9.Уравнение движения идеальной жидкости

Также данное уравнение называют уравнением Эйлера. Будет отличаться от закона для вязкой жидкости отсутствием сил трения. Имеет вид:

(Они записаны для состояния относительного покоя.)

Здесь: ;; - проекции сил инерции

;; - проекции сил давления

- массовые силы

X, Y, Z – проекции ускорения массовых сил

10.Основное гидростатическое уравнение для капельной жидкости

Если жидкость находится только в поле силы тяжести и никакие другие силы на нее не действуют, то проекция ускорения свободного падения:

X=0, Y=0, Z= -g

 говорит о том, что в плоскости XoY P=const.

 с увеличением глубины увеличивается давление.

Предел проинтегрируем от какого-либо положения Z0 где P₀

11.Относительное равновесие жидкости.

В гидростатике рассматриваются жидкости, находящиеся в состоянии относительного покоя. Под относительным покое понимается такое состояние жидкости, при движении которой частицы жидкости не перемещаются относительно друг друга, т.е. двигаются как твердое тело. Частный случай относительного покоя – абсолютный покой – покой относительно поверхности земли.

Впервые уравнение равновесия получил Эйлер:

 полный дифференциал давления dP

12.Определение давления жидкости на плоскую стенку.

Запишем силу давления на элементарную площадку dF

 статический момент площадки F, взяты отн-но пов-ти, на которую действует Р и равен расстоянию умнож-му на площадь пов-ти.

Точка приложения равнодействующей сил давления наз-ся центром давления.

13.Сила давления на криволинейную поверхность.

Чеб определить результирующую силу давления на криволинейную пов-ть вначале определяют его горизонтальную составляющую Px, затем вертикальную Pz, затем геометрическую сумму:

Чеб опред-ть Рх надо проинтегрировать криволинейную пов-ть на вертикальную пл-ть, затем рассчитать силу давления на эту вертикальную пл-ть.

Чеб найти Pz надо криволинейную пов-ть спроецировать на свободную пов-ть или ее продолжение. В рез-те получим тело давления

14.Построение эпюр давление на плоскую стенку!!!

15.Вывод уравнения постоянства расхода для элементарной струйки и всего потока.

Расходом жидкости называется ее количество протекающее через поперечное сечение за единицу времени.

Расход бывает: объемный м³/c , массовым кг/c.

Уравнение постоянства расхода работает только при Установившемся движении.

Проведем в потоке два поперечных сечения (1-1) и (2-2), рассмотрим количество жидкости втекающей в выделенный отсек за единицу времени

U₁ и U₂ – есть расстояние пройденное за единицу времени.

q=u₁dF₁=u₂dF₂=u₃dF₃=…=const (на основании свойств элементарных струек)- Уравнение постоянства расхода для элементарной струйки (q) (объемный расход). m=ρ₁u₁dF₁=ρ₂u₂dF₂=…=const – Уравнение постоянства расхода для элементарной струйки (m) (массовый расход ).

Поток жидкости состоит из бесконечного количества элементарных струек. Для того, чтобы определить расход всего потока необходимо просуммировать расходы всех элементарных струек.

Q=

В большинстве случаев вид подинтегральной функции (u) неизвестен потому интеграл посчитать невозможно. Потому вводят понятие средней скорости – это такая во всех точках одинаковая скорость, расход при котором равен истинному ему значению:

Q (u- скорость элементарной скорости)

V=Q/F

Q=V₁F₁=V₂F₂=…=const (м³/c)

M=ρ₁V₁F₁=ρ₂V₂F=…=const (кг/c)