- •3. Схема уровней и основные серии спектра атомов(ионов) с одним валентным электроном (на примере к 19).
- •4. Схема уровней и основные серии спектра атомов(ионов) с двумя валентными электронами (одноэлектронное возбуждение на примере Hg)
- •8. Энергетич. Состояния е-ов в Ме. Зонная схема Ме и их физ-ие св-ва.
- •10. Эффект Шоттки. Автоэлектронная, вторичная и фотоэмиссии электронов. Области применения.
- •13.Классификация электрических токов в газе….
- •14. Пробой газа при высоком давлении. Закономерности формирования токопроводящего канала.
- •15. Тлеющий разряд. Элементарные процессы и продольное распределение параметров в тлеющем разряде.
- •17.Излучение неизотермической плазмы тлеющего и дугового разрядов. Процессы, определяющие спектральный состав излучения и его зависимость от давления
- •19.Самостоятельный дуговой разряд (низких, средних и высоких давлений).
- •20.Баланс энергии в самостоятельном разряде.
- •24.Преобразование энергии возбуждения в диэлектриках и полупроводниках. Энергетический выход люминесценции.
- •25. Полупроводниковые лазеры с электронной накачкой. Принцип действия и параметры.
- •26.Свойства контакта Ме – п/п.
- •27. Свойства контакта “полупроводник-полупроводник”. Гомо- и гетероструктуры.
- •28.Условие усиления излучения для межзонных переходов. Принцип действия сд и инжекционных лазеров
- •2. Основные положения векторной модели атома. Природа возникновения тонкой структуры атомных термов. Схемы сложения моментов.
- •7. Классификация взаимодействий частиц в газе. Следствия из законов сохранения энергии и импульса при парных столкновениях. Упругие и неупругие столкновения
- •11. Диффузия и дрейф заряженных частиц. Соотношение Эйнштейна.
- •9. Виды эмиссии электронов. Термоэлектронная эмиссия. Закон Ричардсона - Дешмена.
- •23.Основные виды оптического поглощения твердых тел. (Полупроводники и диэлектрики)
- •6 . Природа расщепления спектральных линий атомов в магнитном поле.
- •16. Самостоятельный дуговой разряд низкого и высокого давлений. Распределение параметров и элементарные процессы в разряде.
27. Свойства контакта “полупроводник-полупроводник”. Гомо- и гетероструктуры.
Разработка и изучение св-в контакта п\п и п\п привело к бурному развитию микроэлект-ки,уменьш.использ.электроннх ламп.Контакт 2-х проводников n и p типа.
Такие переходы м.б,гомопереходы,когда материал n и р обл.одинак.гетеропереходы,когда материал различный.Если проведем в контакт 2 п\п е-н в n обл.много,в а р обл.мало,а дырок в р обл.больше,чем в n обл.При контактных обл-ях в р обл. формир-ся «-» заряд,а в n обл. «+» заряд.
При высокой степени мигрирования,такой слой сос-ет 10 микрон.Котакт облад.выпрям-ми св-ми.Приложим внеш.поле,увелич.получ.потенц.барьера е-ны оттягив-ся от барьерного слоя,потоки е-ов и дырок уменьш.Если меняем полярность,инжектир. Е-ны в + объем.заряд,уменьш.потен.барьер.В n и з обл.ширина ЗЗ одинак.1)набор п\п позвол.создав.любые сочетания материалов с любым типом проводимости.2)при контакте п\п-п\п сущ-ет возможн.создав.контактные слои любых линейных размеров,т.е изменение типов переходов быть резким или плавным.особенно это касатеся гетеропереходов.
28.Условие усиления излучения для межзонных переходов. Принцип действия сд и инжекционных лазеров
Светодиоды
п-н-переход может быть использован для получения света. практически для того чтобы получить светодиод, нужно резко увеличить концентрацию активаторов. При увеличении концентрации активаторов до 1018-1019 приложение поля в прямом направлении приводит к созданию условий, при которых в области контакта возможна рекомбинация электронов и дырок.
при приложении поля в прямом направлении величина потенциального барьера уменьшается, появляются потоки э. и д.. В области контактного слоя расщепление квазистационарного уровня Ферми = eU.
Ln,Lp-диффузионные длины, которые соответствуют уменьшению концентраций э. и д. в e раз. Наличие двух потоков приводит к рекомбинации э. и д. с излучение квантов света.
FnЗВ-FpЗВ<Eg
В случае гомоперехода спектр излучения будет смещен в длинноволновую сторону от края собственного поглощения. Увеличивая разность потенциалов, можно увеличить потоки э. и д. и увеличить интенсивность рекомбинационного излучения. Предельный случай нагрузки светодиода: когда потенциальный барьер оказывается сглаженным, при этом получаются max потоки э. и д. и max интенсивность излучения. Потери энергии: 1.Безизлучательная рекомбинация,2. потери на сопротивлении движению электронов в неконтактной области в полупроводнике(нагрев кристаллической решетки)
Инжекционные лазеры
В случае создания неравновесной концентрации э. и д., концентрации э. и д. могут существенно превышать равновесную концентрацию. В этом случае для распределения э. и д. по энергиям используются квазиуровни Ферми для э. и д. и функции распределения, характерные для равновесной системы.
Равновесное состояние:
(рис 1)мы имеем собственные носители в зонах и распределение э. и д. определяется функциями:
fn=1/(e(E-F)/kT-1), fp=1-fn
т.А- вероятность заполнения состояния =1/2.
Если мы создаем дополнительную концентрацию носителей(рис 2),превышающую равновесную концентрацию, то также можно использовать функцию ферми, но введя квазиэнергетический уровень ферми.
FЗВ-квазиуровень.
Это введение квазиуровня оправдывается тем, что скорость термолизации носителей очень высокая и можно считать, что практически мгновенно неравновесные э. и д. термолизуются. Условие возникновения вынужденных переходов для рекомбинации зона-зона:
FnЗВ-FpЗВ=kTln(np/nj2)
nj=nvNee-Eg/kT