13.Самоиндукция. Индуктивность контура.

Самоиндукция – возникновение э.д.с. индукции в проводящем контуре при изменении в нем силы тока.

, где L - индуктивность контура [=1 Гн (Генри)].

Э.д.с. сомоиндукции: если L=const

14.Магнитные моменты электронов и атомов. Диа- и парамагнетики. Ферромагнетики и их св-ва.

Орбитальный магнитный момент е и атома

,g_S – гиромагнитное отношение спиновых моментов.

p_атома равен сумме магнитных моментов(орбитальных и спиновых), т.к. спину е соответствует собственный механический момент p_mS.(Спин – собственный неуничтожимый механический момент частиц имеющий квантовую природу).

Диа- и парамагнетики.

Диамагнетики – вещества, намагничивающиеся во внешнем м.п. против направления поля.

Парамагнетики - вещества, намагничивающиеся во внешнем м.п. по направлению поля.

Прецессия. Пусть е в атоме движется по круговой орбите, вносимый в м.п. Если орбита ориентирована относительно вектора В произвольным образом и составляет с ним угол α => она приходит в такое движение вокруг вектора В, при к-ром p_m вращается вокруг вектора В, сохраняя угол α.

Намагниченность – векторная физическая величина, описывающая намагничивание магнетиков.

Ферромагнетики и их св-ва.

Ферромагнетики – вещества, обладающие спонтанной намагниченностью, т.е. они намагничены даже в отсутствии внешнего м.п.

Св-ва:

1) зависимость намагниченности от напряжения не линейная 2) μ(H); μ=1+χ; χ >> 0, μ >> 1

3) для каждого ферромагнетика имеется определенная температура – точка Кюри, при к-рой ферромагнетик теряет свои св-ва. При нагревании выше т. Кюри ферромагнетик превращается в парамагнетик(фазовый переход II рода).

4) зависимость J от H определяется предисторией намагничивания, т.е. наблюдается магнитный гестерезис.

Ф ерромагнетики с малой коэрцитивной силой(Н_с) – мягкие, с большой – жесткие.

5) эффект Гопкинса – резкое увеличение J ферромагнетиков в слабом м.п. вблизи т. Кюри.

п о мере приближения к т. Кюри происходит резкое уменьшение около этой т. магнитной анизотропии ферромагнетика. В непосредственной близости к т. Кюри самопроизвольное намагничивание ферромагнетика исчезает.

6) процесс намагничивания ферромагнетика сопровождается изменением его линейных размеров и объёма – магнитострикция.

15.Св-ва электромагнитных волн.

Электромагнитная волна – распределение электромагнитных колебаний в пространстве с течением времени, т.е. распространение колебательных векторов: Е и Н.

Возможность существования свободных э.-м. полей обусловлена:

1 – закон электромагнитной индукции Фарадея

2 – закон Максвелла

Виды э.-м. волн: радиоволны, инфракрасные, видимое излучение, ультрафиолетовые, рентгеновское излучение.

Св-ва э.-м. волн:

1. ф азовая скорость э.-м. волн

2. поперечность э.-м. волн (следствие теории Максвелла)

3-х мерный график состоит их двух 2-х плоских, плоскости их взаимно ┴ . Весь график распространяется вдоль оси z со скоростью с. Это равносильно движению вдоль z сопровождающееся гармоническими колебаниями векторов Е и Н. Тот факт, что э.-м. волны хар-ся гармонически колеблющейся Е означает, что волна действует на встретившиеся на своем пути частицы с F=Eq=qE_mcos(ωt+φ₀). М.п. действует на частицы с F_л=qvBsinα, но эта F_л будет мала по сравнению с эл. F, если скорость частицы мала по сравнению со скоростью света (v << c) => F_л <<F_э. Основным результатом действия э.-м. волны на заряженную частицу сос-т в возникновении колебаний этой частицы вдоль вектора Е.

3) фаза э.-м. волны задается модулями векторов Е и Н.

4) модули векторов Е и Н всегда пpопоpциональны между собой

Св-ва волн:

1)поглощение; 2)рассеивание; 3)преломление; 4)отражение; 5)интерференция;

6)дифракция; 7)поляризация.