КУРС ЛЕКЦИЙ ПО СОПРОМАТУ
.pdf4.2 Расчеты на прочность при сдвиге
По условию прочности максимальное касательное напряжение τmax не должно превышать допускаемого напряжения [τ].
Формула расчета на прочность при сдвиге имеет вид
max Qmax .
A
Для пластичных материалов обычно принимают [τ]≈0,6[σ], например для Ст.3 [τ]≈0,6[σ]≈100 МПа.
Пример
Дано: F=10 кН, d=4 мм, h=2,5 мм, материал Ст.3, [τ]=100 МПа.
Определить: из условия прочности n - количество заклепок.
Решение: По условию прочности |
Q |
|
|
|
|
F |
|
, |
||||
|
|
|
d2 |
|
||||||||
|
|
|
|
Aср |
|
|
n |
|||||
здесь Аср – площадь среза. |
|
|
|
|
|
4 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Отсюда n |
4F |
|
4 10 103 |
|
|
|
|
|
7,96 . |
|||
d2[ ] |
3,14 16 10 6 100 10 |
6 |
||||||||||
|
|
|
|
|
Принимаем n =8.
Расчеты на срез проверяются по условию прочности на смятие:
см |
F |
|
F |
см , здесь Асм – площадь смятия. |
|||
|
|
||||||
|
A |
hd n |
|
|
|
||
|
см |
|
|
|
|
|
|
Для Ст.3 [σсм]=280 МПа. |
|
|
|
||||
Выполняем проверку: см |
10 103 |
|
125 106 Па. |
||||
2,5 4 10 6 |
|
||||||
|
|
|
|
|
8 |
Вывод: т.к. 125 МПа<280 МПа, условие прочности выдержано.
31
5 КРУЧЕНИЕ
Кручение имеет место в случае действия на вал момента (пары сил) относительно его продольной оси.
Валом называют стержень, работающий на кручение.
Рассмотрим кручение вала круглого поперечного сечения. Пусть на вал радиусом r и длиной l действует внешний момент М.
До приложения нагрузки отметим на валу риски, которые после деформации вала займут новое положение, по которому можно определить некото-
рые характеристики деформации:
-угол закручивания φ, рад;
-угол сдвига γ, рад.
Выделим на валу элементарный участок радиусом ρ и длиной dz.
В сечении вала возникает внутреннее усилие Мк, а на элементарной площадке dρ – касательное напряжение τ.
По условию статики dA Mк |
(5.1) |
A |
|
Рассмотрим деформацию элементарного участка, принимая допущение, что сечения, плоские до деформации, остаются плоскими и при кручении, поворачиваясь относительно друг друга на некоторый угол γ.
Угол сдвига составляет |
d |
|
d |
(5.2) |
|
dz |
dz |
||||
|
|
|
где d - относительный угол закручивания. dz
32
В зоне действия закона Гука τ=G·γ или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.3) |
|||||||||||||
G |
|
|
|
|
d |
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Подставим уравнение (5.2) в (5.3) и получим G |
|
|
(5.4) |
||||||||||||||||||||||
|
dz |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
|
|
|
|||
Подставив это уравнение в (5.1), получим |
|
G 2 |
dA Mк , |
|
|||||||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
d |
|
|
Mк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dz |
|
|
|
|
|
||||
откуда |
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
dz |
|
G 2dA |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Определим значение интеграла. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d / 2 |
|
|
|
|
4 |
|
d / 2 |
|
d4 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Поскольку dA=2πρ·dρ, то |
2 2 d 2 |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|||||||||||||||||
4 |
|
|
32 |
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эта величина является геометрической характеристикой и называется |
|||||||||||||||||||||||||
полярный момент инерции сечения: Ip |
d |
4 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
32 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
d |
|
Mк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
С учетом этого |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(5.5) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
dz GIp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
откуда |
|
Mк |
dz . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
GIp |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Если по длине вала Мк=const и d=const, то угол закручивания вала оп-
ределим по формуле Mк l , где GIp – жесткость сечения вала при кру-
GIp
чении.
Теперь подставим уравнение (5.5) в (5.4) и получим формулу определе-
ния напряжения при кручении |
|
Mк |
|
, |
(5.6) |
|
|||||
|
|
Ip |
|
|
где ρ – это координата (радиус) волокон, в которых определяем напряжение.
5.1 Расчет на прочность при кручении
Расчет на прочность производят по максимальным напряжениям, которые возникают в наиболее удаленных точках сечения. Для круглого сечения
d
– это max 2 .
Подставим в формулу (6) величину ρmax и получим:
33
max |
Mк |
|
max |
|
Mк |
, |
||||
Ip |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
Wp |
||||
где WP |
IP |
|
|
3 |
||||||
|
|
|
|
– полярный момент сопротивления, м . |
||||||
|
max |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
Для круглого сечения Wp d3 .
16
С учетом полученной формулы условие прочности при кручении име-
ет вид: max Mк .
Wp
Пример
Дано: М=500 Н·м, l=1 м, G=8·1010 Па, [τ]=100 МПа.
Выполнить: проектировочный расчет и построить эпюры МК, τmax,
φ.
Решение: 1 участок:
МК=-М=-500 Н·м,
|
max |
|
Mк |
|
16M |
|
|
Wp |
|
d3 |
2 участок:
МК=-М+4М=3М=1500 Н·м,
|
|
|
Mк |
|
16 3M |
|
6M |
max |
|
2d 3 |
d3 |
||||
|
|
Wp |
|
Подбор сечения производим по 1-му участку, т.к. на нем возникают наибольшие напряжения.
max |
|
16M |
, |
откуда d 3 |
16M |
3 |
16 500 |
29,4 10 3 м |
d3 |
|
3,14 100 106 |
Принимаем d=30 мм.
34
Вычисляем напряжения и деформации: 1 участок:
|
|
|
|
Mк |
|
|
|
|
|
|
|
16 ( 500) |
|
|
|
6 |
|
|
|
|
|
||
max1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
94,4 |
10 |
|
Па 94,4МПа |
|||||||
Wp |
|
3,14 30 10 3 3 |
|
||||||||||||||||||||
1 |
|
Mк l1 |
|
|
|
|
|
|
|
500 1 32 |
|
7,86 10 |
2 |
рад |
|||||||||
|
GIp |
|
|
|
|
8 1010 3,14 30 10 3 4 |
|
|
|
||||||||||||||
2 участок: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
Mк |
|
|
|
|
|
|
|
16 1500 |
|
|
6 |
|
|
|
|
|
|
||
max 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
35,4 |
10 |
|
Па 35,4МПа |
|||||||||
Wp |
|
|
|
3,14 60 10 3 3 |
|
||||||||||||||||||
2 |
Mк l2 |
|
|
|
|
|
|
|
1500 2 32 |
|
2,95 10 |
2 |
рад |
||||||||||
GIp |
|
|
|
|
|
|
8 1010 3,14 60 10 3 4 |
|
|
|
Выполняем расчет перемещений сечений для эпюры φ: φ0-0:=0; φ1-1:=φ2=2,95·10-2 рад;
φ2-2:=φ2+φ1=2,95·10-2 -7,86·10-2=-4,91·10-2 рад.
35
6 ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПЛОСКИХ СЕЧЕНИЙ
К геометрическим характеристикам плоских сечений относятся: площадь, статические моменты, осевые моменты инерции, центробежные моменты инерции, полярные моменты инерции, радиусы инерции.
6.1 Статические моменты
Обозначение: SХ (SY). Размерность: м3.
Используется: для определения касательных напряжений при поперечном изгибе; для определения нормальных напряжений в кривых брусьях; для определения положения центра тяжести сечений сложной формы и др.
Определяются: по формуле: |
SX y dA |
, |
|
(6.1) |
|||
|
|
A |
|
|
|
||
где y – расстояние от элементарной площадки dA до |
|||||||
оси Х. |
|
||||||
Аналогичной |
SY x dA |
. |
(6.2) |
||||
Из известной |
|
|
A |
теоретической механике |
|||
|
в |
||||||
формулы |
SX A yC |
, |
(6.3) |
где yC – координата центра тяжести сечения.
Пример Определить: статический момент прямоугольного сечения.
Решение: выделим на координате y элементарную площадку dA=b·dy,
По формуле (6.1)
|
|
h |
by |
2 |
|
h |
|
bh |
2 |
|
|
|
|
|
|
||||||
SX |
y dA y bdy |
|
|
. |
||||||
2 |
|
|
0 |
2 |
|
|||||
|
A |
0 |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Можно вычислить статический момент по формуле
(6.2): SX A yC bh |
h |
|
bh |
2 |
. |
2 |
2 |
|
|||
|
|
|
|
Если ось проходит через центр тяжести сечения, то yC=0 и таким обра-
зом статический момент сечения относительной любой центральной оси равен нулю.
36
Если сечение состоит из нескольких простых фигур, то, пользуясь формулой (6.3) можно определить положение ее центра тяжести:
y |
|
SX |
|
A1 yC1 |
A2 yC2 ... Ai yCi |
|
. |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
C |
|
A |
|
|
|
A1 A2 ... Ai |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Аналогично |
x |
SY |
A1 xC1 |
A2 xC2 |
... Ai xCi |
|
, |
||||
|
|
|
A1 A2 ... Ai |
||||||||||
|
|
|
|
|
C |
A |
|
где yC и xC – координаты центра тяжести простых фигур.
Пример Определить:
положение центра тяжести сечения, выполненного из швеллера №10 и двутаврового профиля №18а.
Решение:
обозначим швеллер фигурой №1, а двутавр – фигурой №2. Из таблиц сортаментов имеем А1=10,9 см2, b1=4,6 см, h1=10 см, z0=1,44 см; А2=25,4 см2, b2=10 см, h2=18 см.
Вычисляем координаты центра тяжести сечения относительно произвольной оси Х:
yC A1 yC1 A2 yC2 A1 A2
10,9(18 1,44) 25,4 9 10,9 25,4
12,1см
Центральную ось сечения ХС проводим через координату yС. Поскольку фигуры 1 и 2 симметричны относительно вертикальной оси,
она и является центральной осью YC.
6.2 Осевые, центробежные и полярные моменты инерции
Обозначение: IХ (IY) – осевой момент инерции;
IХY – центробежный момент инерции; IР – полярный момент инерции.
Размерность: м4.
37
Используется: осевые моменты инерции используются в расчетах на прочность и жесткость при изгибе, полярный момент – при кручении.
Так, если ЕА – жесткость сечения при растяжении сжатии, то EIX (EIY) – жесткость сечения при изгибе, GIP - жесткость сечения при кручении.
Осевые моменты инерции определяются
|
|
интегралом вида |
IX |
y2 dA |
. |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
Аналогично IY |
x2 dA. |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
Полярный момент инерции определяются по |
|||||||
|
|
формуле |
IP 2 dA |
. |
|
|
|||
Так как ρ2=x2+y2, то |
A |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|||
IP 2 dA (x2 y2)dA x2 dA y2 dA IY IX . |
|
|
|||||||
A |
A |
A |
A |
|
|
|
|
|
|
Таким |
образом, |
полярный |
момент инерции равен |
сумме |
осевых |
||||
IP IX IY . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Центробежный |
момент |
инерции |
определяются |
по |
формуле |
||||
IXY xy dA |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Осевые и полярный моменты инерции всегда положительны. Центробежный момент инерции равен нулю, если хотя бы одна из осей
является центральной.
Определим моменты инерции прямоугольного сечения относительно центральных осей:
|
h/ 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
by |
3 |
|
h/ 2 |
bh3 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
IX y2 dA |
y2 |
b dy |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
3 |
|
|
|
12 |
||||||||||||||||||||
A |
h/ 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
h/ 2 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
IX |
|
|
|
bh3 |
|
|
|
IY |
|
|
hb3 |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
12 |
|
|
|
|
12 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Так как IP IX IY , то |
IP |
|
bh |
h |
2 b2 |
|
||||||||||||||||||
12 |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Для круглого сечения: |
IX |
|
IY |
Iос |
|
d4 |
|
|
||||||||||||||||
|
64 |
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
IP |
|
|
d4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
32 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
38 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6.3 Определение моментов инерции при параллельном переносе осей
Зачастую в расчетах требуется определять моменты инерции относительно смещённых осей X1-Y1, при известных характеристиках сечения относительно осей X-Y.
Определим осевой момент инерции сечения относительно оси Х1: IX1 y12 dA.
Так как y1=y+a, то получаем
(y a)2 dA (y2 2ya a2 )dA
y2 dA 2a y dA a2 dA
IX 2a SX a2 A
Апоскольку статический момент сечения относительно центральной
оси Х равен нулю, окончательно получим IX1 IX a2A , где а – координата
центра тяжести сечения по оси Х1 (или расстояние между осями Х и Х1).
Аналогично IY1 IY c2A , где с – координата центра тяжести сечения
по оси Y1 (или расстояние между осями Y и Y1).
Для центробежных моментов инерции IX1Y1 IXY acA, причем коор-
динаты а и с следует подставлять с учетом их знака.
Пример
Определить: момент инерции IX сечения, состоящего из двутаврового профиля и двух равных прямоугольников.
Решение: момент инерции сечения равен сумме моментов инерции двутавра и прямоугольников
IX |
IXI |
IXII |
IXIII |
2IXI IXII , где |
||||||||||||||
I I |
I I |
a2 A |
I I |
|
h |
h |
2 |
|
2 |
|||||||||
|
|
1 |
|
|
|
A |
||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||
X |
|
X1 |
|
|
1 |
|
|
X1 |
|
2 |
2 |
1 |
||||||
|
b h3 |
|
|
h |
h |
2 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
1 1 |
|
|
1 |
|
|
b h |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
12 |
|
|
|
2 |
|
|
1 |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
а IXII |
находим из таблиц сортамента. |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
39 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6.4 Главные оси и главные моменты инерции
Повернем оси X и Y на угол α. Момент инерции сечения относительной новых осей U и V изменится.
Найдем новые координаты элементарной площадки dA.
Из построения: u=y·sin α+x·cos α v=y·cos α-x·sin α
Найдем новые моменты инерции:
IV u2dA y sin x cos 2dA
y2 sin2 2xysin cos x2 cos2 2 dA
IX sin2 IXY sin2 IY cos2
IU v2dA y cos x sin 2 dA
y2 cos2 2xysin cos x2 sin2 2dA
IX cos2 IXY sin2 IY sin2
IUV (uv)2dA y sin x cos y cos x sin dA
IXY cos2 |
IX IY |
sin2 |
|
||
2 |
|
Итак, моменты инерции сечений при повороте осей равны:
IV IX sin2 IXY sin2 IY cos2 |
|
||
IU IX cos2 IXY sin2 IY sin2 |
(6.4) |
||
IUV IXY cos2 |
IX IY |
sin2 |
|
|
|
||
2 |
|
|
Если сложить моменты инерции IX+IY=IP и IU+IV=IP, то получим, что
полярный момент инерции IP не зависит от поворота осей.
Если в каком-то положении осей U и V центробежный момент инерции IUV равен нулю, то эти оси – главные. Если к тому же они проходят через центр тяжести сечения, то это центральные главные оси.
Повернем оси X и Y на некоторый угол α0, при котором IUV=0
IUV |
IXY cos2 0 |
IX |
IY |
sin2 0 |
0 |
|
2 |
||||
|
|
|
|
|
40