Хомяков Толкалин 12_end_3
.pdfНепрерывные гармонические сигналы в РЛС
Рис. 4.2. Влияние шумов на измерение задержки (дальности)
Их величина будет зависеть от отношения сигнал/шум, а так же длительности импульсного сигнала. Подробно это будет описано ниже.
Случайные погрешности измерения дальностей σr зависят как от от-
ношения сигнал/шум, так и способа измерения времени задержки Тз отраженного сигнала от цели. Способы измерения характеризуется своим коэффициентом kиз, измерения, влияющим, в определенных пределах,
на точность. Но основными параметрами, потенциально влияющими на случайные ошибки, являются длительность импульса и отношение сигнал/шум.
На выходе идеального линейного приемника электрические шумы и отраженный импульсный сигнал складываются аддитивно. Поэтому найти максимум импульса непросто, если отношение сигнал/шум мало. На рис. 4.2 показаны возможные варианты отношений, а так же то, как может шум влиять на текущее временное положение отраженного сигнала. В случае 1 отраженный сигнал без шумов. Стало быть, можно точно определить максимум (случайная шумовая ошибка может приближаться к нулю). В варианте 2 (меньшее отношение сигнал/шум) уже
111
Дополнительные возможности
возникает стохастическая ошибка, поскольку положение выброса шума на максимуме импульса случайно. Позиция 3 иллюстрирует самый худший вариант с самым большим στ. Видно, что найти положение вершины сложно, и стохастическая ошибка становиться еще больше. Но все равно она связана с длительностью импульса. Конечно, потенциальные стохастические ошибки можно существенно снизить. Но это этот уже тема другой дисциплины: теории измерений.
4.1.3. Ошибки измерения по маркеру
Остановимся на потенциальных оценках случайных ошибках измерения по одному импульсу. Теоретически можно доказать, как зависит значение στ от отношения сигнал/шум для оптимального приемника. В
ряде теоретических работ [3] показано, что временной функцией сигнала на выходе оптимального приемника является отношение правдоподобия ξ(τ) по сигнальной ξс(τ) и шумовой ξш(τ) функций. В свою очередь, функции ξс(τ) и ξш(τ) описываются в результате интегрирования сигнальной uс(t-Tз ), шумовой uш(t) функции и переходной функции h(t) оптимального фильтра приемника. Ведь шумовой сигнал проходит тот же фильтр, что и сигнал, отраженный от цели.
ξ(τ) = ξс(τ) + ξш(τ); |
c ( ) |
2 |
|
uc (t T3 )h(t )dt; |
(4.2) |
|||
|
|
E |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
ш ( ) |
2 |
|
uш (t)h(t )dt. |
(4.3) |
||||
E |
|
|||||||
|
|
|
o
Найдем значение сигнальной функции в точке максимума импульса:
|
|
|
2 |
T |
|
|
|
|
c 2 ( 0 ) |
uc 2 (t 0 )h(t)dt 2Ec / E0 ; |
Ec u2 (t)dt |
||
|
||||||
E0 |
||||||
|
|
|
0 |
0 |
– где Eс – полная энергия сигнала, Е0 – энергия в точке τ0
112
Непрерывные гармонические сигналы в РЛС
Дисперсия шумовой составляющей в точке τ0 будет равна:
2 ( ) 2 T u 2 (t )h(t)dt 2E / E
ш 0 E0 0 ш 0 ш 0
Энергии сигнала и шума в пределах длительности импульса τи будут равны: Ес = рсτи и Еш = рш τи. Отсюда:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
( ) |
E |
|
|
р |
|
(4.4) |
||
2 |
( ) |
Eш |
рш |
|
|||||
|
c |
0 |
|
|
c |
|
с |
|
|
|
ш |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
В [3] показано, что στ зависит как от эффективной длительности импульса τи , так и от отношений правдоподобий ξс(τ) и ξш(τ). В точке τ0 зависимости выглядят так.
|
2 |
|
2 |
|
E |
|
|
|
|
|
|
|
рс |
|
|
|
|
C |
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
и |
/ |
|
c |
; |
|
|
и / |
|
|
|
|
; |
r |
|
|
|
|
|
и |
/ |
p / p |
(4.5 ) |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
c ш |
|||||
|
|
|
|
|
Eш |
|
|
|
|
|
рш |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Подставив в (4.5) С=3х108 и τи в микросекундах получим:
|
|
|
|
|
|
r |
150 и / pс / pш 85 и / pc / pш |
(4.6) |
|||
|
– где στ в метрах, τи в микросекундах. |
|
Для неоптимальных приемников погрешности будут больше. Одна из формул отличается от (4.5) только коэффициентом.
r 150 и / pс / pш (4.7)
Формы (4.5, 4.6, 4.7) описывают потенциальные погрешности одно-
моментного измерения по одному импульсу, когда невозможна длительная обработка результатов измерения. В режиме автоматического сопровождения цели по дальности возможно улучшение отношения сигнал/шум и статистическая обработка результатов нескольких измерительных процедур. Это может привести к снижению погрешно-
стей. Для этого нужен аналоговый или цифровой дискриминатор и, со-
113
Дополнительные возможности
ответственно, контур аналогового или цифрового автоматического управления. Метод расчета степени снижения стохастических ошибок – свой для каждого конкретного случая. Например, для низкоскоростных наземных целей возможно существенное повышение отношения сигнал/шум за счет сужения частотной полосы фильтров в контуре управления. Для высокоскоростных целей этот прием имеет определенное ограничение, поскольку увеличиваются динамические ошибки, которые могут превысить случайные.
На рис. 4.3 показаны кривые случайных ошибок в зависимости как от длительности импульса, так и отношения сигнал/шум.
По ним можно ориентироваться при выборе длительности маркера непрерывного зондирующего сигнала с учетом возможностей дополнительной обработки информации или фильтрации.
Рис. 4.3. Ошибки поимпульсного измерения дальности
(σr м с =1)
Возможны и другие способы маркировки непрерывного синусо и- дального зондирующего сигнала. Так, в РЛС AN/PPS-15 измерение ве-
114
Непрерывные гармонические сигналы в РЛС
дется по передним фронтам видеоимпульса. Но в итоге замеры по длительности фронтов примерно аналогичны замерам по видеоимпульсам.
4.1.4 Дальность действия РЛС в режиме измерения
Следует отметить, что дальности действия РЛС в режиме поимпульсного измерения могут быть заметно ниже, чем в режиме поиска. Дело в том, что для измерения потребуется б ̇льшая частотная ширина филь-
тра ∆Fфиз, чем для фильтра режима обнаружения ∆Fфоб. В первом случае
∆Fфиз 1/τи, во втором для полосового доплеровского фильтра, рассчитанного на минимальную и максимальную доплеровские частоты
∆Fфоб Fдmax–Fдmin. При этом согласованная фильтрация по спектру доплеровского сигнала в режиме измерения будет невозможна. Мощности шумов, попадающих в полосы пропускания фильтров режима измерения, могут во много раз превышать те, что попадают в согласованные фильтры в режиме обнаружения доплеровского сигнала. В соответствии с уравнением радиолокации, потери дальности действия в режиме измерения Rиз относительно режима поиска и обнаружения целей
Rоб могут быть рассчитаны так:
|
|
|
|
|
с |
рс р |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
√р |
[( |
|
) |
р ] |
|
|
(4.8) |
|||
|
√ |
|||||||||
|
р |
[( |
) |
с |
] |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
√ |
и |
|
|
|
|
(4.9) |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
– где (4.8) – уравнение радиолокации, Осш2– отношение сигнал/шум по мощностям, – спектральная плотность шумов, Е – энергетический параметр, рп – текущая мощность передатчика, рш – мощность шумов на выходе фильтров, ои – отношение дальности действия при обнару-
жении к дальности при измерении координаты цели.
115
Дополнительные возможности
На рис. 4.4 построены кривые, по которым можно судить о потерях дальности действия в режиме измерения дальности по импульсу маркера. Первая кривая для полосы доплеровского фильтра ∆Fфд=∆Fд=0.2
кГц.
Но здесь стоит вспомнить о том, о чем писалось выше по части
накопления информации и дополнительной фильтрации в контуре а в- томатического сопровождения цели по дальности. Разница в дальностях действия в рассмотренных режимах может быть существенно нивелирована за счет когерентного или последетекторного накопле-
ния. Амплитудный маркер может быть применен в когерентных РЛС и при наличии пассивных помех. Тогда импульс будет модулирован частотой огибающей, связанной с движением цели, как в импульсных радарах. Способы борьбы с пассивными помехами известны. Кроме того, амплитудный маркер может быть заменен на фазовый длительностью τи. Передатчик не выключают, а производят поворот начальной фазы зондирующего сигнала на π.
Конечно, в режиме измерения дальности можно было бы перейти в импульсный режим работы, резко увеличив мощность СВЧ в импульсе. Но, к сожалению, твердотельные СВЧ приборы, применяемые для ге-
нерации непрерывного излучения, не могут работать в импульсном режиме с высокой мощностью, как, например магнетроны.
4.1.5. Сокращение времени выхода в эфир
Мощность излучения РЛС непрерывного излучения на порядки меньше, чем импульсных. Поэтому это может вызвать определенные проблемы для систем обнаружения СВЧ излучения, например, извес т- ных среди автолюбителей, «антирадаров».
116
Непрерывные гармонические сигналы в РЛС
Рис. 4.4. Снижение дальности действия при поимпульсном измере-
нии по маркеру
Исследования многих фирм по повышению дальности действия ан-
тирадаров, позволили обнаруживать полицейских с радарами намного раньше, чем те успевали замерить скорость движения автомобилей. Простейшие массовые антирадары принимали слабые сигналы РЛС на свою антенну и сразу детектировали СВЧ амплитудным детектором. А чтобы выйти из линейной зоны детекторов, модулировали процесс де-
тектирования длинными импульсами. Потом сигнал усиливался, еще раз детектировался и накапливался несколько секунд на RC цепочке. За счет длительного накопления обнаруживалась засада полицейских с радарами типа «Барьер», «Сокол-М» на расстоянии до километра. А применение в антирадарах супергетеродинных приемников с нулевой промежуточной частотой увеличили их дальность действия еще боль-
ше. Эффективность работы полицейских снижалась. Тогда были разработаны более совершенные радары с повышенной скрытностью. Одним из простых и дешевых методов повышения скрытности РЛС стал крат-
117
Дополнительные возможности
ковременный выход в эфир. По замыслу разработчиков новых полицейских радаров, при кратковременном выходе РЛС в эфир, сигнал в простом антирадаре не успевал накапливаться. При этом дальность действия массовых антирадаров снижалась в разы, и они становились бесполезными.
Основная проблема существенного сокращения времени выхода в эфир является измерение скорости автомобиля. Для точного измерения нужно принять определенное количество синусоид доплеровских ча-
стот, просчитать их количество Nд и пересчитать в скорость в км/час. И чем больше Nд, тем точнее пройдет измерение (рис. 4.5, 4.6).
Естественно, при кратковременном выходе в эфир число синусоид частот Доплера могло быть недостаточно для точного измерения. Из рис. 4.5 видно, что даже одной секунды не хватит для точного измере-
ния скорости автомобиля 5 км/час. Каков выход? Одним из них – переход в более высокочастотный диапазон радиоволн, где частоты Доплера могут быть в разы выше.
На рис. 4.6 дана графическая поверхность, аналогичная рис. 2.5, но построенная для частоты 30 МГц.
Сравнивая рис. 4.5 и 4.6 отмечаем существенное увеличение числа синусоид за 1 секунду для скоростей менее 10 км/час. Это значит, что можно сократить продолжительность выхода до долей секунды и снизить темп выхода в эфир. Тогда дешевые массовые антирадары просто перестанут фиксировать наличие полицейских радаров на дальностях,
превышающих их дальности действия.
Большинство новых полицейских радаров уже работает в К, Ка диапазонах с кратковременным периодическим выходом в эфир. Такой режим у специалистов по полицейским радарам принято называть импульсным, а точнее – квазиимпульсным. Хотя это и не совсем тот ре-
жим, который используется в классических импульсных РЛС. Там дли-
118
Непрерывные гармонические сигналы в РЛС
тельность зондирующего импульса лежит в пределах от долей до нескольких микросекунд. Однако известны перспективные классические импульсные РЛС, которые создаются, как полицейские комплексы ре-
гулирования дорожного движения («Стрелка–С»).
Рис. 4.5. Кратковременный выхода в эфир на 10 МГц
Рис. 4.6. Кратковременный выход в эфир на 30 ГГц
119
Дополнительные возможности
Эти комплексы достаточно дорогие для массового применения. Они работают там, где необходима и обеспечена автоматизация процессов выявления нарушителей движения в потоках, их аттестации и занесе-
ние в базу данных.
Выводы к разделу 4.1:
1.Одноантенные РЛС непрерывного излучения гармонического сигнала могут напрямую измерять дальность до цели, если зондирующий сигнал помечен маркером.
2.При измерении дальности по маркеру возникает стохастическая погрешность, зависящая от длины маркера и отношения сигнал/шум.
3.Дальность действия радара в режим е измерения по маркеру может существенно снижаться.
4.Разведка СВЧ излучения РЛС затрудняется при кратковременном выходе в эфир. Возможности повышения скрытности работы зависят от рабочего диапазона радиоволн.
Контрольные вопросы к разделу 4.1:
1.Как измерить дальность до цели одноантенной РЛС непрерывного излучения?
2.От чего зависит случайная погрешность измерения дальности по
п. 1.
3.Что происходит с дальностью действия РЛС в режиме измерения дальности до цели?
4.Каким способом повысить скрытность работы радара от средств разведки?
4.2.Селекция движущихся целей
4.2.1.Назначение и принцип действия систем СДЦ
Впроцессе поиска цели на вход приемника поступают не только полезные сигналы, но и сигналы, отраженные от земной поверхности, до-
мов, столбов. Эти вредные сигналы называются пассивными помехами.
120