- •Федеральное агентство по образованию
- •Введение
- •Глава 1. Техническая термодинамика
- •Предмет технической термодинамики и ее задачи
- •1.2. Термодинамическая система
- •1.3. Термодинамические параметры состояния
- •Уравнение состояния
- •1.5. Уравнение состояния идеальных газов
- •1.6. Уравнение состояния реальных газов
- •1.7. Термодинамический процесс
- •1.8. Внутренняя энергия
- •1.9. Работа
- •1.10. Теплота
- •1.11. Первый закон термодинамики
- •1.12. Теплоемкость газов
- •1.13. Энтальпия
- •1.14. Энтропия
- •1.15. Второй закон термодинамики
- •1.16. Прямой цикл Карно
- •1.17. Обратный цикл Карно
- •1.18. Термодинамические процессы идеальных газов в закрытых системах
- •Основные понятия и определения водяного пара
- •Определение параметров воды и пара
- •1.24. Изохорный процесс водяного пара
- •1.25. Изобарный процесс водяного пара
- •1.26. Изотермический процесс водяного пара
- •1.27. Адиабатный процесс водяного пара
- •1.28. Циклы Карно и Ренкина на насыщенном паре
- •1.29. Цикл Ренкина на перегретом паре
- •1.30. Теплофикация
- •1.31. Цикл газотурбинных установок (гту)
- •1.32. Парогазовый цикл
- •1.33. Циклы поршневых двигателей внутреннего сгорания
- •1.34. Термодинамический анализ процессов в компрессорах
- •Глава 2. Теплопередача
- •Способы передачи теплоты
- •2.2. Количественные характеристики переноса теплоты
- •2.3. Основной закон теплопроводности
- •2.4. Коэффициент теплопроводности
- •2.5. Перенос теплоты теплопроводностью при стационарном режиме
- •2.5.1. Однородная плоская стенка
- •2.5.2. Многослойная плоская стенка
- •2.5.3. Цилиндрическая стенка
- •2.6. Основной закон конвективного теплообмена
- •2.7. Критерии подобия
- •2.8. Теплоотдача при вынужденном движении теплоносителя
- •2.9. Теплоотдача при естественной конвекции
- •2.10. Теплоотдача при изменении агрегатного состояния вещества
- •2.11. Ориентировочные значения коэффициентов теплоотдачи
- •2.12. Основной закон теплового излучения
- •2.13. Теплообмен излучением системы тел в прозрачной среде
- •2.14. Сложный теплообмен
- •2.15. Теплопередача между двумя жидкостями через разделяющую их стенку
- •2.16. Интенсификация теплопередачи
- •2.17. Тепловая изоляция
- •2.18. Типы теплообменных аппаратов
- •2.19. Методика теплового расчета теплообменных аппаратов
- •2.20. Виды теплового расчета теплообменных аппаратов
- •Глава 3. Теплоэнергетические установки и промышленная энергетика
- •3.1. Теплота сгорания топлива
- •3.2. Состав и основные характеристики твердого топлива
- •3.3. Cостав и основные характеристики жидкого топлива
- •3.4. Cостав и основные характеристики газообразного топлива
- •3.5. Условное топливо
- •3.6. Классификация двигателей внутреннего сгорания
- •3.7. Технико-экономические показатели двс
- •3.8. Типы котельных агрегатов
- •3.9. Паровой котел и его основные элементы
- •3.10.Тепловой баланс парового котла. Коэффициент полезного действия
- •3.11. Типы паровых турбин
- •3.12. Типы тепловых электростанций
- •3.13. Технико-экономические показатели тэс
- •3.14. Системы централизованного теплоснабжения и их структура
- •3.15. Классификация тепловой нагрузки
- •Годовой расход теплоты. Годовой расход теплоты определяется для расчета расхода топлива, разработки режимов работы оборудования, определения лимита теплопотребления.
- •3.16. Стимулы энергосбережения
- •3.17. Предпосылки и задачи энергоаудита
- •3.18. Назначение и виды критериев энергоэффективности
- •3.19. Виды энергобалансов промышленных предприятий
- •3.20. Общий энергобаланс промышленного энергообъекта
- •3.21. Расчет составляющих энергобаланса промышленного энергообъекта
1.9. Работа
Работа (в механике) – произведение действующей на рабочее тело силы на путь ее действия.
Передачу энергии от одного тела к другому, связанную с изменением объема рабочего тела, с перемещением его во внешнем пространстве или с изменением его положения, называют работой.
В производстве работы всегда участвуют два тела или больше. Первое тело, производящее работу, отдает энергию, второе тепло получает энергию.
Определение работы расширения:
Рассмотрим газ массой М и объемом V, заключенный в эластичную оболочку с поверхностью F.
Рис. 1.2. К определению работы расширения
Если газу сообщить некоторое количество теплоты, то он будет расширяться, совершая при этом работу против внешнего давления р, оказываемого на него средой. Газ действует на каждый элемент оболочки dF, с силой, равной pdF и, перемещая ее по нормали к поверхности на расстояние dn, совершает элементарную работу pdFdn. Общую работу, совершенную в течение бесконечно малого процесса, получим, интегрируя, данное выражение по всей поверхности F оболочки: (Различие символовδ и d у бесконечно малых величин иdU связано с тем, что величина в отличии отdU не является полным дифференциалом.)
Из рисунка видно, что изменение объема dV выражается в виде интеграла по поверхности: , следовательно.
При конечном изменении объема работа против сил внешнего давления, называемая работой расширения, равна
. (1.7)
Отсюда следует, что иdV всегда имеют одинаковые знаки:
Если dV>0, то и >0, т.е. при расширении работа тела положительна, при этом тело само совершает работу;
Если же dV<0, то и <0, т.е. при сжатии работа тела отрицательна. Это означает, что не тело совершает работу, а на его сжатие затрачивается работа извне.
Единицей измерения работы в СИ является джоуль (Дж).
Отнеся работу расширения к 1 кг массы рабочего тела, получим
; .
Величина l, представляющая собой удельную работу, совершаемую системой, содержащей 1 кг газа, равна
.
Вышеперечисленные формулы справедливы только для равновесных процессов, при которых давление рабочего тела равно давлению окружающей среды.
В термодинамике для исследования равновесных процессов широко используют p,v-диаграмму. Поскольку состояние термодинамической системы определяется двумя параметрами, то на p,v диаграмме оно изображается точкой. На рис. 1.3 точка 1 соответствует начальному состоянию системы, точка 2 – конечному, а линия 1-2 процессу расширения рабочего тела от v1 до v2.
Рис. 1.3. Графическое изображение работы в
p,v- координатах
При бесконечно малом изменении объема dv площадь заштрихованной вертикальной полоски равна . Следовательно, работа процесса 1-2 изображается площадью, ограниченной кривой процесса, осью абсцисс и крайними ординатами. Таким образом,работа изменения объема эквивалентна площади под кривой процесса в диаграмме p,v.
Каждому пути перехода системы из состояния 1 в состояние 2 (например, 1-2, 1-а-2 или 1-b-2) соответствует своя работа расширения: l1b2>l1a2>l12. Следовательно, работа зависит от характера термодинамического процесса, а не является функцией только исходного и конечного состояния системы. С другой стороны, зависит от пути интегрирования и, следовательно, элементарная работа δl не является полным дифференциалом.
Поскольку величина δl пропорциональна увеличению объема, то в качестве рабочих тел, предназначенных для преобразования тепловой энергии в механическую, целесообразно выбирать такие, которые обладают способностью значительно увеличивать свой объем (водяной пар в энергетике, газообразные продукты сгорания в ДВС).