Корнеев - ТММ. Кинематика
.pdfкорение не превышало Wкр . При обратном ходе ускорение должно быть больше Wкр , в результате чего материал будет передвигаться по
лотку на расстояние S.
Исходными данными для выполнения задания являются схема механизма с кривошипом АВ, вращающимся по часовой стрелке со скоростью n1 = 158,6 об/мин; размеры звеньев механизма: lO1A = 0,015м,
lAВ = 0,05м, lO2B = 0,045 м, lO2С = 0,05 м, lСD = 0,07 м, а = 0,04 м, b = 0,023м.
3.2. Структурное исследование механизма
Задачей структурного исследования является определение класса механизма на основе классификации, разработанной профессором Л.В. Ассуром и развитой впоследствии академиком И.И. Артоболевским, идея которой состоит в том, что любой плоский шарнирнорычажный механизм может быть образован путем присоединения к ведущему звену групп нулевой подвижности.
Структурный анализ механизма (рис. 3.2) позволяет определить: а) число степеней свободы (подвижности) механизма, которое
равно числу его ведущих звеньев; б) число структурных групп (групп Ассура), входящих в состав
механизма, их класс и порядок.
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
||
5 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
||
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2 |
|
|
|||||||||
1 |
|
||||||||||
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.2. Структурный анализ механизма
Число степеней свободы плоского механизма определяется по формуле П.Л. Чебышева:
W =3n − 2 p5 − p4 ,
где n – число подвижных звеньев;
31
р5 – число низших кинематических пар (пары пятого класса); р4 – число высших кинематических пар (пары четвертого класса).
Кинематические пары считаются низшими, если соединение звеньев осуществляется по поверхности, и высшими, если соединение звеньев происходит по линии или в точке.
Исследуемый механизм имеет: n = 5; р5 = 7; р4 = 0, а степень его подвижности: W = 3×5 – 2×7 = 1.
Класс и порядок механизма определяется путем последовательного отсоединения групп Ассура начиная с группы, наиболее удаленной от ведущего звена. Структурной группой или группой Ассура называется кинематическая цепь, степень подвижности которой равна нулю. Следуя этому порядку, отделяем двухповодковую группу, состоящую из звеньев 4 и 5 и шарниров С и D (см. рис. 3.2, а). По классификации И.И. Артоболевского – это группа II класса и 2-го порядка. Затем последовательно отделяем группу звеньев 2 и 3 (см. рис. 3.2, б), которая также является группой II класса и 2-го порядка. И, наконец, остается начальный механизм I класса, состоящий из ведущего звена 1 и стойки 0 (см. рис. 3.2, в).
Вцелом, рассматриваемый механизм – это механизм II класса
и2-го порядка. Формула строения механизма записывается в следующем виде:
Ι(0,1) →ΙΙ2 (2,3) →ΙΙ2 (4,5).
3.3. План положений механизма
По исходным данным вычерчивается схема механизма в произвольно выбранном масштабе длин µl (м/мм). Масштаб µl указывает
количество единиц изображаемой величины в 1 мм чертежа. Приняв на чертеже (рис. А.1) отрезок, изображающий длину кривошипа ОА = 15 мм, находим:
µl = lO1A / O1 A = 0,01515 = 0,001 м/мм,
где lO1A – истинная длина звена, м; O1 A – чертежная длина звена, мм.
32
В выбранном масштабе чертежные размеры остальных звеньев определяются соответственно:
AB =lAB |
µl = 0,06 0,001 = 60 мм; |
О2B =lO2 B µl =0,045 0,001 = 45 мм; |
|
O2C =lO2C µl = 0,05 0,001 =50 мм; |
СD =lСD |
µl =0,07 0,001 =70 мм; |
|
а = a µl |
= 0,04 0,001 = 40 мм; |
b =b µl |
=0,023 0,001 = 23 мм, |
здесь a, b – длины соответствующих отрезков на плане механизма.
Впринятом масштабе длин по заданным координатам опор О1
иО2 и размерам звеньев вычерчивается кинематическая схема механизма в восьми положениях. При построении механизма вначале следует найти его крайние положения, ограничивающие траектории движения точек звеньев, совершающих возвратное движение.
Вкачестве нулевого принимается крайнее левое положение точки D ползуна, которое определяется крайним левым положением
коромысла О2С. Для нахождения крайнего левого положения коромысла О2С из точки О1 описывается дуга радиусом (АВ–О1А), а вокруг точки О2 – дуга радиусом О2В. Пересечение указанных дуг происходит в крайней точке В0. Нулевое положение точки А лежит на продолжении прямой В0О1 за точку О1. Это положение обозначено А0.
При ω = const кривошип О1А перемещается от начального положения через равные промежутки времени на равные углы поворота, а точка А занимает равноотстоящие положения А1, А2, А3,… . Если требуется построить восемь планов механизма, то окружность, описываемую точкой А, следует разделить на восемь равных частей, начиная от положения А0 (оно же А8). Соответствующие восемь положений шарнира В определяют, делая засечки радиусом АВ из каждого положения Аi на траектории движения точки В, получаются точки В0, В1, В2,…, В8. Соединяя точку О2 с точками В0, В1, В2,…, В8
ипродолжая до пересечения с дугой окружности, по которой переме-
щается точка С коромысла О2С, получим точки С0, С1, С2,…, С8. Делая засечки радиусом СD из каждого положения Сi на траектории точки D, определяем соответствующие восемь положений шарнира D ползуна, т.е. D0, D1, D2,…, D8. Соединяя восемь найденных точек Аi
иВi, Сi и Di прямыми линиями, а также с точками О1 и О2 , получаем восемь планов механизма.
Для определения крайнего правого положения коромысла из точки О1 описывается дуга радиусом (АВ+О1А), а вокруг точки О2 – дуга
33
радиусом О2В, пересечение указанных дуг происходит в крайней точке B0' . Положение О1 А0' В0' С0' D0' является крайним правым дополнительным девятым положением механизма.
Обозначим на звене АВ положение его центра масс S2. Последовательно соединяя точки S2 в различных положениях шатуна АВ, можно построить траекторию движения этой точки в виде замкнутой кривой.
3.4. Кинематический анализ механизма
3.4.1. Планы скоростей
Определение линейных скоростей точек механизма начинается с ведущего звена. Так, модуль скорости точки А кривошипа, совершающего вращательное движение, определяется из выражения
VA = ω1lO1A =16,6 0,0015 = 0,25 м/с, где ω1 = πn1 30 =3,14 158,630 =15,61 рад/с.
Вектор скорости VrA направлен перпендикулярно к кривошипу ОА
в сторону вращения.
Далее находятся скорости точек каждой структурной группы в порядке их присоединения. Для этого составляют два векторных уравнения, связывающих искомую скорость точки с известными скоростями точек. Для двухповодковых групп искомой всегда будет являться скорость точки средней кинематической пары, а известными – скорости точек концевых кинематических пар. Переходя к первой двухповодковой группе, присоединенной к ведущему звену, определяют скорость точки В кинематической пары, соединяющей звенья 2 и 3:
|
|
|
=VA |
+VBA ; |
|
|
|
|
VB |
|
|||
|
|
r |
r |
r |
, |
|
|
|
V |
=V |
+V |
ВО2 |
|
где VrBA – |
B |
О2 |
|
|
||
вектор скорости точки В в ее относительном вращате- |
||||||
льном движении вокруг точки А, |
направленный перпендикулярно |
|||||
к звену АВ; |
|
|
|
|
|
|
VrВО |
– |
вектор скорости точки |
В в |
ее относительном вращате- |
||
2 |
|
|
|
|
|
льном движении вокруг стойки О2, направленный перпендикулярно к звену ВО2.
34
В последних уравнениях вектор VA известен по величине и по направлению. Вектор VrO2 также известен – модуль его равен нулю, так как точка О2 неподвижна. Векторы VBA и VBO2 неизвестны по величи-
не, но известны по направлению. Подчеркивая векторы, известные по модулю и направлению, двумя черточками, а векторы, известные по направлению, одной черточкой, сводят систему к одному уравнению:
VrB = VA |
+ V BA |
= VO + VBO . |
(3.1) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
OA |
|
|
|
|
|
= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
BA |
|
|
|
|
BO2 |
|
||||
Два неизвестных параметра V BA |
и VBO |
2 |
|
в уравнении (3.1) |
могут |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
быть определены в результате графического решения последнего, т.е. путем построения плана скоростей. С этой целью выбираем точку р – полюс плана скоростей (рис. 3.3, б).
p
а
б
в
Рис. 3.3. Планы положения (а), скорости (б) и ускорения (в) качающегося грохота-конвейера
35
Из полюса р проводим отрезок (ра), перпендикулярный к звену О1А в сторону ω1 и соответствующий вектору скорости VA
точки А. Величина отрезка (ра) выбирается произвольно, тогда масштаб плана скоростей:
µV =VA (pa).
На рис. А.1 µV = 0,2525 = 0,01 м/с/мм.
Из конца вектора |
(ра) |
проводится |
линия, |
перпендикулярная |
к направлению ВА, а |
через |
полюс р – |
линия, |
перпендикулярная |
к звену О2В. Пересечение указанных лучей дает точку b. Отрезок (рb) изображает абсолютную скорость VB точки В, а отрезок (bа) – относи-
тельную скорость VBA . Величины этих скоростей рассчитываются по формулам:
VB =r(рb)µV ; VBA = (ba)µV .
Направление вектора VBA на плане скоростей определяет уравнение (3.1). Вектор VBA направлен от точки а к точке b. Далее, пользуясь
пропорциональностью длин отрезков плана скоростей и схемы механизма, находим скорость точки С:
( рс)( рb) = О2СО2 В, откуда ( рс) = (О2СО2 В)( рb) .
Модуль скорости точки С равен:
VC = (pc)µV .
Аналогичным образом определяем скорость точки D структурной группы 4-5:
VrD |
= VC + VDС , |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|| х− х |
|
|
|
DС |
где VrDС – вектор относительной скорости точки D при вращении зве-
на DС вокруг точки С, направлен по прямой, перпендикулярной
к отрезкуr СD;
VD – вектор абсолютной скорости точки D, направлен параллель-
но линии, по которой перемещается ползун. r Последнее уравнение имеет две неизвестные величины VD и VDС ,
которые определяются из графического решения построением плана скоростей. Построение последнего производим в том же масштабе
36
и на том же плане. Для этого через точку с плана скоростей проводим линию, перпендикулярную к звену СD, а через полюс р – линию, параллельную линии движения ползуна Х-Х. В пересечении указанных линий получается точка d. Теперь отрезок (pd) изображает скорость VD точки D, а отрезок (cd) – скорость VDС . Значения дейст-
вительных скоростей находятся по формулам:
r VD = (pd )µV ; VDC = (cd )µV .
Вектор VDС на плане скоростей направлен от точки с к точке d. Для положения 2 механизма (см. рис. А.1):
VВ = (pb)µV = 38,5 0,01 = 0,385 м/с; |
VDС = (cd )µV = 4,5 0,01 = 0,045 м/с; |
VВА = (аb)µV = 25 0,01 = 0,25 м/с; |
VD = (pd )µV = 44 0,01 = 0,44 м/с; |
( рс) =О2С О2 В ( рb) =0,05 0,045 38,5 = 42,8 мм.
В указанной последовательности производится построение планов скоростей для всех восьми положений механизма (см. рис. А.1). Подсчитанные таким образом величины скоростей сведены в табл. 3.1.
Таблица 3.1
Абсолютные и относительные скорости точек звеньев механизма (м/с)
№ положения
Параметры |
0 (8) |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VA |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
0,25 |
VB |
0 |
0,175 |
0,385 |
0,2 |
0,135 |
0,265 |
0,235 |
0,135 |
VBA |
0,25 |
0,105 |
0,25 |
0,36 |
0,15 |
0,03 |
0,25 |
0,24 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VC |
0 |
0,194 |
0,426 |
0,22 |
0,15 |
0,29 |
0,27 |
0,15 |
VD |
0 |
0,185 |
0,44 |
0,21 |
0,16 |
0,31 |
0,27 |
0,13 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VDC |
0 |
0,04 |
0,045 |
0,11 |
0,08 |
0,06 |
0 |
0,04 |
3.4.2. Угловые скорости звеньев |
|
Ведущее звено 1 вращается с постоянной |
угловой ско- |
ростью ω1 =16,6 рад/с. Угловая скорость звена АВ |
определяется |
по формуле |
|
ω2 =VBA lAB . |
|
37
Направление угловой скорости звена АВ для данного положения механизма (см. рис. 3.3, а) устанавливается следующим образом. Вектор VrBA относительной скорости мысленно переносится в точку В шатуна, и наблюдается направление поворота этого звена вокруг точки А. Угловая скорость ω2 для второго положения механизма (см. рис. 3.3, а, б) направлена против часовой стрелки. Угловая скорость звена СО2:
ω3 =VС lСО2 . r
Направление ω3 совпадает с вектором скорости VС , мысленно перенесенным с плана скоростей в точку С механизма. Вектор VС указывает, что угловая скорость ω3 направлена по часовой стрелке.
Аналогично вычисляется модуль угловой скорости звена 4:
ω4 =VDС lDС .
Для нахождения направления угловой скорости звена 4 вектор скорости VrDС мысленно переносится в точку D звена DС, и определяется согласно движению точки D вокруг точки С, что ω4 направлена по часовой стрелке.
Угловые скорости звеньев механизма для положения 2 (см. рис. А.1) составляют:
- угловая скорость звена АВ
ω2 =VВАlВА = 0,250,05 =5 рад/с,
направлена против часовой стрелки; - угловая скорость звена СО2
ω3 =VС lСО2 = 0,4280,05 =8,56 рад/с,
направлена против часовой стрелки; - угловая скорость звена СD
ω4 =VDС lСD = 0,0450,07 = 0,64 рад/с,
направлена по часовой стрелке.
38
Значения угловых скоростей приведены в табл. 3.2.
Таблица 3.2
Угловые скорости звеньев (рад/с)
№ положения |
0 (8) |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
Параметры |
|
|
|
|
|
|
|
|
ω1 |
16,6 |
16,6 |
16,6 |
16,6 |
16,6 |
16,6 |
16,6 |
16,6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω2 |
5,0 |
2,1 |
5,0 |
7,2 |
3,0 |
0,6 |
3,0 |
4,8 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω3 |
0 |
3,9 |
8,56 |
4,44 |
3,0 |
5,9 |
5,22 |
3,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω4 |
0 |
0,57 |
0,64 |
1,57 |
1,14 |
1,14 |
0 |
0,57 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3.4.3. Планы ускорений
Линейные ускорения точек звеньев механизма определяются в той же последовательности, что и линейные скорости. Ускорение точки А кривошипа 1 состоит из нормальной и тангенциальной составляющих:
WA =WAOn 1 +WAOτ 1 .
Нормальное ускорение рассчитывается следующим образом:
WAOn 1 = ω12 lO1A = (16,6)2 0,015 = 4,13 м/с2.
Вектор нормального ускорения направлен вдоль прямой АО1 от точки А к центру О1. Модуль тангенциального ускорения определяется как
WAOτ 1 = ε1 lO1A = ddωt1 lO1A = 0,
так как кривошип АО1 вращается с постоянной угловой скоростью ω1 = const .
Построение плана ускорений рассмотрим для положения механизма, изображенного на рис. 3.3, а. Выбрав полюс π и величину отрезка (πа) (см. рис. 3.3, в), изображающего вектор WA =WrAOn 1 , опреде-
ляют масштаб плана ускорений:
µW =WA (πa).
На рис. А.1 µW = 4,1320,65 =0,2 м/с2/мм.
39
Откладывая отрезок (πа) ускорения точки А из полюса π параллельно звену АО1 в направлении от точки А к точке О1, обозначают конец вектора стрелкой и буквой а. Переходя к первой двухповодковой группе, определяют ускорение точки В – кинематической пары, соединяющей звенья 2 и 3.
Для ускорения точки В составляется система векторных уравнений:
WB =WA +WBA ;
WB =WО2 +WВО2 .
С целью упрощения решения каждый вектор следует разложить на два составляющих вектора: нормального и тангенциального ускорения:
WB =WA +WBAn +WBAτ ;
WB =WBOn 2 +WBOτ 2 .
В систему векторных уравнений не вошли WAτ = 0 и WO2 = 0 по
причине равномерного вращения точки А и неподвижности точки О2. Модули нормальных ускорений определяются по известным формулам:
W n |
=V 2 |
l |
AB |
; |
W n |
=V 2 |
l |
BO2 |
. |
BA |
BA |
|
|
BO2 |
B |
|
|
Нормальное ускорение WBAn направлено параллельно звену АВ от точки В к точке А. Тангенциальное ускорение WBAτ неизвестно по модулю, но известно по направлению – перпендикулярно к звену АВ.
Нормальное ускорение |
W n |
направлено параллельно |
звену О В |
|
|
|
BO |
|
2 |
от точки В к точке О |
|
2 |
|
|
, а тангенциальное ускорение W τ |
– перпенди- |
|||
2 |
|
|
BO |
|
|
|
|
2 |
|
кулярно к звену О2В. Окончательно уравнение для определения ускорения точки В примет вид:
|
W |
A |
+ Wr n |
+ W τ |
|
|
= W n |
+ W τ , |
|||||||
|
|
|
BA |
|
BA |
|
BO2 |
|
BO2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
A →O1 |
|
B → A |
|
|
|
B →O2 |
|
|
|
|
||||
|
|
|
BA |
|
|
BO2 |
|||||||||
в котором два параметра W τ |
и W |
τ |
неизвестны и которое может |
||||||||||||
|
|
|
|
BO2 |
BA |
|
|
|
|
|
|
быть решено графически путем построения плана ускорений.
40