- •Г.В. Бахмат, е.Н. Кабес
- •1.1.2. Первый закон термодинамики
- •1.1.3. Второй закон термодинамики
- •1.1.4. Термодинамические процессы
- •1.1.5. Термодинамика потока
- •1.1.6. Термодинамический анализ процессов в компрессорах
- •1.1.7. Циклы двигателей внутреннего сгорания и газотурбинных установок
- •1.1.8.Циклы паросиловых установок
- •1.1.9. Циклы холодильных машин, теплового насоса (обратные термодинамические циклы)
- •1.2. Теория теплообмена
- •1.2.1. Основные понятия и определения
- •1.2.2. Теплопроводность
- •1.2.3. Конвективный теплообмен
- •1.2.4. Теплообмен излучением
- •1.2.5. Теплопередача. Основы расчета теплообменных аппаратов
- •2. Контрольные задания
- •2.1. Методические указания
- •2.2. Техническая термодинамика
- •2.3. Теория теплообмена
- •Приложение 1 Средние изобарные мольные теплоемкости
- •Приложение 2 Физические параметры сухого воздуха при давлении 101,3 кПа
- •3. Конспект лекций
- •3.1. Термодинамика
- •3.1.1. Содержание и метод термодинамики
- •3.1.2. Основные понятия термодинамики
- •3.1.3. Газовые смеси
- •3.1.4. Законы идеальных газов
- •3.1.5. Первое начало термодинамики
- •3.1.5.1. Первое начало термодинамики как математическое выражение закона сохранения энергии
- •3.1.5.2. Первое начало термодинамики простого тела
- •3.1.6. Понятие теплоёмкости
- •3.1.7. Первое начало термодинамики для идеальных газов
- •3.1.7.1. Закон Майера
- •8314 Дж/(кмольк).
- •3.1.7.2. Принцип существования энтропии идеального газа
- •3.1.8. Термодинамические процессы
- •3.1.8.1. Классификация термодинамических процессов
- •3.1.8.2. Работа в термодинамических процессах
- •3.1.9. Круговые процессы (циклы)
- •3.1.9.1. Тепловые машины, понятие термического к.П.Д.,
- •3.1.9.2. Цикл Карно
- •3.1.10. Второе начало термодинамики
- •3.1.11. Термодинамические циклы двигателей внутреннего сгорания
- •3.1.11.1. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •3.1.11.2. Циклы газотурбинных установок
- •3.1.12. Типовые задачи к разделам курса «термодинамика»
- •3.1.12.1. Параметры, уравнение состояния идеального газа
- •3.1.12.2. Газовые смеси
- •3.1.12.3. Первое начало термодинамики
- •3.1.12.4. Процессы изменения состояния вещества
- •3.1.12.5. Термодинамические циклы
- •4.1.Теплопередача
- •4.1.1. Теплопередача, её предмет и метод, формы передачи теплоты
- •4.2. Теплопроводность
- •4.2.1. Температурное поле
- •4.2.2. Температурный градиент
- •4.2.3. Тепловой поток. Закон Фурье
- •4.2.4. Коэффициент теплопроводности
- •4.2.5. Дифференциальные уравнения теплопроводности
- •4.2.6. Условия однозначности для процессов теплопроводности
- •4.2.7. Отдельные задачи теплопроводности при стационарном режиме
- •4.3. Конвективный теплообмен
- •4.3.1. Основные понятия и определения
- •4.3.2. Теория размерностей
- •Размерности и показатели степени при конвективном теплообмене
- •4.3.3. Теория подобия
- •4.3.4. Критериальные уравнения
- •4.3.5. Некоторые случаи теплообмена
- •4.3.6. Расчетные зависимости конвективного теплообмена
- •4.3.7. Теплообмен при естественной конвекции
- •4.3.8. Теплоотдача при вынужденном движении жидкости в трубах и каналах
- •4.3.9. Теплоотдача при поперечном обтекании труб
- •4.4. Тепловое излучение
- •4.4.1. Основные понятия и определения
- •4.4.2. Виды лучистых потоков
- •4.4.3. Законы теплового излучения
- •4.4.4. Особенности излучения паров и реальных газов
- •4.5. Теплопередача
- •4.5.1. Теплопередача между двумя теплоносителями через разделяющую их стенку
- •4.5.2. Оптимизация (регулирование) процесса теплопередачи
- •4.5.3. Теплопередача при переменных температурах (расчет теплообменных аппаратов)
- •5. Лабораторные работы
- •5.1. Введение
- •5.2. Порядок проведения лабораторных работ
- •5.3 . Основные обозначения
- •5.4 Лабораторная работа №1
- •5.4.1. Цель работы
- •5.4.2. Задание
- •5.4.3. Экспериментальная установка
- •4.4.4. Порядок проведения опытов и обработка результатов эксперимента
- •5.4.5. Содержание отчета
- •5.4.6. Вопросы для самостоятельной проверки
- •5.4.7. Защита лабораторной работы №1
- •5.5.4. Схема экспериментальной установки
- •5.5.5. Порядок проведения опытов и обработка результатов
- •5.6.2. Краткое теоретическое введение
- •5.6.3. Экспериментальная установка
- •5.6.4. Порядок проведения опытов и обработка результатов.
- •5.7. Лабораторная работа №4
- •5.7.1. Цель работы
- •5.7.2. Задание
- •5.7.3. Порядок выполнения работы
- •5.8.Приложения
- •6. Контрольные вопросы (тесты) к лабораторным работам
- •6.1. Теплопроводность
- •6.2. Конвективный теплообмен
- •6.3. Теплообмен излучением
- •Литература
- •Содержание Введение 3
- •Теплотехника Учебно-методический комплекс
- •Заказ № Уч. – изд. Л. 9,4
- •«Тюменский государственный нефтегазовый университет»
- •625000, Тюмень, ул. Володарского, 38
- •625000, Тюмень, ул. Володарского, 38
4.4.2. Виды лучистых потоков
Количество энергии, излучаемое поверхностью тела во всем интервале длин волн (от =0 до =) в единицу времени, называется интегральным (полным) потоком излучения Q (Вт). Излучение, соответствующее узкому интервалу длин волн, называется монохроматическим. Количество энергии, излучаемое единицей поверхности тела в единицу времени, называется излучательной способностью тела Е (Вт/м2) или плотностью интегрального излучения. Излучательная способность тела, отнесенная к определенной волне излучения, называется интенсивностью излучения J (Вт/м3).
Лучистый поток Q, падающий на тело, частично им поглощается QA, частично отражается QR, частично проходит сквозь тело QD (рис. 4.6).
Рис. 4.6. Схема распределения падающей лучистой энергии
Количество лучистой энергии, падающей на данное тело, можно записать:
Q=QA+QR+QD (4.87)
Разделив обе части равенства на Q и обозначив
QA/Q=A, QR/Q=R, QD/Q=D,
получим
1=A+R+D. (4.88)
Коэффициенты A, R, D характеризуют соответственно поглощательную, отражательную и пропускную (прозрачность) способность тела. В связи с этим они именуются коэффициентами поглощения, отражения и пропускания, которые для различных тел могут изменяться от 0 до 1.
Если А=1, то R=D=0; это означает, что вся падающая лучистая энергия полностью поглощается телом. Такие тела называются абсолютно черными или просто черными.
Если R=1, то A=D=0; это означает, что вся падающая лучистая энергия полностью отражается телом. При этом, если отражение правильное, тела называются зеркальными; если же отражение диффузное, — абсолютно белыми.
Если D=1, то A=R=0; это означает, что вся падающая энергия полностью проходит сквозь тело. Такие тела называются абсолютно прозрачными (проницаемыми) или диатермичными.
В природе абсолютно черных, белых и прозрачных тел не существует; тем не менее понятие о них является очень важным для сравнения с реальными поверхностями.
Если бы тело не испытывало излучение извне, то излучаемая телом энергия представляла бы так называемое собственное излучение Есоб. Однако практически всегда на рассматриваемое тело падает лучистая энергия Епад других тел. В этом случае, если тело частично отражает падающую на него лучистую энергию, то полное излучение тела, называемое эффективным излучением, (рис. 4.7), запишется:
Еэф=Есоб+Еотр=Есоб+RЕпад. (4.89)
Эффективное излучение зависит не только от физических свойств и температуры данного тела, но и физических свойств и температуры окружающих его тел. Кроме того, оно зависит от форм, размеров и относительного расположения тел в пространстве. Вследствие этих факторов физические свойства эффективного и собственного излучения различны.
Рис. 4.7. Классификация потоков излучения
Лучистый теплообмен между телами определяется потоком результирующего излучения. Результирующее излучение представляет собой разность между лучистым потоком, получаемым данным телом, и лучистым потоком, который оно посылает в окружающее его пространство (см. рис. 4.7):
qрез=Есоб Епогл=Есоб АЕпад. (4.90)
Результирующий поток излучения может быть величиной положительной, отрицательной и равной нулю (при равновесном излучении).