Лекции по физике
.pdf•Из закона Кирхгофа вытекают два следующие следствия (показать самостоятельно)
•Из всех тел, нагретых до одной и той же температуры больше всех излучает абсолютно черное тело.
•Тело, которое при данной температуре определенные длины волн излучает, эти же длины волн при этой температуре оно и поглощает.
151
5. Законы теплового излучения абсолютно черного тела
5.1.Закон Стефана-Больцмана
•После установления Закона Кирхгофа стало очевидным, что первостепенная задача теплового излучения состоит в нахождении явного вида функции Кирхгофа, т.е. в выяснении зависимости лучеиспускательной способности Еλ,Т АЧТ от его температуры Т и длины волны λ.
•Однако вначале удалось решить более простую задачу – найти зависимость энергетической светимости АЧТ от температуры.
152
• В 1884 г. Больцман, применив термодинамический метод к исследованию черного излучения (равновесного излучения внутри замкнутой полости), теоретически показал, что энергетическая светимость АЧТ пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры.
ET = σ T 4. |
(10) |
•Этот закон получил название закона СтефанаБольцмана, так как ещё в 1879 г. Стефан на основе анализа экспериментальных данных пришел к аналогичному выводу.
•Коэффициент пропорциональности σ – постоянная
Стефана-Больцмана. σ = 5,67·10-8 Вт/м2·К4. |
153 |
5.2.Закон смещения Вина
•Значительно более сложной оказалась задача отыскания явного вида функции Кирхгофа.
•Решение этой задачи вышло далеко за рамки теории теплового излучения и сыграло огромную роль во всём дальнейшем развитии физики, так как привело к установлению квантового характера излучения и поглощения энергии атомами и молекулами.
•Первое теоретическое исследование вида функции Кирхгофа было предпринято в 1887 г. русским физиком Михельсоном. В 1893 г. такая попытка была предпринята Вином. Вину также не удалось найти вид этой функции, однако ему удалось установить два весьма важных закона
теплового излучения АЧТ. |
154 |
• Согласно Вину, длина волны λmax, на которую приходится максимальное значение лучеиспускательной способности Еλ,Т АЧТ, обратно пропорциональна абсолютной температуре.
λmax |
= |
b |
. |
(11) |
|
||||
|
|
T |
|
•Это закон смещения Вина.
•Кроме того, максимальная лучеиспускательная
способность (Еλ,Т)max АЧТ пропорциональна пятой степени его абсолютной температуры.
|
|
|
( Eλ ,T ) |
= CT 5. |
(12) |
|
max |
|
• В (11) и (12) b = 2,9·10-3 м·К; С = 1,3·10-5 Вт/м3·К5.
155
Eλ,Т
Рис. 6
•Закон смещения Вина находит также и экспериментальное подтверждение (рис. 6).
•При понижении температуры АЧТ максимум его лучеиспускательной способности смещается в область длинных волн
• Становится поэтому понятным, почему при понижении температуры светящихся тел в их спектре всё сильнее преобладает длинноволновое излучение – белое каление постепенно переходит в красное, а затем вообще не воспринимается глазом.
156
6.Формула Рэлея-Джинса
•Попытка найти явный вид функции Кирхгофа, т.е. формулу для спектральной излучательной способности АЧТ была предпринята Рэлеем и Джинсом.
•Они рассматривали электромагнитное излучение в замкнутой полости с зеркальными стенками в виде стоячих волн с различными частотами, применяя к ним законы классической термодинамики.
•Их теоретические рассуждения и выводы были абсолютно безупречны. В результате они получили
формулу: |
2πν 2 |
|
|
|
Eν ,T = |
kT. |
(13) |
||
|
||||
c2 |
|
|||
|
|
|
157
• Эта же формула, представленная в функции длины волны и температуры, имеет вид:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Eλ ,T |
= |
2π c |
kT. |
|
|
|
(14) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
λ 4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
• Сравнение |
формулы |
(14) с |
||||
Eλ,Т |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
экспериментом |
дает |
совпадение |
||||
|
|
|
|
|
|
лишь в области длинных волн или |
||||||
|
|
|
|
|
|
малых частот (рис. 7). |
|
|||||
|
|
Рис. 7 |
|
|
• Интегрируя (14) по длинам волн, |
|||||||
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
получаем: |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
|
|
|
|
∞ |
dλ |
|
|
|
|
|
|
ET = ∫ Eλ ,T dλ = 2π ckT ∫ |
= ∞. |
|
(15) |
|||||||
|
|
4 |
|
|||||||||
|
0 |
0 |
λ |
|
|
|
158
•Однако энергетическая светимость бесконечно большой быть не может. Следовательно, хотя формула РэлеяДжинса и получена на основе безупречных рассуждений с точки зрения классической термодинамики, но в итоге она оказалась не совсем верной.
•Несогласованность теории и опыта в области больших частот назвали в физике «ультрафиолетовой
катастрофой».
•Очевидно, электромагнитная теория становится неприменимой для излучения с короткими длинами волн (большими частотами) и какие-то её принципиальные положения должны быть пересмотрены.
•Этот пересмотр был произведен М. Планком в 1900 г.
159
7.Формула Планка. Фотоны.
•Планк показал, что правильное выражение для Еλ,Т можно поучить, лишь предположив, что излучение испускается телами не непрерывно, а в виде отдельных порций – сгустков энергии. Энергия каждой такой порции
– это квант излучения (фотон) – пропорциональна его
частоте:
ε = hν = |
hc |
, |
(16) |
λ |
|||
|
|
|
• где h – универсальная постоянная, одинаковая по всему спектру, получившая название постоянной Планка.
[h] = Дж с. |
(17) |
160