- •Первый закон термодинамики. Внутренняя энергия-функция состояния системы.
- •Энтальпия.
- •4. Приложение первого закона термодинамики к идеальным газам (изохорный, изобарный процессы).
- •5. Приложение первого закона термодинамики к идеальным газам (изотермический, адиабатический процессы).
- •6. Теплоемкость и ее зависимость от температуры.
- •7. Закон Гесса – основной закон термохимии.
- •8.Уравнение Кирхгоффа в дифференциальной форме.
- •9.Уравнение Киргоффа в интегральной форме.
- •10.Второй з-н термодинамики. Понятие и определение.
- •11. Работа обратимого и необратимого процесса.
- •12. Цикл Карно.
- •13. Энтропия обратимых процессов.
- •14. Энтропия необратимых процессов.
- •15. Смысл энтропии:
- •16.Вычисление энтропий в различных условиях.
- •17. Свободная энергия Гельмгольца.
- •18. Свободная энергия Гиббса.
- •19. Уравнения Гиббса- Гельмгольца.
- •20. Химический потенциал.
- •21. Химический потенциал идеального и реального газа. Летучесть(или фугетивность).
- •22. Закон действующих масс. Константа равновесия.
- •23. Изотерма химической реакции Вант-Гофа.
- •24. Уравнение изобары.
- •25. Уравнение изохоры.
- •1Первый закон термодинамики. Внутренняя энергия-функция состояния системы.
16.Вычисление энтропий в различных условиях.
Пример: число молекул газа имеющих скорость близкую к средней термодинамической вероятности – это число возможных макросистем, которые могут принимать частицы без нарушения её макросостояния. Пусть в системе иметься только один атом. Вероятность того, что атом окажется в этом Vi: W1=Vi/V W2=(Vi/V)2.
Т.к. энтропия является экстенсивной величиной, то выполняються следующие зависимости: S=S1+S2+S3...
W=W1*W2
S=f(W)
F=f(W1)+ f(W2)= f(W1)* f(W2)
S=KlnW K=R/Na
Из полученного уравнения следует, что энтропия является мерой неупорядоченной системы. Которое происходит в системе.
Вычисление изменения энтропии в различных процессах.
dQ=dU+PdV dU=CvdT dQ=CvdT+PdV
Разделим полученное выражение на t.
dQ/T=CvdT/T+PdV/T
s2 T2 v2
∫ dQ/T=∫ CvdT/T+∫ RdV/T
s1 T1 v1
∆S=CvlnT2/T1+RlnV2/V1 В Ланном интервале температур эта величина является постоянной.
Выразим Сv через Cp
∆S=(Cp-R)lnT2/T1+RlnV2/V1=CplnT2/T1+R(lnV2/V1–lnT2/T1)=CplnT2/T1+RlnP1/P2
Если процесс изохорный V=const
∆S=CvlnT2/T1
Изобарный P=const
∆S=CplnT2/T1
Изотермический T=const
∆S=RlnP2/P1=RlnV2/V1
Q=0
17. Свободная энергия Гельмгольца.
Энтропия является критерием протекания процессов в изолированных системах. На практике, как правило, системы обмениваются с окружающей средой энергией и массой. Для таких систем вводятся новые функции состояния ( характеристические функции).
Для закрытых систем: а) изохорно- изотермические Р, Т = const ( изохорно- изотермический потенциал, энергия Гельмгольца). Б) Давления и температура постоянны V, T= const ( изобарно- изотермический потенциал, энергия Гиббса).
Открытые системы. Химический потенциал.
Рассмотрим открытые системы:
V, T= const;
dU=dQ-dA;
dU=TdS-dA;
dQ<=TdS ( из второго закона термодинамики);
dA<=-dU+TdS;
dA<=-d(U-TS);
U-TS=F;
Данную функцию называют изохорно- изотермическим потенциалом или энергией Гельмгольца. Т.е. эта часть внутренней энергии, которая может быть превращена в работу.
dA<=-dF;
Данное неравенство позволяет оценить возможность протекания процессов в закрытых системах.
dA=-dF (Справедливо для обратимых процессов).
dA<dF ( Справедливо для необратимых процессов).
;
Av=- ;
АV – max –работа, которая может совершиться в изотермических процессах. В системе, находящейся при V, T= const самопроизвольно могут протекать процессы, которые сопровождаются уменьшением свободной энергии Гельмгольца. Пределом их протекания ( условием равновесия ) является достижением некоторого минимального значения при данных условиях.
F=U-TS;
Определим зависимость энергии Гельмгольца от термодинамических параметров.
F=f(T,V); dF=0;
dF= (1);
dF=dU-TdS-SdT (2);
dU=TdS-PdV (3);
Подставим уравнение (3) в (2).
dF=TdS-PdV-SdT;
dF=-PdV-SdT;
Сопоставим уравнение (1) и (4):
( )v=-S; ( )v=-P; (5)
Из уравнения (5) следует , что энергия является мерой убыли свободной энергии Гельмгольца. При нагревании при условиях постоянного объема соответственно Р является мерой убыли с ростом V в изотермических условиях.