Методическое пособие 780
.pdf
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
1 |
|
|
||
|
|
|
|
n 1 n |
02 |
|
|
1 |
3 |
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
T01 |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
1 |
(9.8) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
n |
T |
|
2 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
02 |
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
T01 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
|
v |
|
|
– безразмерная скорость газа; |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
aкр |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
aкр – критическая скорость.
Выражение (9.8) называют основным уравнением эжекции.
Оно позволяет определить по известным входным параметрам газодинамическую функцию 3 1 3 и по ней безразмерную 3
и размерную v3 скорости на выходе из камеры смешения. Совместное решение уравнений (9.7) и (9.5) дает возмож-
ность найти полное выходное давление p03 .
В уравнениях (9.6) и (9.8) мы считали заданным коэффициент эжекции n G2 G1 . Но скорости v1 и v2 , определяющие расходы, заранее неизвестны; они определяются статическими давлениями p1 и p2 во входном сечении, в свою очередь завися-
щими от режима работы камеры смешения и диффузора. Поэтому расчет эжектора приходится делать методом последовательных приближений: задаваться рядом значений скорости на входе и определять соответствующие им конечные параметры. Полученные решения позволяют выбрать оптимальный режим работы эжектора (например, такой, который обеспечивает получение заданного коэффициента эжекции при наивысшем полном давлении смеси).
Более полная теория эжектора учитывает силу трения о стенки камеры, влияние подвода тепла в камеру смешения извне или вследствие химических реакций в потоке, влияние физических свойств при смешении разнородных газов или переменной площади сечения камеры.
301