- •Эл. Поле, напряженность, принцип суперпозиции
- •Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса
- •Потенциал, разность потенциалов, эквипотенциальные поверхности, работ сил при перемещении заряда.
- •Электрическое смещение, диэлектрическая проницаемость, теорема Гаусса для эл. Поля в диэлектрике.
- •Сегнетоэлектрики.
- •Потенциал. Энергия системы точеч. Зарядов.
- •Напряженность и потенциал. Связь между ними.
- •Параллельные и последовательные соединения конденсатора.
- •Диэлектрики. Поляризация
- •Виды поляризации диэлектрика. Поляризованность.
- •Проводники в электрическом поле.
- •Электроемкость, конденсаторы
- •Энергии заряженного проводника
- •Энергия заряженного конденсатора
- •Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии.
- •Магнитное поле, магнитная индукция
- •Постоянный эл. Ток.
- •Электродвижущая сила. Напряжение.
- •Закон Ома для однородного участка цепи
- •Затруднения классической и теории
- •Закон Видемана-Франца
- •Магнитный поток, теорема Гаусса.
- •Зависимость сопротивления металлов от температуры. Сверхпроводимость
- •Сила Лоренса.
- •Закон Био-Савара- Лапласа
- •Электромагнитное поле. Ток смещения
- •Магнитное поле в веществе.
- •Уравнения Максвелла в интегральной форме.
- •Уравнения Максвелла в дифференциальной форме:
- •Индуктивность контура самоиндукции
- •Поле соленоида.
- •Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора.
- •Электрические заряды и их свойства
- •Электромагнитная индукция. Закон Фарадея–Ленца.
- •Постоянный электрический ток. Условия существования.
- •Потенциальный характер электростатического поля
- •Вихревой характер магнитного поля. Циркуляция вектора магн. Индукции.
- •Энергия магнитного поля. Объемная плотность энергии.
- •Собственная и примесная проводимость.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля бесконечно заряженной плоскости.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля, созданного 2-я однородными плоскостями.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля бесконечной заряженной нити.
- •Применение теоремы Гаусса к расчету поля заряженной сферической поверхности.
- •Применение теоремы Гаусса для расчета поля заряженного шара.
- •Классическая теория электропроводности металлов и ее опытное обоснование.
- •Виды магнетиков.
- •Полупроводники с точки зрения зонной теории.
- •Проводники и диэлектрики.
- •Сила Ампера.
- •Принцип работы полупроводниковых диодов.
Уравнения Максвелла в интегральной форме.
1) Является обобщением закона электромагнитной индукции Фарадея: L”Eldl=–∫(B/t)ndS. Это означает, что переменное магнитное поле создает в любой точке пространства вихревое электрическое поле независимо от того, находится в этой точке проводник или нет.
2) это теорема Остроградского–Гаусса для электрического поля: S”Dnds=V∫ρdV
3) это теорема Остроградского–Гаусса для магнитного поля: S”BndS=0
4) Обобщает закон полного тока и показывает, что циркуляция вектора напряженности магнитного поля по произвольному контуру L равна алгебраической сумме макротоков и тока смещения сквозь поверхность, натянутую на этот контур: L”Hldl=S∫(jпр+dD/dt)nds=Iмакро+Iсм
Уравнения Максвелла в дифференциальной форме:
1) rot E=–B/t
2 и 3) div D=ρ, где div A=Ax/x+Ay/y+
+Az/z, где A=Axi + Ayj + Azk
4) rot H=j+D/t
Индуктивность контура самоиндукции
Эл. ток, текущий по замкнутому контуру создает вокруг себя магн. поле, индукция которого, по закону Био-Савара-Лапласа, пропорциональна току. Сцепленный с контуром магнитный поток Ф поэтому пропорционален току I в контуре. Ф=LI, где L–коэф. пропорциональности. Индуктивность – скалярная величина, равная потоку магнитной индукции через площадь, ограниченную контуром, если по контуру течет единичный ток. Возникновение ЭДС индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока называется самоиндукцией, с=LdI/dt
Поле соленоида.
Бесконечно длинный соленоид симметричен относительно любой перпендикулярной к его оси плоскости. Взятые попарно симметричные относительно плоскости ветки и создают магнитное поле, т.к. и вектор В перпендикулярен плоскости. Внутри соленоида вектор индукции магн. поля направлен параллельно оси соленоида. Все магн. поле сосредоточено внутри соленоида, вне соленоида поля нет. Если разрезать соленоид пополам, то будет видно, что обе половины принимают равное участие в создании магн.поля. Вполовины = ½In.
Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора.
Система двух проводников, разноименно заряженных равными по абсолютной величине и противоположными по знаку зарядами, называется конденсатором, если форма и расположение проводников обеспечивают сосредоточение электростатического поля, созданного проводниками в ограниченной области пространства. Сами проводники в этом случае называются обкладками конденсатора. Емкость плоского конденсатора, состоящего из двух параллельных металлических пластин с площадью S каждая, расположенных на расстоянии d друг от друга, выражается формулой C=0S/d.
Магнитное поле. Магнитная индукция.
Магн. поле - это силовое поле, через которое осущ. взаимодействие эл. проводников друг с другом, одна из форм электромагнитного поля. Оно создается движущимися заряженными частицами, а также движущимися телами, несущими электрические заряды. Источником магнитного поля являются так же переменные электрические токи (токи смещения). Магнитной индукцией называется вектор B, значение которого равно силе, с которой магнитное поле действует на единицу длины проводника, расположенного перпендикулярно силовым линиям поля, если по контуру течет единичный ток B=Mmax/IS, Mmax–магнитный вращательный момент, а направление совпадает с касательной, проведенной в данной точке силовой линии и определяется по правилу «правого винта». K=Bnˉ, где nˉ–единичный вектор нормали, направление которого определяется по правилу буравчика. Магнитная индукция является силовой характеристикой магнитного поля. Правило правого винта: если ввинчивать буравчик с правой резьбой по направлению вектора плотности тока в проводнике, то направление движения рукоятки буравчика укажет направление вектора магнитной индукции.