- •6.1 Преобразования координат Галилея. Механический принцип относительности.
- •6.2 Постулаты специальной теории относительности (сто)
- •6. 3 Преобразования Лоренца
- •6.4 Относительность длин и промежутков времени
- •Интервал
- •Следствия из преобразований Лоренца
- •Преобразование и сложение скоростей
- •6.5 Релятивистский импульс
- •6.6 Релятивистское выражение для кинетической энергии
- •6.7 Взаимосвязь массы и энергии покоя
Интервал
В обычном пространстве расстояние между двумя точками с координатами xi, у1, z1 и x2, у2, z2. определяется выражением
,
где x = x2 ‑ x1 и т. д. Это расстояние не зависит от выбора системы координат, т. е. является инвариантом. При переходе к другой координатной системе изменяются, вообще говоря, величины x, y и z, однако эти изменения таковы, что расстояние остается одним и тем же.
Казалось бы, что расстояние (или, как принято говорить, интервал) между двумя мировыми точками в четырехмерном пространстве-времени должно определяться аналогичным выражением
,
где t = t2 ‑ t1 и т. д. Однако это выражение непригодно в качестве интервала, поскольку оно не является инвариантом — при переходе к другой инерциальной системе отсчета числовое значение этого выражения изменяется. Инвариантным, как мы покажем, является выражение
,
которое называют интервалом между событиями. Величина s является аналогом расстояния между точками в обычном пространстве.
Причина того, что интервал определяется не выражением
,
а выражением
………… ,
заключается в том, что, как говорят, метрика пространства-времени отличается от метрики обычного трехмерного пространства. В обычном пространстве справедлива евклидова геометрия, вследствие чего его называют евклидовым. Качественное различие между временем и пространством приводит к тому, что в выражение для интервала квадрат временной координаты и квадраты пространственных координат входят с разными знаками. Пространство, в котором расстояние между точками определяется выражением вида , называется псевдоевклидовым. Его можно написать в виде
,
где — расстояние между точками обычного пространства, в которых произошли данные события.
Допустим, что рассматриваются события, происходящие с одной и той же частицей. Тогда отношение /t дает скорость частицы v. Поэтому, вынеся из-под корня ct, получим, что
.
Мы получили выражение . Оно равноτ — промежутку собственного времени частицы между событиями. Таким образом, мы приходим к соотношению
s = c·τ.
Поскольку c — константа, а τ—инвариант, интервал s также оказывается инвариантом.
Следствия из преобразований Лоренца
Из преобразований Лоренца можно получить следствия, казалось бы, противоречащие нашему повседневному опыту. Это противоречие обусловлено тем, что наш опыт относится к процессам, протекающим со скоростями, весьма малыми по сравнению со скоростью света, и поэтому явления, которые мы сейчас рассмотрим, нами не ощущаются. Однако они с несомненностью присущи миру элементарных частиц, в котором движение со скоростями, близкими к c, представляет собой заурядное явление.
Относительность понятия одновременности.
Рассмотрим инерциальные системы отсчета KА и KВ.
а — Система KВ движется относительно системы KА вправо; следовательно, KА играет роль системы K, а KВ — роль системы K', б — Система Kв движется относительно системы KА влево; это равнозначно тому, что KА движется относительно KВ вправо; следовательно, KА играет роль системы K', а KВ — роль системы K.
Предположим, что в системе KА в точках с координатами x1А и x2А (x2А > x1А) происходят в момент времени tA два одновременных события. Найдем разность моментов времени t2B и t1B, в которые будут зарегистрированы эти события в системе KB.
Если система KB движется относительно KА вправо (рис.a), то, применяя преобразования Лоренца, KA нужно считать системой K, а KB—системой K' и пользоваться для вычисления моментов времени t1B и t2B формулами (1.21). В этом случае
,
Соответственно
.
Если же система KB движется относительно КA влево (рис.б), то KА нужно считать системой K', а KB—системой K и пользоваться другой формулой. В этом случае
; .
.
Таким образом, в любой системе, кроме KA, события оказываются неодновременными, причем в одних системах второе событие будет происходить позже первого (t2B > t1B), а в других системах второе событие будет происходить раньше первого (t2B < t1B).
Нужно иметь в виду, что полученный нами результат относится лишь к событиям, причинно не связанным друг с другом (очевидно, что события, происходящие одновременно в разных точках пространства, не могут оказывать воздействия друг на друга). Иначе обстоит дело, если между событиями имеется причинная связь. В этом случае событие-причина во всех системах отсчета предшествует событию ‑ следствию. Рождение элементарной частицы во всех системах отсчета происходит раньше ее распада. Ни в одной из систем «сын не рождается раньше отца».