуется для усиления и генерирования колебаний с помощью квантовых приборов.

В настоящее время лазеры изготовляют из полупроводниковых материалов.

Полупроводниковым лазером называют полупроводниковый прибор, в котором происходит непосредственное преобразование электрической энергии в энергию излучения оптического диапазо­ на. Для работы лазера, т. е. для того, чтобы лазер создавал элек­ тромагнитные колебания, необходимо, чтобы в его веществе воз­

бужденных частиц было больше, чем невозбужденных. Но в нор­ мальном состоянии полупроводника на более высоких энергети­ ческих уровнях при любой температуре число электронов меньше, чем на более низких уровнях. Поэтому в нормальном состоянии полупроводник поглощает электромагнитную энергию.

Наличие электронов на том или ином уровне называется насе­ ленностью уровня. Состояние полупроводника, в котором на бо­ лее высоком энергетическом уровне находится больше электронов, чем на более низком уровне, называется состоянием с инверсной населенностью. Создавать инверсную населенность можно различ­ ными способами: с помощью инжекции носителей зарядов при прямом включении р—л-перехода, путем облучения полупроводни­ ка светом и т. д.

Источник энергии, создавая инверсию населенностей, выполня­ ет работу, передавая энергию веществу и далее электромагнитно­ му полю. В полупроводнике с инверсной населенностью можно по­ лучить вынужденное излучение, так как в нем имеется большое число возбужденных электронов, которые могут отдать свою энер­ гию.

Если полупроводник с инверсной населенностью облучить электромагнитными колебаниями частотой, равной частоте пере­ хода между энергетическими уровнями, то электроны с верхнего уровня перейдут на нижний вынужденно, излучая фотоны. При этом происходит вынужденное когерентное излучение. Оно являет­ ся усиленным. Создав в таком устройстве цепь положительной обратной связи, получим лазер— автогенератор электромагнит- ных колебаний оптического диапазона.

Для изготовления лазеров чаще всего используют арсенид гал­ лия, из которого изготовляют кубик со сторонами длиной в нес­ колько десятых долей миллиметра.

Лазер на рубине. Для изготовления лазера в качестве рабоче­ го вещества используют различные диэлектрические и полупро­ водниковые кристаллы, стекла, пластмассы, жидкости и газы. Но все они содержат основные две функциональные части: систему

накачки, приводящую	рабочее вещество	в активное	состояние,
т. е. обеспечивающую	накопление энергии,	способной	переходить

в энергию электромагнитного излучения; систему, обеспечиваю­ щую условия перехода накопленной энергии в электромагнитную энергию излучения.

Для изготовления рубинового лазера используют стержень, вы­

полненный	из монокристалла синтетического рубина	— окиси
алюминия	(А120 з) с примесью хрома (Сг). Ионы хрома	Сг3+ за­

меняют в кристалле часть (0,5%) трехвалентных ионов алюминия А13+. Диаграмма энергетических уровней электронов внутренних оболочек ионов хрома приведена на рис. 4.31,а. Уровни 1 и 3 яв­ ляются короткоживущими, а уровень 2 — долгоживущим (метастабильным). Рабочим является переход между метастабильным 2 и основным 1 уровнями. Оптическая накачка энергии состоит в быстром и интенсивном перенесении электронов с уровня 1 на уро-

о	9 Лампа накачки	о

а)	О тражатель
	О
Рис. 4.31. Рубиновый лазер:
■а— схема расположения энергетических уровней;	б — эскиз конструкции

вень 3. Для этого кристалл рубина освещается очень короткими, но очень интенсивными вспышками высокомощной лампы накач­ ки. Рубин поглощает сине-зеленую часть спектра излучения лампы накачки. В результате этого электроны с уровня 1 переходят на уровень 3, приобретая энергию. Так как уровень 3 короткоживущий, его избыточная населенность долго не удерживается. Элект­ роны сразу переходят в основном на уровень 2 и накапливаются на нем, пока не будут выполнены условия самовозбуждения лазе­ ра. Затем с уровня 2 электроны вынужденно или спонтанно (са­ мопроизвольно) переходят на уровень 1, излучая фотоны с часто­ той v2i, соответствующей красному свету.

Для самовозбуждения необходима положительная обратная связь. Она достигается за счет расположения активного элемента между двумя строго параллельными друг другу высококачествен­ ными зеркалами, как показано на рис. 4.31,6. Эти зеркала обра­ зуют открытый оптический резонатор, в котором фотоны могут многократно проходить вдоль активного элемента (стержня) лазе­ ра. Пусть, например, в середине стержня в результате спонтанно­ го перехода со второго уровня 2 на первый 1 электрон отдал свою энергию в виде фотона. Этот фотон, распространяясь вдоль стер­ жня, доходит до зеркала и отражается, направляясь в другую сторону. При движении вдоль стержня он может возбудить дру­ гие электроны. Так возникает самовозбуждение, после которого автоколебания быстро нарастают. Предел нарастания их опреде­ ляется конечным числом частиц, взаимодействующих с полем или конечной мощностью источника накачки. Вывод энергии произво­ дится через отверстие в одном из зеркал.

Основными параметрами лазера являются; длина волны излу­ чения, выходная мощность, КПД, энергия, излучаемая за время импульса (для импульсных лазеров).

Квантовые стандарты частоты. Стандарт частоты хранит и воспроизводит колебания определенной частоты. Наряду с долго­ временной и кратковременной стабильностью частоты стандарт должен обладать исключительно высокой воспроизводимостью значения частоты.

Во многих случаях генераторы стабильных колебаний исполь­ зуют кварцевые резонаторы. Однако резонансная частота кварца зависит от размеров кристалла, которые не могут быть выдержа­ ны совершенно одинаковыми в процессе производства. В кванто­ вых генераторах частоты излучательных переходов определяются природой вещества, на котором они построены. Кроме того, кван­ товые генераторы на пучках молекул обладают высокой долговре­ менной и кратковременной стабильностью частоты. Следователь­ но, квантовые приборы наилучшим образом удовлетворяют тре­ бованиям, которые предъявляются к стандартам частоты в народ­ ном хозяйстве.

В радиопередающих устройствах квантовые стандарты можно использовать в синтезаторах частоты в качестве опорных эталон­ ных генераторов. Все же непосредственному использованию кван­ товых стандартов (КС) частоты препятствует их высокая рабочая частота и малая выходная мощность. Например, молекулярный генератор на пучке молекул аммиака генерирует колебания час­ тотой /кс = 23870,13 МГц (Я=1,25 см), цезиевый стандарт работает на частоте /кс = 9191,632 МГц. Выходная мощность квантовых стандартов частоты не превышает 10~10 Вт. Существует два вида квантовых стандартов по эффекту действия, выражающемуся в усилении или поглощении поля, получающихся в результате вы­ нужденных переходов между энергетическими уровнями вещества Эффекты усиления поля применяют в активных стандартах, эф­ фекты поглощения — в пассивных стандартах.

4.15. ГЕНЕРАТОРЫ СВЧ НА ЛАВИННО­ ПРОЛЕТНЫХ ДИОДАХ

Лавинно-пролетный диод — это полупроводниковый диод, рабо­ тающий в режиме лавинного умножения носителей заряда при об­ ратном смещении электронно-дырочного перехода и предназначен­ ный для генерации СВЧ электромагнитных колебаний.

Лавинно-пролетный диод (ЛПД) является прибором с отрица­ тельным дифференциальным сопротивлением при электрическом пробое и дрейфе носителей зарядов в полупроводнике. Примерная структура лавинно-пролетного диода и его вольт-амперная харак­ теристика при обратном напряжении показаны на рис. 4.32. Здесь видно, что у катода расположен р+—/г-переход, который называет­ ся слоем лавинного умножения. У анода — узкая область с электронной проводимостью я+-типа. В областях и /г+ повы­ шенная концентрация носителей, и они обладают высокой элект ро- и теплопроводностью. Между ними располагается область по­ лупроводника с собственной i электропроводимостью. Эта об­ ласть является дрейфовым (пролетным) пространством Я.

При небольших напряжениях, приложенных к диоду в обрат­ ном направлении, обратный ток /0бР небольшой. Но когда к диоду приложено большое напряжение, то при напряженности поля Е >