Последовательность выполнения эксперимента
Разместите в разных половинах коробки по N шаров разного цвета А и В. Число N задается преподавателем; рекомендуется для первого эксперимента 6-8 шаров.
Включить электродвигатель, вызвав колебание коробки и тем самым хаотическое движение шаров. Через равные промежутки времени t (5 – 10с по заданию преподавателя) выключать электродвигатель и пересчитывать количество шаров А и В в обеих половинах коробки. Полученные данные заносить в таблицу 1. Операцию продолжать до тех пор, пока не наступит полное равновесие в системе (количество шаров А и В в в обеих половинах коробки одинаков и равно N/2), и затем сделать еще 8-10 измерений.
Таблица 1.
№ |
Вре мя t, с |
Система шаров А |
Система шаров В |
S= SA+SB |
||||||||
Число шаров справа |
Число шаров слева |
ΩА |
SA= =lnΩA
|
Число шаров справа |
Число шаров слева |
ΩВ |
SB= =lnΩВ |
|
||||
1 |
0 |
8 |
0 |
|
|
0 |
8 |
|
|
|
||
2 |
5 |
7 |
1 |
|
|
2 |
6 |
|
|
|
||
3 |
10 |
5 |
3 |
|
|
2 |
6 |
|
|
|
||
… |
… |
…. |
…. |
|
|
…. |
…. |
|
|
|
3. По формуле (1) вычислить для каждого состояния системы шаров термодинамические вероятности ΩА и ΩВ, энтропии SA = lnΩA и SB= lnΩB и термодинамическую вероятность всей системы как S = SA+SB . Все полученные данные занести в таблицу 1.
Примечание: выражение S=lnΩ означает, что вычисление энтропии осуществляется с точностью до коэффициента Больцмана .
4. По полученным данным (таблица 1) построить график зависимости S(t).
5. В промежутке времени от момента наступления равновесия в системе до окончания измерений найти по графику отклонения (абсолютные флуктуации) ∆S энтропии S(t) от равновесного значения Sравн : ∆S = Sравн - S(t) и найти среднее значение флуктуации ‹∆S›.
6. Вычислить относительную флуктуацию энтропии .
7. Повторить п. 1-6 для бо′льшего количества шаров N (по указанию преподавателя).
8. Проанализировать полученные данные и сделать выводы о выполнимости второго начала термодинамики в данном лабораторном эксперименте.
Вопросы для контроля
Что такое «микропараметры» молекул? Примеры.
Что такое «макропараметры» тела? Примеры.
Что такое «микросостояние» и «макросостояние» термодинамической системы?
Что такое термодинамическая вероятность и какие числовые значения она может иметь?
Как связаны друг с другом термодинамическая вероятность и энтропия?
Что такое флуктуации термодинамической вероятности и энтропии? В каких случаях они имеют существенное значения и когда ими можно пренебречь?
Как в принципе изменяются термодинамическая вероятность и энтропия при переходе термодинамической системы из неравновесного состояния в равновесное ?
Дайте определение второго начала термодинамики. Определите условия, при которых этот закон безусловно выполняется.
Библиографический список
Савельев И. В. Курс общей физики: Учебное пособие.- Т.1.- М.: «Наука», 1977.- С. 325-334.
Трофимова Т.И. Курс физики: Учеб. Пособие для вузов.- 7-е изд. стер.- Высш. шк, 2001.- С. 111-114.
Ивлиев А.Д. Физика: Учебное пособие.- СПб.: Издательство «Лань», 2008.- С. 402-409.
ЗАДАНИЕ 2.
Проверка закона возрастания энтропии
в процессе теплообмена
Цель работы: проверка второго начала термодинамики на примере теплообмена двух тел.
Описание лабораторной установки и оборудования
Экспериментальная установка представляет собой калориметр – теплоизолированный сосуд с холодной водой, в который помещают предварительно нагретое тело (металлический цилиндр). В калориметре происходит теплообмен, в результате которого тело охлаждается, а стакан калориметра и вода нагреваются. В конечном итоге в калориметре устанавливается тепловое равновесие, когда температуры всех трех тел становятся одинаковыми. Для измерения температуры в калориметре используется термометр. Предварительный нагрев тела проводится в кипящей воде, для чего используется электроплитка и сосуд с водой.
Общие сведения
Физические основы эксперимента
Изменение энтропии рассчитывается по формуле Клаузиуса:
(1)
где - количество тепла, - температура.
Для металлического тела, которое охлаждается в воде калориметра , где - удельная теплоемкость тела, - масса тела. Подставим это выражение в (1) и найдем изменение энтропии тела в результате теплообмена:
, (2)
где - начальная температура тела (равная температуре кипящей воды в сосуде на электроплитке, находится по таблице зависимости температуры кипения от давления), - конечная температура тела (равновесная температура в калориметре после теплообмена).
Аналогичным образом вычисляется изменение энтропии стакана калориметра с водой:
, (3)
где и - удельные теплоемкости калориметра и воды, и - массы калориметра и воды, - начальная температура калориметра и воды (комнатная).
Изменение энтропии всей системы в результате теплообмена находится сложением (2) и (3) :
. (4)
Это выражение используется для экспериментального определения изменения энтропии системы тел в результате теплообмена в данной лабораторной работе.
Отметим, что так как < и > , то первое слагаемое в выражении (4) отрицательное, а второе – положительное. Тем не менее общее изменение энтропии должно быть больше нуля, так как второе начало термодинамики требует [1], чтобы в замкнутой адиабатически изолированной макросистеме (которой является калориметр) энтропия увеличивалась. Проведение лабораторного эксперимента должно подтвердить это положение.
Следует также учесть, что чем больше теплоемкость испытуемого тела ( ), тем больше его тепловая энергия (количество поглощенной теплоты) перед погружением в калориметр и, следовательно, тем дальше система тел от состояния равновесия в начале процесса. При этом в процессе теплообмена участвует большее количество теплоты, таким образом, будет больше общее изменение энтропии .