![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1. Конструктивная схема ядерного реактора.
- •Общий принцип работы ядерного реактора
- •3. Влияние размеров реактора на Кэф.
- •4. Влияние поглощения нейтронов
- •5. Поколение нейтронов в яр
- •6. Эффективный коэффициент размножения, реактивность
- •2. Гомогенный реактор без отражателя в одногрупповом приближении
- •2.1 Уравнение реактора в одногрупповом приближении
- •2.2 Условие критичности гомогенного реактора без отражателя в одногрупповом приближении.
- •Критические размеры реактора цилиндрической формы
- •2.4. Результат решения волнового уравнения для цилиндрической гомогенной активной зоны.
- •2.5. Выражение для геометрического параметра цилиндрической активной зоны.
- •2.6. Оптимальное соотношение размеров цилиндрической активной зоны.
- •Краткие выводы
- •2.7. Критические размеры цилиндрического яр
- •2.8. Коэффициенты неравномерности распределения плотности потока нейтронов в цилиндрическом яр
- •2.9. Результаты анализа яр других геометрий
- •2. Яр в форме прямоугольный параллелепипед
- •3. Яр в форме цилиндра
- •4. Яр в форме сферы
- •2.10. Принципиальные подходы к проектированию реакторов
- •9.2. Эффективная добавка (э)
- •Эффективные размеры активной зоны яр с отражателем. Эквивалентный яр
- •1. Ядерное топливо.
- •2. Замедлитель.
- •3. Теплоноситель
- •4. Параметры структуры активных зон гетерогенных яр.
- •2. Гомогенный реактор с отражателем в одногрупповом приближении
- •2.1. Влияние отражателя на нейтронно-физические свойства акт. Зоны
- •2.2 Требования к материалу отражателя
- •2.3. Математическая постановка задачи о гомогенном реакторе с отражателем в одногрупповом приближении
- •2.4 Ядерный реактор в форме бесконечной пластины с отражателем
- •2.5. Цилиндрический яр с боковым отражателем в одногрупповом приближении
- •2.6. Эффективные размеры активной зоны яр с отражателем. Эквивалентный яр
- •10.2. О распределении нейтронов в слабо размножающих средах
- •Гомогенный реактор с отражателем в двухгрупповом приближении
- •Многогрупповой подход
- •Сущность метода многих групп
- •Многогрупповое уравнение
- •Многогрупповое уравнение диффузии. Баланс нейтронов.
- •Системы групповых констант.
- •Библиотеки констант. Выбор ширин групп
- •Библиотека констант бнаб
- •Эффективность центрального стержня в зависимости от глубины погружения в реактор
- •Эффективность эксцентрично расположенного стержня в зависимости от глубины погружения в реактор
- •Физические характеристики уран-водных ячеек
2.5. Цилиндрический яр с боковым отражателем в одногрупповом приближении
Р
ассмотрим
ЯР, представляющий собой АЗ высотой Н
(экстраполированный размер) и радиусом
R,
окруженную боковым отражателем, толщиной
Т.
Начало координат находится в центре
симметрии. Так как на торцах ЯР отсутствует
отражатель, то его влияние скажется на
радиальную составляющую потоков, т.е.
аксиальная составляющая потока будет
точно такой, как в случае ЯР без отражателя:
Таким образом, решение задачи сводится к нахождению функций f1(r) и f2(r).
Для функции f(r) запишем уравнения ЯР:
(1)
(2),
где – радиальная составляющая материального параметра АЗ; – радиальная составляющая материального параметра отражателя. Определим эти составляющие.
АЗ: , где – полный материальный параметр АЗ; – аксиальная составляющая материального параметра АЗ. При этом вследствие того, что нет бокового отражателя, аксиальная составляющая материального параметра равна аксиальной составляющей геометрического параметра такого же реактора без отражателя (реактор критический): . Тогда получаем:
. Отсюда видно, что - величина действительная.
По аналогии рассмотрим радиальную составляющую материального параметра отражателя, учтя при этом, что в отражателе нет делящихся материалов (k∞=0)
. Отсюда видно, что - величина мнимая. Таким образом, исходные уравнения примут вид:
(1)
(3)
Эту систему уравнений необходимо дополнить граничными условиями:
f2(R2) = 0, где R2=R+T (4)
f1(R) = f2(R) (5) (равенство потоков на границе АЗ - отражатель)
(6) (равенство диффузионных токов на АЗ - отражатель)
Решение уравнения (1) известно
(7)
Решим уравнение (3). В цилиндрических координатах оно имеет вид:
(8)
Уравнение (8) помножим на r2, затем первое слагаемое умножим и разделим на , второе слагаемое - .
(9)
Уравнение (9) – уравнение Бесселя с аргументом . Причем этот аргумент – мнимый. В этом случае решением уравнения Бесселя являются модифицированные функции Бесселя нулевого порядка:
, (10)
где – модифицированная функция Бесселя нулевого порядка от мнимого аргумента первого рода; – модифицированная функция Бесселя нулевого порядка от мнимого аргумента второго рода (функция Макдональда).
Для решения (10) воспользуемся граничным условием (4):
, отсюда:
(11)
Подставим (11) в (10) и для потоков в АЗ и отражателе окончательно получим:
(12)
(13)
Для (12) и (13) используем граничные условия (5) и (6):
(14)
(15)
Разделим (15) на (14) и получим:
, (16)
где R2=R+T.
По аналогии с ЯР в форме пластины докажем, что условие (16) является условием критичности, т.е. если уберем отражатель, условие (16) должно прейти в условие критичности реактора без отражателя: .
Пусть нет отражателя (Т=0). Тогда знаменатель в правой части (16) обращается в 0, а сама правая часть стремится к бесконечности. Тогда
Т.к. функция ограничена при всех х, то указанное условие будет выполняться только при или (первый корень функции Бесселя первого рода нулевого порядка) , что и требовалось доказать.
Как и в случае плоского ЯР введем понятие эффективной добавки за счет отражателя δ = R0 – R, где R0 – критический радиус цилиндрического ЯР без отражателя. Выразим R и подставим в левую часть условия критичности (16):
Рассмотрим ЯР, имеющий большие размеры, т.е. радиус велик по сравнению с величиной эффективной добавки δ << R. Тогда разложим (17) в ряд Тейлора по малому параметру , ограничившись первым числом разложения (достаточно сложные математические выкладки опустим).
(17)
С другой стороны в большом реакторе R>>M2, следовательно, . В этом случае для правой части условия (16) воспользуемся асимптотическим разложением модифицированных функций Бесселя: ; .
Тогда правая часть (16) примет вид:
(18)
В итоге сопоставляя (17) и (18), для больших ЯР получим условие критичности:
(19)
Это выражение с точностью до первых членов разложений совпадает с результатом, полученным для плоского ЯР. Надо заметить, что с уменьшением R необходимо учитывать больше членов разложения вследствие увеличения кривизны поверхности и полученное для δ выражение усложнится. Далее необходимо провести анализ δ при различных толщинах отражателя.
Таким образом, используя рассмотренный алгоритм решения подобных задач, можно решить в одногрупповом приближении задачи о сферическом ЯР с отражателем и о цилиндрическом ЯР с торцевым отражателем.
В заключении необходимо отметить, что все основные соотношения получены в предположении больших размеров ЯР. С уменьшением размеров ЯР точность одногруппового метода падает, т.к. большую роль начинают играть члены, следующие за первым членом разложения в ряды, и их надо учитывать, что приводит к получению сложных выражений.