- •«Основы физической и квантовой оптики»
- •2. Классы опасности лазерного излучения
- •3. Гигиеническое нормирование лазерного излучения
- •4. Требования безопасности при эксплуатации лазерных изделий в лаборатории кафедры ФиТс
- •4.1. Требования к размещению лазерных изделий в аудитории м-14
- •4.2. Классификация условий и характера труда
- •4,3. Указания мер безопасности
- •5. Действия в аварийных ситуациях
- •Лабораторная работа №2 Изучение работы газового лазера. Принципы работы лазера. Юстировка.
- •1. Задание
- •2. Теория метода
- •Оптическая схема лазера лгн-215
- •Лабораторная работа №3 Изучение устройства газового лазера лгн-215
- •Лабораторная работа №4 «Изучение свойств газового лазера лгн-215»
- •Теория метода
- •Экспериментальная часть
- •Лабораторная работа №5 «Определение длины волны излучения с помощью дифракционной решетки»
- •Теория метода
- •Экспериментальная часть
- •Лабораторная работа №6 «Измерение длины волны излучения лазера интерференционным методом»
- •Теория метода
- •Экспериментальная часть
Экспериментальная часть
Определить состояние поляризации излучения лазера ЛГН-215. снять зависимость силы фототока от угла поворота поляроида. Результаты измерения занести в таблицу 1, построить график зависимости мощности излучения от угла поворота, используя миллиметровую бумагу.
Определить среднюю мощность лазерного излучателя и его интенсивность.
Произвести оценку погрешности. Сделать выводы.
Таблица 1
Угол поворота |
0 |
20 |
40 |
60 |
80 |
100 |
120 |
140 |
160 |
180 |
Мощность W, Вт |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вопросы:
1. Объясните что такое вынужденное излучение?
2. Что такое накачка? В чем она заключается?
Лабораторная работа №5 «Определение длины волны излучения с помощью дифракционной решетки»
ЦЕЛЬ:
получение и исследование дифракционной картины по типу Фраунгофера с использованием лазера в качестве источника света.
Теория метода
Явление дифракции состоит в отклонении от прямолинейного распространения света, если оно не вызвано отражением, преломлением и изгибанием световых лучей в средах с непрерывно изменяющимся по показателем преломления (рефракция). Это явление - одно из подтверждений волновой природы света. При дифракции в области, где по законам геометрической оптики должна быть тень, а также вне области тени вблизи ее границ, как правило, наблюдается закономерное чередование освещенных и неосвещенных участков – дифракционная картина. Расчет дифракционной картины, то есть расчет положения, формы, размеров темных и светлых пятен, за исключением немногих простых случаев, сопряжен с математическими трудностями.
Относительно более простыми становятся эти расчеты при дифракции Фраунгофера, то есть в том случае, когда выполняется неравенство
,
где d – расстояние от препятствия, на котором дифрагирует свет, до экрана, на котором наблюдается дифракционная картина,D – характерный размер препятствия, то есть радиус отверстия или диска, ширина щели и т.д.,– длина световой волны.
Дифракцию Фраунгофера можно наблюдать, если осветить препятствие параллельным пучком света, а дифракционную картину получать на экране, помещенном в фокальной плоскости собирающей линзы, расположенной за препятствием (рис.1). Линза собирает параллельный пучок лучей, дифрагировавших на угол , в некоторой точке своей фокальной плоскости. Пучок, соответствующий другому углу дифракции, будет сфокусирован в другой точке. Параллельный пучок света, падающий на препятствие, обычно полу чают, помещая точечный источник в фокусе собирающей линзы. В настоящей работе источником практически параллельного светового пучка является лазер
Рис.6. Схема наблюдения дифракции по типу Фраунгофера
В данной лабораторной работе исследуется дифракция Фраунгофера на прямоугольной щели. На рис.1 приведена схема дифракции параллельного пучка света на прямоугольной щели (Щ) ширинойb. Дифракционная картина наблюдается на экране (Э), помещенном в фокальной плоскости собирающей линзы (Л).
Дифракционная картина представляет собой чередование темных и светлых полос, параллельных щели. Распределение интенсивности на экране описывается соотношением
где – интенсивность падающего на щель света, aI – интенсивность света, дифрагировавшего на угол.
Минимуму интенсивности наблюдаются при углах дифракции , удовлетворяющих уравнению
bsin = ±kl ,
где k – целое число, обозначающее порядок минимума. Приk = 0 наблюдается главный максимум, соответствующий углу= 0. Он является самым ярким. Яркость остальных максимумов убывает с ростом угла дифракции (с порядком максимума).