а значит в уравнение равновесия не входит. Переходное сопротив­ ление Rm>\ МОм поэтому на схемах рис. 3.30 не показано. При равновесии схемы моста справедливо уравнение

«(l/io>C /) = 7?M(l/io C Jt) ;	RIC, = R JC X; Сх = (R JR )С,.
Из последнего равенства получена формула		(3.59).
М е т о д и з м е р е н и я о т н о ш е н и я		е м к о с т е й	при
Rm и # п2^ 200 к О м . Порядок	определения	расстояния до	места

обрыва жилы мостом переменного тока следующий: а) создают схему измерения (рис. 3.31,а );

Рис. 3.31. Метод намерения отношения емкостей исправной и неисправной жил мостом переменного тока при Ra\ и Rn2 ^ 20 0 кОм:

а — схема измерения; б — видоизменённая схема измерения

б) уравновешивают схему и фиксируют значение /?м; в) рассчитывают расстояние до места обрыва жилы

lx = [2 R Hl(R + R J] I.

(3.60

Сделаем вывод расчетной формулы. Для составления исходно­ го уравнения равновесия моста изменим конфигурацию схемы из­ мерения. Из преобразованной схемы (рис. 3.31,6) следует, что пе­ реходные сопротивления Rni и Rn2 находятся в диагонали индика­

тора, а значит в уравнение равновесия не входят. При равновесии схемы моста справедливо уравнение

R [l/im (C|+C,)] = Нж(1ЦаСх).

Из этого уравнения получена формула (3.60). Аналогичный вывод сделан выше для случая Rn1 и i?n2^ 1 МОм.

Контрольные вопросы н задачи

1.По каким признакам группируются методы определения расстояния до места обрыва жил?

2.Какие методы используются для определения расстояния до места обры­ ва при отсутствии исправных жил?

3.Какие методы используются для определения расстояния до места обры­ ва при наличии исправных жил?

4.В чем суть импульсного метода?

ЫО

5. В чем суть одностороннего метода измерения емкости неисправной це-

пи?		чем	суть	двустороннего метода измерения емкости				неисправной		цепи?
6. В
7.	В	чем	суть	метода	измерения	отношения	емкостей	при	Rm и Rn2^
5?1 МОм?								при R n i^ l
8.	В	чем	суть	метода	измерения	отношения	емкостей			МОм,
		кОм?							Ral и Rn
• 9.	В	чем	суть	метода	измерения	отношения	емкостей	при
р200 кОм?
З а д а ч а			41.	Рассчитать расстояние до места обрыва жил, если при изме­
рении	емкости поврежденной цепи					двусторонним	методом	получено		Сх—
= 148 нФ, Су= 3 4 6				нФ.	Длина поврежденного кабеля 19 км.

От в е т : /*='5,69 км.

За д а ч а 42. Рассчитать расстояние до места обрыва жилы, если при изме­

рении отношения емкостей мостом	переменного	тока получено /?м= 3 1 8 Ом.
Длина поврежденного кабеля 20,3	км. Измерения	проводились прибором ПКП-4,

/?о! и Яш2> 1	МОм.
О т в е т :	/ *= 9 ,8 7 км.

3.4. Методы измерений для определения расстояния до места сосредоточенной омической асимметрии цепи

Большая величина сосредоточенной омической асимметрии вы­ зывает неоднородность волнового сопротивления цепи. На коакси­ альных кабельных цепях для 'нахождения места неоднородности

Рис. 3.32. Алгоритм определения расстояния до места неоднород­ ностей жил (проводников)

используется импульсный метод (ом. § 2.3). Для определения рас­ стояния до места сосредоточенной омической асимметрии симмет­ ричных кабельных цепей используются мостовые методы коротко­ го замыкания и импульсный .метод. На рис. 3.32 приведен алго­ ритм определения расстояния до места неоднородности цепи.

О д н о с т о р о н н и й м е т о д к о р о т к о г о з а м ы к а н и я с и с п о л ь з о в а н и е м м о с т а п е р е м е н н о г о т о к а н и з -

Кой ч а с т о т ы (10 Гц). Этот метод используется при ^ 5 Ом. Погрешность определения расстояния до места поврежде­

ния этим методом не превышает ± 3,0% . Порядок измерения сле­ дующий:

а)	создают схему измерения (рис. 3.33). Отношение плеч п=
—R1IR2	устанавливают равным единице;

б) балансируют схему моста при разомкнутом ключе в пункте Б (позиция 1) и фиксируют при этом значение Rm\

в) замыкают ключ в пункте Б (позиция 2) и после уравнове­ шивания моста фиксируют значение Rm\

г) рассчитывают расстояние до места сосредоточенной омиче­ ской асимметрии цепи

**= [(Я м а-Я м 1)/Я м 2И-

(3.61)

Сделаем вывод расчетной формулы. При равновесии схемы моста во второй позиции ключа справедливо уравнение R\(RM2 + -\-Ri)=R2 {Rx+ k R + R v), но так как п= 1, a Rx+ R y=Ri, то

Яма+ Ry = A R + Ri, откуда A R = /?ма.

(3.62)

Для составления уравнения равновесия моста при разомкну­ том ключе в пункте Б необходимо преобразовать исходную схему моста (см. рис. 3.33) в эквивалентную схему (рис. 3.34,в). После­ довательность преобразования показана на рис. 3.34,а— в. На рис. 3.34,а в схеме 'поврежденной цепи изображены все частичные ем­ кости и сопротивления проводов. На схеме цифрами 1 и 3 в кру­ жочках показаны вершины треугольника сопротивлений, который должен 'быть преобразован в эквивалентную звезду сопротивле­ ний. На видоизмененной схеме рис. 3.34,6 уже видна и вторая вер­ шина. Сопротивления лучей эквивалентной звезды, изображенной на рис. 3.34,в, рассчитываются по формулам:

			4* AR+		+		) А
							/ 1	© (
					1			1
2	-f ^1-		2	МшС*			4" .
								to (С»+2С„)
	*2. +		д« +	+	)	----------!----------
	(2	*	'	2			i ©(Сх4~ 2 Ctt)
* *	I ЛГ	| Rt + Rv		.	1__			1
Т	+ ДЛ + -		2—	+ 1щС,			i ©(С* -J- 2 Су)

(3.63)

(3.64)

Сопротивление 2з входит в диагональ питания, и поэтому нас не интересует. Запишем полные сопротивления провода а и про­ вода b и возьмем их разность:

7	—	2	4 -	( Я/ +АЯ) :ia>Cx
Zfl~			+		4 - ------------------------
			f y + A f i - l - — ■—
				i©C* т		im(Cx + 2Cf)
						1
7	=	^	I	^ 1	^ i to (Сх 2 Су)
				Я/ + Л Я + :	1	1
						+ т	Су)
				i ю Сх		i и (Сд; "|* 2

	(Rt+ Щ	■
Za—Zb= —#»+•------------ Ч>С„(С, + 2С,)			(3.65)
	2(СХ +	СУ)
	Ri “I- Л R“f" i© Сх (Сх -f- 2CV)
При низкой частоте	( / =10 Гц)
(Rt4- А ff)<C 2(С* +Су-}-----,
V	,*©C*(C* + 2Cj,)

	_й1 Offat+Ry)		£/Zz
			Ф
Рис. 3.34. К выводу формулы (3.61):
а — подробная	схема	измерения	(см. рис.	3.33); б —
видоизмененная	схема	поврежденной цепи;		в — экви­

валентная схема поврежденной цепи

поэтому выражение (3.65) упрощается:

z„— z„------R ,+ (R , + \R)		Т~Т7~ ’
		“Г
2 а — Zb — —	Ry~\~Ri		(3.66)
	^х"Ь Су -Н ^R Сх + Су
Из условия равновесия	схемы рис. 3.34,в Ri{Rt,n+Zb) = R 2Za сле­
дует, что
	Za Zb— Rm.		(3.67)
Кроме того, из пропорции Ri/Rv= (Cx+ C v)ICy следует
Ri [Cyl{Px~\~Cy)] = R y.			(3.68)
Подставим в (3.66) выражения (3.67) и (3.68). Тогда
Я » = - Я , + « » + Д Я - 5 7 г		= Д К 7Г^ Ь -	(3 -69>
	4 + 4	^я “Г
Подставим в (3.69) из	(3.62) &R=Rn2. Тогда ^м1 = ^ м 2 [Су/(С л:+

Н-Су)]. Из пропорции Су/(Сх+Су)=1у/1 следует Rni=Rvi2 (ly/l) . За­

менив 1Учерез I— Uс, получим

RUL= R * W - W \ I - ( ^ ) = ^ MI/^ m2;	ix^ tt-(R m lR m )]i-
Из этого выражения получена формула	(3.61).

Д в у с т о р о н н и й м е т о д к о р о т к о г о з а м ы к ' а н и я с

и с п о л ь з о в а н и е м		м о с т а п е р е м е н н о г о т о к а н и з ­
кой	ч а с т о т ы (10	Гц). Этот метод используется	при З ^ Д Я ^
^ 5	Ом. Погрешность метода не превышает ± 5 ,0 % .		Порядок оп­

ределения расстояния до места сосредоточенной асимметрии этим методом следующий:

а) создают первую схему измерения (рис. 3.35,а ) ;

Рис. 3.35. Схема измерения расстоя­			Рис. 3.36. Импульсный метод опре­
ния до места сосредоточенной оми­			деления расстояния .до места сосре­
ческой	асимметрии цепи	двусторон­	доточенной омической асимметрии:
ним	методом моста	переменного	а — схема измерения; б — рефлекто-
	тока:		грамма поврежденной цепи

а — из пункта А; б — из пункта Б