- •14. Тепловое изл.: диапазон длин волн, осн. Св-ва, энергетический баланс. Классификация тел по их излучательным хар-кам.
- •15. Закон Стефана-Больцмана. Степень черноты тела. Закон Кирхгофа, спектр теплового из-лучения для различных тел.
- •16. Закон смещения Вина. Лучистый теплообмен между телами.
- •17. Основные закономерности теплопередачи. Теплопередача через плоскую стенку. Сопротивление теплопередаче.
- •18. Коэффициенты теплоотдачи поверхностей. Расчет термического сопротивления неоднородных ок
- •19. Расчет температуры в ок. Выбор расчетной температуры наружного воздуха для зимнего периода при теплотехническом расчете ок.
- •20. Особенности теплопередачи через воздушные прослойки.
- •21. Воздухопр-ть ок: особенности, тепловой напор, ветровой напор.
- •22. Воздухопроницаемость м-лов и ок в целом: отличия, пар-ры и зак-ти. Температурный расчет ок в усл. Воздухопроницания.
16. Закон смещения Вина. Лучистый теплообмен между телами.
Закон смещения Вина устанавливает связь между температурой и длиной волны, соответствующей максимуму плотности потока теплового излучения
Лучистый теплообмен-радиационный теплообмен, осуществляется в результате процессов превращения внутренней энергии вещества в энергию излучения, переноса энергии излучения и её поглощения веществом.
Лучистый теплообмен между телами:
1. Интенсивность теплообмена между двумя параллельными серыми поверхностями определяется зависимостью
2. Теплообмен между длинными цилиндрами (а), или когда выпуклое и вогнутое тела образуют замкнутое пространство (б, в).
17. Основные закономерности теплопередачи. Теплопередача через плоскую стенку. Сопротивление теплопередаче.
Теплопередачей называется передача теплоты от горячего теплоносителя к холодному теплоносителю через стенку, разделяющую эти теплоносители.
1). Теплопередача через плоскую стенку.
Рассмотрим однослойную плоскую стенку толщ. d и теплопроводностью l
Температура горячей жидкости (среды) t'ж, холодной жидкости (среды) t''ж.
Количество теплоты, переданной от горячей жидкости (среды) к стенке по закону Ньютона-Рихмана имеет вид:
Q = a1 · (t'ж – t1) · F,
где a1 – коэффициент теплоотдачи от горячей среды с температурой t'ж к поверхности стенки• с температурой t1; F – расчетная поверхн. плоской стенки.
Тепловой поток, переданный через стенку определяется по уравнению:
Q = l/d · (t1 – t2) · F.
Тепловой поток от второй поверхности стенки к холодной среде определяется по формуле: Q = б2 · (t2 - t''ж) · F,
где a2 – коэффициент теплоотдачи от второй поверхности стенки к холодной среде с температурой t''ж.
Решая эти три уравнения получаем: Q = (t'ж – t''ж) • F • К
где К = 1 / (1/a1 + / l + 1/a2) – коэффициент теплопередачи или
R0 = 1/К = (1/a1 + d/l + 1/a2) – полное термическое сопротивление теплопередачи через однослойную плоскую стенку.
1/a1, 1/a2 – термические сопротивления теплоотдачи поверхностей стенки;
d/l - термическое сопротивление стенки.
Для многослойной плоской стенки полное термическое сопротивление будет определяться по следующей формуле: R0 = (1/a1 + d1/l1 + d2/l2 + … + dn/ln +1/a2)
а коэффициент теплопередачи: К = 1 / (1/a1 + d1/l1 + d2/l2 + … + dn/ln +1/a2)
18. Коэффициенты теплоотдачи поверхностей. Расчет термического сопротивления неоднородных ок
Величины, обратные сопротивлениям теплоотдачи:
αв – коэффициент теплоотдачи внутренней поверхности (коэффициент тепловосприятия) Вт/(м2·оС);
αн – коэффициент теплоотдачи наружной поверхности Вт/(м2·оС).
П ередача тепла поверхности или отдача тепла этой поверхностью происходит конвекцией и излучением, следовательно коэффициенты теплоотдачи выражаются:
-- для вертикальных стен отапливаемых помещений (внутренней поверхности)
для наружных поверхностей ОК
αв=8,7Вт/(м2*OС) αн=2,3 Вт/(м2*OС)
|
Е сли Rк∥ не превышает Rк⊥ более чем на 25 %, термическое сопротивление ограждающей конструкции необходимо определять по формуле |
П лоскостями, параллельными тепловому потоку,
|
Плоскостями,перпендикулярными тепловому потоку,
|