1 Беккерель (Бк) - соответствует активности нуклида в радиоактивном источнике, в котором за 1 с происходит один акт распада.

Наиболее употребительной единицей активности является кюри (Ки).

1 Ки = 3,7 10¹⁰ Бк =3,7 ^.10¹⁰с^-1 .

Существует еще одна внесистемная единица измерения активности - резерфорд (Рд), равная 10⁶ расп/с.

1 Рд = 10⁶ Бк = 10⁶ с^-1

Ядерные реакции.

Методы получения радионуклидов.

Ядерная реакция условно обозначается следующим образом: вначале указывается символ исходного элемента (изотопа), а затем - образующегося в результате ядерной ракции. В скобках между ними первой указывается воздействующая, а за нею - вылетающая частица или квант излучения.

Например, ¹⁶О (t, n) ¹⁸F (t - тритон).

Для получения искусственно-радиоактивных нуклидов используют ядерные реакторы и ускорители аряженных яастиц.

1) -реакция радиационного захвата, по реакции (n, )

²³Na (n,  ) ²⁴Na,

³¹P (n, ) ³²P;

2) по реакции (n, ) с образованием “дочернего”

¹³⁰Те (n, ) ¹³¹Те  ¹³¹I;

3) по реакциям с вылетом заряженных частиц (n, p), (n, 2n), (n, ),:

¹⁴N (n, p) ¹⁴C;

4) по вторичным реакциям с тритонами (t, p), например:

¹⁶O (t, n) ¹⁸F;

5) по реакции деления U(n, f), например:

⁹⁰Sr, ¹³³Xe

6) Многие важные радионуклиды, применяемые в клинической радиодианостике, получают с достаточной удельной активностью, используя изотопно-обогащенные мишени.

Например, для получения ⁴⁷Са облучают мишень, обогащенную по ⁴⁶Са с 0,003 до 10-20%, для получения ⁵⁹Fe - мишень с ⁵⁸Fe, обогащенным с 0,31 до 80% и т.д.

В редакторе главным образом получают радионуклиды с избытком нейтронов, распадающиеся с ^- - излучением.

Нейтронодефицитные радионуклиды в большинстве случаев получают на циклотронах, линейных ускорителях протонов и электронов (в последнем случае используется тормозное илучение) при энергиях ускоряемых частиц порядка десятков и сотен МэВ.

7) Так получают для медицинских целей радионуклиды по реакциям:

⁵¹V (p, n) ⁵¹Cr, ⁶⁷Zn (p, n) ⁶⁷Ga,

¹⁰⁹Ag (, 2n) ¹¹¹In, ⁴⁴Ca (, p) ⁴³K,

⁶⁸Zn (, p) ⁶⁷Cu и др.

8) Для получения многих короткоживущих радионуклидов непосредственно в клинических учреждениях используют так называемые изотопные генераторы, содержащие долгоживущий материнский радионуклид,при распаде которого образуется нужный короткоживущий дочерний радионуклид, например:

^99МТс, ^87MSr, ^113MIn, ¹³²I.

131.Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом

(когерентное рассеяние, фотоэффект, Комптон-эффект).

Проходя через вещество фотоны рентгеновского излучения взаимодействуют в основном с электронами атомов и молекул вещества.

При этом имеют место три главных процесса:

1. Когерентное рассеяние.

Рассеянием длинноволнового рентгеновского излучения происходит в основном без изменения длины волны и его называют когерентным. Оно возникает, если энергия кванта меньше энергии ионизации: E = h < A_u (A_u - энергия, необходимая для удаления внутренних электронов за пределы атома или молекулы). Так как в этом случае энергия фотона рентгеновского излучения и атома не изменяется, то когерентное рассеяние само по себе не вызывает биологического действия. Однако при создании защиты от рентгеновского излучения учитывается возможность изменения направления первичного пучка.

2. Эффект Комптона (некогерентное рассеяние) - при рассеянии жестких рентгеновских лучей у рассеянных лучей длина волны больше, чем у падающих (1922 год - Комптон). Он возникает, если энергия фотона рентгеновского излучения больше энергии ионизации:

h > A_u.

Это явление обусловлено тем, что при взаимодействии с атомом энергия фотона h расходуется на образование нового рассеянного фотона рентгеновского излучения с энергией h₁, на отрыв электрона от атома (A_u) и сообщение электрону кинетической энергии E_k:

h = h + A_u + E_k.

Так как во многих случаях h >> A_u или эффект Комптона происходит на свободных электронах, то можно приближенно записать:

h = h + E_k.

В этом явлении наряду со вторичным рентгеновским излучением (h) появляются электроны отдачи (E_k). Атомы или молекулы при этом становятся ионами.