Аномалии магнитного поля от намагниченного шара при наблюдениях на поверхности и в буровых скважинах.

Задача определения местоположения намагниченного объекта легко решается по векторам Та, нужно только помнить, что они направлены по касательным к магнитным силовым линиям аномального поля.

Векторы Та от изометричных тел очень резко меняют свою амплитуду и направление.

В северном полушарии Земли вектора Та от вытянутого (эллиптического или линзовидного тела) образуют "сходящийся веер" у верхнего конца намагниченного объекта и "расходящийся веер" - у нижнего. При этом вектора "сходящегося веера" направлены к намагниченному объекту, и местоположение его верхнего конца можно определить по пересечению этих векторов; вектора "расходящегося веера" направлены от намагниченного объекта, положение нижнего конца объекта можно определить по пересечению продолжений этих векторов.

Кривые Za и вектора Та в скважинах от намагниченного объекта в форме наклонно залегающего эллипсоида вращения (линзы).

Разработаны специальные приемы интерпретации векторной магниторазведки, позволяющие определить не только направление из скважины на намагниченный объект и расстояние до него, но и его форму, размеры, элементы залегания.

Область применения ТСМ - это, прежде всего, магнетитовые месторождения, затем полиметаллические, реже - месторождения бокситов и марганцевых руд.

Решаемые задачи: обнаружение не выявленных ранее, "слепых" рудных тел, определение их местоположения, элементов залегания и размеров, оценка магнитных свойств, определение природы наземных магнитных аномалий.

При разведке магнетитовых месторождений рудные тела с минимальными промышленными запасами могут быть обнаружены с помощью ТСМ на расстоянии до 200-300 м.

Большой вклад в развитие скважинной магниторазведки внесли уральские ученые: проф. В.Н. Пономарев, доктора геол.-мин. наук А.Н. Авдонин и A.M. Мухаметшин.

Ядерно-магнитный каротаж Физические основы

Ядерно-магнитный каротаж (ЯМК) основан на изучении ядерно-магнитных свойств водорода флюидов, заполняющих поры породы. Ядра атомов водорода, как и других элементов (фтора, алюминия, углерода-13 и других), обладают собственным механическим моментом Р (спином) и магнитным моментом μ, оси которых совпадают.

Спин (верчение) характеризует собственный механический момент количества движений, которым обладают элементарные частицы. Он может принимать только целые или полуцелые значения (0; 0.5; 1; 1.5), выраженные в единицах h/2π, где h - постоянная Планка (6.6261·10^-34 Дж·Гц^-1). Спины электрона, позитрона, протона и нейтрона равны 0.5. Это означает, что они принимают значение 0.5 h/2π. При помещении таких ядер в постоянное внешнее магнитное поле Н их магнитные моменты μ стремятся ориентироваться в направлении вектора данного поля, что ведет к возникновению ядерной намагниченности. При снятии внешнего магнитного поля происходит разрушение приобретенной ядерной намагниченности из-за беспорядочного теплового движения атомов и молекул вещества. Так как это происходит в магнитном поле Земли, ядра ориентируются вдоль этого поля, прецессируя (совершая затухающие вращения) вокруг него подобно волчку в поле силы тяжести с так называемой ларморовой частотой:

где H_з - напряженность магнитного поля Земли (H_з≈40 А/м); γ_гир= μ/Р - гиромагнитное отношение (отношение магнитного момента μ прецессирующих ядер к их механическому моменту Р). Наибольшее значение γ_гир свойственно водороду. Этим вызвано наиболее сильное выражение эффекта ядерного магнетизма у водорода. Во всех других породообразующих элементах этот эффект слишком мал, чтобы его можно было измерить в скважине. Главной задачей ЯМК является регистрация эффектов свободной прецессии протонов ядер водорода в земном магнитном поле. С этой целью в скважину опускают скважинный прибор, включающий в себя катушку удлиненной прямоугольной формы, коммутатор, попеременно подключающий выводы катушки то к источнику постоянного тока силой в 2-3 А, то к выходу усилителя. При подключении катушки к источнику тока в окружающей среде создается поляризующее постоянное магнитное поле. При подключении катушки к усилителю наведенная в ней под действием прецессии ядер водорода ЭДС усиливается и передается по кабелю на поверхность в наземную аппаратуру, где регистрируется.

Блок-схема аппаратуры для возбуждения сигналов свободной процессии в скважине и их регистрации: 1 – катушка; 2 – коммутатор катушки; 3 – реле остаточного тока; 4 – конденсатор; 5 – устройство управления; 6 – источник тока поляризации; 7 – усилитель сигналов свободной процессии; 8 – детектор огибающей ССП (сигнала свободной процессии); 9 – измерительное устройство; 10 – вычислительное устройство.

При отсутствии внешнего искусственного магнитного поля магнитные моменты ядер водорода μ ориентированы в направлении магнитного поля Земли H_з.

При пропускании тока поляризации I_п через поляризующую катушку в течение времени t_п в исследуемой среде образуется постоянное магнитное поле напряженности Н_п. Вектор этого поля составляет некоторый угол с вектором напряженности поля Земли H_з и значительно (примерно на два порядка) превышает его по величине. Возникающий при этом в течение времени t_п вектор ядерной намагниченности М ориентируется по результирующему вектору H_ср, представляющему собой сумму двух векторов напряженности Н_п и H_з.

Поведение вектора ядерной намагниченности (I) до поляризации (а), во время нее (б) и в начале свободной процессии (в), а также схема процессов (II), возникающих при исследованиях методом ЯМК (по С.М. Аксельроду):

а – график во время пропускания тока поляризации I=f(t); б – измерение величины вектора ядерной намагниченности М; в – изменение во времени ЭДС сигнала свободной процессии Е_ССП= f(t); г – сигнал свободной процессии после усиления и детектирования.

Вектор ядерной намагниченности М устанавливается не сразу после включения тока I_п, а в течение времени Т₁ продольной релаксации, характеризующей скорость нарастания ядерной намагниченности по направлению приложенного поля поляризации:

где М₀ - вектор ядерной намагниченности при t_п→∞; практически t_п принимается равным 3-5 T₁.

После выключения поляризующего тока (ступенчато снижением до величины остаточного тока I_ост и полным выключением через время t_ост) в среде действует только магнитное поле Земли, и вектор ядерной намагниченности процессирует вокруг вектора H_з с круговой частотой ω, постепенно возвращаясь к своей первоначальной величине. Вектор ядерной намагниченности М по отношению к H_з может быть разложен на две составляющие: продольную М_ll, совпадающую с направлением вектора H_з, и поперечную М⊥, перпендикулярную к H_з.

Под действием вектора М⊥ в катушке наводится электрический синусоидальный сигнал (переменная ЭДС) - сигнал свободной прецессии (ССП), соответствующий E_t амплитуде ССП (в В) в момент времени t (в с), прошедшего с начала прецессии, затухающей по экспоненциальному закону с постоянной времени поперечной релаксации Т₂:

Время поперечной релаксации Т₂ характеризует скорость затухания сигнала (за Т₂ обычно принимается время, в течение которого начальная амплитуда Е₀ уменьшается приблизительно в 2.7 раза, E₀ - начальная амплитуда ССП, пропорциональная вектору ядерной намагниченности М).

Для предотвращения влияния переходных процессов, вызванных выключением остаточного тока, момент подключения катушки к усилителю сдвинут на величину мертвого времени τ. ЭДС, индуцируемая в катушке зонда, усиливается и передается по кабелю на дневную поверхность, где регистрирующее устройство фиксирует амплитуду ЭДС U_t в момент времени t. Амплитуда U_t представляет собой огибающую сигнала свободной прецессии: U_t=U₀exp(-t/T₂), где U₀ - начальная амплитуда сигнала свободной прецессии. Так как сигнал свободной прецессии убывает по экспоненциальному закону, достаточно иметь два значения его амплитуды U₁ и U₂ или U₁ и U₃, разделенных некоторыми временными интервалами t₁, t₂ и t₃ (35, 50 и 70 мс) после начала прецессии, чтобы по ним путем экстраполяции восстановить амплитуду сигнала U₀, по которой определяется индекс свободного флюида:

Аппаратура ЯМК позволяет одновременно автоматически регистрировать две или три каротажные кривые изменения с глубиной амплитуд сигнала свободной прецессии U₁, U₂ и U₃ при фиксированных временах t₁, t₂ и t₃ и постоянных значениях t_п и t_ост. По этим данным оценивается (или непосредственно регистрируется при использовании счетно-решающего устройства) величина U₀, приведенная к моменту выключения остаточного поляризующего тока. Кривые U₁, U₂, U₃, U₀, регистрируемые в функции глубины, называются кривыми ЯМК.