- •Приведите классификацию электромеханических переходных процессов и видов устойчивости.
- •Какие могут быть последствия от кратковременных нарушений электроснабжения? Охарактеризуйте условия сохранения эксплуатационных режимов систем электроснабжения.
- •Охарактеризуйте основные принципы построения схем замещения.
- •Как определяются собственные и взаимные проводимости?
- •Охарактеризуйте способы определения собственных и взаимных проводимостей.
- •Как определяются мощности для анализа установившихся режимов?
- •Как определяют максимальные и предельные нагрузки?
- •8. Какие требования, предъявляемые к режимов?
- •Как оценивается качество переходных процессов?
- •Что понимают под понятием «осуществимость режима»?
-
Как определяются собственные и взаимные проводимости?
Любую из проводимостей можно представить как
, |
|
где и - активная и реактивная проводимости;
- модуль комплексной проводимости (полная проводимость);
- аргумент (фаза) комплексной проводимости, т. е. угол между осью положительных вещественных значений и вектором, изображающим комплексную проводимость на комплексной плоскости (рис. 2.9);
и - активное и реактивное сопротивления;
- модуль комплексного сопротивления (полное сопротивление);
;
.
Верхний знак в выражении соответствует индуктивной проводимости, а нижний – емкостной.
При определении взаимных проводимостей часто получают отрицательные значения ее вещественной составляющей и угла . Это допустимо, т.к. взаимная проводимость характеризует не реальных элемент, а представляет собой комплексный коэффициент пропорциональности между током в одной ветви и напряжением в другой ветви. У собственных проводимостей активные составляющие и углы не могут быть отрицательными.
Рис. 2.9. - Векторы комплексных сопротивлений и проводимостей
-
Охарактеризуйте способы определения собственных и взаимных проводимостей.
Собственные и взаимные проводимости можно найти различными способами:
-
способом наложения;
-
способом преобразований;
-
способом единичных токов;
-
с помощью матричных методов.
Способ наложения - синхронные машины представляются некоторыми постоянными сопротивлениями с приложенными за ними ЭДС, а асинхронные двигатели – только сопротивлениями. Любая система может быть в этом случае представлена схемой, аналогичной схеме, показанной на рис.
Используя метод наложения, заменим рассмотрение данной схемы рассмотрением ряда подсхем, каждая из которых содержит только один источник ЭДС (например, в первой ветви – рис)
В этом случае ток в первой ветви может быть найден как
, |
(2.5) |
где - собственный ток первой ветви;
, ,…,- взаимные токи первой ветви и остальных ветвей, содержащих источники ЭДС.
Собственный ток ветви – это составляющая тока в любой ветви, вызванная действием ЭДС, приложенной в данной ветви, при отсутствии ЭДС в других ветвях.
Собственный ток ветви с номером n равен
, |
(2.6) |
где - ЭДС n-ой ветви;
- собственная проводимость n-ой ветви, представляющая собой коэффициент пропорциональности между током n-ой ветви и ЭДС этой же ветви при равенстве нулю ЭДС во всех остальных ветвях.
Взаимный ток двух ветвей – это составляющая тока в одной из ветвей, вызванная действием ЭДС в другой ветви при равенстве нулю ЭДС во всех остальных ветвях.
Взаимный ток ветвей n и m равен
, |
(2.7) |
где - ЭДС ветви с номером m;
- взаимная проводимость ветвей n и m, представляющая собой коэффициент пропорциональности между током ветви n и ЭДС, приложенной в ветви m, при равенстве нулю ЭДС во всех остальных ветвях.
Величины, обратные собственным проводимостям ветвей, называются собственными сопротивлениями ветвей, а величины, обратные взаимным проводимостям ветвей, - взаимными сопротивлениями ветвей.
Способ преобразования - заключается в том, что исходная схема преобразуется к виду схемы, изображенной на рис. 2.10.
Собственные и взаимные проводимости находятся в этом случае следующим образом:
, |
(2.9) |
, |
(2.10) |
и т.д. |
(2.11) |
Способ единичных токов - делается предположение о том, что все ЭДС кроме одной равны нулю. Ток в одной из ветвей принимают равным единице и последовательно находят токи в ветвях и напряжения в узлах схемы при принятых допущениях, а затем определяют величину ЭДС, которая необходима для протекания единичного тока. В качестве примера рассмотрим схему, изображенную на рис. 2.11.
Рис. 2.11. Исходная схема
Будем считать, что все ЭДС, кроме равны 0, а в ветви 4 протекает ток (рис. 2.12).
Рис. 2.12. Схема с источником ЭДС в первой ветви
В этом случае напряжение в узле b равно
. |
(2.12) |
Ток в ветви 3
. |
(2.13) |
Ток в ветви 5
. |
(2.14) |
Падение напряжения на сопротивлении ветви 5
. |
(2.15) |
Напряжение в узле a
. |
(2.16) |
Ток в ветви 2
. |
(2.17) |
Ток в ветви 1
. |
(2.18) |
Падение напряжения на сопротивлении ветви 1
. |
(2.19) |
ЭДС ветви 1
. |
(2.20) |
После этого можно определить собственную проводимость первой ветви, а также взаимные проводимости первой и остальных ветвей
, |
(2.21) |
и т.д. |
(2.22) |
Для определения остальных собственных и взаимных проводимостей эту процедуру повторяют, последовательно вводя ЭДС во все генераторные ветви.
Матричный метод на основании графа схемы замещения. Например, можно использовать выражение
, |
(2.23) |
где - матрица собственных и взаимных проводимостей ветвей;
- квадратная матрица сопротивлений ветвей, являющаяся при отсутствии взаимной индукции между ветвями диагональной матрицей;
- матрица соединений в узлах (первая матрица инциденций);
- матрица комплексных коэффициентов распределения напряжения, определяемая как
, |
(2.24) |
где - матрица узловых проводимостей.
Элементы главной диагонали матрицы являются собственными проводимостями ветвей, а остальные элементы – взаимными проводимостями.