![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •ВВЕДЕНИЕ
- •Литература
- •1. МАТЕРИЯ. ДВИЖЕНИЕ
- •Единство природы
- •Иерархия объектов в природе
- •Четыре вида фундаментальных взаимодействий
- •Пространство и время
- •Торсионные поля
- •Вселенная, Галактика, Солнечная система, планеты. Основные гипотезы происхождения и эволюции
- •Основы «холодной» модели происхождения Солнечной системы
- •Модель горячей Земли
- •Вихревая материя Декарта и звездные системы
- •Модель образования Солнечной системы из эндо-галактического вихря
- •Геосолитоны как функциональная система Земли
- •Предмет физики Земли
- •Литература
- •О фигуре реальной Земли
- •Геофизическое обоснование геоида. Сфероид Клеро
- •Фигура и распределение массы внутри Земли
- •Референц-эллипсоид. Эллипсоид Красовского. Международный эллипсоид
- •Понятие о периодах Эйлера и Чандлера, нутации и прецессии, динамическое сжатие
- •Колебания Чандлера и сейсмотектонический процесс
- •Геоид по спутниковым данным. Квазигеоид
- •Земля как 3-осный эллипсоид
- •Литература
- •3. ФИЗИКА ЗЕМЛЕТРЯСЕНИЙ
- •Определение науки сейсмологии. Классификация землетрясений по происхождению, глубине очага и силе. Географическое распределение землетрясений
- •Способы оценки интенсивности колебаний при землетрясениях: макросейсмические шкалы и 12-балльная шкала MSK-64
- •Прогнозирование землетрясений, сейсмическое районирование и сейсмостойкое строительство
- •Землетрясение, его очаг, гипоцентр, эпицентр, эпицентральное расстояние
- •Землетрясения Луны и Марса
- •Энергия землетрясения
- •Магнитуда землетрясения
- •Упругая энергия, выделяющаяся в очаге
- •Энергетический класс
- •Зависимость между размерами очага и количеством выделившейся в нем энергии
- •График повторяемости землетрясений
- •О повторяемости землетрясений
- •Дислокационные теории очага землетрясения
- •Модели сейсмического процесса
- •Литература
- •Основы теории упругости
- •Тензор деформации
- •Основное допущение классической теории упругости
- •Тензор напряжений
- •Энергия деформирования
- •Закон Гука
- •Однородные деформации
- •Адиабатические процессы
- •Продольные и поперечные упругие волны в изотропной среде
- •Поверхностные упругие волны
- •Законы Ферма, Гюйгенса и Снеллиуса
- •Упругие волны в твердых телах и сейсмические волны
- •Развитие сейсмометрических наблюдений
- •Сейсмическая станция
- •Сети сейсмических станций
- •Годографы
- •Траектории волн внутри Земли
- •Анализ данных о скоростях распространения продольных и поперечных волн по радиусу Земли
- •Проявление внешнего и внутреннего ядер Земли в особенностях выхода объемных сейсмических волн на поверхность Земли
- •Состояние слоев вещества Земли по данным сейсмологии. Распределение скоростей и сейсмических волн в земной коре (континентов и океана), типы земной коры (по данным сейсмологии)
- •Земная кора
- •Океаническая кора
- •Континентальная кора
- •Литосфера и астеносфера
- •Сейсмология и глобальная тектоника
- •Литература
- •Обзор развития представлений о моделях Земли
- •Предпосылки создания теории определения плотности
- •Упругость и плотность Земли
- •Распределение упругих модулей с глубиной
- •Давление и ускорение силы тяжести с глубиной
- •Мантия Земли
- •Земное ядро
- •Литература
- •6. ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ
- •Отклонение Земли от состояния гидростатического равновесия
- •Волны геоида
- •Изостазия
- •О моментной природе волн геоида
- •Литература
- •7. ГЕОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ
- •Геомагнетизм и физика Земли
- •История развития представлений о магнитном поле Земли и о магнитных явлениях
- •Элементы магнитного поля Земли
- •Магнитные поля планет
- •Методы исследования магнитного поля Земли
- •Миграция магнитных полюсов
- •Вариации значений магнитного момента Земли
- •Вековые вариации геомагнитного поля
- •Главное магнитное поле Земли. Аномалии геомагнитного поля
- •Магнитные свойства пород. Палеомагнетизм
- •Новая глобальная тектоника
- •Происхождение главного магнитного поля Земли
- •Электрические эффекты
- •Электромагнитные зондирования
- •Геомагнетизм и жизнь. Диапазон магнитных явлений
- •Глобальные магнитные аномалии как самоорганизующаяся система токовых контуров в ядре Земли
- •Литература
- •8. ТЕПЛОВОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ
- •Общие сведения о тепловом балансе Земли
- •Определение теплового потока и геотермического градиента на континентах и в океане
- •Связь теплового потока с основными структурами земной коры
- •Механизмы переноса тепла в Земле
- •Способы оценки температуры в земной коре
- •Температура в мантии
- •Температура в ядре Земли
- •Обобщенная температура по радиусу Земли
- •Новые данные о тепловом поле Земли
- •Литература
- •9. РЕОЛОГИЯ ЗЕМЛИ, ПРИРОДА ЕЕ ОСНОВНЫХ СЛОЕВ И РАЗДЕЛЯЮЩИХ ИХ ГРАНИЦ
- •Хроника появления и развития основных представлений физики вязкоупругих тел и их применение к веществу Земли
- •Среда в физике Земли
- •Процесс ползучести и его феноменологическое описание
- •Зависимость между напряжением и деформацией для некоторых реологических сред
- •Реология Земли
- •Вещество Земли в условиях высоких давлений и температур
- •Природа и характер границы Мохоровичича между земной корой и мантией
- •Происхождение земной коры, гипотезы дифференциации, зонной плавки и океанизации
- •Строение мантии
- •Ядро Земли
- •Литература
- •10. РОТАЦИИ ВО ВСЕЛЕННОЙ
- •Вращательное движение как характерное свойство пространства-времени Вселенной
- •Вращательное движение в геологии
- •Вращательное движение как характерное свойство пространства-времени Вселенной
- •Структура пространства-времени
- •Новый диалог с Природой
- •Литература
- •11. ЭЛЕМЕНТЫ ВИХРЕВОЙ ГЕОДИНАМИКИ
- •О терминологии
- •Геология и время
- •Время и энтропия
- •Хронология фанерозоя
- •Резюме
- •Еще раз о вихрях в геологии
- •Моментная природа геодинамического процесса
- •Взаимодействие землетрясений
- •Колебания Чандлера
- •Ротационно-упругие волны
- •Физическая модель геологической среды
- •Дальнодействие
- •Уравнение движения однородной цепочки взаимодействующих блоков (на примере окраины Тихого океана)
- •Свойства решений
- •Характерная скорость процесса
- •Энергия сейсмического процесса
- •О связи вулканизма и сейсмичности
- •Волновая геодинамика
- •О вращательном движении тектонических плит
- •Энергия тектонического процесса
- •Сейсмичность, вулканизм и тектоника как составные части волнового геодинамического процесса
- •Что же такое землетрясение и его очаг?
- •Литература
- •12. ГЕОЛОГИЯ И МЕХАНИКА
- •Форма Земли и геодинамика
- •Парадокс Эверндена
- •Оценки М.В. Стоваса
- •Форма Земли и ее строение: новые подходы
- •Новая модель геоизостазии
- •Роль землетрясений в минимизации гравитационной энергии
- •Высота геоида
- •Замечание по поводу сжатия Земли
- •Принцип минимизации энергии
- •Механизмы реализации принципа минимизации
- •Процесс самоорганизации
- •Распределение плотности
- •Вихревые структуры
- •Новые данные и нестыковки
- •Начальный ньютоновский этап
- •Этап Якоби
- •Этап Дирихле
- •Современный этап
- •Литература
- •Суть проблемы геомагнетизма
- •Нестыковки
- •Бароэлектрический эффект и электромагнетизм планет
- •Резюме
- •Литература
- •14. ГЕОЛОГИЯ И ВРЕМЯ (продолжение)
- •Геология и жизнь
- •Суть проблемы
- •Обзор представлений о развитии концепции времени
- •Узловые моменты
- •Резюме
- •Литература
- •Общий обзор
- •Древний период
- •Эллада, древние Китай и Индия
- •Средние века
- •Эпоха возрождения
- •Разделение натурфилософии на естественные науки
- •Революция в естествознании
- •Современный период
- •Развитие представлений об эфире, вакууме, торсионных полях, информации и сознании
- •Древний период
- •Эллада, древние Китай и Индия
- •Средние века
- •Эпоха Возрождения
- •Разделение натурфилософии на естественные науки
- •Революция в естествознании
- •Современный период
- •«Неизбежность странного мира»
- •Литература
- •Гипотеза
- •Литература
- •Оглавление
![](/html/2706/661/html_BgYIa9RI4_.NcVy/htmlconvd-y6_Tlx239x1.jpg)
9. РЕОЛОГИЯ ЗЕМЛИ, ПРИРОДА ЕЕ ОСНОВНЫХ СЛОЕВ И РАЗДЕЛЯЮЩИХ ИХ ГРАНИЦ
Хроника появления и развития основных представлений физики вязкоупругих тел и их применение к веществу Земли.
Среда в физике Земли. Процесс ползучести и его феноменологическое описание. Зависимость между напряжением и деформацией для некоторых реологических сред. Реология Земли. Вещество Земли в условиях высоких давлений и температур. Фазовые диаграммы.
Природа и характер границы Мохоровичича. Происхождение земной коры. Строение мантии. Ядро Земли
Хроника появления и развития основных представлений физики вязкоупругих тел и их применение к веществу Земли
1506 г. Леонардо да Винчи (Leonardo da Vinci, 1452-1519) первый установил понятие сопротивления жидких и газообразных сред движущимся в них телах. До этого под влиянием непререкаемого авторитета Аристотеля (384-322 до н.э.) и его «Физики» и
на основании наблюдения за лодкой, движущейся под действием паруса и неподвижной в безветрие, считали, что причиной движения является среда и движение в пустоте не возможно: нет движителя (ветра). Ядро, в соответствии с представлениями Аристотеля, движется потому, что за ним смыкается воздух и, тем самым, толкает его вперед
[Лойцянский, 1973, с. 17].
1660 г. Английский ученый Р. Гук (R. Hooke, 1635-1703) обнаружил, что при растяжении стержня его удлинение пропорционально приложенной силе – закон Гука [Физический, 1983, с. 139]. Среда с такими упругими свойствами в последствии получила название тело Гука. В обобщенном виде тензор деформаций с тензором напряжений для тела Гука связан с помощью соотношений (4.17) и/или (4.18).
1663 г. Французским ученым Б. Паскалем (B. Pascal, 1623-1662) открыт закон – закон Паскаля, согласно которому давление на поверхности жидкости, произведенное внешними силами, передается жидкости одинаково во всех направлениях [Физический, 1983, с. 523].
1684 г. И. Ньютоном (I. Newton, 1643-1727) открыт основной закон вязкого течения жидкости и газа:
F =η |
∆V |
S , |
(9.1) |
|
∆z |
||||
|
|
|
согласно которого динамическая вязкость (внутренне трение) η – есть свойство текучих тел оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой, отстоящей на ∆z , ∆V ∆z - градиент скорости течения, или скорость сдвига. Величина
ϕ =1/η - называется текучестью, величина ν =η / ρ называется динамической
вязкостью. Тело, удовлетворяющие закону вязкого течения (1), называется жидкостью Ньютона [Физический, 1983, с. 99, 474].
1736 г. Выход в свет фундаментальной монографии Л. Эйлера (L. Euler, 1707-1783) «Механика, или Наука о движении в аналитическом изложении», в которой автор установил законы равновесия жидкостей и дал общие уравнения гидродинамики
[Викулин, 2008, с. 30].
1783 г. Выход в свет труда Д. Бернулли (D. Bernoulli, 1700-1782) «Гидродинамика» - академический труд, выполненный автором во время его работы в Петербургской
239
![](/html/2706/661/html_BgYIa9RI4_.NcVy/htmlconvd-y6_Tlx240x1.jpg)
Академии наук. С выходом этого трактата связано появление термина гидродинамика
[Лойцянский, 1973, с. 20].
1819 г. Французскими учеными П. Дюлонгом (P. Dulong, 1785-1838) и А. Пти (A. Petit, 1791-1820) эмпирически установлен закон – закон Дюлонга-Пти, согласно которому
теплоемкость твердых тел при постоянном объеме Cv и температуре T ≥ 3000 K постоянна и равна:
Cv = 3Rn / M = 3R / |
A |
≈ 6 кал/(моль·К). |
(9.2) |
Здесь R = 8,314·107 эрг/(моль·град) – универсальная газовая постоянная, М –
относительная молекулярная масса, n - число атомов в молекуле, A - средняя относительная атомная масса [Жарков, 1983, с. 174].
1822, 1845 гг. Анализ ошибочного решения задачи о вращающейся жидкости в цилиндре, приведенного в «Началах» И. Ньютона, сначала (1822) приводит А. Навье (A. Navier, 1785-1836) к идее введения количественной меры вязкости, пропорциональной градиенту скорости, а впоследствии (1845) Дж.Г. Стокса (J. Stokes, 1818-1903) к построению теории вязкости жидкостей – уравнению Навье-Стокса [История, 1971, с. 184-185; Храмов, 1983, с. 254-255].
1873 г. Уравнения Навье-Стокса в криволинейных координатах вывел Д.К. Бобылев [Лойцянский, 1973, с. 24], судя по всему, русский исследователь.
1827 г. Английским ботаником Р. Брауном (R. Brown, 1773-1858) под микроскопом наблюдалось беспорядочное движение цветочной пыльцы, взвешанной в воде –
броуновское движение.
1905-1906 гг. А. Эйнштейном (A. Einstein, 1879-1955) совместно с польским ученым М. Смолуховским (M. Smoluchowski, 1872-1917) дана полная теория броуновского
движения. Оказалось, что средний квадрат смещения частицы L2 за большое число ее
столкновений пропорционален времени t: L2 ~ Dt. Коэффициент пропорциональности D называется коэффициентом диффузии.
Диффузия (от лат. diffusion – распространение, растекание) – взаимное проникновение соприкасающихся веществ друг в друга вследствие теплового движения частиц вещества. Диффузия происходит в направлении уменьшения концентрации вещества и ведет к его равномерному распределению по занимаемому объему.
Диффундировать могут дефекты, вакансии, дислокации, дырки и другие квазичастицы
[Физический, 1983, с. 58, 174, 186, 249-250].
1834 г. Французским инженером Б.П.Э. Клайпероном (B. Klapeyron, 1799-1864) из анализа цикла Карно (S. Carnot, 1796-1832) для конденсирующегося пара, находящегося в тепловом равновесии с жидкостью, получено термодинамическое уравнение.
1850 г. Немецкий физик Р. Клаузиус (R. Clausius, 1822-1888) усовершенствовал уравнение, полученное Клайпероном, и обобщил его на другие фазовые переходы – уравнение Клайперона-Клаузиуса, сопровождающиеся поглощением или выделением теплоты - т.н. фазовым переходам I рода: испарение, плавление, сублимация и др. Согласно уравнения Клайперона-Клаузиуса, теплота фазового перехода L (например, теплота испарения, теплота плавления) при равновесно протекающем процессе определяется выражением:
L =T |
dP |
(V −V ) , |
(9.3) |
|
|||
m dT |
2 1 |
|
|
|
m |
|
|
где Тm – температура перехода (плавления) при изотермическом процессе, dP / dTm - значение производной от давления по температуре на кривой фазового равновесия,
240
(V2 −V1 ) - изменение объема вещества при переходе его из 1-ой фазы во 2-ю [Физический,
1983, с. 288].
С помощью уравнения Клайперона-Клаюзиуса можно построить график изменения температуры плавления с глубиной для материала мантии [Стейси, 1972, с. 283-286].
Фазовый переход, в широком смысле – переход вещества из одной фазы в другую при изменении внешних условий – температуры, давления, магнитного и электрического полей и т.д.; в узком смысле – скачкообразное изменение физических свойств при непрерывном изменении внешних параметров.
Значение температуры, давления или какой-либо другой физической величины, при котором происходит фазовый переход, называется точкой перехода. Различают фазовые переходы двух родов. При фазовом переходе I рода скачком меняются такие термодинамические характеристики вещества, как плотность, концентрация компонентов; в единице массы выделяется или поглощается вполне определенное количество теплоты,
называемой теплотой фазового перехода. При фазовом переходе II рода некоторая физическая величина, равная нулю с одной стороны от точки перехода, постепенно растет (от нуля) при удалении от точки перехода в другую сторону, при этом плотность изменяется непрерывно, теплота не выделяется и не поглощается [Физический, 1983, с. 800].
1848 г. Французским ученым О. Браве (O. Bravais, 1811-1863) высказана гипотеза, согласно которой пространственные решетки кристаллов построены из закономерно расположенных в пространстве точек – узлов (мест расположения атомов), которые могут быть получены путем параллельных переносов – трансляций.
1890-1891 гг. Русский ученый Е.С. Федоров (1853-1919) доказал возможность существования 230 пространственных групп симметрии кристаллов – 230 вариантов упорядочения расположения частиц в твердом теле.
1912 г. Немецкие физики М. фон Лауэ (M. Laue, 1879-1960), П. Книппинг и В.
Фридрих (W. Friedrich, 1883-1968) открыли дифракцию рентгеновских лучей на кристаллах, окончательно утвердив представление о твердом теле как упорядоченной дискретной структуре [Физический, 1983, с. 735; Храмов, 1983, с. 43].
1853 г. Немецкими физиками Г. Видеманом (G. Wiedemann, 1826-1899) и Р. Францем (R. Franz) экспериментально установлен закон, согласно которому отношение коэффициента теплопроводности χ к удельному электросопротивлению σ для металлов
при одинаковой температуре постоянно – закон Видемана-Франца:
χ /σ =const . |
(9.4) |
1881 г. Датский физик Л. Лоренц (H. Lorentz, 1853-1928) экспериментально показал, что отношение, выражающее закон Видемана-Франца, пропорционально температуре Т:
χ /σ = LT, |
(9.5) |
где L – число Лоренца.
1902 г. Немецкий физик П. Друде (P. Drude, 1863-1906) дал физическое объяснение закону Видемана-Франца (9.5), рассматривая электроны в металле как газ и применив к нему методы кинетической теории газов [Физический, 1983, с. 75, 185].
1855 г. Французским ученым Сен-Венаном (Баре де Сен-Венан, Saint-Venant, 17971886) предложен принцип (принцип Сен-Венана в теории упругости), согласно которому уравновешанная система сил, приложенных к какой-либо части тела, вызывает в нем напряжения, быстро убывающие по мере удаления от этой части, и может быть заменена эквивалентной системой сил [Советский, 1985 с.1189].
241
1858 г. Г. Видеман установил существование деформации кручения у ферромагнитного стержня, по которому течет электрический ток, при помещении стержня в продольное магнитное поле [Физический, 1983, с. 75].
1866 г. Изучая природу вязкости в газах, английский физик Дж. Максвелл (J. Maxwell, 1831-1879) предположил, что параметры реального тела точнее будут описываться в том случае, когда напряжения в нем будут представлять собой суперпозицию чисто упругих и чисто вязких составляющих, каждая из которых определяется по законами Гука и Ньютона соответственно. Такое вязкоупругое тело стало называться телом Максвелла. Механическая модель тала Максвелла соответствует последовательному включению упругой пружины и поршня, движущегося в вязкой жидкости [Кольский, 1955, с. 103-108; Шейдеггер, 1987, с. 142].
1874 г. О. Майер (O. Meyer) рассмотрел другую, отличную от максвелловой, комбинацию упругого и вязкого элементов.
1892 г. Построения Майера обобщил В. Фохт (W. Voigt), который предположил, что компоненты напряжения в твердом теле выражаются в виде суммы двух групп членов, из которых первая пропорциональна деформации, а вторая – скорости изменения деформации. Тело с такими свойствами стало называться тело Фохта [Кольский, 1955, с. 104].
Тело Фохта, по сути, является упруговязким, так как представляет собой попытку учесть в первом приближении некоторые отклонения от идеальной упругости [Магницкий, 2006, с. 284]. Механическая модель тела Фохта соответствует параллельному включению упругой пружины и поршня, движущегося в вязкой жидкости [Кольский, 1955, с. 103-108].
В зависимости от той или иной комбинации соединения упругого и вязкого элементов различают и другие тела. Например, тело Келивина характеризуется упругим последействием: в случае, если изменяется напряжение, то тело по экспоненте переходит в состояние, соответствующее закону Гука (телу Гука). Тело Кельвина-Фохта – жестковязкое тело, соответствует последовательному включению упругой пружины с механической моделью Фохта. Механическая модель тела Бингама соответствует модели тела Максвелла, в которой между пружиной и поршнем помещен расположенный на горизонтальной плоскости блок, приходящий в движение только после преодоления трения покоя [Стейси, 1972, с. 223].
1871 г. Французским ученым Сен-Венаном построена теория течения идеально пластичного (неупрочняющегося) материала – течение Сен-Венана [Советский, 1985
с.1189; Физический, 1983, с. 546].
1873 г. Голландским физиком Ван-дер-Ваальсом (J.D. van der Waals, 1837-1923) предложено одно из первых уравнений состояния реального газа, учитывающего конечность объема молекул и их взаимодействие [Физический, 1983, с. 67].
1879 г. Выход в свет книги Г. Ламба (G. Lamb) «Treatise on Hie Mathematical Theory of the Motion of Fluids», известное по всем многочисленным последующим изданиям на многих языках мира как «Гидродинамика» - фундаментальное руководство, принадлежащее к числу самых лучших книг всей мировой литературы по гидродинамике. В этом труде впервые предмет гидродинамики изложен во всей своей полноте, включая упругость, вязкость и процессы распространения и поглощения волн в среде [Ламб, 2003].
Поглощение звука – явление необратимого перехода энергии звуковой (сейсмической) волны в другие виды энергии и, в частности, в теплоту. Характеризуется коэффициентом поглощения α , который определяется как обратная величина расстояния ([α]= см-1), на котором амплитуда волны уменьшается в e = 2,718 раз. Поглощение звука
характеризуется также коэффициентом потерь ε =αλ /π или добротностью Q =1/ε , λ - длина волны. Величина αλ - логарифмический декремент затухания.
242
α = |
ω2 |
|
4 |
η +ξ + χ( |
1 |
+ |
1 |
|
, |
(9.6) |
||
|
|
|
|
|
|
|
) |
|||||
2ρV 2 |
3 |
C |
|
C |
|
|||||||
|
|
|
v |
|
p |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где ρ - плотность среды, V – скорость звука (сейсмической волны), ω - круговая частота |
волны, η и ξ - коэффициенты сдвиговой и объемной вязкости соответственно, χ - коэффициент теплопроводности, Cv Cp - теплоемкости среды при постоянном объеме и
давлении.
Если при прохождении волны нарушается равновесие состояния среды, то поглощение звука оказывается значительно большим и оно называется релаксационным
поглощением и описывается формулой |
|
|
||||||||||||
α = |
|
|
1 |
|
|
ω2τ(V 2 |
−V |
2 ) |
, |
(9.7) |
|
|||
|
|
|
|
|
∞ |
|
0 |
|
|
|||||
|
2V |
3 |
|
|
2 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
1+ω τ |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где τ - время |
|
релаксации, |
|
V0 |
|
и V∞ - скорости |
звука при ωτ <<1 и при |
ωτ >1 |
||||||
соответственно. |
В |
этом случае |
|
поглощение звука |
сопровождается дисперсией |
звука |
[Физический, 1983, с. 554].
1908 г. Немецкий физик Э. Грюнейзен (E. Gruneisen, 1877-1949) установил, что отношение коэффициента теплового расширения металла α к его удельной теплоемкости Cv (при постоянном объеме) не зависит от температуры – закон Грюнейзена (см. ниже).
1911 г. Э. Грюнейзен получил формулу, связывающую частоту колебаний атомов кристаллической решетки с упругими константами кристалла – формула Грюнейзена.
1919 г. Э. Грюнейзен развил общую теорию кристаллического состояния, он является одним из основоположников теории твердого тела [Храмов, 1983, с. 93;
Физический, 1983, с.139].
1910 г. Ф. Линдеман (F. A. Lindemann) построил теорию [Гутенберг, 1963, с. 164], позволяющую связывать температуру плавления Tm с критической (предельной) частотой
колебаний кристаллической решетки, которую он вычисляет с помощью дебаевской теории твердых тел. Линдеман предположил, что отношение средней квадратичной амплитуды тепловых колебаний к квадрату постоянной решетки остается постоянным на кривой плавления (см. ниже).
1912-1914 гг. Голландским П. Дебаем (P. Debye, 1884-1966), немецким М. Борном
(M. Born, 1882-1970), американским Т. Карманом (T. Karman, 1881-1963) и австрийским Э.
Шредингером (E. Schrodinger, 1887-1961) физиками построена динамическая теория кристаллической решетки как совокупность связанных квантовых осцилляторов различных частот (1910-1912).
1912 г. Голландским физиком П. Дебаем установлена кубическая зависимость теплоемкости кристалла от температуры – закон теплоемкости Дебая. При температурах T >>θd (в классической области) теплоемкость твердого тела описывается законом
Дюлонга-Пти и может быть связана с упругими свойствами кристаллической среды.
Характеристическая температура твердого тела - температура Дебая θd ,
определяется соотношением kθd = hωd / 2π или
|
|
|
h |
|
|
|
2 |
1/ 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
θd =V |
|
|
ωd ≈V (6π |
|
n) |
, |
(9.8) |
|||
|
2πk |
|
где ωd - предельная частота упругих колебаний кристаллической решетки, k, h –
постоянные Больцмана (L. Boltzmann, 1844-1906) и Планка (M. Planck, 1858-1947)
243
![](/html/2706/661/html_BgYIa9RI4_.NcVy/htmlconvd-y6_Tlx244x1.jpg)
соответственно, V - усредненная скорость звука, n – число атомов в единице объема
[Физический, 1983, с. 145-146, 186].
В рамках теории Дебая закон Грюнейзена (для большинства элементов и простых соединений) записывается в виде [Жарков, 1983, с. 139]:
α |
=θdV dθd , |
(9.9) |
|
Cv |
|||
dP |
|
где V – объем тела, Р – давление.
В рамках теории Дебая формула Линдемана, в виде, который принят в геофизике, записывается следующим образом [Жарков, 1983, с. 183]:
|
ρ100 |
|
2 / 3 |
|
|
2 |
|
|
Tm (H ) = Tm,100 |
|
θd (H ) |
|
, |
(9.10) |
|||
|
||||||||
|
ρ(H ) |
|
θd ,100 |
|
|
|
где ρ - плотность, θd - дебаевская температура, индекс (100) указывает, что значения
параметров соответствуют глубине Н = 100 км.
1922 г. А.Ф. Иоффе (1880-1960) объяснил низкую прочность, наблюдаемую у реальных кристаллов, влиянием макроскопических дефектов (трещин, надрезов) на их поверхности – эффект Иоффе [Физический, 1983, с. 735].
1923 г. Первый и наиболее существенный шаг на пути построения реальных моделей Земли сделали американские геофизики Л. Адамс (L.H. Adams) и Е. Вильямсон (E.D. Williamson). Они предложили использовать сейсмический параметр (4.69), зависящий от скоростей продольной и поперечной сейсмических волн: F = K / ρ (К –
модуль сжатия, ρ - плотность), для определения детального хода плотности в недрах Земли. Модуль сжатия, по определению, равен K = ρ∆P / ∆ρ , где ∆P - приращение
давления. Полагая, что приращение давления происходит по гидростатическому закону ∆P = ρg∆H , где ∆H - приращение глубины, получаем уравнение Адамса-Вильямсона в
виде:
∆ρ = |
ρg |
∆H , |
(9.11) |
|
F |
||||
|
|
|
позволяющее определить детальное распределение плотности в недрах Земли и соответственно построить реальную модель Земли [Жарков, 1983, с. 155-156; Магницкий, 2006, с. 258-263].
1924 г. Выход в свет, по-видимому, первой фундаментальной обобщающей работы Дж. Джеффриса (J. Jeffreys) «The Earth», в которой в комплексе проанализированы геофизические процессы, протекающие на Земле. В России эта книга известна в переводе с четвертого дополненного и переработанного издания [Джеффрис, 1960].
1926 г. В физику твердого тела один из ее основателей Я.И. Френкель (1894-1952) ввел понятие о тепловых дефектах [Жарков, 1983, с. 179] и указал на их роль в процессах диффузии [Физический, 1983, с. 735].
Дефекты кристаллической решетки (от лат. defectus – недостаток, изъян) – любое отклонение от ее идеального периодического атомистического строения. Дефекты могут быть либо атомарного масштаба, либо макроскопических размеров. Образуются в процессе кристаллизации под влиянием тепловых, механических и электрических воздействий. Простейшим точечным дефектом является вакансия [Физический, 1983, с. 152].
244
1929 г. И.Е. Таммом (1895-1971) введено понятие фонона – квантового колебательного движения атомов, составляющих кристаллическую решетку.
Динамическая теория кристаллической решетки позволяет объяснить упругие свойства (Земли) твердого тела, связав значения статических модулей упругости с силовыми константами. Тепловые свойства: температурный ход теплоемкости (Дебая закон теплоемкости), коэффициент теплового расширения (Грюнейзена закон) и
теплопроводности – объясняются как результат затухания сейсмических упругих волн - изменения с температурой числа фононов и длины их свободного пробега [Физический, 1983, с. 735].
1930 г. В физику твердого тела наряду с дефектами по Френкелю В. Шоттки (W. Schottky, 1886-1976) введено понятие вакансии [Жарков, 1983, с. 180; Храмов, 1983, с. 301].
Вакансия (от лат. vacans – пустующий, свободный) – отсутствие атома или иона в узле кристаллической решетки. Вакансии находятся в термодинамическом равновесии с решеткой, возникают и исчезают в результате теплового движения атомов, беспорядочно перемещаются в кристалле, обмениваясь местами с соседними атомами. Движение вакансий является главной причиной диффузии атомов в кристалле. У алюминия, например, одна вакансия приходится на 1012 атомов. Несмотря на малую концентрацию, вакансии существенно влияют на физические свойства кристалла [Физический, 1983, с. 60].
1931 г. Американским физиком Л. Онсагером (L. Onsager, 1903-1976) установлена одна из основных теорем термодинамики необратимых процессов, согласно которой в термодинамических системах, в которых имеются градиенты температуры, концентрации компонентов, химических потенциалов и др., возникают необратимые процессы теплопроводности, диффузии, химических реакций и др. [Физический, 1983, с. 488].
1934 г. В физику твердого тела английским ученым Г. Тейлором (G.I. Taylor) и немецкими учеными Е. Орованом (E. Orowan) и М. Поляни (M. Polanyi) введено понятие о дислокациях. Оказалось, что при больших механических нагрузках реакция кристалла зависит от отсутствия или наличия дислокаций и других линейных дефектов кристаллической решетки [Жарков, 1983, с. 184].
Дислокации (от позднелат. dislocation – смещение), краевые и винтовые, которые называются дисклинациями, – дефекты кристалла, представляющие собой линии, вдоль которых нарушено характерное для кристалла правильное расположение атомных плоскостей. Механические свойства кристаллов – прочность и пластичность в значительной мере обусловлены существованием дислокаций и их движением
[Физический, 1983, с. 163, 735].
1943 г. А.А. Ильюшиным построена теория малых упругопластичных деформаций. Пластичность (от греч. plastikos – годный для лепки, податливый) – свойство материалов твердых тел сохранять часть деформации при снятии нагрузки, которые ее вызвали. Пластичность кристаллов – свойство кристаллических тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок. В поликристаллах перемещение зерен друг относительно друга происходит подобно движению частиц в сыпучих материалах и в некоторых случаях обеспечивает деформацию до 1000% -
сверхпластичночть [Физический, 1983, с. 546-549].
1948-1960 гг. Ф. Набарро (F.R.N. Nabarro) в Англии (1948) и Херрингом в США
(1950) теоретически открыто явление диффузионной вязкости. Обобщение диффузионной вязкости на случай высоких давлений и применение ее к физике мантии Земли было сделано (1960) российским ученым В.Н. Жарковым.
В предельном случае высоких температур T >>θd тепловой энергии достаточно,
чтобы возбудить весь спектр тепловых колебаний атомов (фононов), что, физически, соответствует классическому приближению и позволяет для Земли фононами считать
245
![](/html/2706/661/html_BgYIa9RI4_.NcVy/htmlconvd-y6_Tlx246x1.jpg)
упругие (продольные VP и поперечные VS ) сейсмические волны и значение средней
скорости V в (9.8) принять равной:
|
3 |
= |
1 |
|
+ |
|
|
2 |
|
. |
(9.12) |
||
|
|
3 |
|
|
3 |
|
|
3 |
|||||
|
V |
|
|||||||||||
V |
|
|
V |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
P |
|
|
|
|
S |
|
При этом значение дебаевской температуры оказывается равным θd =6600К, что для Земли определяет минимальный уровень глубины Н = 100 км, начиная с которой классическое приближение TH =100 ≈10000 C >θd заведомо выполняется и выражение для температуры Дебая (9.8) принимает вид [Жарков, 1983, с. 170-174, 181, 199]:
θd ≈10−3 |
|
ρ1/ 3 , |
(9.13) |
V |
где θd измеряется в градусах при средней скорости V (9.12) в см/c и ρ в г/см3.
Таким образом, для определения термодинамических параметров большей части земных недр, начиная с глубины 100 км, может быть использована динамическая теория твердого тела Дебая, в основе которой заложены представления о кристаллической решетке как совокупности связанных осцилляторов, вакансиях, микроскопических и макроскопических дефектах и дислокациях, пластичности и др.
1950-е – 1960-е гг. Увеличение научного интереса к предмету «физика Земли», что сопровождалось «массовым» выходом книг по физике Земли и других планет как в нашей стране [Магницкий, 1953, 1965; Жарков, Паньков, Калачников и др., 1969; Жарков, Трубицын, Самсоненко, 1971], так и за рубежом [Гутенберг, 1963; Стейси, 1972; Ботт, 1974]. В результате в конце 1960-х гг. были созданы основы Новой глобальной тектоники [Новая, 1974] – современной «необычайно популярной» (по выражению Ю.М. Пущаровского) геологической парадигмы.
1960-е гг. Существует очень много механизмов внутреннего трения, обеспечивающего затухание упругих волн в Земле (9.6) и (9.7), и неизвестно, какой из них играет наибольшую роль для Земли. По-видимому, три механизма должны быть наиболее существенными. Это – дислокационное затухание, скольжение по границам зерен (ползучесть Кобле [Теркот, Шуберт, 1985, с. 502-516]) и упорядочение под действием напряжений [Стейси, 1972, с. 235-236].
1960 г. Дислокационное затухание в металлах рассмотрено в обзоре Д. Ниблетта
(D.N. Niblett) и Дж. Уилкса (J. Wilks).
1966 г. Применение теории дислокационного затухания в металлах к мантии рассмотрено в работе Р. Гордона (R.B. Gordon) и С. Нелсона (C.W. Nelson). В простой теории, результаты которой хорошо согласуются со многими экспериментальными данными, предполагается, что линия дислокации, закрепленная в двух точках, под действием напряжений выгибается и колеблется, как натянутая струна. Колебания линии дислокации отстают от напряжений по фазе, и это приводит к диссипации механической энергии.
1967 г. Е. Орован (E. Orowan) подверг сомнению эффективность дислокационного затухания в мантии и высказался в пользу механизма затухания, связанного со скольжением по границам зерен (с ползучестью Кобле). Приложенные напряжения делают некоторые положения атомов вдоль границ зерен более выгодными, а перемена знака напряжений приводит к тому, что более выгодными становятся другие положения. Т.о., в переменном поле напряжений атомы вдоль границ зерен перескакивают туда и обратно, запаздывание по фазе приводит к диссипации энергии.
1967 г. Д. Андерсон (D.L. Anderson) склоняется к механизму затухания, связанному с упорядочением атомов в междоузлиях. Этот механизм должен быть существенным, в
246