- •Глава 1. Теплопроводность.
- •Глава 2. Конвективный теплообмен.
- •Глава 3. Лучистый теплообмен.
- •Глава 4.Топливные нагревательные и термические печи
- •Глава 5. Расчет горения топлива.
- •Глава 1.Теплопроводность
- •1.1. Температурное поле, градиент температуры и
- •1.2. Дифференциальное уравнение распространения тепла
- •1.3. Условия однозначности: начальные и граничные условия
- •1.4. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
- •1.5.Теплопроводность цилиндрической стенки (трубы)
- •1.6.Теплопроводность при нестационарном тепловом
- •1.7. О подобии физических процессов
- •1.8. Критериальные уравнения теплопроводности
- •Глава 2 конвективный теплообмен
- •2.1. Виды движения теплоносителя
- •Коэффициент кинематической вязкости ν, коэффициент теплопроводности λ и критерий Прандтля Pr для воздуха и дымовых газов среднего состава(11% н2о и 13% со2)
- •2.2. Динамический и тепловой пограничные слои
- •2.3. Критериальные уравнения конвективного
- •Главнейшие безразмерные критерии тепловых и гидродинамических процессов
- •2.4. Условия подобия конвективного теплообмена
- •2.5. Моделирование аэродинамических процессов
- •Глава3 .Лучистый теплообмен
- •3.1. Основные понятия
- •Вид излучения Длина волны, мкм
- •3.2. Поглощение, отражение и пропускание лучистой энергии
- •3.3. Виды лучистых потоков
- •3.4. Основные законы теплового излучения Закон Планка
- •Видимое излучение
- •Закон Стефана-Больцмана
- •Закон Ламберта
- •Глава 4.Топливные нагревательные и термические печи.
- •4.1. Нагревательные колодцы
- •4.2. Методические нагревательные печи
- •4.3.Проходные и протяжные печи для термической обработки
- •Глава 5. Расчет горения топлива
- •5.1 Основные сведения о топливе
- •5.2 Теплота сгорания топлива
1.4. Теплопроводность при стационарном тепловом режиме
Теплопроводность плоской стенки
Из предыдущего следует, что для плоской стенки, или иначе для неограниченной пластины, когда dt/dy=dt/dz=0, условие установившегося режима выражается уравнением (см. формулу (1.17)
dt/dτ= ∂2t/dx2=0. (1.24)
Решив это уравнение, получим dt/dx=C1 и, следовательно,
t=Clх+ C2, (1.25)
где C1 и С2 - постоянные интегрирования.
Отсюда вытекает, что в плоской стенке без внутренних источников тепла температура распределяется по закону прямой линии (рис. 1.5).
Рис. 1.5. Распределение температуры в плоской стенке
Определив значения постоянных (при х = 0, и при х = δ) и подставив их в уравнение (1.25), найдем значение температуры в любой точке
(1.26)
или в безразмерном выражении
. (1.27)
Плотность теплового потока, проходящая через 1 м2 стенки, можно выразить следующим образом:
. (1.28)
Закон Фурье можно написать в форме, аналогичной закону Ома в электротехнике, введя понятие о тепловом (термическом) сопротивлении.
,Вт/м2 , (1.29)
где R = δ/ λ тепловое (термическое) сопротивление стенки, м2∙град/Вт.
Для сложной стенки, состоящей из n слоев, тепловое сопротивление будет равно сумме сопротивлений отдельных слоев.
и удельная плотность теплового потока может быть определена по формуле
. (1.30)
Распределение температуры внутри стенки изображается ломаной прямой линией (рис. 1.6).
Рис. 1.6. Теплопроводность плоской многослойной стенки
Если построить график изменения температуры как функцию термического сопротивления (δ/λ), то он будет представлять прямую линию (рис. 1.7). При помощи такого графика очень удобно определить температуры на границах слоев стенки.
Рис. 1.7. Графический способ определения температур на
границах отдельных слоев многослойной стенки
Пример 1.1. Определить потерю тепла в окружающую среду, происходящую вследствие теплопроводности через 1 м2 плоской стенки из шамотного кирпича толщиной δ=0,51 м, если температура внутренней поверхности tс1= 900°С и наружной tс2 = 120оС.
Средняя температура шамотной кладки
tcp=0,5 (tc1 +tC2 ) = 0,5(900 +120) = 510°С.
Среднее значение коэффициента теплопроводности находим по формуле, приведенной в табл. 1.1
λср =0,7 + 6∙10-4tср=0,7 + 6·510·10-4=1,006 Вт/(м·град).
Термическое сопротивление слоя равно
R=δ/λ=0,51/1,006 = 0,506 м2 ∙град/Вт.
Плотность теплового потока (потери тепла через 1м2 стенки) определяем по формуле (1.29)
q=(tc1 - tC2)/R=(900-120)/0,506 = 1542 Вт/м2.
В приведенном выше примере коэффициент теплопроводности не является постоянной величиной, а потому распределение температур в стенке будет несколько отличаться от прямолинейного. Однако ввиду сравнительно небольшого влияния температуры на величину коэффициента теплопроводности это отклонение будет не очень значительным.