- •2. Основные законы геом. Оптики:
- •Применение принципа Ферма к доказательству законов отражения и преломления
- •5. Призмы
- •6. Тонкие линзы. Формула тонкой линзы.
- •7. Построение изображений в линзах
- •8. Глаз как оптический прибор. Лупа, микроскоп, фотоаппарат.
- •9. Интерференция света. Оптическая разность хода. Условия максимума и минимума при интерференции.
- •10. Методы получения когерентных волн. 2-хлучевые интерференционные схемы по методу деления фронта волны.
- •11-12. 2-Хлучевые интерференционные схемы по методу деления амплитуды фронта волны.(полосы равного наклона)
- •13.Кольца Ньютона
- •14. Дифракция света. Положения принципа Гюйгенса-Френеля. Зоны Френеля.
- •15. Выводы из метода зон Френеля. Зонные пластинки.
- •16. Дифракция света Фраунгофера на щели.
- •17. Дифракционная решётка. Спектральные харак-и дифр. Решётки.
- •18. Естественный и поляризованный свет. Виды поляризации.
- •20. Закон Малюса.
- •21. Дисперсия света. Нормальная и аномальная дисперсия.
- •22. Поглощение света. Закон Бугера-Ламберта.
- •23. Рассеяние света. Закон Релея. Молекулярное рассеяние. Цвета неба и зорь.
- •24. Фотоэффект. Законы фотоэффекта.
- •Законы фотоэффекта
- •25. Гипотеза Планка. Фотоны. Уравнение Энштейна для фотоэффекта. Корпускулярно-волновой дуализм.
- •28. Опыт Резерфорда. Планетарная модель атома.
- •29. Постулаты Бора. Недостатки теории Бора.
- •30. Опыт Франка и Герца.
- •31. Модель атомов водорода по Бору.
- •32. Строение и основные характеристики атомных ядер.
- •33.Дефект массы. Энергия связи и устойчивости ядер.
- •34. Ядерные силы и их основные свойства.
- •35. Радиоактивный распад. Закон радиоактивного превращения.
- •36. - Распад, правило смещения при - распаде.- излучение.
- •37. Β- превращения, правила смещения при β-превращениях.
- •38. Ядерные реакции. Деление ядер. Цепные реакции.
- •39. Реакции синтеза и условия их осуществления. Использование ядерной энергетики.
17. Дифракционная решётка. Спектральные харак-и дифр. Решётки.
Дифракционная решётка.Систему || щелей один. Ширины в разделённых непрозрачными промежутками одинаковой шириныа наз. дифракционной решёткой.
(постоянная или период дифракционной решётки)l-длина решётки,n-числоштри- число штрихов на единицу длины.
Пусть на дифрак. решётку нормально падает параллел. пучок света. Каждая щель в направлении определяемое выражениемсоздаёт мин.,т.е. 0,⇒ и вся решётка в целом так же создаёт в этом направлении мин.,⇒ -условиеглавных мин. при дифракции на решётке.
Вторичные пучки посылаемые главной щелью будут когерентными. Из рис. видно что разность хода лучей идущих от соседних щелей:(условие главного мах)
В результате интерференция вторичных пучков происходит дополнительно перераспределение интенсивно по сравнению с дифракцией на 1 щели. В результате между соседними главными мах. возникает дополн. мин. ,идополн. мах. малой интенсивности , где-число щелей дифр. решётки. Дополн. мин определяется:,-1,2,3,….,…..,Если взять полный ряз чисел, то формула дифр. решётки:.
Спектральные харак-и дифр. решётки:1.Угловая дисперсия, средняя угловая дисперсия2.Линейная дисперсия,,-фокусное расстояние линзы 3.Разрешающая способность решётки,,,- ф-ла Релея.
18. Естественный и поляризованный свет. Виды поляризации.
Свет представляет собой суммарное электромагнитное излучение множества атомов. Атомы же излучают световые волны независимо друг от друга, поэтому световая волна, излучаемая телом в целом, характеризуется всевозможными равновероятными колебаниями светового вектора (рис. 272, а; луч перпендикулярен плоскости рисунка). В данном случае равномерное распределение векторов Е объясняется большим числом атомарных излучателей, а равенство амплитудных значений векторов Е - одинаковой (в среднем) интенсивностью излучения каждого из атомов. Свет со всевозможными равновероятными ориентациями вектора Е (и, следовательно, Н) называется естественным.
Свет, в котором направления колебаний светового вектора каким-то образом упорядочены, называется поляризованным. Так, если в результате каких-либо внешних воздействий появляется преимущественное (но не исключительное!) направление колебаний вектора Е (рис. 272, б), то имеем дело с частично поляризованным светом. Свет, в котором вектор Е (и, следовательно, Н) колеблется только в одном направлении, перпендикулярном лучу (рис. 272, в), называется плоскополяризованным (линейно поляризованным).
Плоскость, проходящая через направление колебаний светового вектора плоскополяризованной волны и направление распространения этой волны, называется плоскостью поляризации. Плоскополяризованный свет является предельным случаем эллиптически поляризованного света - света, для которого вектор Е (вектор Н) изменяется со временем так, что его конец описывает эллипс, лежащий в плоскости, перпендикулярной лучу. Если эллипс поляризации вырождается (см. § 145) в прямую (при разности фаз j, равной нулю или p), то имеем дело с рассмотренным выше плоскополяризованным светом, если в окружность (при j = ± p/2 и равенстве амплитуд складываемых волн), то имеем дело с циркулярно поляризованным (поляризованным по кругу) светом.
Различают следующие основные виды поляризации
Ориентационная поляризация (полярные диэлектрики).
Деформационная или электронная поляризация (неполярные диэлектрики).
Ионная поляризация (кристаллы).
Сегнетоэлектрики и пироэлектрики.
19. Поляризация света при отражении и преломлении. Закон Брюстера.
Если угол падения света на границу раздела двух прозрачных диэлектриков (например, на поверхность стеклянной пластинки) отличен от нуля, то отраженный и преломленный лучи оказываются частично поляризованными. В отраженном луче преобладают колебания, перпендикулярные к плоскости падения (плоскость рисунка). В преломленном луче - колебания, параллельные плоскости падения (см.рис.5). Поляризацию объясняет электромагнитная теория Максвелла.
Закон Брюстера: Отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения a Бр , удовлетворяющем условию
tga Бр=n2/n1 (7)
При этом преломленный свет поляризован не полностью и угол между отраженным и преломленным лучами равен 90°.