DIF_calc_2013
.pdf13. Производная и дифференциал функции одной переменной |
191 |
13.2.Дифференцируемость и приращение функции
Теорема 13.1. Функция y = f(x) имеет в точке x = x0 конечную производную тогда и только тогда, когда в некоторой проколотой окрестности точки x0 эта функция представима в виде
f(x) = f(x0) + f1(x)(x − x0), |
(13.7) |
||
где f1(x) — функция, непрерывная в точке x0 и такая, что |
|
||
f1(x0) = f (x0). |
(13.8) |
||
Доказательство. Рассмотрим функцию |
|
||
f1(x) = |
f(x) − f(x0) |
, |
(13.9) |
|
x − x0 |
|
которая определена в некоторой проколотой окрестности точки x0. Если существует f (x), то существует
lim f1(x0) = f (x0).
x→x0
Доопределим функцию f1(x) по непрерывности в точке x0, положив f1(x0) = f (x0). Тогда функция, определяемая соотношением (13.9) и условием (13.8), непрерывна в точке x0, а из равенства (13.9) следует представление (13.7).
Обратно, из (13.7) следует (13.9), а из непрерывности f1(x) в точке x0 следует, что существует
|
lim f1(x) = f1(x0), |
||
x→x0 |
|||
т.е. существует |
|
f(x) − f(x0) |
|
lim |
|
= f (x0), |
|
x→x0 |
|
x − x0 |
|
и выполняется равенство (13.8). |
Теорема 13.2. Если функция y = f(x) имеет в точке x0 конечную производную f (x0), то приращение функции может быть представлено в виде
y = f (x0)Δx + α(Δx)Δx, |
(13.10) |
||||||
где величина α(Δx) → 0 при x = x − x0 → 0 (т.е. α(Δx) = o(1), x → 0). |
|||||||
Доказательство. Из определения производной |
|
|
|
||||
f (x0) = lim |
|
f(x0 + x) − f(x0) |
= lim |
y |
|
||
|
|
x |
x |
||||
x→0 |
|
|
x→0 |
||||
и теоремы 9.3 можно записать |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
y |
= f (x0) + α(Δx), |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
x |
|
|
|
||
где α(Δx) → 0 при x = x − x0 → 0. Тогда |
|
(13.11) |
|||||
y = f (x0)Δx + α(Δx)Δx |
|||||||
или |
|
|
|
x → 0. |
(13.12) |
||
y = f (x0)Δx + o(Δx), |
192 |
Глава 4. Дифференциальное исчисление |
Следствие 13.2.1. Если функция y = f(x) имеет в точке x0 конечную производную, то в этой точке функция y = f(x) непрерывна.
Доказательство. Действительно, из (13.12) имеем
lim y = 0,
x→0
т.е. бесконечно малому приращению аргумента соответствует бесконечно малое приращение функции, что означает непрерывность функции y = f(x) в точке x0.
Можно сказать, что непрерывность является необходимым, но не достаточным условием дифференцируемости функции, ибо не всякая непрерывная функция дифференцируема.
Например, функция f(x) = |x| непрерывна при x0 = 0, но производной в этой точке не имеет. Действительно,
пусть x > 0. Тогда |
|
|
||||
y = f(0 + |
x) − f(0) = | |
x| − 0 = x |
||||
и y/ x = 1, откуда следует |
y |
|
|
|
||
lim |
= 1. |
|
||||
|
|
|
||||
x→0 |
x |
|
|
|||
Пусть теперь x < 0. Тогда |
|
|
|
|
|
|
y = f(0 + x) − f(0) = | x| − 0 = − |
x |
|||||
и, значит, |
y |
|
|
|
|
|
lim |
|
= |
1. |
|
||
|
|
|
||||
x→0 |
x |
− |
|
Поскольку результат зависит от способа стремления x к нулю, единственного предела отношения y/ x не существует. Следовательно, функция f(x) = |x| не дифференцируема в точке x = 0.
В подобных случаях по аналогии с понятием односторонних пределов вводится понятие односторонних (левосторонней и правосторонней) производных.
Если функция y = f(x) в точке x0 имеет конечный предел слева f(x0 − 0) и существует предел
|
f (x |
0 − |
0) = |
lim |
0 |
f(x0 − |
x) − f(x0 − 0) |
, |
|
|
|
|
x |
→− |
|
x |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
то этот предел называют левосторонней производ- |
||||||||
Рис. 56. |
ной функции f(x) в точке x0, и, соответственно, пре- |
||||||||
дел |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f (x0 |
+ 0) = lim |
f(x0 − |
x) − f(x0 + 0) |
, |
|
||||
|
x→+0 |
|
|
|
x |
|
|
|
|
называют правосторонней производной этой функции в точке x0.
Прямые, проходящие через точку M0(x0, f(x0)), с угловыми коэффициентами f (x0 − 0) и f (x0 + 0) называют, соответственно, левой и правой полукасательными к графику функции y = f(x) в точке M0 (рис. 56).
13. Производная и дифференциал функции одной переменной |
193 |
Из существования производной f (x0) следует существование производных |
|
f (x0 − 0) и f (x0 + 0) и равенство |
(13.13) |
f (x0 − 0) = f (x0 + 0) = f (x0). |
В этом случае левая и правая полукасательные образуют касательную к графику
функции y = f(x) в точке M0.
Обратно, если существуют левосторонняя и правосторонняя производные функции f(x) в точке x0 и выполняется условие f (x0 − 0) = f (x0 + 0), то существует f (x0) и справедливо равенство (13.13). Если же f (x0 −0) = f (x0 +0), то разность f (x0 − 0) − f (x0 + 0) характеризует угол α, на который нужно повернуть правую полукасательную, чтобы она заняла положение левой полукасательной (рис. 56).
Возвращаясь к примеру с функцией y = |x|, можем сказать, что для не¨ в точке x0 существуют левосторонняя и правосторонняя производные:
|x − 0| |
x=0 |
= −1, |x + 0| |
x=0 = 1, |
|
|
|
|
соответственно.
Оста¨ется ещ¨ один случай, когда предел
y = lim |
y |
|
x |
||
x→0 |
определяет бесконечную производную.
Пусть функция y = f(x) непрерывна в точке x0 и
y (x ) = lim |
|
y |
= |
lim |
|
f(x0 + |
x) − f(x0) |
= |
∞ |
. |
(13.14) |
|||
0 |
x |
0 |
|
x |
||||||||||
0 |
x |
→ |
|
x |
→ |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тогда прямую x = x0 называют касательной к графику функции y = f(x) в точке M0(x0, f(x0)). Действительно, эту прямую, как и выше, можно рассматривать как предельное положение при x → 0 секущей, если е¨ уравнение записать в виде
|
x − x0 = |
|
|
x |
(y |
− y0). |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
y |
|
||||||
Воспользовавшись тем, что x/ |
y → 0 при |
x → 0 в силу условия (13.14), имеем |
||||||||
x − x0 |
= 0. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если |
|
|
|
|
|
y |
|
|
|
|
|
y x |
lim |
|
|
= + |
∞ |
, |
|||
|
0 |
|
x |
|||||||
|
( |
0) = x |
→ |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
то говорят, что функция y = f(x) имеет в этой точке производную, равную +∞,
и пишут y (x0) = f (x0) = +∞. Аналогично, если
y x |
lim |
y |
= |
−∞ |
, |
|
x |
||||||
( ) = |
x→0 |
|
|
то говорят, что функция y = f(x) имеет в этой точке производную, равную −∞, |
||||||||||||||||
и пишут y (x0) = f (x0) = −∞. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Как и выше, определяются односторонние производные: |
|
|
|
|||||||||||||
f |
x |
lim |
|
y |
|
, |
f |
x |
lim |
y |
, |
|||||
|
|
|
|
|
||||||||||||
0 |
x |
= ±∞ |
x = ±∞ |
|||||||||||||
( |
0 − 0) = |
x |
→− |
|
( |
0 + 0) = |
x |
→ |
+0 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
прич¨ем если f (x0) = +∞, то f (x0 − 0) = f (x0 + 0) = +∞.
194 Глава 4. Дифференциальное исчисление
В связи с этим рассмотрим ещ¨ один пример. Функция |
||||||||||||
y = x1/3 = |
√x определена и непрерывна при всех x, но е¨ |
|||||||||||
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
производная в точке x = 0 равна |
|
|
|
|
||||||||
|
|
√ |
|
|
√ |
|
|
|
|
|
|
|
y (0) = |
lim |
3 |
0 + x − |
3 |
0 |
= lim |
|
1 |
= + |
∞ |
, |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
Рис. 57. |
x→0 |
|
x |
|
|
x→0 3 3 |
| x|2 |
|
|
т.е. эта функция в точке x = 0 не имеет производную в собственном смысле, но
имеет бесконечную производную. Для нашего примера y (0) = +∞. Геометри-
√
чески (рис. 57) это означает, что касательная к кривой y = 3 x в точке x = 0 перпендикулярна оси Ox и совпадает с осью Oy.
Пример 13.7. Найти односторонние производные функции y = |x| в точке x0 = 0 (рис. 58).
Решение. Согласно определению, имеем
|
(0 − 0) = |
x→−0 |
x |
x→−0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x→−0 |
|
|
|
|
−∞ |
|
||||||
|
| |
0 + |
x |
| − |
0 |
|
| x | |
|
|
||||||||||||||||||||
f |
|
lim |
y |
= |
lim |
|
|
|
x |
|
|
|
= |
lim |
|
|
x |
= |
|
|
; |
||||||||
(0 + 0) = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
|||||||||
|
x→+0 |
x |
x→+0 |
| |
0 + |
x | − |
0 |
|
|
x→+0 |
| x | |
|
|
|
|
||||||||||||||
f |
|
lim |
|
y |
= |
lim |
|
|
|
x |
|
|
|
= |
lim |
|
|
x |
= + |
|
. |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
Это означает, что левой полукасательной является луч, |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
исходящий из начала координат, совпадающий с осью |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
Oy и направленный в е¨ отрицательном направлении. |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
Правой полукасательной является луч, выходящий из |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
начала координат и совпадающий с положительной по- |
|||||||||||||||||||||||||
Рис. 58. |
|
|
луосью Oy. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Пример 13.8. Показать, что функция |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
'0, |
|
|
1 |
|
x = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
y = x sin |
x |
, |
x = 0; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в точке x0 = 0 не имеет даже односторонних производных.
Решение. Поскольку
lim y = lim x sin |
1 |
= 0 = y(0), |
|
x |
|||
x→0 x→0 |
|
то функция является непрерывной в точке x = 0. Найд¨ем в этой точке е¨ производную:
y (0) = lim |
y(0 + |
x) − y(0) |
= |
lim |
|
(0 + x) sin[1/(0 + |
x)] − 0 |
= lim sin |
1 |
. |
|
|
|
x |
|
|
|||||
x→0 |
x |
x→0 |
|
|
x→0 |
x |
||||
Этот предел не существует ни при |
x → 0, ни при x → ±0, следовательно, не |
|||||||||
существуют даже односторонние производные, что и требовалось показать. |
|
|
13. Производная и дифференциал функции одной переменной |
195 |
13.3.Дифференциал аргумента и функции. Геометрический и физический смысл дифференциала
Рассмотрим функцию y |
= f(x), определ¨енную в δ-окрестности точки x0: |
|
S(x0, δ) D(f). Тогда, как мы уже отмечали, приращению аргумента |
x при |
|
условии x0 + x S(x0, δ) D(f) отвечает приращение функции |
|
|
y = |
f(x0) = f(x0 + x) − f(x0). |
(13.15) |
В связи с этим возникает вопрос: можно ли для приращения y, по аналогии с
формулой (13.10), выделить главную часть, линейную по |
x, и бесконечно малую |
более высокого порядка o(Δx), т.е. представить его в виде |
|
y = A x + o(Δx), |
(13.16) |
0
где A = const, а o(Δx) = α(Δx)Δx, α(Δx) → 0 при x → 0 (α(Δx) = o(1)). Для ответа на этот вопрос введ¨ем ещ¨ одну характеристику функции, тесно связанную
спонятием производной.
Функция y = f(x), определ¨енная в δ-окрестности точки x0, приращение которой в точке x0 представимо в виде
y = A x + o(Δx), |
(13.17) |
|
где A = A(x0) не зависит от x, а o(Δx) = α(Δx)Δx (α(Δx) = o(1) при |
x → |
|
0), называется дифференцируемой в точке x0 |
, а главная часть приращения A x |
|
называется е¨ дифференциалом в точке x0 и обозначается |
|
|
dy = df(x0) = A x. |
(13.18) |
|
Таким образом, при x → 0 |
|
|
y = dy + o(Δx), |
(13.19) |
|
что соответствует их эквивалентности, или асимптотическому равенству |
|
|
y dy при |
x → 0. |
(13.20) |
Теорема 13.3 (о дифференцируемости функции). Для того чтобы функция y = f(x) была дифференцируема в точке x0, необходимо и достаточно, чтобы эта функция имела конечную производную в точке x0. При этом дифференциал и производная связаны равенством
dy = f (x0)Δx. |
(13.21) |
Доказательство. Необходимость. Если функция дифференцируема в точке x0, то выполняется условие (13.17), поэтому
|
y |
= A + α(Δx), |
||
|
|
|
||
|
x |
|||
где α(Δx) = o(Δx)/ x = o(1) при |
x → 0, а следовательно, существует |
|||
lim |
|
y |
= A = f (x0). |
|
|
|
|||
x→0 |
x |
196 Глава 4. Дифференциальное исчисление
Достаточность. Пусть в точке x0 существует конечная производная f (x0). |
|||
Тогда в силу теоремы 13.2 справедливо равенство |
y = f (x0)Δx + o(Δx), и по- |
||
этому выполняется условие (13.17). Это означает, что функция y = f(x) диффе- |
|||
ренцируема в точке x0 |
, прич¨ем коэффициент A в формулах (13.17) и (13.18) равен |
||
f (x0), и дифференциал можно записать в виде (13.21). |
|||
♦ Приращение y, задаваемое формулой (13.15), можно рассматривать только |
|||
для таких x, при которых точка x0 + |
x принадлежит области определения |
||
функции D(f), в то время как дифференциал |
|
||
|
dy = y |
x |
(13.22) |
определ¨ен для любых |
x, т.е. под x в выражении (13.22) подразумевается произ- |
вольное приращение независимой переменной, которое удобно считать не зависящим от x. При этом совсем не обязательно предполагать x бесконечно малой, но если x считать бесконечно малой, то и дифференциал dy также будет бесконечно малой, и именно (при y = 0) главной частью бесконечно малого приращения
y, линейной по x.
♦ Асимптотическое равенство (13.20) при малых x можно рассматривать как
приближенное равенство |
|
f(x0 + x) ≈ f(x0) + f (x0)Δx, |
(13.23) |
которое может быть использовано для приближенного вычисления значений f(x0+ x) при известных f(x0) и x с тем большей точностью, чем меньше x.
♦ Для функции y = x производная y = (x) = 1, а значит, x = dy. Это равенство означает, что приращение аргумента x совпадает с его дифференциалом dx. В силу этого формулу (13.21) для дифференциала можно записать в виде
dy = f (x)dx, |
(13.24) |
||
отсюда для производной получаем выражение |
|
||
f (x) = |
dy |
. |
(13.25) |
|
|||
|
dx |
|
Согласно этой формуле, производную можно рассматривать как отношение дифференциала функции к дифференциалу независимой переменной.
Вычисление дифференциала функции называется дифференцированием. Перед доказательством теоремы 13.3 мы определили понятие функции, диф-
ференцируемой в точке. Особая важность теоремы 13.3 состоит в том, что она, по сути, устанавливает равносильность дифференцируемости функции в данной точке и существования е¨ конечной производной в этой точке. Поэтому, как мы уже отмечали, функцию, имеющую производную в точке, также принято называть
дифференцируемой в этой точке, а вычисление производной — дифференцирова-
нием.
Таким образом, и для вычисления дифференциала, и для вычисления производной в русском языке существует один термин — дифференцирование, что подчеркивает тесную связь между этими понятиями. Любопытно, что в большинстве европейских языков для обозначения этих операций существуют два различных термина.
Понятие дифференцируемости функции легко обобщается на соответствующие промежутки.
13. Производная и дифференциал функции одной переменной |
197 |
Функция, дифференцируемая в каждой точке интервала ]a, b[, называется дифференцируемой на этом интервале. Если функция дифференцируема на интервале ]a, b[ и, кроме того, существуют односторонние конечные производные f (a + 0), f (b − 0), то функция называется дифференцируемой на отрезке [a, b].
Пример 13.9. Найти дифференциалы функций
1) y = x2; 2) y = sin x; 3) y = ln x.
Решение. Согласно (13.24), получим
1)dy = d(x2) = (x2) dx = 2xdx;
2)dy = d(sin x) = (sin x) dx = cos x dx;
3)dy = d(ln x) = (ln x) dx = dxx .
Выясним геометрический смысл дифференциала функции. Пусть дана дифференцируемая функция y = f(x)
(рис. 59). Аналитически мы показали, что y = dy +
o(Δx), т.е. dy = y. Возьмем на кривой точки M(x, y) и M1(x+Δx, y+Δy). Провед¨ем касательную к этой кривой в точке M. Из рис. 59 следует, что |MP | = x, |P M1| =
y = f(x + x) − f(x), tg α = yM . Тогда
dy = yM dx = tg α · |MP | = |P Q| = |P M1| = y.
Итак, геометрически дифференциал функции изображается отрезком P Q, представляющим собой прираще-
ние ординаты касательной MK на интервале от x до x + x и не совпадающим с отрезком P M1, который изображает приращение функции (ординаты самой кривой на ]x, x + x[). Имеем
dy = |P Q| = y + |M1Q|,
т.е. dy отличается от y на длину отрезка M1Q. И, как мы показали выше, при x → 0, разность dy− y = |M1Q| есть бесконечно малая более высокого порядка,
чем x.
Обратимся ещ¨ раз к задаче о неравномерном движении. Пусть S(t) — путь, пройденный материальной точкой за время t от начала движения. Тогда, как мы
установили, |
t) − S(t) |
|
|
S (t) = lim |
S(t + |
= v(t) |
|
|
|||
|
t |
||
t→0 |
|
есть мгновенная скорость точки в момент времени t. По определению дифференциала, dS = v t. Поэтому дифференциал функции S(t) равен расстоянию, которое прошла бы точка за промежуток времени t, если бы она двигалась со скоростью, равной мгновенной скорости точки в момент времени t. В этом заключается физический (механический) смысл дифференциала.
Пример 13.10. Сравнить приращение y функции |
|
y = x2 + 2x |
(13.26) |
с е¨ дифференциалом dy. |
|
198 |
Глава 4. Дифференциальное исчисление |
|
Решение. Пусть x = 2, x = 0,01. Наращ¨енное значение функции будет |
|
|
y + y = (x + |
x)2 + 2(x + x) = x2 + 2x x + (Δx)2 + 2x + 2Δx. |
(13.27) |
Вычтя (13.26) из (13.27), получим приращение функции y = 2x x + (Δx)2 + 2Δx.
Для нашего случая
y = 2 · 2 · 0,01 + 0,012 + 2 · 0,01 = 0,0601.
Найд¨ем теперь дифференциал заданной функции:
dy = (x2 + 2x) dx = (2x + 2)Δx.
В нашем случае dy = (2 · 2 + 2)0,01 = 0,060.
Итак, y = 0,0601, dy = 0,060. Видим, что значения dy и y совпадают до третьего десятичного знака.
Абсолютная ошибка, допущенная при использовании приближенного равенства x ≈ dy, есть
S = y − dy = 0,0001.
Относительная ошибка
δ = 00,,00010601100% ≈ 0,2 %.
♦ Основоположниками современного дифференциального исчисления являются выдающиеся ученые рубежа XVII и XVIII веков И. Ньютон и Г. Лейбниц. Оба они совершенно независимо друг от друга в разных подходах и обозначениях пришли фактически к одним и тем же результатам.
Так, Ньютон, исходя из понятия времени как всеобщего аргумента физических переменных величин, обращался к скорости их изменения. Переменную величину, т.е. то, что мы сейчас называем функцией, он назвал флюентой (от латинского — текущий), а скорость е¨ изменения, т.е. то, что мы сейчас называем производной,
— флюксией (от латинского — истечение). Таким образом, главными понятиями в методе Ньютона являлись флюенты (функции) и флюксии (их производные), которые он обозначал как x, y, . . . и x,˙ y,˙ . . . , соответственно. Для вычисления флюксий вводилось вспомогательное понятие момента, соответствующее современному понятию дифференциала.
Заслуга Лейбница заключается в том, что он обобщил предложенные ранее Декартом, Гюйгенсом, Паскалем и др. методы решения геометрических задач по отысканию касательных, экстремумов, по вычислению квадратур и т.п. Именно Лейбниц ввел понятие дифференциала как бесконечно малой разности двух соседних значений переменной величины. Отсюда современный символ d как первая буква слова di erentia — разность. Кривые рассматривались им как многоугольники с бесконечно большим числом бесконечно малых сторон, касательная — как прямая, продолжающая одну из этих сторон и т.п. На основе дифференциала он ввел понятие дифференциальных частных, т.е. отношения дифференциалов, что соответствует современным производным.
Вокруг вопроса о приоритете создания дифференциального исчисления между Ньютоном и Лейбницем возник длительный спор, подогревавшийся их сторонниками, обращавшими внимание на недостатки и недоработки, содержавшиеся в
14. Правила дифференцирования. Таблица производных |
199 |
каждом из методов. Конец этим спорам был положен только в XIX веке работами Коши, который своей теорией пределов создал фундамент всего математического анализа и впервые отч¨етливо определил производную как предел. После работ Коши стало обычным отправляться от производной, а понятие дифференциала строить на е¨ основе. Тем не менее, от Лейбница нам осталось обозначение дифференциала dy и производной dy/dx, а от Ньютона то, что в физике производную по времени до сих пор обозначают как x˙ (t).
14.Правила дифференцирования. Таблица производных
Вычисление производной непосредственно по определению (13.6), использованное в примере 13.3, как и вычисление пределов, зачастую громоздко и неудобно. Однако операция вычисления пределов существенно упрощается, если воспользоваться таблицей эквивалентностей и правилами предельного перехода. Поэтому представляется естественным разработать аналог таблицы эквивалентностей для производных и обосновать правила дифференцирования функций, которые позволят значительно упростить вычисление производных.
14.1.Правила дифференцирования
Теорема 14.1. Если функции u(x) и v(x) дифференцируемы в точке x, то в этой же точке дифференцируемы функции u + v, uv, u/v (при условии v(x) = 0), прич¨ем
(u(x) + v(x)) = u (x) + v (x), |
(14.1) |
||||
(u(x)v(x)) = u (x)v(x) + u(x)v (x), |
(14.2) |
||||
|
u(x) |
= |
u (x)v(x) − v (x)u(x). |
|
|
|
|
|
|
|
(14.3) |
v(x) |
v2(x) |
Доказательство. Пусть
u = u(x + x) − u(x), u(x + x) = u(x) + u, v = v(x + x) − v(x), v(x + x) = v(x) + v.
В силу дифференцируемости, а значит, и непрерывности функций u(x), v(x) в точке x при x → 0 имеем
|
|
|
|
u |
|
|
v |
|
|
(14.4) |
||||
u → 0, |
v → 0, |
|
→ u (x), |
|
|
|
|
→ v (x). |
||||||
x |
|
|
x |
|||||||||||
1. Если y(x) = u(x) + v(x), то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
y = u(x + x) + v(x + x) − u(x) − v(x) = u + v, |
|
|||||||||||||
откуда |
|
Δ[u(x) + v(x)] |
|
|
u |
|
|
|
v |
|
|
|||
|
y |
= |
= |
|
+ |
|
. |
|
||||||
|
x |
|
|
x |
|
|
|
|||||||
|
|
|
x |
|
|
|
x |
|
Правая часть этого соотношения при x → 0 имеет предел, равный u (x) + v (x). Поэтому существует предел левой части, который, по определению, равен [u(x) + v(x)] , что и доказывает соотношение (14.1).