3012
.pdfотносительно подвижного ядра будет иметь меньшую энергию, < E. При этом относительное изменение энергии кванта
( ) 1 .
По законам сохранения импульса и энергии можем
|
|
|
|
|
|
|
|
c |
c , где p – импульс отдачи ядра. Здесь |
||||
написать: p p |
||||||
мы положили |
|
p |
ввиду очень малого их отличия; |
|||
p |
, где Т – кинетическая энергия ядра. Перепишем последнее равенство через импульс:
|
|
|
p |
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|||
|
2m |
|
2m |
|
2mc2 |
, |
|||||||||
|
|
|
где m – масса ядра. Отсюда получаем:
2 2mc2 2mc2 0 mc2 (mc2)2 2mc2
mc2( 1 2 1). mc2
Выражение в скобках разложим до слагаемого второго порядка
малости: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
||||
|
|
1 2 |
|
1 1 |
|
|
|
1 |
|
|
. |
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
mc2 |
|
mc2 |
2(mc2)2 |
|
mc2 |
2(mc2)2 |
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
Итак, имеем: |
|
|
|
2 |
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
2mc2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
1 |
|
1 |
|
1 |
1 |
( |
2 |
|
) |
|
|
|
|
|
|
129 |
|
3,6 10 7 . |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
3 |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2mc |
|
2mc |
|
|
2 191 931,4 10 |
5.272. Источник и поглотитель γ – излучения состоят из свободных ядер 191 r . Ядра источника находятся в возбужденном состоянии, ядра поглотителя – в основном состоянии. Пусть энергия возбуждения ядра 191 r равна Е.
181
обозначим массу ядра через М, |
а |
энергию γ – |
кванта, |
испущенного возбужденным ядром, |
- |
через . |
Ядро, |
испустившее γ – квант с энергией , получает импульс отдачи
ря |
р |
|
|
|
, |
|
|
следовательно, кинетическую |
энергию |
отдачи |
|||||||||||||
Тя |
|
Т |
Mu2 |
|
|
p2 |
|
, u c. При этом энергия, излученного |
γ – |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
2M |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 2 |
|
|
|
|
|
||
кванта |
|
, |
где |
2Mc2 |
2Mc2 .Выражение для Т следует |
||||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||||
из законов сохранения энергии и импульса: |
|
р2 |
, |
||||||||||||||||||||
2М |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
р |
|
р |
|
|
. Энергия кванта , < E. |
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
с |
|
|
|
|
|
|
|
|
с невозбужденным |
|
|
|
||||||
|
|
|
При |
столкновении |
кванта |
ядром |
поглотителя энергия кванта уменьшается на величину, равную(до малых высокого порядка). Таким образом, энергия кванта при его взаимодействии с невозбужденным ядром будет
равна: 2 |
2 2 |
. Ядро не может поглотить |
|
Мс 2 |
|||
|
|
этот квант, поскольку . Если бы каким-либо искусственным способом удалось увеличить энергию - квантов на 2Т, то наступило бы резонансное поглощение γ – квантов невозбужденными ядрами 191 r . В частности, один из способов основан на сдвиге частоты за счет эффекта Доплера, возникающем при сближении источника γ – квантов и поглотителя. При скорости сближения согласно формуле для продольного эффекта Доплера сдвиг частоты
(1 ) , что соответствует приращению энергии c c
кванта на . c
182
Энергия кванта, налетающего на ядро поглотителя равна2 . Если при этом 2 , то
cc
иядро поглощает такой квант.
Таким образом, получаем: |
|
|
2 2 |
|
|
|
|
, |
|||
|
|
|
|
c |
|
c2 |
|
c |
|
c |
|
. Для 129кэВ и |
191аем 191 931,4МэВ скорость |
||||||||||
сближения |
129 10 3 3 108 |
|
м/с 0,22км/с. |
|
|
|
|
|
|||
191 931,4 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5.273. Рассмотрим следующий опыт. На поверхности Земли имеются источник и поглотитель γ – квантов. Пусть
частота и энергия γ – квантов равны |
и |
|
0 |
|
0 |
. Затем |
|
c2 |
|||||||
0 |
|
|
|
|
источник квантов начинаем двигать вверх с некоторой скоростью . Требуется подобрать такую скорость перемещения источника, чтобы на малой высоте l доплеровское и гравитационное смещения частоты γ – квантов полностью компенсировали друг друга. γ – Квант, обладая релятивистской
массой mr испытывает действие гравитационной силы c2
притяжения Земли F |
GMmr |
, где r – расстояние до |
|
r2 |
|||
г |
|
гравитационного центра. На пути dr распространения γ – кванта
вниз (в сторону поглотителя) сила Fг |
совершает работу |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ħ |
|
|
|
При |
этом приращение |
|
= (−γ |
–) = |
|
|
= |
|
|
. |
|
|||||||
|
d |
|
(ħ ) |
|
ħ |
. |
Отсюда имеем |
||||||||
энергии |
кванта |
|
|
|
|
= |
|
|
|
||||||
равно |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
уравнение |
|
|
|
|
|
|
|
GM |
dr . |
|
|
(1) |
|||
|
|
|
|
c2r2 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
183 |
|
|
|
|
|
|
Введем обозначение |
GM |
|
g и перепишем (1) в виде |
|
||||
R2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
d |
|
gR2 |
dr . |
(2) |
|||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
c2r2 |
||||
|
|
|
|
|
|
Величина g имеет смысл ускорения свободного падения у
поверхности |
|
Земли. |
|
|
Интегрируя |
|
|
(2), |
получим |
||||||||||
const exp( |
gR2 |
). Из граничного условия (r R) |
|||||||||||||||||
|
c2r |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
следует, что const exp( |
gR2 |
) |
0 |
exp( |
gR |
). |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
|
c2R |
|
|
|
c2 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Тогда 0 |
|
gR |
R |
|
|
|
gR(r R) |
(3) |
|||||||||||
exp |
|
|
|
(1 |
|
|
) |
|
0 exp |
|
|
|
|
|
|
||||
c |
2 |
|
|
|
rc |
2 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
|
По условию r-R=l и l R. Учитывая, что r≈R, выражение (3)
запишем виде |
|
|
exp( |
gl |
) |
(4) |
0 |
|
|||||
|
|
|
c2 |
|
Следовательно, гравитационный сдвиг частоты γ – квантов
равен |
r |
|
|
exp( |
gl |
) 1 |
( |
gl |
1 1) |
0gl |
(5) |
|||
|
|
|
||||||||||||
|
0 |
0 |
|
c |
2 |
0 |
c |
2 |
|
c |
2 |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
При удалении источника от приемника со скоростью
доплеровское смещение частоты |
= |
|
1− |
|
− |
|
= − |
|
|
. |
|
||
|
|
|
|
||||||||||
Результирующее смещение |
r D |
по условию |
|||||||||||
равно нулю. Следовательно, |
|
0gl |
|
0 |
0 , |
т.е. |
gl |
|
|||||
|
|
||||||||||||
|
c2 |
|
|||||||||||
(6) |
|
|
c |
|
|
|
|
c |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На высоте l=20м скорость перемещения источника равна
184
=6,5 мкм/с.
5.274. Предварительно сделаем несколько замечаний. Энергия возбужденного состояния атомного ядра не является точно определенной величиной. Возбужденный энергетический уровень имеет конечную ширину Г, которую можно оценить по соотношению неопределенностей t . Положив =Г иt , где τ – среднее время жизни возбужденного состояния, по порядку величины составляющее примерно 10 10 с, для
ширины возбужденного уровня получим Г , что
соответствует частотному интервалу Г 1 . Если принять
энергию γ – кванта 50 кэВ, то относительная ширина
полосы квантовых возбужденных состояний Г 1,3 10 10 .
Это означает, что контур спектральной линии испущенных γ – квантов имеет чрезвычайно узкую относительную ширину.
Переходя в основное состояние, свободное неподвижное
возбужденное ядро испускает γ – квант с энергией ,
( )2
где Е – энергия перехода, - энергия отдачи ядра (mя -
2mяc2
масса ядра). При этом оказывается, что К>Г и, следовательно, резонансное поглощение γ – квантов ядрами поглотителя произойти не может.
И тем не менее, резонансное поглощение γ – излучения можно наблюдать. Это оказалось возможным только с ядрами, входящими в состав кристалла. В этом случае существует вероятность испускания γ – кванта ядром с отдачей, которое воспринимает не ядро, а весь кристалл в целом, не изменяя внутренней энергии кристалла. Масса кристалла несопоставимо
185
велика по сравнению с массой отдельного ядра, поэтому энергия отдачи кристалла практически равна нулю. В результате частота испущенного γ – кванта не смещается относительно резонансного значения, и этот γ – квант может быть поглощен другим таким же ядром, тоже входящим в состав кристалла.
Испускание или поглощение γ – квантов атомными ядрами, связанными в твердом теле, не сопровождающееся изменением внутренней энергии тела, называют эффектом Мессбауэра.
Исключительно малая ширина резонансных линий позволяет использовать эффект Мессбауэра для измерения малых сдвигов энергии γ – квантов, вызванных теми или иными воздействиями на излучающее ядро или γ – квант. В частности, с помощью этого эффекта было подтверждено гравитационное смещение спектральных линий.
Вусловиях задачи имеем: частотная ширина
мессбауэровской |
линии |
|
|
Г |
1 |
; |
гравитационное |
смещение |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0gl |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
с(Mm |
|
||||||||
частоты γ – кванта |
Г |
|
|
|
(см. формулу (5) задачи 5.273); |
|
M |
||||||||||||||||||
c2 |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
Г |
|
|
|
|
|
|
0gl |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
с(Mm |
|||||
|
Г |
, |
|
т.е. |
|
|
. |
Отсюда |
получаем: |
||||||||||||||||
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
c2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
l |
|
|
c2 |
|
c2 |
|
c2 |
|
|
. |
Для |
93 |
кэВ и |
14 мкс |
|||||||||||
min |
g 0 |
g( |
|
) |
g |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
минимальнаявысотаположенияисточникаγ–квантов равна 4,6 м.
186
6.ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ
5.275. Рассматривается упругое рассеяние -частицы с
кинетической |
энергией К |
|
МэВ |
на первоначально |
|
покоящемся ядре |
|
состоит в определении энергии |
|||
. Задача = 7,0 |
|
|
|||
отдачи ядра |
. Поскольку К |
|
( |
– энергия покоя - |
|
частицы), при |
расчете искомой величины |
будем исходить из |
классических представлений импульса и кинетической энергии. Введем следующие обозначения для масс, импульсов и
энергий частиц: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
′ - импульсы α-частицы |
||||||||||||||||
до и после |
столкновения; p и K – импульс и кинетическая энергия |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
= |
, |
|
= |
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
ядра |
после столкновения. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
На основании законов сохранения импульса и энергии при |
|||||||||||||||||||||||||||||
упругом рассеянии α-частицы на ядре |
|
|
напишем равенства: |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
= |
′ |
+ |
|
|
|
|
(1), |
|
|
|
|
|
|
|
= |
′ |
+ . |
|
|
|
(2) |
|||||||
Далее |
равенство (1) возведем в квадрат и осуществим |
||||||||||||||||||||||||||||
между |
′ и= ; |
2 |
|
: |
|
= ′ |
′ |
+ |
|
+2 |
|
|
|
′ |
|
cos′ |
, |
|
где |
- |
|
(3) |
|||||||
замены |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
угол |
|||
|
|
|
2 |
|
|
= 2 |
|
|
+2 |
|
|
+2 |
|
2 |
|
|
|
√2 |
|
cos . |
|
||||||||
Учтя (2) |
и возведя снова в квадрат, вместо (3) получим: |
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
Подставим( −(4))в (2):= 4 |
|
′ |
|
|
|
,или |
|
′ |
|
= |
( |
|
) |
. |
|
|
(4) |
||||||||||||
= |
|
1+ |
( |
− |
|
) |
=> |
= |
|
|
|
4 |
|
|
|
+4 |
|
|
|
|
|
=> |
|||||||
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
− |
|
|
|
( − |
) |
|
|
|
|
|
|
|
(5) |
|||||||
Для К |
|
|
=МэВ/,[1+( |
|
|
) ⁄(4 |
|
|
|
|
|
, |
|
|
)] . |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
энергия |
= 7,0 |
|
|
|
= 4 |
аем |
, |
|
= 6 |
аем |
|
|
= 60 |
кинетическая |
|||||||||||||||
5.276. Здесь в |
|
равна |
′ |
= 6,0 |
МэВ |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
отдачи ядра |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
самый раз воспользоваться формулами (2) и |
|||||||||||||||||||||||
(5) предыдущей задачи 5.275, |
только под символами |
|
и |
′ |
|||||||||||||||||||||||||
будем понимать |
кинетические энергии |
|
|
нейтрона |
|
до и |
|
после |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
187 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
дейтрона. Здесь - угол рассеяния дейтрона в результате столкновения.
На основании за-кона сохранения импуль-са для проекций импуль-сов частиц на оси X и Y напишем следующие соотношения:
|
|
cos |
+ |
cos |
= |
, |
|
(2) |
|
|
|
|
|
|
|
|
(1) |
При возведении в |
квадрат равенств (1) и (2) и последующем |
|||||||
|
|
sin = |
|
sin . |
|
|
|
|
сложении получим: |
|
|
|
|
|
|
|
(3) |
По закону сохранения |
энергии системы частиц, когда они до и после |
|||||||
|
= |
+ |
− 2 |
|
cos . |
|
столкновения находятся далеко друг от друга, имеем ещё одно
соотношение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4) |
|||
|
|
|
(4) в (3): |
|
|
|
|
=> |
= |
|
|
|
|
( |
|
|
− |
). |
|
|
||||||||||||||||
Введем выражение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
+ |
|
|
= |
|
+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
( |
⁄ |
|
)( |
|
− |
( |
) = |
) |
|
|
|
− 2 |
|
|
) |
cos |
=> |
|
|
(5) |
||||||||||||||
|
|
|
=> cos |
= |
|
|
|
|
|
+ |
( |
|
|
|
|
|
|
|
,. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
= ( |
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
= ( |
|
|
− |
|
|
⁄2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Сделаем обозначения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(6) |
||||||||||||
|
+ |
)⁄2 |
|
|
|
|
|
перепишем (5) в виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
Далее найдём |
экстремальное значение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
cos |
= |
|
⁄ |
+ |
. |
|
|
cos : |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(7) |
||||||||||||||||||
|
|
|
= − |
|
|
|
+ |
|
= 0 => |
|
|
|
= |
|
|
⁄ |
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Подставляя (7) в (6), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(8) |
||||||||||||||
= |
. В равенстве (8) |
|
.= |
|
|
|
⁄ |
|
|
, cos |
|
|
= |
|
(cos |
) |
|
, |
т.е |
|||||||||||||||||
Можно |
убедиться, |
что |
|
|
cos |
|
= |
1 − |
|
|
⁄ . |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
перейдем к синусу |
|
|
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
1 −sin |
|
= |
|
|
|
1 − |
|
|
⁄ |
⁄ , |
|
т.е. |
|
|
|
|
|
|
= arcsin( |
⁄ ). |
||||||||||||||||
Отсюда следует |
sin |
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
Для дейтерия |
|
≈ 2 аем, протона |
|
|
= 1 аем и, следовательно |
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= arcsin(1⁄2) = |
|
6 = 30 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
189 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5.278. При написании уравнений ядерных реакций в заданных случаях достаточно учесть сохранение заряда Z и числа
нуклонов A. |
, |
) |
: |
|
|
+ |
|
|
−> |
|
|
|
+ |
; |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
а) |
( |
=> |
|
|
|
|
|
|
|
|
= 1; |
|
|
||||||||||||
|
|
|
10+ |
= 4+8- |
= 2;5+ = 2+4 => |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
б) |
( |
|
) : |
дейтерий (d); |
( ′ |
, |
) . |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
, |
|
|
+ |
|
−> |
|
+ |
|
|
|
; |
|
|
|
= 9; |
|
|
|||||||
|
|
17+2 = |
+1 =>- |
= 18;8+1 = |
+0 => |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
в) |
|
( |
, ) |
|
|
ядро |
|
|
; |
|
( |
|
|
, |
|
) . |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
23+1 = |
|
|
: |
|
|
+ |
−> |
|
|
|
+ |
|
; |
|
= 2; |
|
|||||||||||
|
|
+20 => |
= 4;11+1 = |
+10 => |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
г) |
( , |
) |
– |
|
-частица; |
|
( |
|
|
, |
|
) . |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
: |
|
+ |
−> |
|
|
+ |
|
; |
|
|
|
= 17; |
|
||||||||||
|
|
|
+1 = 37+1- |
=> |
= 37; +1 = 18+0 => |
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
ядро хлора |
|
|
|
|
|
|
реакция( , ) |
А . |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
5.279. Рассматривается ядерная; |
|
|
А |
|
А |
|
А . |
||||||||||||||||||
Энергии связи всех частиц известны и |
соответственно |
равны |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
+ |
|
→ |
|
+ |
|
|||||||||||||||||||||
Е , |
Е , |
Е |
Е Требуется найти энергию реакции Q |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
Пусть, . Е и Е′ |
- |
|
суммы |
|
энергий |
|
покоя |
|
исходных частиц |
||||||||||||||||||
А |
А |
|
и |
продуктов |
реакции |
|
|
А |
А |
|
|
Полная |
|
энергия системы |
||||||||||||||
частиц, |
сохраняется, что позволяет |
,написать. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
′ |
|
|
|
|
Е |
|
К |
|
Е′ |
|
|
|
К′ |
|
|
|
|
|
|
|
(1) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
кинетические энергии исходных частиц и |
||||||||||||||||||||
где K и К - суммарные |
||||||||||||||||||||||||||||
|
+ |
|
|
= |
|
+ |
|
|
, |
|
− |
|
′ называют |
|||||||||||||||
продуктов реакции. |
Величину |
|
|
|
′ |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
энергией |
реакции. |
Развернем |
|
выражение |
|
|
′ |
|
более |
|||||||||||||||||||
|
= |
|
− |
|
== |
|
− |
|
|
|||||||||||||||||||
подробно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
Энергия покоя i -той частицы в единицах аем равна |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
= |
|
+( |
− |
|
) |
−190 |
= |
|
|
|
− |
|
|
− |
|
− |
|
. (2) |